HAL Id: jpa-00214726
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Submitted on 1 Jan 1971
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DIFFUSION ELASTIQUE D’ELECTRONS A HAUT TRANSFERT DE 24Mg, 28Si ET natS
G. Li, I. Sick
To cite this version:
G. Li, I. Sick. DIFFUSION ELASTIQUE D’ELECTRONS A HAUT TRANSFERT DE 24Mg, 28Si ET natS. Journal de Physique Colloques, 1971, 32 (C5), pp.C5b-275-C5b-276.
�10.1051/jphyscol:19715147�. �jpa-00214726�
G.C. ~ i * et 1. Sick
Centre d'Etudes Nucléaires de Saclay, 91
-
Gif-sur-Yvette*
High Energy Physics Laboratory, Stanford.Rés&.-
Les sections efficaces de diffusion élastique à haut transfert. (0,75<q<3,75 fm-') sont présentées et analysées en utilisant des modèles phénoménologiques pour la distri- bution de charge ; des oscillations de p(r), liées à la structure du modèle en couches, sont observées. Les données sont aussi analysées en termes d'un potentiel nucléaire de Woods-Saxon et le nombre d'occupation de la couche 2s en est déduit.Abstract.- Cross-sections for elastic scattering at high momentum transfer
(0.75<q<3.75 fm-1) are presented and analysed using phenomenological charge distribu- tions. Oscillations of p(r) due to the shell mode1 structure are observed. The data are analysed also using a Woods-Saxon nuclear potential and the occupation numbers of the 2s shell are obtained.
Les résultats expérimentaux antérieurs concernant la diffusion élastique d'électrons sur Mg, Si et
S
ont couvert un domaine de transfert relativement limité ; les expériences les plus complètesn]
vont de 0,7 à 2,2
fm-I .
Par conséquent, les données ont pu être décrites par une distribution de charge p(r) sans structure, comme celle du modèle de Fermi à trois paramètres. Mais on s'attend à des varia- tions importantes de la forme de p(r) pour ces noyaux à cause du remplissage de la couche 2s ; ce- la devrait presque doubler ~(0). On peut montrer-
1 Pour expliquer les données au dessus de 2 fm,
on doit superposer des oscillations dont les formu- les sont données en [2] et 1:3]. Cette modification a environ la forme d'une fonction cosinus décrois- sante dont l'amplitude est déterminée à ? 10% près, la longueur d'onde à
+
2% et la constante de dé- croissance à i 15%. Les p(r) résultants sont mon- trés sur la figure 2, les sections efficaces cor- respondantes sur la figure 1. Sur la figure 2 nous donnons aussi les distributions de charge [2,3] de160 et 40~a, les deux extrêmes de la couche S-d.
que ce changement de la forme de p(r), en particu-
Les distributions de charge montrent que le rem- lier l'apparition d'un creux au centre pour Mg et plissage de la 2s sur une ré- d'une bosse pour
S,
n'a une influence mesurable surgion de A ;
si
toutela 2s
était remplie en- la section efficace qu'à partir de q*
2 fm-'. Nous tre Si et S, différence en p(0), qui ne regoit avons par conséquent essayé d'étendre le plus pos-contribution des s, serait cinq fois sible le domaine de transfert pour observer direc- plus grande. Déjà, entre
Mg
et Si, une partie de la tement ce changement de structure dû au remplissage2s est remplie.
De
même,Mg a
une 2s de la couche 2s.L'expérience a été faite à l'accélérateur liné- aire du H.E.P.L. à Stanford ; la figure 1 montre les sections efficaces mesurées. L'erreur expérimentale à bas et moyen transfert, qui donne la plus grande incertitude sur p(r), est celle de la section effi- cace absolue (+ 3%).
L'analyse des données a été effectuée avec un programme de déphasage en utilisant d'abord le mo- dèle de Fermi à trois paramètres ; ceci permet
- 1
d'expliquer les données jusqu'à q c 2 fm
.
Lesmeilleurs fits obtenus avec ce modèle sont indiqués dans la figure
1
; les paramètres sont donnés dans le tableau 1.partiellement remplie, sinon son p(0) devrait @tre plus bas que celui de 160.
Un second type d'analyse des données a été ef- fectué : dans le cadre du modèle en couches, avec un puits Woods-Saxon, nous avons calculé la distri- bution de charge et ensuite comparé aux sections efficaces. Comme paramètres variables, nous avons utilisé le rayon, l'épaisseur de surface et la pro- fondeur du puits ainsi que le nombre d'occupation de la couche 2s. L'énergie de séparation des pro- tons 2s OU Id a été figée à la valeur donnée par les réactions (p,2p) ; on a tenu compte des inter- actions spin-orbite et coulombienne.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:19715147
G . C . LI
ET
1. SICKOn trouve un accord assez satisfaisant entre calcul et expérience (x2
'i.1,2
à6 par degré de liberté comparé
à X2 *u 1pour les fits phénoménologiques).
Le nombre d'occupation de la couche 2s est bien dé- terminé
(?0,l) pour les données
àhaut transfert
;les valeurs obtenues sont 0,6
;0,9 et 1,4 pour Mg, Si et S respectivement. Ces valeurs se comparent favorablement
àce qu'on obtient par des réactions de stripping
àl'aide des règles de somme, 0,2
;0,8 et 1,5 [ . ] 4 Le désaccord pour Mg semble dû au fait que toutes les transitions
.PO n'ont pas été observées.
Une récente expérience très complète p] donne 0,46 pour Mg.
Bibliographie
Cl]
H. Hultsch, P. Junk et
G.Mülhaupt, Thèses, Mayence, 1970.
[ 2
]
1.Sick et J.S. McCarthy, Nucl. Phys., 1970, A150, 631.
-
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[ 4 J B. Castel et aï., NUCI. ~hys., 1970, z, 137.
[ 5 ] E. Kramer et al., Nucl. Phys., 1971, B, 353.
Tableau
1Fig. 2 C(fm)
Z (fm)
