Mesure absolue d'énergie dans le spectre β du dépot actif de thorium

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Mesure absolue d’énergie dans le spectre β du dépot

actif de thorium

R. Arnoult

To cite this version:

MESURE ABSOLUE

D’ÉNERGIE

DANS LE

SPECTRE 03B2

DU

DÉPOT

ACTIF DE THORIUM Par R. ARNOULT.

Sommaire. 2014 Nous avons, par la méthode de focalisation, effectué une détermination en valeur abso-lue de l’énergie de la raie la plus intense du _{speetre 03B2} du _dépôt actif de Thorium.

L’article ci-dessous contient l’exposé des méthodes de mesure _employées et les résultats de ces mesures.

1..- Nous nous sommes

_proposé

de

_reprendre,

par la méthode de

focalisation,

la détermination de

_l’énergie

de la raie la

_plus

intense du

_{spectre 5}

du

_dépôt

actif de

Thorium. D’une mesure _{absolue faite par Ellis et}

Skin-ner

_(1),

en

_1924,

sur le RaB

_{(précision : 2}

_pour

_1000),

Black

₍₂₎

avait

_déduit,

en

_1925,

_{pour cette raie}

_intense,

émise par le

ThB,

la valeur HR _{== 1 398 gauss. cm}

(H : champ magnétique ;

R : rayon de courbure de la

trajectoire).

Meitner

_{(3) avait,}

_quelques

années

avant,

indiqué

la valeur BR = 1 385 gauss. cm. Plus

récem-ment,

Ellis

_(~),

faisant une mesure absolue directement

sur le

_spectre

de

Thorium,

donnait la valeur UR =

~38~,8

(précision:

1

_{pour 1000).}

Entre

_temps,

Thibaud

_(g)

avait trouvé 1380

_(précision

2 pour

1000).

Nous allons étudier successivement la mesure du

champ

et celle _{du rayon de courbure.}

- 2. Conditions

expérimentales. -

On

employait

pour créer le

champ magnétique,

les cadres de

Hel-mholtz,

décrits par

d’Espine

(6)

dans sa thèse. Leurs

dimensions ne

_permettent

_pas

_l’emploi

d’une balance

de Cotton _{pour des} mesures de

_précision,

nous avons

utilisé la méthode

d’induction,

suivant les deux

tech-niques

déjà

étudiées _par

_plusieurs

auteurs. Une

bobine,

de surface connue, est mise en série avec le secondaire d’une inductance mutuelle étalon et un fluxmètre

_(ou

un

_{galvanomètre).}

On fait

_rapidement

tourner la bobine de

_180°,

en même

_temps

_{que l’on inverse le courant}

dans le

_primaire

de l’inductance mutuelle. - On

_règle

ce courant de

façon

à réaliser la

_compensation

exacte

des flux à travers le circuit. On

_peut

aussi inverser le courant

_après

la rotation de la bobine et le

_régler

pour obtenir

l’égalité

des flux

produits

dans les deux

opérations

successives. ..

Un

_premier

_montage

_{potentiométrique}

sert à mesu-(1) ELLIS et SONNER, Proc. roy. Soc., 1.92i, 105 A, p, 50. (2) BLACK, Proc. roy. Soc., Sept. ~925, vol. 109 A, p. 166.

(3) MEiTNER, Z. _Phys, 1922, 9, 3.’

(4) ELLIs, Proc. ro,y. Soc., 1932, vol. 138 A, p. 3~ 8.

(5) THIBAUD, Thèse. Annales de _physique, ,Tanvier-Fév rier _{9 926,} Tome 5.

(6) Thèse. Annales de _physique, Juillet-Août _1931, Tome 6.

rer avec

_précision

le courant J

_envoyé

dans les cadres d’Helmohltz. Il

_permet

de

_reproduire

le même

_champ

pour différents clichés et d’assurer sa constance

pen-dant la durée des poses.

On mesure, en

_réalité,

la différence de

_potentiel

_{r, J}

aux bornes d’une résistance

_et,

si l’on est certain

que cette résistance est

invariable, il

est inutile de

con-naître la valeur absolue de J. Pour éviter son

échauffe-ment,

la résistance ri est

_plongée

dans du

_pétrole,

et

sa constance est vérifiée _{par le fait que les rayons de}

courbure d’une même

raie,

mesurés sur des clichés

pris

à

_plusieurs

mois

d’intervalle,

avec un

_champ

_que

l’on s’est efforcé de

_reproduire

avec la

_plus

_grande

précision possible,

ne _{diffèrent pas entre} eux de

~/10 000.

