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O

i

j

k

r

i

r

j

r

k

r

i j

r

k j

θi jk

Figure C.2 – Angle Considérons à présent trois particules i, j, et k

liées entre elles par deux liaisons covalentes, l’une entre les particules i et j, l’autre entre les particules

jet k. Ces trois particules forment un angle que l’on peut par exemple modéliser par un ressort harmo- nique enθ, où θ = θi jk est l’angle formé par les vec-

teurs ri j = ri−rjet rk j= rk−rj. L’énergie potentielle

de ce ressort est donnée par la relation suivante

U= k(θ − θ0)2 (C.8)

où k etθ0sont respectivement la constante de raideur et l’angle à l’équilibre du triplet (i, j,

k) considéré. Calculons les forces exercées sur chaque particule.

fi= −U ∂ ri = −U ∂ θ ∂ θ ∂ cos θ ∂ cos θ ∂ ri fi= 2k(θ − θ0) sinθ ∂ cos θ ∂ ri (C.9)

Il nous reste à calculer le terme ∂ cos θ∂ r

i . En remarquant que cosθ =

ri j·rk j kri jkkrk jk et en notant S= ri j· rk j et D= kri jkkrk jk, on obtient ∂ cos θ ∂ ri = ∂ ri  S D ‹ = 1 D ∂ S ∂ ri + S ∂ ri 1 D ‹ ∂ cos θ ∂ ri = 1 D ∂ S ∂ riS D2 ∂ D ∂ ri (C.10) ∂ S ∂ ri = ∂ ri j· rk j ∂ ri = ∂ ri j ∂ ri rk j+ ri j ∂ rk j ∂ ri = rk j (C.11) ∂ D ∂ ri = ∂ kri jkkrk jk ∂ ri =∂ kri jk ∂ ri krk jk + kri jk ∂ krk jk ∂ ri =krk jk kri jk ri j (C.12)

D’où ∂ cos θ ∂ ri = 1 kri jkkrk jk rk j− cosθ kri jk 2ri j (C.13) Finalement, fi = 2k(θ − θ0) kri jkkrk jk sin θ rk j2k(θ − θ0) kri jk 2 sinθ cosθ ri j (C.14) Notons ai j= −2k(θ − θ0) kri jk 2 sinθ cosθ aj j= 2k(θ − θ0) kri jkkrk jk sin θ ak j= −2k(θ − θ0) krk jk 2 sinθ cosθ En effectuant des calculs équivalents pour fj et fk et après simplification, on obtient

fi = aj jrk j+ ai jri j (C.15)

fj = −(ak j+ aj j)rk j− (ai j+ aj j)ri j (C.16)

fk= aj jri j+ ak jrk j (C.17)

Comme dans les deux cas précédants, on constate le respect de la troisième loi de Newton puisque fi+ fj+ fk= 0.

1.1 Illustration de l’effet Mullins dans un élastomère chargé . . . 4 1.2 Illustration de l’effet Payne dans un élastomère chargé . . . 5 1.3 Tryptique Expérience-Théorie-Simulation . . . 6 1.4 Evolution du CPU des années 1970 à aujourd’hui . . . 7 1.5 Approche « bottom up ». De l’atome aux modèles éléments finis. . . 9 2.1 Structure chimique du cPB . . . 13 2.2 Procédure de nivellement d’une chaîne de cPB . . . 17 2.3 Un jeu typique de polynômes de Bernstein. . . 18 2.4 Force conservative non-liée optimisée et potentiel associé pour le cPB àλ = 5 20 2.5 Vraisemblance du meilleur jeu de paramètres (linéaires) et masse volumique

mesurée en DPD en fonction du délimiteur rm pourλ = 1 . . . 21 2.6 ρ versus 6〈R2

g〉/M pour λ = 5 en fonction des facteurs d’écrantage des inter-

actions de paire non-liée conservatives . . . 23 2.7 ρ versus 6〈R2

g〉/M en fonction du degré de nivellement λ . . . 24

2.8 Validation de la méthode bayésienne . . . 26 2.9 Distributions des liaisons et des angles . . . 27 2.10 Fonctions de distribution radiale non-liée en fonction deλ. . . 28 2.11 Distribution de la distance bout-à-bout . . . 29 2.12 Décorrélation du vecteur bout-à-bout et MSD des chaînes de polymère . . . . 31 2.13 Illustration de la méthode bayésienne dans le choix deγ . . . 32 2.14 MSD pourλ = 1 avec ou sans correction de masse . . . 33 2.15 MSD pourλ = 5 en fonction du pas de temps ∆t de la DPD . . . 34 2.16 Distribution de l’asphéricité . . . 36 2.17 Forme et orientation d’un gros grain pourλ = 5 . . . 37 2.18 Deux visions du nivellement d’une chaîne polymère àλ = 5 . . . 38

