G. POLONI. — Sul magnetismo permanente dell' acciaio a diverse temperature (Sur le magnétisme permanent de l'acier à diverses températures) ; Reale Accademia dei Lincei; 1882

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Submitted on 1 Jan 1883

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G. POLONI. - Sul magnetismo permanente dell’ acciaio a diverse temperature (Sur le magnétisme permanent de

l’acier à diverses températures) ; Reale Accademia dei Lincei; 1882

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. G. POLONI. - Sul magnetismo permanente dell’ acciaio a diverse temperature (Sur le magnétisme permanent de l’acier à diverses températures) ; Reale Accademia dei Lincei; 1882. J.

Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.180-182. �10.1051/jphystap:018830020018001�. �jpa-00238073�

180

des ombres nettement tranchées. La couleur de l’illumination secondaire

dépend

^{de la nature de} la surface

clui

^la

manifeste,

^mais

reste

indépendante

^de la surface réfléchissante. Les rayons diiTu- sés

peuvent

^{être déviés}

par les

^{aimants comme} les rayons directs.

G. FOUSSEREAU.

G. POLONI. 2014 Sul magnetismo permanente dell’ acciaio a diverse temperature (Sur ^le magnétisme permanent ^de l’acier à diverses températures) ; ^Reale

Accademia dei Lincei; ^1882.

Dans ^un Mémoire antérieur

( ~ ~,

l’auteur avait démontre que l’é- lévation de

température produit

des diminutions

permanentes

^et

temporaires

^du

magnétisme

^{des barreaux}

d’acier; qu’à

toute tem-

pérature

^{maximum à}

laquelle

^on

porte

^{un barreau}

correspond

^un

état normal

particulier qui

n’est modifié que d’une manière transi- toire par des échauffements

répétés

^{entre les mêmes} limites de

température, qu’en

^outre le décroissement du

magnétisme s’opère

d’une manière

particulièrement rapide

^au

voisinage

^{de 200°. 81. Po-}

loni ^se propose

aujourd’hui

^de

compléter

^ces recherches en étu- diant la distribution du

magnétisme

dans les barreaux

portés

^{à des}

températures plus

^ou moins élevées. A cet

effet,

^il

emploie

^{la mé-}

thode connue de van

Rees,

consistant dans

l’emploi

^{d’un toron de}

fil

qui

^{entoure le}

^barreau,

^{y et dans la mesure du courant induit dé-}

veloppé quand

^on

place

^{le toron en}

regard

^d’une section déter- minée du barreau et

qu’on éloigne

ensuite celui-ci à ^une distance

physiquen1ent

^infinie.

Pour

appliquer

^cette

^méthode,

^11I. Poloni réchauffe le barreau

qu’il

étudie dans ^un bain d’huile

annulaire ;

le barreau bute par ^son extrémité inférieure ^{sur un}

plan qu’on peut

^{relever à}

volonté,

^tandis

que le ^toron induit occupe ^une situation

fixe ;

^{en relevant}

plus

^ou

moins le

plan,

^on

peut

donc modifier la

position

^{initiale relative du}

barreau et du toron. On soulève ensuite

rapidement

le barreau à l’aide d’un

système

de cordons et de

poulies,

^{et la mesure du con-}

x

rant induit fournit la

quanuilé

^ln

^d,r,

^en

^désignant

^{par ~r un}

~ U

t’ _iL~V~t~ C’x/~/~o/~8~8.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020018001

181

élément de

longueur

^du

barreau,

par m2 la

quantité

^de

magnétisme

contenue dans la section

correspondante, rapportée

^à l’unité de

longueur,

par ^x la distance d u toron à l’extrémité inférieure du barreau dans la

position

^initiale.

On suppose que ⁿⁱ

peut

^être

représenté

par la formule de Biot

où 1

représente

^la

longueur

^{de la}

l~arre, ~

^{et k deux} constantes :

d’oii

Les

expériences

de 1~I. Poloni sont en

parfait

^{accord avec la for-}

mule

(2)

pour ^tous les barreaux

qu’il

^{a étudiés : 1 1 ° à une}

tempé-

rature peu

élevée;

^{a° sous certaines}

conditions,

_pour ^{toutes les}

températures

réalisées dans les

expériences.

