HAL Id: jpa-00213810
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Submitted on 1 Jan 1970
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MECANISMES D’INTERACTION DANS LA REACTION 11B (p, α) 8Be (0+)
J. Cavaignac, N. Longequeue, T. Honda
To cite this version:
J. Cavaignac, N. Longequeue, T. Honda. MECANISMES D’INTERACTION DANS LA REAC- TION 11B (p, α) 8Be (0+). Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-164-C2-165.
�10.1051/jphyscol:1970252�. �jpa-00213810�
C2-164 Session 3A
MECANISMES D'INTERACTION DANS LA REACTION 1 1B (p, or) Be (0+)
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J.F. Cavaignac, N. Longequeue, T. Honda Institut des Sciences Nucléaires - GRENOBLE
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Université de Tohoku (Japon;
Résumé : La réaction B (p, a) Be (0+) est étudiée à Ep = 12, 20, 24 et 30 MeV. Une ana- lyse par ondes planes réalisée en tenant compte des processus de "Pick- up" et "heavy par- ticle pick up" retraduit assez fidèlement les résultats expérimentaux .
Abstract s The B (p, or) Be (0 ) reaction has been studied at Ep = 12, 20, 24 and 30 MeV.
Phane wasve analysis taking account the pick - up and heavy particle pick - up processes fits fairly well the experimental results.
A basse énergie (Ep < 12 MeV) [1] [2]
comme à Ep = 38 MeV [3] l'analyse de la réaction B (p, or) Be fait apparaitre l'existence de plu- sieurs mécanismes d'interaction. Aux faibles éner gies, toutefois la grande dépendance des paramètres
avec l'énergie, très probablement liée à la forma- tion de différents états du noyau composé montre que cette analyse n'est pas satisfaisante. Nous avons repris cette étude pour 12 < Ep < 38 MeV.
Dans cette gamme d'énergie l'influence de la for- mation du noyau composé est beaucoup moins sensi- ble. Les distributions angulaires ont été faites à 12, 20, 24 et 30 MeV. Deux expériences analogues déjà réalisées à 26,7 et 38 MeV [3] ont été éga- lement analysées.
Un maximum important dans les distribu- tions angulaires particulièrement à basse énergie apparait aux angles arrière et peut être expliqua par la théorie du "heavy particle pick - up"
(HPPU). Les réactions par "pick - up» ou "knock out"
sont au contraire susceptibles de retraduire les distributions angulaires aux faibles angles. Les expressions théoriques des éléments de matrice
correspondants à ces trois mécanismes peuvent être pour la réaction B (p, or) Be, aisément déduites des formules générales précédemment déterminées [3], [41.
Pour le knock - out ou le HPPU les deux 7
premiers états du coeur Li sont a considérer avec I_ = 1/2 et 3/2. Le moment orbital de la particule
0 7
a associée au Li est alors 0 ou 2, celui du proton étant égal à l'unité. Dans le pick - up le triton capturé a pour caractéristiques i+ = 3/2 et L = 1,
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le coeur Be étant supposé dans son état fondamen- tal.
Les largeurs réduites pour une particule complexe sont composées de trois facteurs ; le fac- teur spectroscopique, la largeur réduite radiale 9 et le facteur de recouvrement 0 entre la fonc-o tion d'onde interne de la particule et sa fonction dans l'état lié. Le facteur spectroscopique est calculé à partir du modèle en couches. Le produit des deux derniers facteurs intervenant comme para- mètre de pondération entre les mécanismes est sup- posé indépendant de l'état du coeur.
Si l'on néglige dans la section efficace par knock - out les termes L = 3 la distribution angulaire est identique à celle du pick - up. Notre
EjJMevJ Rp(fm,) Ra t^fij^f1 *t { ^ V V *
12.0 4.09 5.82 1.500 3.55 0.055 20.0 -4.55 5.80 0.690 1 6 0 0.050 24.0 4.00 5.20 0.812 3.50 0.047 26.7 4.72 4.94 0.625 3.22 0.030 30.0 431 5.54 0.170 3.35 O049 38.0 5.35 5.00 0.052 3.12 0.055
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970252
Session 3A
analyse t i e n t compte uniquement des processus de pick - up e t HPPU a i n s i que de l e u r terme d'inter- férence. Les t r o i s rayons de cut - off
( R ~ , R , R ) a i n s i que l e s deux facteurs d'ampli- t
tude sont déterminés par un programme de recher- che automatique (tableau). Les e f f e t s de distor- sion, plus importants aux angles a r r i è r e s pour- r a i e n t expliquer que l e s variations des rayons HPPU sont plus notables que c e l l e du rayon pick-up.
En conclusion nous pouvons d i r e que l ' i n - t e r p r é t a t i o n de l a reaction 11 B (p, a) 8 ~ e par l'interférence des deux mécanismes pick
-
up e tHPPLJ r e t r a d u i t assez bien l e s r é s u l t a t s expérimen- taux. Toutefois pour compléter c e t t e étude il pa- r a i t nécessaire d'introduire également l e s e f f e t s de knock - out r e l i é s comme l e HPPU à l a formation du c l u s t e r a dans l e noyau cible.
Les auteurs remercient Monsieur Le Directeur a i n s i que l e personnel du s e r v i c e de Physique Expérimentale du Centre dtEtudes de BruyPres - Le - Chatel qui l e u r ont permis de r é a l i s e r l'exp6rience à 1 2 MeV.
BIBLIOGRAPHIE
Cl] Bliedon (H.R.) These Florida University, 1962.
f2] Warsh (K.L.) et al. Il Nuovo Cimento, 1 SB no 2, 443.
r3] G. Gambarini (G.) e t a l . Nucl. Phys., 1969, A126, 562. 1. l o r i , communication privée.
[4] T. Honda (T.) e t al. Nucl. Phys., 1962, 34 no 3 593.
