Étude des configurations impaires 4f6 6s6p et 4 f55d6s2 de Sm I

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Submitted on 1 Jan 1968

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Étude des configurations impaires 4f6 6s6p et 4 f55d6s2 de Sm I

Annik Carlier, Jean Blaise, Marie-Gabrielle Schweighofer

To cite this version:

Annik Carlier, Jean Blaise, Marie-Gabrielle Schweighofer. Étude des configurations impaires 4f6 6s6p

et 4 f55d6s2 de Sm I. Journal de Physique, 1968, 29 (8-9), pp.729-738. �10.1051/jphys:01968002908-

9072900�. �jpa-00206710�

729.

ÉTUDE

DES

CONFIGURATIONS

IMPAIRES

4f6 6s6p

^ET

4f55d6s2

^{DE Sm I}

(1)

Par ANNIK

CARLIER, JEAN

^{BLAISE et} MARIE-GABRIELLE

SCHWEIGHOFER,

Laboratoire Aimé-Cotton, C.N.R.S., 91-Orsay.

(Reçu

^{le 17}

janvier 1968.)

Résumé. 2014 De nombreux niveaux de Sm I ont été identifiés à l’aide de leur

déplacement isotopique

et de leur facteur de Landé. Les calculs

théoriques

^des

énergies

^et des facteurs de Landé des niveaux de l’ensemble des

sous-configurations 4f6(7F) 6s6p

⁺

4f5(6H2014 6F) 5d6s2

ont

permis l’interprétation

de 127 niveaux

expérimentaux

^{avec un écart}

quadratique

^moyen

de 105 K. Les vecteurs propres, donnés dans ^le

couplage

^LS, montrent le

mélange

^de 4f6

6s6p

et 4f55d6s2 dès 18 000 K. Les valeurs des

paramètres

d’interaction

électrostatique

^{et de}

spin-

orbite ont été

ajustées

par la méthode des moindres carrés.

Abstract. ²⁰¹⁴ A number of levels of Sm I have been identified with the

help

^{of their}

isotope

shift and Landé

g-factor.

The theoretical calculation of the energy

eigenvalues

^{and the Landé}

g-factors

of the levels of the

sub-configurations 4f6(7F)6s6p

⁺

4f5(6H2014 6F)5d6s2

^taken

together,

has allowed the

interpretation

of 127 observed levels with a r.m.s. error of 105 K. The

eigenvectors, given

^{in the}

LS-coupling,

^show the mixture of

4f66s6p

^and

4f5 5d6s2 beginning

at 18 000 K. The values of the

parameters

of electrostatic and

spin-orbit

interaction have been fitted

by

^the

least-squares

^method.

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE TOME 29, AOUT-SEPTEMBRE 1968, ^F

I.

Introduction.

^- Nous avons

entrepris

^{en 1965}

la classification des

spectres

^{d’arc et} d’etincelle du samarium. Les nombres d’onde de 1 800 raies de 152Sm ont ete mesures avec un S.I.S.A.M. ^cou-

vrant le domaine

0,8-2,5

^microns

[1]

^et

l’interpr6-

tation des structures Zeeman

photographiées

^{dans la}

region

^{3 000-9 000}

^A

^{avec le}

spectrographe

^Paschen-

Runge d’Argonne

^National

Laboratory

^{est en cours}

[2].

Des

qu’un

certain nombre de resultats

experimentaux

ont ete

obtenus,

nous avons commence 1’6tude th6o-

rique

^de

plusieurs configurations

^{de Sm I et Sm II}

[3],

ce

qui

^{nous a}

deja permis

d’identifier un certain nombre de niveaux.

R6cemment a paru ^une etude

th6orique

^{de la sous-}

configuration 4 f6(7F)6s6p

^{de Sm} I par Racah et Ga- niel

[4], publi6e

^{un an}

apr6s

^{la mort du}

regrett6 professeur

Racah. Cette etude _repose sur la classifi- cation d’Albertson

[5], [6],

^basee

uniquement

^sur

l’application

^du

principe

^de

combinaison,

^{et elle}

ignore

les resultats fournis par 1’6tude des

d6place-

ments

isotopiques

par Brix

[7]

^et par

Striganov,

^Katu-

lin et Eliseev

[8].