Afin de

_{pouvoir, cependant,}

donner une

expression

du

_champ

en fonction du

_courant,

nous

avons fait étalonner cette résistance au Laboratoire Central d’Electricité. Sa

valeur,

à 22°

_{(température}

d’emploi),

est

_0,,~,10755

--

_0,00005.

Les boîtes de résis-tances utilisées sont des boîtes à

fiches,

de Il 110

_ohms,

dont la vérification a été faite à l’aide d’un

_pont

Leeds et

Northrup

étalonné au Laboratoire Central. Les valeurs

réelles ne différent pas des valeurs

_indiquées

de

_plus

de

_6/10

000 et elles sont connues, en valeur

_absolue,

à

_2/100

000.

On

_emploie

des accus au

_plomb,

utilisés dans le pa-lier de leur courbe de

_décharge

et dont la valeur est

mesurée,

au début et à la fin de

_{chaque expérience,}

à

l’aide d’un élément Weston étalonné au Laboratoire

Central. On a utilisé

_plusieurs

éléments

Weston,

afin de vérifier la concordance des résultats. Même avec des poses de

plusieurs

heures on n’a

_jamais

constaté de

va-riation

_appréciable

de la f. e. m. des accus. L’élément

Weston,

les boîtes de résistances et les accumulateurs

sont, chacun,

doublement isolés par de la

porcelaine

et de l’ébonite.

Le

_{galvanomètre employé}

est un Chauvin-Arnoux

(type

mural)

donnant 6 mm

_(à

1

_mètre)

_{pour ~10-’}

am-père.

Il sert

_d’appareil

_{de zéro pour} mesurer les

accu-mulateurs et vérifier la

constance

du courant J

_pendant

la durée des poses. A une variations relative de

_1/1000

d’uu courant J de l’ordre de 16

_{ampères correspond}

un

déplacement

du

_spot

de 17 mm. On

_peut

_(surtout

_pour les poses courtes

_employées

_quand

on désire avoir

68

seulement la raie

_intense)

_garder

J constant à

3/10 000.

Un second

montage

potentiométrique

(utilisant

le même

_{galvanomètre)}

sert à mesurer le courant

_renvoyé

dans le

_primaire

de l’inductance mutuelle. Les boîtes de résistances

_employées

sont des boîtes à

fiches,

de 41 110

ohms,

dont les valeurs ont été mesurées comme

précédemment.

3. Inductance mutuelle étalon. - L’inductance

mutuelle _{étalon que} nous avons

_employée

₍₁₎

est

cons-tituée par deux bobines coaxiales enroulées sur un

cylindre

de marbre blanc. Sa valeur calculée a été vérifiée par

comparaison

avec les étalons du National

Physical Laboratory,

à

Londres,

et,

de l’avis de M.

_Jouaust,

cette valeur :

8,602

millihenrys

interna-tionaux

_(8,605

_millihenrys

_{absolus) peut}

être considérée

comme exacte au dix-millième.

Avec les bobines

_{exploratrices employées,}

le courant i

passant

dans le

_primaire

de cette inductance est de l’ordre de

_quelques

_{milliampères.}

On le mesure

potentiomé-triquement

en le faisant _{passer dans} une résistance

fixe P2, étalonnée au Laboratoire Central. Sa valeur est de

1000,

20 ohms internationaux

_(1000,64

ohms

_absolus)

aprés

passage d’un courant de 10

milliampères,

l’erreur commise étant inférieure à

_{~/100 000.}

La

_précision

de la _,mesure au

_{potentiomètre}

étant d’autre

_part,

de

3/10 000,

le courant i est connu avec une erreur

rela-tive certainement inférieure à

_{~/10 000.}

On mesure ce

courant avant et

_après

l’inversion. A cette

_précision

des mesures, les deux valeurs ont

toujours

été trouvées

égales.

4. Bobines

_{exploratrices. -}

Nous avons construit

deux bobines

_{exploratrices.}

Chacune d’elles est contituée

par un

_{petit cylindre}

creux de duralumin de 8 mmde

dia-mètre,

et

_{d’épaisseur}

_égale

à 3 mm

_{pour la première,}

et

0,5

mm _{pour la deuxième. La}

_{susceptibilité}

de ce

dura-lumin,

mesurée à la balance de Curie

_Chéneveau,

est

de

₊

28.10-6 c. _g. s. Les

_joues,

taillées dans le même bloc de

duralumin,

ont 1 cm de diamètre.