Voici les

principaux

résultats

qu’il

^{a obtenus sur une} série de barreaux à peu

près

^iden-

tiques,

faiblement

trelnpés

^et aimantés dans ^une même

spirale

^ma-

bnétisan te

^de

longueur supérieure

^{à celle du barreau.}

i° L’ailure

générale

^du

phénomène est identique

pour ^toutes les barres étudiées. On constate des variations du

magnétisme

^soit

temporaires,

^soit

permanentes, qui

^{demeurent très faibles}

jusque

i8o",

^mais

qui

deviennent considérables entee i8o, et ~oo° ; elles sont le

plus grandes possible vers 1 goO.

2° La

distribution

du

magnétisme

^{de o° à 180~ est bien}

repré-

sentée par la formule

( ? ~ ;

^{A diminue}

quand

^la

température

aug- mente, tandis que ^A demeure sensiblement constant. Mais au-des-

sus de

i8o’,

les barres ne se

comportent

pas de la ^mêrne manière suivant le traitement

auquel

^{elles ont été} soumises. Deux barres

qui

^{avaient été} échauffées et refroidies

plusieurs

^{fois sous l’in-}

fluence de la terre avant d’être aimantées ont

toujours

^{vérifié la}

même loi de distribution à toutes les

teinpératuics :

^la

ligne

^neutre

demeure ^au milieu de la

barre,

^{et si l’on retourne la}

barre,

^{dans les}

opérations

^de réchauffement

successives,

la valeur de ~~ ^se modifie

un peu, mais ^reste ensuite constante pour ^toutes les

températures.

Au

contraire,

^avec

_quatre

^autres

barres, aimantées

^avant

due

^subir

aucun

réchauffement,

^et réchauffées ensuite avec le

pôle

^{nord en}

bas,

^la

ligne

^{neutre se}

rapproclle

^du

pôle

^nord

quand

^on

dépasse

182

180° et

peut

^se

déplacer

^ainsi

jusqu’aux

deux tiers de la barre ; mais la valeur de k

qui

^se

rapporte

^à la distribution du

magnétisme

dans la

région

^{nord du barreau est en}

général

constante. Si les mêmes barres sont ensuite échauffées avec le

pôle

^{sud en}

^bas,

^non

seulement la

ligne

^{neutre se}

rapproche

^encore

davantage

^du

pôle nord,

^{mais encore} la valeur de ~~

change

^d’une

température à

^une

autre.

3° Tant

qu’on

^ne

dépasse

pas la

température

^de

180°,

^{les valeurs}

de M

correspondant

^à l’état normal pour

chaque température

^sont

représentées

par des fonctions de ^la forme

x

et fi

^{sont des} constantes

positives

^ou

négatives.

^Au

^contraire,

pour les ^{états normaux}

correspondant

^{à la}

température

^de

300°,

^il

faut

employer

deux formules

différentes,

la

première

^{entre o° et}

190°,

la seconde entre

igoo

^{et 300°.}

L’auteur avait émis

l’hypothèse

que la variation du

magnétisme

due à la

température

^était

proportionnelle

^{à la} variation de la con-

ductibilité

électrique

de l’acier. Les recherches dont nous venons

de rendre

compte,

établissent que les deux

propriétés

^varient

d’après

^{des lois toutes} différentes. Ainsi les

rapports

^du

magné-

tisme normal et de la conductibilité à 20° aux mêmes

quantités

aux

températures

élevées sont,

d’après

M. Poloni :

E. BOUTY.

R. COLLEY. 2014 Nachweis der Existenz der Maxwellschen electromotorischen Kraft, Yme ^(Sur l’existence de la force électromotrice de Maxwell Yme); ^Wied.

Ann. der Physik, ^t. XVII, p. 55; ^1882.

Considérant un courant

électrique

^{comme un}

phénomène

^de

transport,

^Maxwell

applique

^{à ce mouvement les}

équations géné-

rales de

Lagrange (,~’lectrzetty

^and

l~Tcc~-netis~n,

^t.

^II,

^p.

195).

^Il