^{Comme nous}

disposons

^maintenant

des facteurs de

Land6 g

^{de tous} les niveaux _connus, il

nous a paru int6ressant de

reprendre

^1’6tude

th6orique

des niveaux

impairs profonds

^{de Sm I.}

II.

Etat

antdriehr de la classification de Sm I. ^- En

1935, King [9] s6para

^les spectres ^{d’arc et d’6tin-}

(1)

Cette etude a ete subventionn6e en

partie

par ^la Direction des Recherches et Moyens ^d’Essais.

celle du samarium en classant les raies ^en fonction de leur

temperature

d’emission dans un four. Ce travail

couvre la

region

^{2 910-8 718}

^A.

^L’ann6e

suivante,

Paul

[10]

observa le

spectre d’absorption

du samarium

entre 2 503 et 8 302

A.

Ces résuItats furent imm6dia-

tement utilises _par Albertson

[5], [6] qui

^{r6ussit à}

identifier les deux

multiplets 4 f 6

^{6s2 7F et}

4f 6

^{6s7s 9F et}

trouva 180 niveaux

impairs

dont 28 furent identifies a la triade de termes

4 f 6 6s6p 9G, F,

^{DO et les autres}

attribués aux

configurations 4 f 6 6s6p, 4f55d6S2

^ou

4f 6 5d6p.

En

1949,

^Brix

[7]

^{mesura le}

deplacement

^isoto-

pique

152Sm-154Sm de 87 transitions dont 80 etaient class6es et aboutissaient au

multiplet

fondamental 7F.

Il observa des

d6placements isotopiques compris

^entre

- 44 et + ^{53 mK}

(2)

^et suivant que le

deplacement isotopique

des raies etait

n6gatif (deplacement

^du

niveau

sup6rieur plus petit

que celui du

fondamental)

ou

positif,

^{il les attribua aux} transitions

Il

confirma,

^avec

quelques corrections,

^{les classifi-}

cations

propos6es

par Albertson et trouva 4 niveaux

impairs

^{nouveaux. Le} travail de Brix a ete la

premiere application systematique

^du

dépIacement isotopique

a la classification des

spectres.

^{11 a ete confirm6 et} 6tendu _par

Striganov et

^al.

[8] qui

mesur6rent avec

des

isotopes s6par6s

^les

d6placements isotopiques

^de

59 raies dont 46

deja

^6tudi6es par Brix.

(2)

^{1 K = 1 cm-1.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01968002908-9072900

Grace a 1’effet Zeeman ^{et a} la connaissance du

spectre infrarouge,

nous avons pu faire progresser

rapidement

^la

classification, mais,

^{comme seuls des} résuItats

pr6liminaires

^{ont ete}

publi6s [2],

nous allons

indiquer

^les

principaux

résuItats obtenus.

III. Rdsultats obtenus _par l’étude de l’eftet Zeeman.

- Cinquante

^niveaux

pairs

^{nouveaux ont} 6t6 trouv6s

parmi lesquels

⁴⁰

appartiennent

^{a la}

configuration 4f65d6s qui

^{debute a 10 801 K avec le niveau}

9H1,

3 sont des niveaux 6lev6s de

4 f 6 6s2

^et 7 constituent ^un des deux

septuplets 4f66s7s7P.

La

plupart

des niveaux

impairs

^trouv6s par Albert-

son

[5],

^,

[6]

^{ont ete}

confirm6s,

^mais

plusieurs

^nombres

quantiques J

^ont ete modifies d’une unite. Toutes les raies dont le

dépIacement isotopique

^{a ete mesure}

par Brix

[7]

^ou par

Striganov et

^al.

[8]

^{sont maintenant}

class6es et les 4 niveaux trouv6s _par Brix ont ete confir- m6s. Les facteurs de

Land6 g

^ont ete mesures _pour les 64 niveaux

pairs

^et les 371 niveaux

impairs

^actuel-

lement connus.