Dans _{la gorge ainsi}

_obtenue,

on a enroulé 6 couches de de cuivre émaillé de

0,1

mm. de

_{diamètre, noyé}

dans de la gomme

laque. Après séchage,

on a serti

_chaque

bobine dans un manche _{de prespan}

_{(susceptibilité :}

5,10-6

c. _g.

_s.)

- _en

ayant

soin de torsader les fils

quittant

la

bobine,

de

façon

à éviter toute _surface

para-site. Ils

_sont,

à leur

extrémité,

fixés à deux bornes

-qui

(étant

donnée la

_longueur

du fil

_torsadé)

_peuvent

rester fixes

_pendant

la rotation de la bobine. On vérifie avant le

_bobinage,

_{que le fil}

_Pmployé

_{n’est pas}

ferro-magnétique

en étudiant ses oscilla lions dans l’entrefer

d’un électroaimant. Les

_{précautions prises}

dans la construction de ces bobines n’étant

_cependant

_pas suffi-santes _{pour calculer}

_{géométriquement}

leur surface avec

précision,

elles furent

_comparées

à une bobine très

(1) Cette inductance nous a été prêtée, très obligeamment, par :B1. Jouaust, sous-directeur du Laboratoire Central d’Electricité,

que nous remercions vivement pour les conseils _qu’il nous a

donnés en

_plusieurs

occasions.

soigneusement

construite par M.

Dupouy

(1),

et dont il estime la surface

_{(128,36 cm~)}

connue avec une

préci-sion du dix-millième.

Cette

_{comparaison donne,}

_{pour les deux bobines}

em-ployées,

des surfaces

de : s,

=

25,63

cm2

et 82

=

63,89 cmq,

avec une

_précison

de

1/1000.

La

_première

a

servi pour la mesure des

_{champs compris}

entre 100 et 200 gauss; la seconde pour les

champs

inférieurs à 100 gauss. Au

_voisinage

d’une _{centaine de gauss, des} mesures faites avec les deux bobines nous _ont

per-mis de vérifier l’exactitude du

_rapport

des surfaces

données.

La bobine

_exploratrice

est fixée à l’extrémité d’un

axe en bois

_{qu’un sytème}

_réglable

de ressort et de

_poids

permet

de faire tourner

_plus

ou moins

_rapidement.

Pour _{vérifier que la rotation} est

_{rigoureusement}

de

180°,

on fixe à l’extrémité de

l’axe,

et suivant un

dia-mètre,

un fil de soie très fin. On amène le réticule d’une lunette en coïncidence avec

_l’image

du

fil,

on fait

tour-ner

_l’axe,

et l’on

_règle

la butée de

_façon

_qu’après

rota-tion,

l’image

du fil coïncide de nouveau avec le

réti-cule de la lunette. On

_peut

ainsi obtenir une

_précision

de

_quelques

minutes

_d’angle

sur la rotation de ~.80°.

Pour mettre les

_spires

de la bobine

_exploratrice

dans

un

_plan

_{perpendiculaire}

aux

_lignes

de force du

_champ

magnétique,

deux

_procédés

sont

_employés.

Pour les

mesures faites au centre

_{géométrique}

des

_cadres,

on

introduit dans la bobine

_{exploratrice,}

perpendiculaire-ment aux

_spires,

un

_{petit cylindre}

de

_{papier -}

et on

examine un _{rayon lumineux}

_dirigé

suivant l’axe

géo-métrique

des cadres et traversant ce

_cylindre.

Ce _rayon

est arrêté

_quand

_l’angle

de la normale à la bobine et de l’axe des cadres est

_égal

à 40’. L’erreur commise est donc certainement inférieure à

7y10©.000.

Quand

la bobine

_exploratrice

ne se _{trouve pas au}

centre des

_cadres,

on se

_sert,

_pour

_régler

son

orienta-tion,

d’un

_système

de fils à

_plomb

fixés aux

_montants,

distants de 30 cm, et

disposés

dans un

_{plan parallèle}

aux

_spires.

Une lunette

_permet

de

viser,

dans ce

_plan

vertical,

le

_système

de fils et l’axe de rotation de la

petite

bobine

_{exploratrice.}

L’erreur finale sur la mesure est du même ordre que la

précédente

(on

le

vérifie en

_employant

les deux

procédés d’orientation,

la bobine étant au centre

_{géométrique}

des

cadres).

