Sur la « théorie corpusculaire de la lumière » de M. Doligez

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Sur la “ théorie corpusculaire de la lumière ” de M.

Doligez

D. Belorizky

To cite this version:

87

Ici les échantillons Mn B

_(II)

et

_Fe3

C

_possèdent

des

_{impuretés ferromagnétiques}

X avec des

Ox

Fig. 22. - Un réseau

quadratique devient

pseudo-quadra-tique par des déformations suivant un axe binaire dans

chaque microdomaine.

peu

supérieurs

à

0~,.

Ces

Ox

ne sont _pas situés sur

les 0 d’autres

_{ferromagnétiques}

connus. On

_pourrait

admettre _que

_{l’impureté}

X a la même constitution

chimique

que le corps

principal

A,

mais dont le 0 est

_augmenté,

_pour une raison d’ailleurs

_inconnue,

par

l’augmentation

de F seulement d’une unité de

14°

en conservant le nombre entier N. Les

augmentations

de F sont en effet de l’ordre de

_i~0.

Dans

_Fe2

_{O3 Cu 0 (1)}

le

_point

de Curie a

_augmenté

par un recuit à

5ooo;

en conservant constant

N= =6,

on trouve aussi ici la différence des facteurs F de

l’ordre de

_140,

Ces

_{ferromagnétiques}

_pourraient

donc exister dans des états

différents,

caractérisés _par la

diffé-rence des

0,

causée _{celle-ci même par la} discontinuité

de dans l’intensité de l’interaction

_(facteur

_F).

Ces constatations

_peuvent

être

_rapprochées

du fait

que le chlorure d’iode 1 Cl existe en deux états avec

deux

_points

de fusions

_(13°,9

et

_{2 ~°, z)}

différents

_qui

donnent avec N =1, F =

287,0

et

300°,3

avec la

diffé-rence de

13°,3

du même ordre de

_grandeur

_(voir

_{[1 l¡]).}

Il est curieux de constater que cette même diffé-rence de se trouve entre les facteurs déduits

des facteurs F _{déterminés par} le

_point

de Curie

ferromagnétique

Of

et le

_point

de Curie du

_champ

coercitif

eh

d’une même

substance,

Mn B

_(I).

Manuscrit reçu le 24 juin I g1~4.

BIBLIOGRAPHIE.

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[2] R. FORRER, R. BAFFIE et P. FOURNIER, J. de Phys., 1915, 6, p. 51,

[3] R. _FORRER, Cahiers de _{Physique, 1943,} n° _{15, p. 57.} [4] KERSTEN, Phys. Zschr., 1943, 44, p. 63.

[5] L. NÉEL, Cah. de _{Phys., 1945.}

[6] P. P. EWALD et C. HERMANN, Strukturberichte, Leipzig. [7] P. WEISS et R. FORRER, Ann. de Phys., 1929, 12, p. 279.

[8]

R. HOCART et M. _FALLOT, C. R., 1986, 203, p. 1062.

[9] R. _FORRER, Ann. de _{Phys., 1935, 4,} p. 202.

[10] R. FORRER, Ann. de _{Phys., 1936, 5, p. 719.}

[II] R. _FORRER, Journ. de Phys., 1937, 8, p. 241.

[12] R. _FORRER, Journ. de _{Phys., 1933, 4, p. 186.}

[13] R. FORRER, Journ. de _{Phys., 1933,} 4, p. 109. [14] L. NÉEL, Ann. de Phys., 1936, 5, p. 232.

[15]

R. FORRER, Ann. de Phys., 1937, 7, p. 429.

SUR LA «

THÉORIE

CORPUSCULAIRE DE LA

LUMIÈRE »

DE M. DOLIGEZ Par D.

_BELORIZKY,

Astronome à l’Observatoire de Marseille.

Sommaire. --

L’hypothèse, émise par M. Doligez, de la _propagation de la lumière dans les corps

transparents suivant une ligne sinueuse est inadmissible.

Dans un article

_publié

_par le Journal de

_Physique

(~~

série,

vol.

5,

p.

r 36),

M.

Doligez

propose une nouvelle théorie

_{corpusculaire}

de la lumière

_qui

explique,

d’après

lui,

les différentes lois de

_l’Optique

et,

en

_particulier,

l’entraînement

_partiel

des ondes par la matière en

_mouvement,

et

_qui

ne fait

_appel

ni à l’éther ni à la théorie relativiste.

Soit un milieu

_transparent

d’indice n, animé

d’un mouvement de translation de vitesse v. Si

V;,

est la vitesse de la lumière dans le milieu en

_question,

et

V,,

la vitesse de la

lumière

dans ce même

milieu,

supposé

en _repos, on a

C’est la formule de

Fresnel,

confirmée par des

expériences

de Fizeau.