La connaissance des valeurs

de g et,

pour 68 niveaux

impairs,

^des

dépIacements isotopiques,

^a

permis

^d’iden-

tifier tous les niveaux

pairs

^{et un}

grand

nombre de ni-

veaux

impairs.

^{Comme 1’avait reconnu Albertson}

[6],

le niveau

impair

^le

plus profond

^est

4f6 6s6p 9GO 0

situ6 a 13 796

K,

^mais

de i == 1 A j == 7

^toutes

les

designations

^{9GO et} 9F° doivent etre

6chang6es

^et

le niveau

9Gg

^{se trouve a 19 138 K au} lieu de 19 758 K.

Le

premier

^{niveau attribue par Brix a}

4 f 5 5d6s2 (18

⁰⁷⁵

K, J

⁼

2)

^a un g de

0,410

^{et doit etre iden-}

tifié avec

7HO.

Nous n’avons pas ^encore pu ^trouver le

multiplet ^7Ko,

^le

plus profond

^{de cette}

configuration, puisque

^les transitions 7K° -->- 7F sont interdites ^et

qu’aucune

transition

4f5 5d6s6p --->- 4f5 5d6S2

^{n’a en-}

core ete

trouv6e,

alors que ^ce

type

de transition est tr6s

frequent

^{dans le}

spectre

^{d’arc du}

plutonium,

^homo-

logue

^{de Sm I} dans la s6rie

5f [11] (3).

La

configuration 4 f 6 5d6p apparait

^tres

rapidement :

son

multiplet

^le

plus profond, 91°,

s’6chelonne entre

22 844 K

( J

⁼

2)

^{et 29 467 K}

( J =10)

^{et se carac-}

t6rise par des transitions ^tres intenses

(raies

^{de classe I}

selon

King [9])

^{avec le}

multiplet 4 f 6 5d6s 9H.

Un autre

multiplet

9I° debute a 25 808 K avec le niveau

9/g (g = - 0,220)

^et

s’etend jusqu’a

^{33 808 K}

( J

⁼

10, g

⁼

1,42)

Nous 1’avons attribue a la confi-

guration 4 f 5 5d2 6s

^{dont les}

multiplets

^les

plus

pro-

fonds,

^{9L° et}

9KO,

n’ont pu ^etre

observes,

^les

r6gles

^de

selection interdisant les transitions ^{entre ces}

multiplets

d’une

part,

^et

4 f 6 6s2 7F

^ou

4 f 6 5d6s 9H

^d’autre

part.

En dessous de 30 000

K,

^nous constatons donc la

presence

d’au moins

quatre configurations impaires (4).

(3)

Dans Pu I ou le

septuplet

^{7KO est connu de}

j

^{= 4}

A j

⁼ 8, ^aucune transition 7Ko --> 7F n’est observee.

(4)

^{Le terme} 4f7

8SO 7/2

^a 6t6 identifié r6cemment dans Sm II a 18 288 K. On

peut

^donc

pr6voir

^la

presence

des deux niveaux 4 f’ ^6s

9S4

^et

’S3

^{dans Sm I en dessous}

de 25 000 K ; par contre, les autres niveaux de

4/7

^6s

sont certainement tres 6lev6s.

Si les

premiers multiplets

^de

chaque configuration

^sont

facilement identifiables

grace

^{a leurs facteurs de Lande}

caractéristiques,

^{il n’en est} pas de meme des suivants

et nous allons voir l’aide que peut apporter ^{la theorie} pour clarifier la situation.

IV. Calculs

thdoriques.

^{- Nous savons} _que la

configuration impaire

fondamentale

4 f 6 6s6p

^est

d’abord

perturbee

par

4f5 5d6S2 puis

par les deux

configurations 4f65d6p

^et

4f55d6S2,

^{mais il n’est} pas

possible

^de

prendre

^{comme base de nos} calculs 1’en- semble des

quatre configurations pr6c6dentes qui représenterait plus

de 37 000 niveaux

theoriques

^et

n6cessiterait la

diagonalisation

de matrices dont l’ordre

peut

atteindre 10 000 environ. L’extension

th6orique

^ainsi

obtenue,

c’est-A-dire 1’6cart

separant

le

plus

^{haut et le}

plus

bas niveau

th6orique,

^serait

tres

sup6rieure

^a l’intervalle connu

exp6rimentalement.