L’extrémité de l’axe

_opposée

à la bobine

_porte

un

sys-tème de

_{balais, permettant d’inverser,}

à un instant

réglable

de la

_rotation,

le courant dans le

_primaire

de l’inductance.

5. Mesures de

_{champ. -}

Voulant faire des

mesures de

_champ

en des

_points

bien déterminés de

l’espace,

on ne

_pouvait

_{songer à}

_employer

des bobines

de très

_grandes

surfaces. D’autre

_part,

les

_champs

fournis par les cadres ne

_dépassant

_{pas 200 gauss, il}

(1) S. RoSEXBLUM et G. _Dupouy, J. _{Phys., 1933, 5, p 262.} - La

comparaison a été faite dans un _champ connu, à l’aide du

mon-tage potentiométrique décrit par ces auteurs. Nous adressons ici

tous nos remerciements à il. _{Dupouy qui} a bien voulu se

_charger

en _{résulte que les fluxmètres Grassot}

_usuels,

généra-lement

_employés

dans les mesures de ce _genre, ne

pos-sèdent pas une sensibilité suffisante.

Nous avons fait deux séries de mesures, en

em-ployant

successivement dans le circuit du secondaire

de l’inductance

_mutuelle,

un

_{galvanomètre}

Thomson

et un

_{galvanomètre}

Zernike. Nous avons constitué le

système

mobile du

_{galvanomètre}

Thomson de

_quatre

petits

aimants,

aussi semblables que

possible,

fixés

sur une lamelle de mica en des

_positions

_{déterminées,}

par

tâtonnements,

de

façon

à obtenir la meilleure asta-tisation. Les dimensions du

_support

de mica sont

réglées

par les conditions d’amortissement.

Après

de nombreux

essais,

nous sommes _{parvenus à réaliser} un

système astatique permettant

d’obtenir une déviation de 1 mm

_(à

1

_mètre)

_{par 10-1’}

_ampère,

en

_employant

les bobines de

_plus

faible résistance

₍₃₀

_ohms)

du

galvanomètre. L’emploi

de

_l’appareil

étant alors très

délicat,

et une telle sensibilité étant inutile _{pour les}

mesures à

_effectuer,

nous avons

_réglé

l’aimant direc-teur de

_façon

à avoir une déviation de 3 mm _pour

10- 9

_ampère.

La

_{période complète}

des oscillations est alors de 30 secondes. En

_employant

la bobine

explo-ratrice de 23 cm2 pour mesurer des

_champs

voisins

de 20 gauss, on _a, sans

_{compensation,}

une déviation

du

_spot

allant de 1 000 à 1 500 mm.

Le

_{galvanomètre}

est

_disposé

le

_plus

loin

_possible

des cadres et

_{soigneusement protégé}

contre les

vibra-tions

_mécaniques.

On observe le

_spot

avec une lunette. La rotation de la bobine

_exploratrice

s’effectuant en

un

_temps

voisin

_{de 1/20}

de

seconde,

on ne

_parvient

_pas

à obtenir l’immobilité

_complète

du

_spot

_pendant

toute la rotation.

_Néanmoins,

_l’aspect

de son mouvement

varie

_beaucoup

avec le courant

_envoyé

dans

l’induc-tance,

et l’on

_peut

mesurer avec

_précision

un courant tel que son

_élongation

ne

_{dépasse pas 1}

_mm, de

_part

et d’autre de la

_position

_{d’équilibre.}

Une étude de

l’er-reur

_pouvant

_{résulter du fait que la} self induction du circuit du

_{galvanomètre}

n’est _{pas absolument}

_nulle,

nous a montré

_qu’elle

est

_négligeable

_par

_rapport

à la

précision

des mesures.

Après

avoir

_fait,

_par ce

_procédé,

un

_grand

nombre

de mesures dans l’air et à l’intérieur de la chambre en

laiton _{servant pour la}

_{focalisation,}

nous les avons

reprises

avec un

_{galvanomètre}

à cadre de

_grande

sen-sibilité

_(i

mm à 1 _{mètre pour 6.10-10}

ampères;

résis-tance intérieure : 25

ohms;

période :

8

_secondes).

