Un banc laser espace libre est nécessaire afin de convertir le laser fibré à 1560 nm en laser à 780 nm, séparer les différents faisceaux, les répartir et les acheminer vers l’enceinte à vide. Tout d’abord, un banc optique espace libre permet d’obtenir les faisceaux lasers à 780 nm en les doublant en fréquence et permet d’injecter les différentes fibres nécessaires. Les fibres arrivent sur les différentes tables optiques circulaires autour de l’enceinte à vide où des systèmes optiques sont installés pour acheminer les faisceaux à l’intérieur de l’enceinte.
II.3.1 Banc optique espace libre
Le figure II.8 présente le schéma global du banc espace libre à 780 nm. En sortie de l’amplifi-cateur EDFA 5 W, le laser est séparé en deux branches et doublé en fréquence par deux doubles passages dans des cristaux de PPLN (niobate de lithium périodiquement orienté). Ces deux branches permettent d’obtenir respectivement le faisceau Raman horizontal (branche jaune), et les faisceaux du piège magnéto-optique, du Raman vertical et de la détection (branche rouge).
En sortie du premier cristal de PPLN, une partie du faisceau à 1560 nm est converti en faisceau à 780 nm pour obtenir le faisceau laser Raman horizontal (≈ 4−5%/W ). Nous obtenons une puissance de l’ordre de 750 mW à 780 nm, pour une température du four régulant l’accord de phase du cristal de 130°C. La puissance obtenue a baissé au cours du temps, possiblement à cause du vieillissement du cristal ou de l’amplificateur EDFA. Le faisceau à 780 nm est ensuite réfléchi sur une lame dichroïque puis collimaté par les lentilles L2 et L3, donnant un faisceau de waist de 330 µm. Le laser passe ensuite à travers un interrupteur mécanique ("shutter") pour avoir une bonne extinction du laser pendant la séquence. Puis, un modulateur acousto-optique permet de
II.3. SYSTÈME LASER ESPACE LIBRE À 780 NM modifier la fréquence et la puissance du laser Raman horizontal. L’ordre +1 de diffraction du modulateur acousto-optique est finalement injecté dans une fibre afin d’acheminer le faisceau laser vers l’enceinte.
Figure II.8 – Montage optique espace libre à 780 nm. EDFA : Amplificateur à fibre, L : lentille, PPLN : cristal doubleur, MC : Miroir Concave, MP : Miroir Plan, FP : Fabry-Pérot, AO : Acousto-Optique, PBS : Cube séparateur polarisé.
Le partie du faisceau laser à 1560 nm en sortie du premier cristal de PPLN est converti à 780 nm par un montage en double passage dans un deuxième cristal de PPLN (≈ 4%/W ). Nous obtenons une puissance de l’ordre de 350 mW à 780 nm pour une température de four de 130,3°C lorsque la température du premier cristal de PPLN est réglée loin de celle d’accord de phase (typiquement 120 °C). Le faisceau à 780 nm est ensuite réfléchi par une lame dichroïque, ce qui permet d’évacuer le faisceau à 1560 nm. Les lentilles L6 et L7 permettent d’obtenir un waist identique à celui du faisceau Raman horizontal afin d’avoir un bon taux d’injection dans les fibres. Le miroir plan réfléchissant à 98% nous permet d’obtenir une faible fuite de puissance laser qui est envoyée vers un interféromètre Fabry-Pérot. La transmission de l’interféromètre permet de contrôler le spectre du laser et la génération des bandes latérales. Le modulateur acousto-optique est utilisé comme commutateur entre les différents faisceaux. L’ordre 0 génère les faisceaux du PMO. L’ordre -1, décalé de 80 MHz dans le rouge, génère le faisceau Raman vertical, pousseur et de détection. La sortie de l’ordre 0 du modulateur n’est jamais complètement éteinte, En sortie de l’ordre 0 du modulateur, un interrupteur mécanique est ajouté pour assurer l’extinction totale des faisceaux du PMO. Les différentes lames λ/2 et cubes diviseurs de faisceaux polarisés (PBS) répartissent la puissance laser dans deux fibres optiques, qui formeront le bras vertical et les bras horizontaux du PMO. L’ordre -1 du modulateur est injecté dans une fibre optique acheminant le faisceau laser vers l’enceinte pour le faisceau Raman vertical. L’interrupteur mécanique est de nouveau là pour éteindre les faisceaux lasers lorsqu’ils ne sont pas utiles.
II.3.2 Montage optique de la tête du capteur
Autour de l’enceinte se trouvent trois tables optiques circulaires. Le table optique circulaire inférieure permet de supporter le blindage en µmétal atténuant le champ magnétique ressenti par les atomes. Le montage optique permettant d’acheminer les faisceaux lasers horizontaux (PMO et Raman) et l’accéléromètre classique horizontal sont installés sur la table optique cir-culaire intermédiaire (figure II.9). La table optique circir-culaire supérieure (figure II.10 ) contient le montage optique des faisceaux lasers verticaux (PMO et Raman/détection).
Figure II.9 – Montage optique des faisceaux lasers horizontaux du PMO du Raman. P : Polari-seur, L : Lentille, ME : Miroir Elliptique, PBS : Cube séparateur polarisé, MS : Miroir Sphérique, BS : cube séparateur non polarisé, PD : Photodiode, Cam : Caméra, Acc : accéléromètre clas-sique. En pointillé : branche rajoutée pour la mesure de l’accélération horizontale (cf. Chapitre V).