Pour limiter nos bases de

calculs,

nous avons admis

qu’en premiere approximation

^on

peut negliger

^1’ac-

tion des niveaux suffisamment

6loign6s

^{de la}

region

int6ressante et dans cette

premiere 6tape

^{nous avons}

essay6 d’interpr6ter

l’intervalle 13 000-30 000 _{K par} 1’6tude des

sous-configurations

base

qui repr6sente

186 niveaux

th6oriques.

Les troncatures de

4 f 6

^et

4f 5

^sont

justifi6es

par les considerations suivantes :

- D’une

part,

les resultats

expérimentaux [12]

montrent que les deux

multiplets

fondamentaux 6H

et 6F de la

configuration 4 f 5

^{de Sm IV sont distants}

de 11 000 K des

multiplets sup6rieurs. Wybourne,

dans son etude

th6orique [13],

^{rend assez bien}

compte

de ^cette

separation

^{et trouve} que les ^vecteurs propres

correspondants

^{sont tres}

proches

^du

couplage LS,

par

exemple :

Cette

purete

^LS

toujours sup6rieure

^{a 90}

%

^montre

l’indépendance

^{de ces deux}

multiplets

par

rapport

^aux

autres et nous nous sommes limites dans notre etude a la

partie

^de

configuration

construite sur eux, soit :

- D’autre

part,

^{seul le}

multiplet

fondamental 7F de la

configuration 4 f 6

^{de Sm III a} ete trouve

experi-

mentalement

[14], [15].

^La

th6orie, faite par

^Ofelt

[16],

rend bien

compte

des resultats

experimentaux.

^Le

multiplet

^{7F a une}

purete

^LS

comprise 6galement

entre 90 et 98

%

^{et le}

multiplet

imm6diatement

sup6-

rieur serait un 5D situ6 15 000 K

plus ^haut,

^{donc bien}

isol6 du

precedent.

Notons que la

position th6orique

du 5D de

4 f s

^est

compatible

^{avec les}

positions

^des

derniers niveaux classes de Sm II et attribués à

4 f6(5D)6s.

^{Nous avons admis ce resultat et introduit}

731

seulement dans ^nos calculs les niveaux construits sur

7F,

soit :

Ces

approximations

entrainent que les calculs ^n’au-

ront

plus

^{de sens} au-dessus d’une certaine hauteur

et nous n’avons _pas ^tenu

compte

^de

4 f 6 5d6p

ⁿⁱ

de

4 f 5 5d26s.

Les m6thodes

employees

^{ont ete d6crites} par Trees

[17]

^{et Racah}

[18].

^{Nous avons choisi comme}

couplage

limite de base le

couplage

^LS

généraIisé :

et nous avons introduit dans nos calculs les

param6tres

d’interaction

electrostatique

^{et de}

spin-orbite, port6s

au tableau II selon les notations habituelles. S

repré-

sente le

parametre

^{distance des deux}

sous-configura-

tions

4f5(6H - 6F) 5d6s2 - 4f6(7P)6s6p, Dl repré-

sente la distance des

multiplets f 5 (sF) - f 5 (sH) .

^Les

calculs ont ete faits a 1’aide d’une chaine de _pro- grammes fonctionnant sur l’Univac 1107

d’Orsay.

Un

premier

programme calcule les matrices des coef- ficients des

param6tres,

^les

^suivants,

^{realises par}

Y.

Bordarier, permettent

de faire les iterations succes-

sives n6cessaires _pour

ajuster

^les

param6tres.

^Nous

avons

pris

^comme

param6tres

initiaux de

4 f 6 6s6p

^les

valeurs

publi6es

par Racah et Ganiel

[4].