Sa

courte

_période

ne

_permettait

_{pas de l’utiliser} comme

appareil

de

zéro,

mais la fixité de sa

_position

d’équi-libre est _{suffisante pour}

_{qu’on puisse l’employer}

à des

mesures suivant une

_{technique déjà}

_{décrite par}

diffé-rents auteurs : on

_règle

la sensibilité du

_{galvanomètre,}

de

_façon

_{que chacune des deux}

_quantités

d’électricité

produise

une

_élongation

de 500 à 800 mm

_(les

deux

déviations

_ayant

lieu du même

_côté);

une _lunette

per-met d’examiner la

_position

_{d’équilibre}

et une autre l’extrémité de

_{l’élongation;}

on fait deux lectures

successives : l’une relative à la rotation de la bobine

-l’autre à l’inversion du courant dans la mutuelle

_(cette

inversion étant

_toujours

_{effectuée par la rotation} de

l’axe

_portant

la

_bobine);

en _{vérifiant que la}

_position

d’équilibre

n’a pas

varié,

on

_règle

le courant dans la mutuelle pour que les deux

élongations

soient

_{égales ;}

ce

_réglage

_obtenu,

on vérifie que

_plusieurs

séries de

mesures restent bien concordantes.

La

_production

_{du courant induit par} rotation de la bobine et _{celle par inversion du courant dans}

l’induc-tance ne _{suivant pas les mêmes}

_lois,

- et

ces deux

phénomènes

n’ayant

pas une durée

_négligeable

devant la

_période

du

_{galvanomètre,}

nous avons cherché

_quelle

erreur

_pouvait

en résulter. On

_peut

_{démontrer que si} t est le

_temps

de la rotation

_(ou

de

_{l’inversion)}

et T la

période

du

_{galvanomètre,}

l’erreur relative est de

t 2 2 _{/ 1 2}

l’ordre

de T

_{-- soit, ici,}

de

( @ )2.

"

(1)

160

Les écarts entre les résultats obtenus par les deux méthodes sont de l’ordre des erreurs

_{expérimentales,}

bien que les nombres trouvés par

l’emploi

du

galvano-mètre Thomson

_paraissent

_{systématiquement}

un _peu

plus

faibles.

Enfin,

en

_supposant

connue, en fonction du

cou-rant

_J,

la valeur absolue du

_champ

ou centre

géomé-trique

des

cadres,

nous avons

_complété

l’étude de la

topographie

dans le

_plan

_{médian par des} mesures

différentielles effectuées d’une

_part

à l’aide d’une

bobine de 150 000 cm2 et d’un fluxmètre

Grassot,

d’autre.part

à l’aide de la bobine de 63 cm2 et du

gal-vanométre Zernike.

L’ensemble des résultats obtenus

_permet

d’abord de

constater que les valeurs mesurées dans la chambre

sont,

en _{moyenne, de}

_{1/1000 plus grandes}

_{que celles}

mesurées dans l’air. En tenant

_compte

des

dimen-sions de

_{l’appareil employé,}

la théorie des cadres

d’Helmholtz

_(’)

_{donne pour} le

_champ

en un

_point

du

plan

médian à la distance r du

_centre,

la valeur

_(en

gauss) :

(i :

courant dans les

_cadres).

On en déduit que le

champ

est

symétrique

_par

rap-port

à l’axe des

_cadres,

passe par un maximum pour

r =

10,6

_cm, et

reprend

la même valeur

qu’au

centre

pour = 15 cm.

Le résultat

_auquel

nous _{parvenons est tout à fait}

différent. Le

_champ

est bien de révolution autour de l’axe des

cadres,

mais il décroît constamment en

par-tant du centre. On a encore

_{proportionnalité}

au

cou-rant

i,

mais avec un coefficient

_plus

élevé que celui de

la formule

_(1).

La

_topographie,

dans le

_plan

médian,

reste _{sensiblement la même pour des valeurs} diffé-rentes du

courant,

et le

_champ

est

_homogène,

à

_1/1000

près

dans un _{rayon de 6} cm.

Si l’on veut

_représenter

l’ensemble des mesures _par

une formule

_analogue

à

_(1),

on _a, avec une bonne

pré-(’) :MAXWELL, Traité d’électricité et de _magnétisme, tome II.

70

cision

_jusqu’à

une distance du centre

_supérieure

à

30 cm :

Le

_long

de l’axe des cadres, le

_champ

va aussi en

diminuant,

en

_partant

du centre. Sa décroissance est

inférieure à

_1/1000

_jusqu’à

une distance de 5 cm.

tl, Correction de Hartree. - On

_peut

tenir

_compte

du

_léger

défaut

_{d’homogénéité}

du

_champ

le

_long

des

trajectoires

à l’aide de la formule établie par

Hartree

_{(1) :}

--Us

est le

_champ

mesuré à

_{l’emplacement}

exact de la

source

_{et 9}

est

_l’angle

_{que forme la direction du}

mou-vement le

_long

de la

_trajectoire

avec la direction

pri-mitive en S. On

_peut

faire cette correction soit

graphi-quement,

soit

_{analytiquement,}

en utilisant la formule

(2)

de distribution du

_champ

_(compte

tenu de la

pré-sence de la chambre en

_laiton).

