En plus d'informations globales sur le run (nombre de bursts, nombre de bursts declares defectueux a la premiere etape, intensite integree, etc.) des quantites physiques sont calculees.
Des criteres de selection tres proches1 des criteres standards du chapitre 3 sont appliques aux evenements. Comme il ne s'agit pas ici de calculer
Re
("
0="
), je distingue la provenance d'un evenement +; par la position verticale du vertex. Pour les evenements 00, la methode d'etiquetage est normalement utilisee.Nombres d'evenements :
cette selection sert avant tout a comptabiliser les nombres de((bons)) evenements presents dans chaque run. La comparasion de ces quatre nombres permet de localiser des periodes de prise de donnees tres pathologiques, dans lesquelles les evenements
00 ou+; sont par exemple completement absents.Fonctionnement des detecteurs pour
+;:
sur les evenements selectionnes +;, on teste les performances des detecteurs par les variables suivantes.La resolution sur la masse invariante pion-pion pour des evenements
K
S.La valeur moyenne de cette masse invariante (voir plus loin la gure A.4).
Une((resolution))de la variable d'impulsion transverse, obtenue en ajustant une exponen-tielle decroissante sur la distribution des evenements
K
S.Un estimateur naf du bruit de fond, obtenu en divisant le nombre d'evenements dont le carre de l'impulsion transverse ~
p
? est compris entre 400 et 600 (MeV/c
)2, par ceux contenus dans la zone du signal +; (entre 0 et 200 (MeV/c
)2) (revoir la gure 3.3).1Cette etude a ete realisee, et la base de donnees produite avant l'etablissement de nitif des criteres de selection nals.
A.1.1. Liste des variables
Depassement de capacite du systeme de lecture des chambres :
la proportion des donnees du run a ectees par cette limitation (telle qu'elle a ete de nie au paragraphe 3.5.2) est mesuree sur deux types d'evenements : de bons candidats 00 et des evenements declenches aleatoirement gr^ace aux moniteurs d'intensite des faisceaux.Fonctionnement des detecteurs pour
00:
des variables similaires a celles du mode +;sont utilisees pour le mode neutre.La resolution sur la masse invariante des paires photon-photon contribuant a un evenement
K
0 ! 20 ! 4.
La valeur moyenne de cette masse. Comme l'illustre la gure A.2, cette variable est un exemple de quantite particulierement stable au cours de la prise de donnees. Sa moyenne se trouve a un ecart negligeable de 30 keV/
c
2 de la valeur du PDG [6].La((resolution)) de la variable
R
ellipse obtenue en ajustant une exponentielle decroissante sur sa distribution (que l'on trouve gure 3.10).Un estimateur naf du bruit de fond, obtenu en divisant le nombre d'evenements dont
R
ellipse est compris entre 8 et 12, par ceux compris entre 0 et 4. Du fait des conversions et des desintegrations de Dalitz qui peuplent la region a grandR
ellipse, cet estimateur n'est sensible qu'a des augmentations fortes du bruit de fond.Masse invariante γγ (GeV/c2)
0.1346 0.1348 0.135 0.1352 0.1354 4800 4900 5000 5100 5200 5300 mπ
Fig. A.2 { Valeur de la masse invariante photon-photon en fonction du numero run.
Fonctionnement de l'etiquetage :
les deux probabilites d'erreurs d'etiquetage sont estimees sur des evenements +; identi es par la position de leur vertex, comme nous l'avons vu au paragraphe 3.3. Ces probabilites sont :L'inecacite d'etiquetage, ou le nombre d'evenements
K
Ssans proton en concidence dans une fen^etre de 2 ns.L'etiquetage accidentel, ou le nombre d'evenements
K
L possedant un proton accidentelle-ment en temps.Fonctionnement des systemes de declenchement :
les systemes de declenchement sont testes au travers des variables suivantes.L'ecacite du systeme de declenchement de niveau 2, estimee de la maniere exposee au paragraphe 4.2. Nous avons vu un exemple des valeurs obtenues a la gure A.1.
La proportion du run a ectee par le temps mort de ce systeme. Cette proportion est calculee sur les evenements
00 car ils ne sont justement pas a ectes par ce temps mort.L'ecacite du systeme de declenchement pour le mode
00.A.1.2 Etudes et corrections
Variations pathologiques
La plupart de ces variables presente une stabilite remarquable. Seuls quelques runs en plus de ceux deja reperes a l'etape 1 presentent des comportements pathologiques et sont enleves de l'echantillon nal.
Il est a noter que si ces runs etaient conserves, les((problemes))dont ils sont victimes seraient en principe couverts par une des corrections ou incertitudes de l'analyse. Un run possedant une forte inecacite de declenchement a par exemple fourni son lot d'evenement de contr^ole et l'ecacite calculee sur l'ensemble des donnees en tient compte. Il en va de m^eme pour la plupart des problemes que l'on peut envisager. Neanmoins, puisque ces lots pathologiques sont petits et que le probleme n'est pas forcement parfaitement compris, on prefere rejeter de tels runs de l'analyse nale.
A titre d'exemple, on a porte sur la gure A.3 la probabilite d'etiquetage accidentel en fonction du run. On y apercoit un run pathologique (le run 5308 qui frole les 30 %) qui n'avait pas etereperepar le premier examen des performances de la station d'etiquetage. L'etablissement de la base de donnees ainsi qu'un deuxieme examen ont permis d'^oter ce run de l'echantillon nal. étiquetage accidentel 0 0.05 0.1 0.15 0.2 0.25 0.3 4800 4900 5000 5100 5200 5300 run
Fig.A.3 { Valeur de la probabilite d'etiquetage accidentel en fonction du numero run.
Variations systematiques et signi catives
Une des variables exposees ci-dessus presente toutefois des variations signi catives : la valeur moyenne de la masse invariante
+;. On peut en e et distinguer quatre periodes coherentes dans la prise de donnees. La gure A.4 du haut montre les valeurs des masses moyennes pour les runs se situant autour des frontieres entre ces periodes. Au debut (periode I), la valeur de la masse invariante donne celle du PDG [6], a 100 keV/c
2 pres. Pendant les periodes suivantes, elle s'en eloigne d'une quantite allant jusqu'a presque 1 MeV/c
2 dans la periode III.A.1.2. Etudes et corrections
Masse invariante ππ (GeV/c2)
0.4965 0.497 0.4975 0.498 0.4985 5000 5010 5020 5030 5040 5050 5060 5070 5080 5090 5100 mK I II 0.4965 0.497 0.4975 0.498 0.4985 5100 5110 5120 5130 5140 5150 5160 5170 5180 5190 5200 mK II III 0.4965 0.497 0.4975 0.498 0.4985 5230 5240 5250 5260 5270 5280 5290 5300 5310 5320 mK III IV
Masse invariante ππ (GeV/c2)
0.4965 0.497 0.4975 0.498 0.4985 5000 5010 5020 5030 5040 5050 5060 5070 5080 5090 5100 mK I II 0.4965 0.497 0.4975 0.498 0.4985 5100 5110 5120 5130 5140 5150 5160 5170 5180 5190 5200 mK II III 0.4965 0.497 0.4975 0.498 0.4985 5230 5240 5250 5260 5270 5280 5290 5300 5310 5320 mK III IV
Fig. A.4 { Masse invariante
+; en fonction du numero de run, autour des changements de periode, avant (haut) et apres (bas) correction des impulsions.