^{Pour ceux}

de

4 f 5 5d6s2

^et de l’interaction de

configurations,

^nous

nous sommes servis de resultats

pr6c6demment

^obtenus

dans d’autres

configurations

^{de Sm III et des atomes}

voisins

[19]. Apr6s quelques iterations,

nous avons

obtenu une bonne convergence des resultats.

V.

Interprdtation

^des resultats. ^- Au

total,

^{127 ni-}

veaux ont ete

interprétés

^{avec un} bon accord entre

la theorie et

1’experience.

Les 6carts

quadratiques

moyens obtenus sont de 105 K pour les

energies,

^soit

environ

6/1000

du domaine

d’energie interprété,

^et

de

0,052

pour les facteurs de Lande _{g. Nous} n’avons pas introduit dans ^ce dernier

calcul les g

des niveaux

perturb6s

^par effet Paschen-Back local. Ces niveaux

sont

marqu6s

^d’un

ast6risque

dans le tableau I. Ce tableau resume les

principaux résultats,

^classes par valeur de

J;

^{on trouve ’ dans les}

sept premi6res

^co-

lonnes la valeur de

J, 1’energie

^calcul6e

E,,, l’énergie

observee

Eo,

^Fecart

energie observée-énergie

^calcul6e

AE ⁼

Eo

^-

E,, les g

^{observes go,}

les g

^calcul6s par la

diagonalisation

g,,, ^et enfin le

deplacement isotopique

associ6 au niveau de la

façon

^{suivante :}

Si X est le

deplacement isotopique suppose

^constant

des niveaux de

f6 S2(7P),

la th6orie des effets d’écran

permet

^de

prevoir

pour les niveaux de la

configura-

tion

f 5 ds2

^un

deplacement isotopique sup6rieur

^a

^X,

soit X + oc, ^et pour les niveaux

de f 6 sp

^un

deplacement

inf6rieur a

X,

^soit

X -Bp.

^Les

d6placements

pour les niveaux

melanges ( f 6 Sp -f - f 5 dS2)

seraient alors des valeurs intermediaires X + 8 ^se

rapprochant plus

^ou

moins des valeurs extr6mes X + ^{« et}

X- p

^selon

l’importance

^des

composantes

^de

chaque configuration.

Les transitions

f 5 dS2 -*f6 S2

doivent donc montrer un

deplacement isotopique X

^{+ oc - X = oc, de meme}

les transitions

f6Sp -->f6S2

^{doivent montrer un d6-}

placement - p

^{et les} transitions

( f 5

^dS2 +

f6 sp)

-->

f6 s2

un

deplacement

^{a avec}

- p

^{S a en}

n6gligeant

1’effet de masse

specifique.

Toutes les transitions dont le

deplacement

^isoto-

pique

^a ete mesure _par Brix

[7]

^et

Striganov et

^al.

[8]

aboutissent au

multiplet

fondamental

f6S2(7F)

^{et le}

dépIacement isotopique

^{de la raie est}

6gal

^{h a : c’est}

la valeur

qui

^est

port6e

dans la colonne 7. La huitième colonne ou sont donnes les carr6s des trois

plus grandes composantes

^{LS montre}

l’importance

^de

des 18 000 K. Le

couplage

reel interm6diaire est assez

loin du

couplage

LS. Un essai de

couplage

^{nous a}

montre

qu’il

^etait

egalement

^{loin du}

couplage Jj.

L’accord entre la

composition theorique

des niveaux

et les valeurs du

deplacement isotopique

^{associ6 est}

g6n6ralement

^assez

^bon,

^{mais nous ne} connaissons _pas les

d6placements

des niveaux

sup6rieurs

^{a 23 000 K}

et l’on voit sur le tableau I

qu’apparaissent

^{alors les}

premi6res

difficult6s

d’interpretation.

^{Le domaine}

d’6nergie interprété peut

^{donc se diviser en deux}

regions

^{selon la}

precision

des resultats :

a)

^DE

"13 000

^A 24 000 K ENVIRON. ^- L’intro- duction de

4 f 5 5d6s2

^a

permis

^{d’obtenir un tr6s bon}

accord entre la theorie et

1’exp6rience.