La correction de

Hartree a

_toujours

été trouvée inférieure à

_2/10l

0. 7. Mesure du rayon de courbure R. - La source

rayonnante

S est constituée par une feuille d’or

(épaisseur :

5/100 mm)

que l’on active seulement sur

Fig. L

la tranche en la maintenant serrée entre deux

parallé-lépipèdes

de verre. Elle est ensuite fixée dans un

sup-port

d’aluminium

_ajusté

au-dessous du milieu de la fente F F’

_(la

vérification

était

faite au

_microscope).

.. On a

L’extrémité de la

_{plaque photographique}

est

appli-quée

contre une butée B - dont a

déterminé,

à l’aide d’une machine à

diviser,

la distance b au centre de la fente. - Les bords de cette fente sont _en

or, et

suffi-(1) HARTREE. Proc. Canibr. Phil. Soc., 1923, 24, p. 7-~6.

samment bien définis pour que la moyenne cl’un assez

grand

nombre de mesures donne la distance b avec une

_précision

de

1/~000.

La mesure de la distance d

est

_également

faite à la machine à diviser.

_Etant,

d’ail-leurs

_{petite (3,4 cm)}

_par

_rapport

à A

(de

l’ordre de 10 cm) elle n’a pas besoin d’être connue avec une aussi

grande

précision.

L’erreur commise sur H est

_{pratiquement égale}

à celle commise sur A. Nous 1’8estimons inférieure à

4/10

000.

Résultats. - Nous _{avons, pour la} mesure de

H R,

utilisé 13 clichés - dont 9 obtenus _avec

une même

valeur du

_champ

_(H=

204,2

gauss).

On obtient la valeur moyenne :

ce

_{qui correspond}

à une vitesse relative

et à une

_énergie

F=

_146,88

électron-kilovolts

en

_adoptant

_{pour valeurs des constantes fondamentales}

celles

_publiées,

en 1930 _par la Commission internatio-nale de l’étalon de radium

_(1).

D’après

ce

_{qui précède,}

nous estimons l’erreur

com-mise sur la mesure du

_champ

inférieure à

15/10

000;

celle commise sur la mesure de

_f~,

inférieure à

3/10 000.

Il en _{résulte que} nous _{pensons avoir atteint} une

_précision

certainement

_supérieure

à deux

mil-lièmes sur la détermination du

_produit

HR.

Il

_{semble, d’ailleurs,}

actuellement

_impossible

d’obte-nir,

dans les mesures absolues de

_champ,

une certitude

plus grande.

Les travaux de

_plusieurs

auteurs

₍₂₎

_ont,

en

_effet,

montré

_qu’il

existe une différence

systéma-tique

entre les résultats des mesures effectuées par la méthode de la balance et celles effectuées par la mé-thode

d’induction,

les

_premières

étant

_plus

_{faibles que} les secondes d’environ

_18/10

OOU. Aucune

_explication

satisfaisante n’a pu,

jusqu’à présent,

être donnée pour

expliquer

cet écart

_{systématique,}

_qui

fixe la limite de la

_précision

à

_espérer.

Nous sommes très heureux

_d’exprimer

toute notre

respectueuse

gratitude

à MI’ P. Curie

_qui

a bien voulu

s’intéresser à ce travail et mettre à notre

_disposition

les ressources de son laboratoire.

Qu’il

nous soit

per-mis

_{également d’apporter}

ici un

_hommage

ému à la mémoire de notre cher collaborateur et ami André

Régnier,

avec

_qui

nous avions commencé ce travail

qu’une

mort

_prématurée

ne lui a _pas

_permis

d’achever.

(1) J. _{Phys., Sept.} 1931, Série vii, tome 2, nu 9, p. 273-289.

(2) SÈVE, Thèse. Annales _phys. et chinz., 1912, t. 27, p. 1X9;

PICCARD et DEVAUD, Arch. _{sc. phys.} et ...Vat 1920, Série v, t. 2, p. 484;

Ann. _{phys., 1921,} Série _{ix, t.} 16, p. 190.