IRAS 18151−1208

5.4.6.1 Transition `a 557 GHz

Lorsque l’abondance de l’eau dans les parties externe est maximale (10−8), l’´emission pr´esente une forme de « double corne » typique en ´emission. Les deux pics ont une hauteur de 0.24 K (bien d´etect´es) s´epar´es de 4.9 km·s−1. Entre ces deux pics on observe un plateau en absorption `a une hauteur de 0.08 K pour une largeur de 3.1 km·s−1. Si l’abondance de l’eau est minimale dans les parties externes (10−10), l’´emission d´etect´ee pr´ec´edemment se r´eduit `a une double bosse de faible intensit´e (0.08 K) que la sensibilit´e choisie permettra peut-ˆetre de d´etecter. En cas d’abondance encore plus basse, notre mod`ele n’indique aucune ´emission provenant ce HMPO.

W43-MM1

557 GHz 1097 GHz 1670 GHz

Fig. 5.10 – Mod´elisation des transitions ortho-(11,0− 10,1), (31,2− 30,3) et (21,2− 10,1) de l’eau `a 557, 1097 et 1670 GHz pour W43-MM1, vue par le HSO en suivant le programme d’observation de WISH. De haut en bas, l’abondance dans la partie externe varie de 10−8 (valeur maximale), en passant par 10−10 (valeur basse), jusqu’`a 10−12

5.4. Pr´edictions pour nos coeurs denses massifs 149

W43-MM1

752 GHz 988 GHz 1113 GHz

Fig. 5.11 – Mod´elisation des transitions para-(21,1− 20,2), (20,2 − 11,1) et (11,1− 00,0) de l’eau `a 752, 988 et 1113 GHz (de gauche `a droite sur le graphe) pour W43-MM1, vue par le HSO en suivant le programme d’observation de WISH. De haut en bas, l’abondance dans la partie externe varie de 10−8 (valeur maximale), en passant par 10−10 (valeur basse), jusqu’`a 10−12 (eau quasi-inexistante).

5.4.6.2 Transition `a 752 GHz

Pour une abondance de l’eau dans les parties externes de la source ´egale `a 10−8, le profil pr´esente une double bosse d’une hauteur de 1.18 K et s´epar´ees en vitesse de 2.9 km·s−1. Entre les deux pics on observe une d´epression sous forme d’un creux lisse qui descend jusqu’`a 0.96 K (cf. Figure 5.14). Lorsque l’abondance externe diminue jusqu’`a 10−10, le profil en ´emission a une forme gaussienne de hauteur 0.31 K et de largeur `a mi-hauteur 3.6 km·s−1 pos´ee sur un plateau d’une hauteur de 0.07 K (possiblement d´etect´e). Enfin, lorsque l’abondance dans la partie est presque nulle (10−12), le profil pr´esente le mˆeme plateau d´ecrit plus haut, de 0.07 K et qui sera peut-ˆetre d´etect´e.

5.4.6.3 Transition `a 988 GHz

Pour une abondance externe maximale de 10−8, le profil pr´esente une « double corne » d’une hauteur de 1.20 K et s´epar´ee de 3.5 km·s−1. Entre les deux pics on observe une absorption sous forme d’un creux lisse qui descend jusqu’`a 0.39 K (cf. Figure 5.14). Pour une abondance externe minimale de 10−10, le profil montre une gaussienne de hauteur 0.19 K et de largeur `a mi-hauteur 0.5 km·s−1 pos´ee sur un plateau bas (non-d´etect´e). Enfin, une fois de plus, lorsque l’abondance dans la partie est quasi-nulle (10−12), le profil pr´esente un plateau tr`es bas que le bruit ne permettra pas de d´etecter.