^{Tous les}

niveaux ont ete

interprétés

^sans

ambiguité.

^{Seuls les}

multiplets

7,5K n’ont _pas ete trouv6s

exp6rimenta-

lement _pour la raison

indiqu6e plus

^{haut. Le}

spectre

de Sm III a ete

analyse

^r6cemment par

Dupont [15]

qui

^{a trouve le}

septuplet 4 f6(7F)

^et 36 niveaux de la

configuration 4f55d.

^{Il les a attribués aux termes}

parents 4 f 5 (sH - sF - 6p ) .

^{11 est} satisfaisant de

constater que l’ordre des niveaux construits ^sur 6H

et 6F est le _{meme que} dans nos calculs sur Sm I.

On observe dans le tableau

I,

pour certains

couples

de niveaux

proches

^de

m8me j

^{et de}

composition voisine, quelques

interversions des valeurs

des g

^cal-

cul6s. Des

diagonalisations

successives montrent que les

compositions

^{de ces}

couples

de niveaux sont tr6s sensibles a de faibles variations des valeurs des _para- m6tres. En

resume,

^on

peut

^dire que 1’ensemble de ces

résuItats montrent que la base

est suthsante mais n6cessaire pour

interpreter

^les

niveaux les

plus profonds

^du

spectre impair

^{de Sm I.}

b)

^{DE 24 000 A 30 000 K ENVIRON. - Les dia-}

grammes de Gotrian

(fig.

^{1 et}

fig. 2)

^{montrent la}

compIexité

^du

spectre

^et

I’apparition

^de

multiplets n’appartenant

pas ^aux deux

sous-configurations

^6tu-

di6es. Nous avons

essay6

de les identifier afin d’evaluer

l’importance

^des

perturbations qu’ils apportent

^et afin de n’introduire dans les moindres carr6s _que les

TABLEAU I

RÉSULTATS DE

4f6(7P)6s6p

⁺

4f5(6H - 6F)5d6s2

ÉTUDE DES CONFIGURATIONS IMPAIRS 733

735

TABLEAU II

VALEURS DES PARAMHTRES RADIAUX

(en K)

FIG. 1.

737

FIG. 2.

niveaux

susceptibles

d’6tre bien

prevus

par ^nos

calculs,

c’est-a-dire

n’ayant

pas de

composantes importantes

sur les niveaux d’autres

configurations.

^{Les interac-}

tions entre les diverses

configurations

^sont des interac- tions

electrostatiques qui

^ne connectent que des 6tats LS de meme nom. Les

multiplets

^{de meme nom}

interagissent

^donc

davantage,

^{les autres}

interagissent

par effet de

m6lange.

Or les resultats de la classifica- tion montrent la

presence

^{de deux}

multiplets 9I,

trois 9H et trois 7H

qu’on peut

^{attribuer aux confi-}

gurations 4 f 6 5d6p

^et

4 f 5

^{5d2 6s.}

Leurs g caractéristiques

montrent

qu’ils

^sont certainement tres purs LS ^ou

melanges

^{avec des}

multiplets

purs LS de meme nom.

Mais les deux

sous-configurations

^{6tudi6es ne} compor-

tent ni 9H ni 9I et leurs 7H tous identifies sont situ6s

plus

bas. Elles sont donc _{tres peu}

perturb6es

par la

presence

^{des 8}

multiplets precedents.

D’autres multi-

plets apparaissent ensuite, impossibles

^a

interpreter

avec notre base ^et

qui perturbent

^{sans doute}

beaucoup

les niveaux etudies. Aussi avons-nous identifi6 avec pru- dence les niveaux de

4 f6 (7F) 6s6p

^et

4f5(6H -6P)5d6s2

situ6s dans cette

region.

^Ceux pour

lesquels

^nous

avions accord suffisant avec la theorie sur

1’energie

^et

le g

^ont ete introduits dans les moindres

carr6s,

d’autres dont nous connaissions les niveaux

perturba-

teurs ont ete seulement identifies et

port6s

^{au tableau I}

en laissant vide la colonne r6serv6e a AE.

