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1. Il s’agit d’un gaz parfait donc n = P.V R.T = 2.10

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Academic year: 2022

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(1)

1. Il s’agit d’un gaz parfait doncn=P.V

R.T = 2.105.10.10−4.0,5

8,413.(273+20) =4.10−3 mol

2. ✓ L’étude de l’équilibre mécanique de l’ensemble (piston+masse) à l’état final permet de déterminer la pression finale pF pour le gaz :

−patm.S+pF.S−M.g=0 soit pF =patm+M.g

S =1,5 bar

✓ L’équilibre thermique à l’état final donneTF =TI

✓ L’équation d’état permet donc de déterminerVF = pI

pF

.VI = 2 3.VI

3. ✓ La transformation se fait avec une pression à l’extérieur de la surface mobile délimitant le gaz pF = Cte. Par conséquent WI F = −pF.(VF −VI) = +pF.VF

2 = n.R.TF

2

✓ C’est un gaz parfait donc ∆U =Cv.∆T =0=W +Q doncQ= −n.R.TF

2

✓ L’entropie échangé a alors pour expressionSe= Q TS

= −n.R

2 carTF =TS

✓ La variation d’entropie s’écrit ∆S=n.R.lnVF

VI

✓ On en déduit l’expression de l’entropie crée Sc=∆S−Se=n.R.ln2

3+n.R.1 2 >0 La transformation est donc irréversible.

Références

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E(r)V(r)E(r)V(r)rR R 1 2

Cette accumulation apparente de charges (+), pourtant a priori immobiles, résulte d’un déficit de charges (–) qui sont elles mobiles.. 1.9 Champ E ⎯ → dans

E R R " R R R R " R R 2 3 2 1 3 4 1 4 () () ()+ ()+ () ()+ () I R R .R + R + R .R .R + R + R R .R R R + .R R + + R R + R R R .R + R c 0 1 1 3 2 2 3 4 4 0 1 1 2 2 3 3 4 4 3 4 1 2 ! ! !

◊ remarque : l'inductance est plus grande avec le noyau de fer feuilleté (aimantation induite) ; elle est un peu plus faible avec un noyau de métal non feuilleté (champ magnétique

( ) R R R " " v " " RR RR v R " v " " v v 1 + + R R R R " R R R " " " K K 1R 1R R 1 1 1 + + + R " R R " " ! ! ! ! ! ! ! ! ! !

• Pour le calcul des incertitudes sur cette relation théorique, même si on a utilisé des résistances théorique- ment égales, il faut tenir compte du fait qu'on a utilisé

R "## H + R 1 0 2 v s R 2 0 1 v e ! ! ! !

parfaits fonc- tionnant en régime linéaire. L'ensemble, inséré dans un circuit par l'intermédiaire des deux bornes A et B, se comporte comme un dipôle soumis à une tension

R dv dv V + R dv s 1 s s 2 s V dt dt R dt e 2 ! ! ! ! !

La manipulation est analogue à celle permettant d'observer la saturation en vitesse de balayage, mais la modification est d'un autre type : avant d'atteindre

" 1/2 pcos( " )4 " # % & 1PM 1NM 2 # # & & d2 d2 p • u PM NM p d OM OM p d d • • u u r d • u d r r " r % ( $ % ' ( 1 1 + " 2 % ( 1 " + 2 $ % ' ( $ ' #$ r % ( 2 0 4 "# r 2r 2r r 0 # $ & ' 4r $ ' ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! !

◊ remarque : lʼaction secondaire dʼun champ extérieur non uniforme sur un dipôle est une force qui tend à entraîner le dipôle vers les champs forts sʼil est orienté

2 " " n R nR H U R " " .( " # 1) + n " .( " # 1)n C C n C C + n C 1 1 R i I 2 2 2 1 1 p p p p 2 p () " " "# " " T T # # 1 1 1 .( " # 1) + n .( " # 1) C C C n C + n C i i 1 2 2 1 D.T " T 1 v v v v 2 v 2 1 ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! !

il faut par contre préciser qu'en régime stationnaire, la température de la résistance restant constante, celle-ci elle transmet au liquide sous forme de chaleur autant

1. Il s’agit d’un gaz parfait donc n = P.V R.T = 2.10

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