3.1 Limites de la transferabilité en température proche de la Tgpour les modèles DPD . . . 43 3.2 Nivellement d’une chaîne de cPB àλ = 1 . . . 44 3.3 Potentiels d’interaction de paire non-liée en fonction de T . . . 49 3.4 Accélération et efficacité du modèle DPD . . . 51 3.5 Distribution des liaisons, distribution des angles, et fonction de distribution

radiale non-liée . . . 53 3.6 Fonction de distribution radiale non-liée pour différentes températures . . . . 54 3.7 Distribution de la distance bout-à-bout en fonction la longueur de la chaîne . 55 3.8 〈R2

i j〉/Mi j pour 4 fondus de cPB monodisperses . . . 56

3.9 Décorrélation du vecteur bout-à-bout . . . 57 3.10 Transferabilité en température et en pression . . . 59 3.11 Module de relaxation G(t) . . . 62 3.12 MSD du centre de masse des chaînes de polymère et des monomères . . . 64 3.13 Normalisation (Rouse) du module de relaxation G(t) et du MSD(t) des grains 65 3.14 Rapports caractéristiquesτR/τe,τrep/τe, etD . . . 66

3.15 Chemin primitif de chaînes de polymère . . . 68 4.1 Représentation des structures chimiques . . . 75 4.2 Structure locale des trois surfaces de silice considérées . . . 77 4.3 Structure chimique du cPB greffé . . . 79 4.4 Structure chimique du triéthoxy(octyl)silane (OCTEO) . . . 79 4.5 Structure chimique des agrégats à base de triéthoxy(octyl)silane (OCTEO). . 80 4.6 Profil de masse volumique typique polymère-silice. . . 82 4.7 Équilibre thermomécanique de l’interface polymère-silice . . . 83 4.8 Effet de la structure du substrat sur l’adsorption du polymère . . . 85 4.9 Effet de la structure du substrat sur les conformations du polymère . . . 86 4.10 Effet de la longueur des chaînes libres . . . 87 4.11 Profils de masse volumique de chaînes C240 libres et C120 greffées . . . 89 4.12 Hauteur de brosse h et largeur d’interpénétration chaînes libres-greffées w. . 91 4.13 Normalisation de h et w par un comportement de type UMS. . . 92 4.14 Profils des composantes〈r2

g,k〉 et 〈r 2

g,⊥〉 de chaînes cPB libres et greffées . . . . 93

4.15 Profils de masse volumique de chaînes C240 libres et C120 greffées . . . 95 4.16 Profils de masse volumique de chaînes C240 libres et C240 greffées . . . 96 4.17 Profils de masse volumique de chaînes C240 libres et C120 greffées φgft =

0.09 nm−2, en présence d’OCTEO grefféφ

4.18 Profils de masse volumique de chaînes C240 libres et C120 greffées φgft = 0.58 nm−2, en présence d’OCTEO grefféφOCTEO= 0.84 nm−2. . . 99

4.19 Hauteur de brosse h et largeur d’interpénétration chaînes libres-greffées w en présence d’OCTEO . . . 100 4.20 Profils de masse volumique de chaînes C240libres, C120greffées, et d’OCTEO

grefféφOCTEO = 0.84 nm−2 . . . 101

4.21 Effet de l’agrégation superficielle de l’agent de recouvrement . . . 102 5.1 Représentation schématique du nivellement de la silice. . . 108 5.2 Représentation atomistique et gros grain des nanoparticules de silice . . . 109 5.3 Vraisemblance du meilleur jeu de paramètres (linéaires) et masse volumique

mesurée en DPD en fonction du choix de forme fonctionnelle des interactions 110 5.4 Vraisemblance du meilleur jeu de paramètres (linéaires) en fonction du rap-

portγps/γ et du délimiteur rm . . . 111

5.5 Potentiels conservatifs non-liés cPB-silice . . . 111 5.6 Profils d’adsorption cibles (MDCG) du cPB en fonction de la courbure de l’in-

terface . . . 112 5.7 Équilibre thermomécanique de l’interface polymère-silice en DPD . . . 113 5.8 Comparaison de la nanoparticule et d’une interface plane . . . 114 5.9 MSD de la nanoparticule de silice . . . 115 A.1 Distribution des charges dans le champ force des silanes . . . 124 B.1 Polynômes de Bernstein pourλ = 1 . . . 127 B.2 Paramètres optimaux des modèles Single-T, Multi-T, et Multi-LinT . . . 128 C.1 Deux particules i et j . . . 129 C.2 Angle formé par trois particules i, j et k . . . 131

2.1 Importantes fonctions de base . . . 15 2.2 Masse volumique et pression mesurées à l’équilibre . . . 25 2.3 Propriétés structurales moyennes du cPB. . . 30 2.4 Temps de relaxationτ du vecteur bout-à-bout et coefficient de diffusionD. . 30 2.5 Masse molaire du gros grain requise en fonction du choix deλ et de ∆t . . . 34 3.1 Coefficient de dilatation thermiqueαP et compressibilité isothermeχT . . . . 61 3.2 Masse d’enchevêtrement. . . 71 4.1 Propriétés thermodynamiques et structurales de fondus de cPB . . . 84 4.2 Greffage de chaînes cPB C120 . . . 95 4.3 Greffage de chaînes cPB C240 . . . 96 4.4 Greffage de chaînes cPB C120 et d’OCTEO . . . 101 A.1 Champ de force atomistique de la silice . . . 121 A.2 Champ de force atomistique du cPB. . . 122 A.3 Champ de force atomistique des silanes (OCTEO) . . . 123 B.1 Paramètres optimaux du champ de force gros grain Multi-LinT Multi-P . . . . 127

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