VI. Paramètres obtenus. ^- Le tableau II donne les nouvelles valeurs des

param6tres

^de

4 f 6 6s6p,

^leurs

6carts

types

^et les anciennes valeurs obtenues _par Racah ^et Ganiel. On voit que

G2

^a

pris

^{un sens. Pour}

obtenir une valeur convenable de

G4,

^nous avons, dans les moindres

carr6s,

laisse alternativement

G2 ou G4 libre,

1’autre 6tant fixe. D’autre

part, G3( fs)

et

G1 ( ps)

^ont

beaucoup

^varie.

Gl(ps)

^{a diminue}

apr6s

introduction de

4f-55d6S2,

alors que dans 1’6tude de Yb II faite _par Racah

puis

par Mme Goldschmidt

et Y. Bordarier

[20]

^il

augmentait lorsqu’on ajou- tait f n dp à fn sp.

^Les

param6tres

faisant intervenir les electrons exterieurs au coeur In semblent tres variables selon le choix des

configurations

introduites dans les calculs.

Remarquons

toutefois que les

configurations

de

l’ytterbium

^sont construites sur

f 14;

^{elles peuvent}

donc etre calcul6es sans troncature, ^ce

qui

^rend

plus significative

la variation du

parametre Gl(sp)

^avec

l’interaction de

configurations.

Le tableau II donne

6galement

les valeurs des

param6tres

^de

4f,55d6S2.

La discussion de la

region

24 000-30 000 K montre que ^ces valeurs sont certai-

nement entach6es d’interaction.

VII.

Conclusion.

^- Cette etude a

permis

^d’obtenir

une

premiere

evaluation des

param6tres

^de

et de meilleures valeurs _pour ceux de

4f6(7P)6s6p,

l’interaction entre les deux

sous-configurations

^ne

pouvant pas etre

negligee.

Elle donne une

interpr6-

tation

plus

^correcte des niveaux

profonds

^{et un}

premier

essai

d’interprétation

des niveaux

plus

6lev6s. Pour am6liorer ces resultats et

interpreter

les niveaux

exp6-

rimentaux

sup6rieurs

^{dont nous}

disposons,

il faudrait

remplacer

dans la base choisie

4j6(7P)6s6p

par

4 f ( F - 5D) 6s6 p

^et

ajouter,

^outre

4 f 5 (sH

^-

6F) 5d6s2,

l’action de

4 f 6 (7F) 5d6p

^et

4 f 5 (6H - 6F) 5d2 6s.

^Cette

etude ^est

envisagée,

^{mais la} taille des matrices obte-

nues pose des

probl6mes importants

^de

temps

^{de calcul}

et de

place

^en machine. L’interaction

electrostatique

a des elements de matrices non nuls entre les termes

de meme nom d’une

configuration

^{ln. Elle}

m6lange

donc fortement les trois 5D de la

configuration 4 f6

^et

pour calculer la

sous-configuration 4 f 6 ( [7F], [5D] ) 6s6p

construite sur les deux

premiers multiplets

^{reels de}

4 f6,

nous devrons tenir compte ^{de la}

composition

^r6elle

du

multiplet [5D].

^Un article recent de B.

R. Judd [21],

sur une nouvelle classification des 6tats des

configura-

tions

ln,

^montre que les

[5D]

^{reels de}

f6

ont, ^{dans le}

couplage

^{LL défini} par la

th6orie,

des fonctions propres tres pures, ^et il sera

peut-etre int6ressant, malgr6

^les

nouvelles difficult6s

introduites,

d’utiliser ces r6sultats.

VIII. Remerciements. ^- Nous ^tenons a

exprimer

notre

gratitude

^au Docteur M. Fred

qui

^{nous a fourni}

les

spectrogrammes

^{Zeeman et a} remercier le Doc-

teur Y. Stein et le

D6partement

^de

Physique Th6orique

de

Jerusalem

pour 1’aide

apport6e

^a la realisation du programme de calcul des matrices des coefficients des

param6tres.

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