5.4.6.4 Transition `a 1097 GHz

Quand l’abondance externe est maximale est ´egale `a 10−8, le profil est en ´emission et pr´esente une forme de double pics pos´es sur plateau bas. Les deux pics ont une hauteur de 0.45 K, s´epar´es de 2.6 km·s−1, entre lesquels on observe une absorption en creux descendant jusqu’`a 0.34 K. Le plateau a une hauteur de 0.07 K (tr`es faiblement d´etect´e) pour une largeur de 7.7 km·s−1 (cf. Figure 5.12). Pour une abondance de l’eau externe moindre (10−10), le profil montre une petite ´emission gaussienne de hauteur 0.15 K et de largeur `a la base de 2.9 km·s−1, pos´ee sur le mˆeme plateau de 0.07 K de hauteur et de largeur 7.7 km·s−1. Enfin lorsque l’abondance dans la partie est quasi-nulle (10−12), le profil pr´esente le mˆeme plateau haut de 0.07 K qui sera peut-ˆetre d´etect´e avec le σ_rms= 39 mK pr´evu.

5.4.6.5 Transition `a 1113 GHz : comparaison entre MM1 et MM2

Pour une abondance externe maximale (10−8), le profil `a la fois en ´emission et en absorption pr´esente une « double corne » d’une hauteur de 0.62 K et s´epar´ee de 5.1 km·s−1. Entre les deux pics on observe une absorption sous forme d’un plateau large de 4.6 km·s−1 et d’une profondeur de -0.07 K. (cf. Figure 5.14). Lorsque l’abondance externe est plus faible (10−10), le profil reste `a la fois en ´emission et en absorption et devient une double bosse d’une hauteur de 0.16 K (donc l´eg`erement d´etect´ee), la s´eparation entre les deux bosses ´etant de 3.3 km·s−1. Entre ces deux bosses on observe une absorption qui descend jusqu’`a -0.14 K. Enfin, lorsque l’abondance dans la partie externe devient n´egligeable (10−12), le profil pr´esente un plateau tr`es bas que le bruit ne permettra pas de d´etecter.

Pour effectuer la comparaison entre MM1 et MM2, la mod´elisation pr´ec´edente (pour MM1) a ´et´e modifi´ee pour prendre en compte une r´esolution en vitesse deux fois plus

5.4. Pr´edictions pour nos coeurs denses massifs 151 importante (δv = 0.0675 km·s−1) `a laquelle le niveau de bruit a ´et´e ajust´e par rap-port `a celui que le programme cherche `a atteindre lorsque la carte de la r´egion sera construite (soit 330 mK). La source MM2 a ´et´e mod´elis´ee en prenant en compte les mˆemes param`etres d’observation que MM1. Concernant MM1, on retrouve les mˆemes profils que d´ecrits pr´ec´edemment, sauf que leur d´etection est beaucoup moins bonne du fait de la faible sensibilit´e choisie. Pour MM2, l’´emission pour une abondance de l’eau externe maximale (10−8) pr´esente un profil sous forme de bosses extrˆemement faibles (0.03 K) donc non-d´etect´ees. Pour des abondances plus basses, aucune ´emission n’est d´etect´ee.

IRAS 18151−1208 `a 1113 GHz

MM1 MM2

Fig. 5.12 – Mod´elisation de la transition para-(11,1 − 00,0) de l’eau `a 1113 GHz pour les deux sources principales de IRAS 18151−1208 MM1 et MM2, vue par le HSO en suivant le programme d’observation de WISH. De haut en bas, l’abondance dans la partie externe varie de 10−8 (valeur maximale), en passant par 10−10 (valeur basse), jusqu’`a 10−12 (eau quasi-inexistante).

5.4.6.6 Transition `a 1670 GHz

Lorsque l’abondance externe est maximale (10−8) le profil en ´emission et en ab-sorption pr´esente une forme de double pic. Les deux pics ont une hauteur de 0.52 K, s´epar´es de 5.4 km·s−1, entre lesquels on observe une absorption en creux descendant jusqu’`a -0.54 K. La largeur de cette absorption est de 3.2 km·s−1. Pour une abondance dans les parties externes de la source plus petite (´egale `a 10−10), le profil encore en ´emission et en absorption montre une double bosse d’une hauteur de 0.26 K et s´epa-r´ees de 3.4 km·s−1. Entre les deux pics on observe une forte absorption sous forme d’un creux lisse qui descend jusqu’`a -0.46 K (cf. Figure 5.13). Enfin, une fois de plus, lorsque l’abondance dans la partie externe est de 10−12, le profil pr´esente le mˆeme plateau haut de 0.07 K qui, cette fois-ci, ne sera pas d´etect´e avec le σrms= 150 mK pr´evu.