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Submitted on 1 Jan 1967
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Structures magnétiques des composés intermétalliques CeCo5 et TbCo5
R. Lemaire, J. Schweizer
To cite this version:
R. Lemaire, J. Schweizer. Structures magnétiques des composés intermétalliques CeCo5 et TbCo5.
Journal de Physique, 1967, 28 (2), pp.216-220. �10.1051/jphys:01967002802021600�. �jpa-00206508�
STRUCTURES
MAGNÉTIQUES
DES
COMPOSÉS INTERMÉTALLIQUES CeCo5
ETTbCo5
R. LEMAIRE et
J. SCHWEIZER,
Centre d’Études Nucléaires, Grenoble.
Résumé. 2014 Les
composés intermétalliques CeCo5
etTbCo5
ont été étudiés par diffractionneutronique.
Dans lecomposé CeCo5
le momentmagnétique
de l’atome de cérium est inférieur à 0,3 03BCB. Les momentsmagnétiques
descinq
atomes de cobalt sontcouplés ferromagnétiquement
et sont
parallèles
à l’axe c. Dans lecomposé TbCo5
le momentmagnétique
de l’atome de terbium estcouplé antiparallèlement
à ceux des atomes de cobalt. Les moments sontalignés
suivantl’axe a en dessous de 365 °K, et suivant l’axe c au-dessus de 450 °K. Entre ces deux
tempé-
ratures, l’axe de facile aimantation tourne de
façon
continue. Cette rotationexplique
l’anomaliedes courbes d’aimantation en fonction de la
température
àchamp
constant. Les atomes decobalt sur les deux sites
cristallographiques
de cecomposé
ont des momentsmagnétiques légèrement
différents.Abstract. 2014 The intermetallic
compounds CeCo5
andTbCo5
have been studiedby
neutrondiffraction. In the
compound CeCo5
themagnetic
moment of the cerium atom is less than 0.303BCB. Magnetic
moments of the five cobalt atoms areferromagnetically coupled
and areparallel
to the c axis. In thecompound TbCo5
themagnetic
moment of the terbium atom isantiparallel
to those of the cobalt atoms. The moments arealong
the a axis below 365 °Kand
along
the c axis above 450 °K. Between these twotemperatures
themagnetization
axisrotates
continuously.
This rotationexplains
theanomaly
on themagnetization
curves versustemperature
under constant fields. The cobalt atoms of the twocrystallographic
sites of thiscompound
haveslightly
differentmagnetic
moments.Introduction. -- Les
composés TbCo5
etCeCo5
sonttous les deux
isomorphes
ducomposé CaCu5 hexagonal
dont la structure
appartient
au grouped’espace P6/mmm.
Les
positions
des atomes sont les suivantes : la terre rare en(0, 0, 0), 2Co,
en +(1/3, 2j3, 0)
et3Co~
en(1/2, 0, 1/2), (0, 1/2, 1/2)
et(1/2, 1/2,1/2)
Des mesures d’aimantation ont été effectuées par Nesbitt et al.
[1]
de1,4
oK à 300 oK sous unchamp
de 14 000
Oe,
parCherry
et Wallace[2]
de4,2 oK
à 300 oK sous un
champ
de 7 200Oe,
et par Bar- tholin[3]
de4,2
OK à 1 200 OK sous différentschamps
allant
jusqu’à
20 000 Oe. Ces dernières mesures ontété effectuées sur les mêmes échantillons que ceux
qui
nous ont
permis
de déterminer les structuresmagné- tiques.
FIG. 1. - Structure cristalline des
composés TbCo5.
Préparation
des échantillons. - Les échantillonsont été
préparés
par fusion des constituants sous atmo-sphère
d’hélium. Pour lecomposé CeCo.5,
les consti-tuants ont été fondus au four à induction à la tem-
pérature
de 1 500 ~C dans un creuset d’alumine recristallisée. Lecomposé TbCo. qui
nécessite unetempérature
de 1 700°C a étépréparé
dans un four àlévitation haute
fréquence,
afin d’éviter toute réactionentre un creuset et l’échantillon fondu.