Les 4 hublots permettant les accès optiques des faisceaux lasers horizontaux, ainsi que deux petits hublots d’observation de l’enceinte à vide sont à la hauteur de la table optique circulaire intermédiaire. Une photodiode et une caméra installées sur les petits hublots permettent respec-tivement de contrôler la fluorescence du nuage d’atomes et de visualiser ce nuage sur un écran. La calibration de la photodiode est de 7, 2 × 107 atomes/V pour notre jeu de paramètres du PMO (intensité de faisceaux de I = 5, 9 W/cm2, fréquence laser de refroidissement désaccordée de ∆ = −17, 4 MHz). Elle permet de contrôler la puissance des faisceaux lasers utilisés pour le refroidissement. En sortie de la fibre optique du PMO horizontal, le faisceau polarisé rectiligne-ment passe dans un polariseur (coefficient de transmission T = 65%) puis est collimaté par la lentille L1. La focale de la lentille est choisie pour que le diamètre du faisceau soit de la taille des hublots de l’enceinte afin d’avoir une grande zone de capture du piège. Le faisceau gaussien ainsi obtenu a un diamètre de 3,43 cm. Une photodiode, installée sur la monture de la lentille L1 et éclairée par un bord du faisceau laser, permet de contrôler la puissance de ce dernier. La
II.3. SYSTÈME LASER ESPACE LIBRE À 780 NM conversion de la tension aux bornes de la photodiode en puissance est de P = 9, 811 mW/V. Le faisceau laser est divisé en deux faisceaux d’égale puissance et de polarisations orthogonales à l’aide d’un cube polariseur et d’une lame demi-onde. Les lames quart d’onde permettent d’ob-tenir les polarisations circulaires droites et gauches (σ+ et σ-). Les miroirs sphériques plans ou elliptiques permettent d’acheminer les faisceaux à l’intérieur de l’enceinte et de les réfléchir. En entrée de l’enceinte, les faisceaux horizontaux du PMO ont une puissance d’environ 30 mW. Les faisceaux horizontaux du PMO sont réglés pour être en tout point parallèles au tubes de l’en-ceinte à vide et centrés sur le centre du PMO, afin d’avoir le maximum de puissance lumineuse au centre du piège et de limiter la diffusion sur les parois de l’enceinte. La rétro-réflexion est un peu déréglée pour limiter les effets collectifs des atomes qui rendent le PMO instable [122].
Le montage permettant d’obtenir un faisceau Raman horizontal a été rajouté en fin de thèse pour mesurer l’accélération horizontale. Sur un des bras horizontaux a été combiné le faisceau PMO avec le faisceau Raman horizontal grâce à un cube séparateur non polarisé. Le faisceau Raman horizontal, polarisé rectilignement en sortie de fibre, est collimaté par le doublet L2 (06LAI009/076, f0 = 80mm, φ = 25mm). Le diamètre de ce faisceau est précisément mesuré car c’est un paramètre critique de la mesure de l’accélération horizontal. La mesure est explicitée dans le chapitre V. Le cube séparateur non polarisé fait perdre 50% de puissance de chaque faisceau, les pertes sont collectées par une photodiode afin de contrôler les différents niveaux de puissance. Sur le miroir de réflexion du faisceau Raman horizontal est installé un accéléromètre classique QA-750 de la marque Honeywell afin de corréler le signal atomique avec une mesure classique (cf. Chapitre V).
Figure II.10 – Montage optique des faisceaux lasers verticaux du PMO et du Raman. P : Polariseur, L : Lentille, ME : Miroir Elliptique, BS : cube séparateur non polarisé.
Le hublot supérieur de l’enceinte à vide est accessible afin d’acheminer les faisceaux lasers à l’intérieur de l’enceinte (Figure II.10). En sortie de la fibre PMO vertical, le même montage que celui des faisceaux PMO horizontaux est mis en place pour obtenir un faisceau collimaté de diamètre 3,43 cm. Le polariseur PMO vertical a un coefficient de transmission T = 80%. La lame λ/4 permet de créer la polarisation σ− nécessaire au PMO. Le cube diviseur non polarisé permet de combiner le faisceau du PMO avec le faisceau Raman vertical/détection. Chaque faisceau perd 50% de sa puissance, les pertes sont collectées par une photodiode afin de contrôler les niveaux de puissance. La calibration pour le faisceau du PMO est de 37,4 mW/V, et pour le faisceau Raman vertical de 36,9 mW/V. Le faisceau Raman vertical/détection passe par un montage identique à celui utilisé pour le faisceau Raman horizontal afin d’obtenir un faisceau
polarisé rectilignement collimaté. Le polariseur Raman vertical a un coefficient de transmission T = 81%. A l’entrée du hublot, le faisceau Raman vertical a une puissance d’environ 100 mW (en statique) et le faisceau PMO vertical a une puissance d’environ 30 mW. Les deux faisceaux traversent ensuite l’enceinte, sortent par le hublot vertical inférieur, passent dans une lame λ/4 et se réfléchissent sur le miroir de référence vertical. Ce miroir est installé sur une plateforme d’isolation passive de vibration présentée dans la partie II.7. La lame λ/4 permet d’obtenir la polarisation σ+ du faisceau PMO vertical réfléchi nécessaire au piégeage des atomes, et est réglée pour obtenir la polarisation lin⊥lin nécessaire au Raman vertical (cf. Chapitre III).