Balistique Manip 1
(a)
α
120 cm
1 cm
sinα= 1
120 = 0.0083 ,α= arcsin(0.0083) = 0.0083 radian. Pour de très petits angles, on peut approximer le sinus par l’angle (sinα'α). Dans notre cas, la différence entreαet sinα est égale à 9.6·10−8.
(b)
Vx0= 1.0·4.7 cm
2·0.2 s = 11.8 cm s−1, Vxsommet=0.9·4.7 cm
0.2·3 s = 7.1 cm s−1, Vxf inale= 0.65·4.7 cm
0.2·3 s = 5.1 cm s−1
La vitesse dans la direction x diminue légèrement au court du temps à cause des frottements.
(c) On a le choix entre tracer la tangente à la trajectoire et mesurer l’angle au rapporteur ou utiliser la trigonométrie :
tanβ= Vy0
Vx0 = 3, β= arctan(3) = 1.25 radian = 72 ◦ (d)
Vy0= 3.0·4.7 cm
2·0.2 s = 35.2 cm s−1 Vysommet= 0 cm s−1 On trouve la valeur expérimentale de l’accélérationay :
aexpy = Vysommet−Vy0
∆t = −35.2
3.6 =−9.8 cm s−2
La valeur théorique de l’accélération est donnée par atheoriquey =g·sinα=−8.2 cm s−2. Elle est légèrement plus petite (en valeur absolue) que la valeur expérimentale car durant la montée du chariot, les frottements contribuent à freiner le chariot.
(e) On mesure ymax= 70.0 cm,xmax= 55.9 cm,tvol= 7 s.
(f) Les équations du mouvement sont :
x(t) =Vx0t+x0 y(t) = 1
2ayt2+Vy0t+y0 Vx(t) =Vx0 Vy(t) =ayt+Vy0
Dans notre cas,x0= 0 ety0= 0, par choix de notre système de coordonnées.
Pour l’accélérationay, on choisit d’utiliser la valeur expérimentale, soitay =−9.8 cm s−2. y(tmax) = 0, donctmax=−2Vy0
ay
= 7.2 s
ymax=y(tmax
2 ), donc
ymax=1
2ay(−Vy0
ay )2+Vy0−Vy0
ay =−Vy02
2ay = 63.2 cm
En remplaçant dans la fonctiony(t), le tempstpar x
Vx0, on obtient la trajectoire :
y(x) =1 2ay
x2
Vx02 +Vy0 x Vx0
y(xmax) = 0, donc xmax=−2Vy0Vx0 ay
= 84.8 cm
Manip 2
Figure 1 – Montage utilisé.
Vu la position des règles (voir montageFig.1), nous choisissons un axeydirigé vers lebas, ce qui nous donne pour l’accélération une valeur deg= +9.81 ms−1.
L’équation de la trajectoire du jet d’eau est :
y(x) =1 2
g
v20x2 (1)
On peut donc déterminerv0en inversant cette formule :
v0= s
g x2
2y (2)
Pour une première hauteur d’eau de 220 mm, nous obtenons les points suivants : x [mm] y [mm] v0 [m s−1]
0 0 -
295 -118 1.9
480 -255 2.1
Pour une deuxième hauteur d’eau de 300 mm, nous obtenons les points suivants : x [mm] y [mm] v0 m s−1
0 0 -
295 -80 2.3
560 -255 2.5
Sur la Fig 2, on peut voir les deux trajectoires obtenues. La ligne continue représente h = 220 mm, celle en trait tilléh= 300 mm.
Position x [mm]
0 100 200 300 400 500 600
Position y [mm]
-250 -200 -150 -100 -50 0 Trajectoires
Figure2 – Jets d’eau pour différentes hauteurs
Manip 3
Le canon est utilisé pour lancer une bille de massem = 4.07 g. La bille arrive dans un bac à sable qui permet de mesurer la portée xMAX pour différents angles d’inclinaisonα du canon. La Fig.3 présente une photo du montage. Puisque le canon est toujours utilisé dans des conditions identiques, il est raisonnable de supposer que la vitesse initiale du projectile est toujours la même.
Nous allons vérifier cette hypothèse à l’aide des équations de la balistique.
Nous obtenons les résultats suivants :
Figure 3 – Montage utilisé.
α xMAX [m] v0 [m s−1]
20◦ 0.525 2.83
30◦ 0.69 2.80
45◦ 0.95 3.05
60◦ 0.78 2.97
70◦ 0.59 3.00
La valeur dev0 est calculée à partir des équations du mouvement balistique : xMAX =2
gv20cosαsinα
⇒v0=
r g·xMAX 2 cosαsinα=
rg·xMAX sin(2α)
Les résultats pourv0 sont compris entre 2.80 et 3.05 m s−1, ce qui correspond à une variation de l’ordre de 9% (= 3.05−2.80
2.80 ). Les sources possibles d’incertitudes sont par exemple : (a) de faibles variations dans les conditions initiales du ressort
(b) les frottements dans l’air
(c) les dimensions du point d’impact dans le sable
La vitesse initiale peut aussi être calculée à partir des notions de travail d’une force et d’énergie cinétique. La force de tension du ressort est proportionnelle à sa compression ∆x. La bille est posée sur le lanceur de masse 271 g et le système bille + lanceur est accéléré par le ressort. Le travail de la force du ressort est égale à la variation d’énergie cinétique du système lanceur + bille. En intégrant le travail de la force du ressort entre le début et la fin de la décompression du ressort, on obtientW = 1
2·F·∆xoùF est la force de tension dans le ressort avant le lancement. On a donc 1
2 ·M ·v02=1
2 ·F ·∆x soit
v0=
rF·∆x M
, ∆xest la distance de compression du ressort, et M =mbille+msysteme (on néglige la masse de la partie du ressort qui bouge). Nous mesurons F = 100 N avec un dynamomètre, ∆x= 0.03 m, etM = 0.00407 + 0.271 = 0.27507 kg. Donc
v0=
r100·0.03
0.27507 = 3.30 m s−1