On _{sait que} cette formule se déduit directement

des formules de Lorentz de la théorie de la Rela-tivité.

88

En

effet,

d’après

ces

_formules,

où C est la vitesse de la lumière dans le vide.

Puisque

C

= n, on a c

si

l’on

_néglige

les termes de l’ordre de

~’

Or,

M.

_Doligez

veut bien admettre que la lumière est

_pesante

et _que « ceci se déduit des théories d’Einstein », mais il ne _{veut pas admettre} ces

théo-ries.

_D’après

_lui,

_puisque

la lumière est déviée de la

_ligne

droite

_quand

elle _passe au

voisinage

du

disque

solaire,

« elle doit l’être

_{également lorsqu’elle}

passe à

proximité

des noyaux

atomiques

dans sa traversée des corps

transparents

».

Aussi M.

_{Doligez suppose-t-il}

_{que la}

_propagation

de la lumière à l’intérieur des _corps

_transparents

isotropes

ne s’effectue _pas suivant la

_ligne

_droite,

mais suivant une

_ligne

sinueuse avec la vitesse dans

le vide. « Les sommets de la

_ligne

sinueuse sont les sommets de

_{l’hyperbole}

_que le

_grain

de

lumière,

ou

_photon,

décrit autour d’un _noyau

_atomique

comme

_foyer.

» M.

_Doligez

_{admet que, par raison}

de

_symétrie,

la direction

_générale

de cette

_ligne

sinueuse est une

_ligne

droite dans les _corps

iso-tropes.

Cette

_ligne

droite

_représente

la

_propagation

apparente

de la lumière. La vitesse

_apparente

est

évidemment

_plus

_petite

que la vitesse vraie sur la

ligne

en

_zigzag,

car le chemin

_apparent

est

_plus

court. Le

_rapport

du chemin en

_zigzag

_par

_rapport.

o

au chemin

_{rectiligne apparent}

_est,

_d’après

M.

_Doligez,

l’indice de réfraction.

Remarquons

que l’indice de réfraction pour les

liquides

et solides

_transparents

est de l’ordre de

1,5.

Ainsi M.

_Doligez

_{admet que} le chemin sinueux est

I,,5

fois

_{plus long}

_que le chemin

_rectiligne

_apparent.

Puisque

M.

_Doligez

n’admet pas la théorie de la

Relativité,

essayons de

calculer

la déviation de la

lumière au

_voisinage

d’un _noyau

_atomique

_{par la}

gravitation

newtonienne.

Soit ô la déviation de la lumière au

_voisinage

immédiat d’un noyau.

Remarquons

que,

d’après

la

théorie de la

Relativité,

la déviation de la lumière au

_voisinage

du

_disque

solaire est

_égale

à

_",75,

tandis que si l’on admet seulement la nature

corpus-culaire de la lumière et la loi de

_gravitation

de

Newton,

cette déviation est

_égale

à

_0",87.

Soit P le centre du noyau. Le mouvement du

photon

est une

_hyperbole

admettant pour

_foyer

le centre P du _noyau .et dont les

_assymptotes

ont

l’équation

suivante,

si l’on

_prend

comme axes les axes de

_symétrie

de

_{l’hyperbole}

en

_{question :}

ou c est l’excentricité de

_{l’hyperbole.}

La déviation à = z arc

I

L’équation

de forces vives donne

v étant la vitesse du

_photon,

r son _rayon vecteur et =

f m;

f

étant la constante de

_gravitation

et m la masse du _{noyau, que} nous

_prendrons,

_pour fixer les

idées,

de

_{poids atomique égal}

à Ioo.

Pour r =

x, v2 =

C2,

où C est la vitesse de la

lumière dans le

vide,

loin de toute

la ,matière.

Par

_conséquent,

D’autre

_part,

où d _{est le rayon} du noyau, car nous _supposons le

photon

passant

au

_voisinage

immédiat _{du noyau.}

Par

_conséquent,

.

--Par

_conséquent,

En

_prenant

on a

On voit ainsi _que

e==8.io32.

Ainsi,

la déviation

En

_remarquant

_{que 1 Il}

,~I

on voit que

’

la déviation de la lumière au bord d’un _noyau sera de l’ordre de ro-~’ de seconde

Par

_conséquent,

il

_n’y

a _pas de déviation et le

chemin sinueux de M.

_Doligez

est

_pratiquement

rigoureusement rectiligne. Ainsi,

l’indice de réfrac-tion serait

_égal

à I.

On

voit,

par ce

_{qui précède,}

_que

_{l’hypothèse}

de

M.

_Doligez

est inadmissible.