VALENTINO CERRUTI. — Considerazioni sui calori specifici (Considérations sur les chaleurs spécifiques); Reale Accademia dei Lincei, série 3, t. I

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Submitted on 1 Jan 1877

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VALENTINO CERRUTI. - Considerazioni sui calori specifici (Considérations sur les chaleurs spécifiques);

Reale Accademia dei Lincei, série 3, t. I

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. VALENTINO CERRUTI. - Considerazioni sui calori specifici (Considérations sur les

chaleurs spécifiques); Reale Accademia dei Lincei, série 3, t. I. J. Phys. Theor. Appl., 1877, 6

(1), pp.289-290. �10.1051/jphystap:018770060028901�. �jpa-00237310�

289

oxyde

sont-elles les mémes, pourvu que la

température

^{soit la}

plus

haute

possible; mais,

^{si les} spectres d’émission se rapportent ^aux corps

simples,

^les spectres

d’absorption,

^{observés à basse}

tempé-

rature, ^sont

caractéristiques

des corps

composés :

^{chacun a ses}

bandes

d’absorption particulières

^{comme il a sa} couleur propre.

Telles sont les considérations que ^l’auteur

développe longue-

ment. Elles

devraient,

_pour ^être

acceptées,

^{se fonder sur de nom-}

breuses

observations, qui

font défaut

jusqu’ici,

^et que M. Moser

se propose de ^{réaliser en}

partie

^{dans des travaux} ultérieurs.

E. BOUTY.

VALENTINO CERRUTI. 2014 Considerazioni sui calori specifici (Considérations ^{sur les}

chaleurs spécifiques); Reale Accademia dei Lincei, ^série 3, ^{t. I.}

Quand

^un corps ^{subit une} transformation réversible

quelconque,

on sait que la

quantité

de chaleur

dQ,

absorbée pour

produire

^cette

transformation,

^n’est pas ^une différentielle exacte, mais

qu’elle

^le

devient

quand

^{on la}

multiplie

par ^un facteur

-T, égal

^à l’inverse de la

température

^{absolue :}

La fonction

S,

^{dont dS est la}

différentielle,

^{a été}

désignée

par Clau- sius sous le nom

d’entropie.

Soient et y ^{les deux} variables choisies pour définir l’état ^d’un corps. On a

identiquement

Prenons p

^{et t comme variables}

indépendantes,

^et supposons p

constant. On a

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018770060028901

290

et l’on voit que

T dS st

^{n’est autre chose que ce que l’on est convenu}

d’appeler

la chaleur

spécifique

^à

pression

constante. De même T

fl)

est la chaleur

spécifique

^à volume constant,

quand

^on

rend p

eu t pour variables

indépendantes.

M. Cerruti propose de

généraliser

de la manière suivante la dénomination de chaleur

spécifique :

^on

appellerait

^le

produit

T dS d03C3

^-_-_

_C03C3

la chaleur s éci ^t ue relative à la trccns otnnation

d03C3,

T d7 -

C,,

la chaleur

spécifique

relative à la

f da,

de telle sorte que ^la

quantité

de chaleur

dQ

absorbée serait tou-

j ours égale

^au

produit

^{de la} variation da par ^la chaleur

spécifique correspondante.

Quel

que soit le choix ^des variables

indépendantes, l’équation

S ⁼ const.

exprime toujours

^une loi de transformation sans varia- tion de chaleur.

Géométriquement,

^cette

équation

^se rapporte ^{à une}

ligne, bien

^{connue dans la Théorie}

mécanique

^{de la chaleur sous le}

nom de

ligne adiabatique.

^{Soit dn un segment} infiniment

petit pris

^{sur la normale en un}

point

^{donné M à la}

ligne

^{S = const. On a}

Prenons sur la normale en M à la courbe S = const. un seg-

ment de la

longueur égale

^à

Cn;

la chaleur

spécifique ^C,

^sera

égale

à la

projection

^de

^Cn

^sur la direction de l’élément de courbe dcr passant par le

point

M. La chaleur

spécifique

^{relative à une trans-}

formation normale aux

lignes adiabatiques

offre donc un intérêt

théorique spécial, puisqu’elle

^se

prête

^si

simplement

^{au calcul de}

la chaleur

spécifique

^{relative à} toute autre transformation.

On trouvera dans le Mémoire

original

^des

expressions

^intéres-

santes des chaleurs

spécifiques

^{relatives à} des transformations

opérées

^{suivant une loi}

quelconque.

E. BOUTY.