Structure
magnétique
ducomposé CeCo...
- Lescourbes d’aimantation données par les différents
auteurs
[1
à3] indiquent
que lecomposé
a un compor-tement
ferromagnétique.
Avant
d’entreprendre
l’étude par diffraction neu-tronique,
nous avons déterminé l’axe de facile aiman- tation ducomposé
à l’aide des rayons X. Pourcela,
nous avons utilisé une
technique déjà
décrite[4] :
nous avons
placé
de lapoudre
finementbroyée
dansun
champ magnétique.
Lesgrains
se sont alors orientéset ont formé des
aiguilles parallèles
auchamp.
Cesaiguilles
ont étéfigées
par de la colle et ensuite montées sur une chambre à cristal tournant avec leur axe, donc l’axe de facile aimantation descristallites, parallèle
à l’axe de rotation. Le cliché de diffraction ainsi obtenu a montré une très forte texture et rap-pelait
un cliché de diffraction de cristal tournant dont l’axe de rotation aurait été l’axe c(voir fig. 2).
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01967002802021600
217
TABLEAU 1
CeCo5 :
1 INTENSITÉS OBSERVÉES ET CALCULÉESFIG. 2. - Cliché de diffraction aux rayons X d’une
poudre
de
CeCo~
orientée dans unchamp magnétique.
Une étude par diffraction
neutronique
a été effec-tuée sur un échantillon de
poudre
à4,2
oK et à 295 oK.Les intensités observées ont été
comparées
à cellesd’un échantillon de nickel.
Nous avons utilisé le facteur de forme du cobalt donné par Moon
[5].
Les deuxdiagrammes
dediffraction ont montré un bon accord avec un modèle où tous les atomes de cobalt ont leurs moments
couplés ferromagnétiquement
etparallèles
à l’axe c, et où le cérium a un moment inférieur à0,3
Les valeurs trouvées pour les moments du cobalt sont :
Les intensités calculées et observées sont données dans le tableau 1.
Ces résultats sont en accord avec les valeurs de
1,14
à4,2
oK et0,98
tl3 à l’ambiante déduites desmesures d’aimantation
[3].
La
précision
obtenue sur les valeurs des momentsmagnétiques
est médiocre : les momentsmagnétiques
étant
parallèles
à l’axe c, le nombre des raies donnantune indication valable sur la
grandeur
des momentsest très réduit.
FIG. 3. - Variations
thermiques
des momentsmagné-
tiques
et rotationde~l’axe
de facile aimantation dans lecomposé TbCo..
TABLEAU II
TbCo5 :
INTENSITÉS OBSERVÉES ET CALCULÉESTABLEAU II
(suite)
Structure
magnétique
ducomposé TbC05.
- Lescourbes d’aimantation montrent pour ce
composé
uncomportement ferrimagnétique.
Satempérature
deCurie est 980 °K et il
présente
unetempérature
decompensation
à 99 OK[3].
Ce dernier auteursignale
une anomalie dans la variation
thermique
de l’aiman- tation auvoisinage
de 420 OK. A cettetempérature,
les courbes d’aimantation à bas
champ présentent
un
pic qui
est d’autant moinsmarqué
que lechamp
est
plus grand.
Ildisparaît pratiquement après
extra-polation
enchamp
infini.Par étude aux rayons X de
poudre
collée souschamp
à différentestempératures,
nous avons pu établir que l’axe de facile aimantation est dans leplan
de base selon l’axe a à 295 °K et à 365 oR alorsqu’il
est selon l’axe c à 450 oK.Nous avons effectué une étude par diffraction neu-
tronique
sur un échantillon depoudre
à différentestempératures : 4,2 oK,
78°K,
295oK,
348oK,
403oK,
423 oK et 453 oK.
Le facteur de forme du terbium a été déduit des résultats de Cable et al.
[6]
sur lescomposés TbCu, TbAg
et TbZn.A toute
température
les intensités sont en bon accord avec un modèle collinéaire où le momentmagnétique
du terbium estopposé
aux momentsmagnétiques
de tous les atomes decobalt, qui
sonttous
parallèles
entre eux et de même sens.Les intensités calculées et observées sont données dans le tableau II.
Les valeurs des moments aux différentes
tempéra-
tures sont données dans le tableau III. Leurs varia- tions ont été tracées sur la
figure
3. Ils sont en bonaccord avec les résultats des mesures d’aimantation.
Nous avons trouvé des valeurs différentes du mo- ment
magnétique
du cobalt suivant le site cristallo-graphique occupé.
Le momentmagnétique
des ato-mes
Co~
estsupérieur
à celui des atomesCoI.
Lesatomes
Co~
ont chacun quatre atomes de terbiumproches
voisins tandis que les atomesCOI
n’en ont219
FIG. 4. -
Diagrammes
de diffractionneutronique
dans l’intervalle detempératures
correspondant
à la rotation de l’axe de facile aimantation ducomposé TbC05’
TABLEAU III
TbCo5 :
VALEURS ET DIRECTIONS DES MOMENTSMAGNÉTIQUES
que trois. Nous avons vu dans l’étude des
propriétés magnétiques
descomposés GduY1-uCo2 [7]
l’influence du momentmagnétique
de la terre rare sur le momentmagnétique
du cobalt. Il semble alorslogique
que le momentmagnétique
des atomesCo,,
soitsupérieur
à celui des atomes
Co,. Cependant
il n’est pas à exclure que la différence observée dans les momentsprovienne
d’une orientationpréférentielle
desgrains
de la
poudre.
Une étude sur monocristal est nécessaire pour confirmer ce résultat.Les
diagrammes
à 348oK,
403oK,
423 oK et453 OK nous ont
permis
de suivre la rotation de l’axe de facile aimantation avec latempérature (fie. 4) :
à 348 OK les moments sont dans le
plan
debase ;
à 403 OK
l’angle p qu’ils
font avec l’axe cest 71° + 10~;
à 423 OK cet
angle
est de30° + 7o,
tandisqu’à
453 OK les moments sont
alignés
avec l’axe c. L’étudeaux rayons X avait en outre
précisé
que les moments se trouvaient dans leplan (a, c).
L’anomalie dans la variation
thermique
de l’aiman-tation est bien
due,
comme dans lecomposé NdC05 [4~,
à une rotation de l’axe de facile
aimantation,
rotationqui s’accompagne
d’une diminution del’énergie
magnétocristalline
dans lecristal,
cequi
permet une saturationplus
facile de l’échantillonpendant
lesmesures d’aimantation.
Conclusions. --~
1)
Dans lecomposé CeCo5
lemoment
magnétique
du cérium est inférieur à0,3
tlB’alors que celui de l’ion libre Ce3+ est
2,14
Lecérium a donc
perdu
son électron4f et
se trouve sousla forme Ce4+.
La valeur trouvée pour le moment du terbium :
8,33 0,55
est assez voisine de la valeur théo-rique : 9,0
tlB.2)
Si nous comparons le moment du cobalt dans lescomposés TbCo5, NdCo. [4]
etYC05 [3],
nousconstatons que le moment
dépend
fortement de lanature de la terre rare : il est de
1,36
tlB avecl’yttrium, 1,5
yB +0,10
~,$ avec lenéodyme
et a deux valeursavec le terbium
1, 55
~,~ ~0,20
tlB et1,70
tlB +0,10
~,8.Le moment du cobalt est donc
partiellement
induitpar le moment
magnétique
de la terre rare.Nous remercions M. le Professeur E. F. Bertaut pour l’aide
qu’il
nous aapportée pendant
ce travail.Manuscrit reçu le 8
juillet
1966.BIBLIOGRAPHIE
[1]
NESBITT(E. A.),
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WERNICK (H.)et SHERWOOD
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