HAL Id: jpa-00213768
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Submitted on 1 Jan 1970
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DIFFUSION ELASTIQUE DE PARTICULES ALPHA DE 166 MeV
I. Brissaud, B. Tatischeff
To cite this version:
I. Brissaud, B. Tatischeff. DIFFUSION ELASTIQUE DE PARTICULES ALPHA DE 166 MeV.
Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-85-C2-86. �10.1051/jphyscol:1970211�. �jpa- 00213768�
Session 1A
DIFFUSION ELASTIQUE DE PARTICULES ALPHA DE 166 MeV
1. Brissaud e t B. Tatischeff
Institut de Physique Nucléaire, B. P. nQ 1, 91 - Orsay
La diffusion élastique d'alpha de 166 MeV permet de lever en partie llambiguité s u r l a détermination des potentiels optiques. Ceux-ci ont pu ê t r e calculés à l'aide d'une inté- raction effective alpha-nucléon e t d'une distribution de matière. L'accord avec l e s résultats expérimentaux e s t satisfaisant. L'analyse a aussi été appliquée à d'autres r é - sultats obtenus à plus basse énergie.
166 MeV alpha particles elastic scattering has been inve stigated. Optical potentials have beencalculated with an effective alpha particle- nucleon interaction and a matter distri- bution. This method i s also used to analyse other experimental results.
La diffusion élastique de particules alpha de l&W s u r l e s noyaux C, Si, Sn e t Pb a été étudiée à l'aide du synchrocyclotron d'Orsay. La recherche des paramètres du potentiel optique ayant une forme de Woods -Saxon a montré une grande diff é- rence entre la situation B 166 MeV e t celle exis- tant à basse énergie : l e s particules a pénétrant davantage dans le noyau, cette analyse I l ] con&
à une détermination quasi-unique des potentiels pour chaque noyau, l a profondeur de la partie r é - elle étant voisine de 120 MeV.
Pour pallier aux ambiguités de la p r a d t r i s a t i o n , nous avons cherché à établir l e s potentiels opti- ques en reprenant l'idée de Jackson [ 2 ] . La pariie réelle du potentiel e s t calculée par l a formule V = V ( F a ) ( 7 ) . r o h Q ( 5 ) e s t la distribution de matière nucléaire et V l'intérac-
eff tion effective nucléon-alpha. Celle-ci e s t de la forme [ 33 Veff = Vo. exp ( - J r - /p2) avec
V = - 37 MeV e t fl- = 2 fm. Cette intéraction
O
étant calculée pour une énergie nulle, on introduit un facteur de normalisation UR qui exprime la dépendance en énergie. Nous supposons que la p a r tie imaginaire du potentiel, avec un facteur de normalisation UI, e s t identique, de sorte que le potentiel optique e s t U = (UR + i UI)V. Un pro- gramme de recherche a permis de déterminer U
R e t U par ajustement sur l e s distributions angu-
1
l a i r e s expérimentales de diffusion élastique.
Les valeurs de UR e t U obtenues sont portées sur
1 2
letableau ci-joint ainsi que l e s valeurs % (par
point) correspondantes. Pour Pb, Sn et Si toutes les distributions de matière considérées donnent des résultats semblables e t presque aussi satis -
faisants qu'avec les potentiels de Woods -Saxon.
Quant au carbone, s i une distribution de modèle en couches donne un bon accord, une distribution de Hartree-Fock sphérique conduit à un mauvais résultat, à cause sans doute de l a déformation importante de ce noyau.
Sur la figure sont portés les points expérimentaux ainsi que l e s distributions angulaires calculées en
- -
prenant des valeurs moyennes UR = 0.70 et UI = 0.35. Les distribut ions de matière utilisées sont celles de H.F. pour Pb e t Sn, celle de F e r m i paxr Si e t celle du modèle en couches pour C .
La recherche de UR e t U a été faite aussi pour 1
d'autres résultats expérimentaux [l] à 104, 65 et
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970211
Session 1A
Bibliographie
3 Bernstein (A. M), Advances in Nuclear Physics (volume 3) (1970)
4 Vautherin (D. ) e t Veneroni (M. ) Phys. Letters 29 B (1969) 203
-
Campi-Benet (X. ), communication privée 5 Nolen ( J . A . ) , Schiffer ( J . P . ) e t Williams (N.)
Phys. Letters (1968)
6 Hofstadter (R. ), Nuclear and nucleon struc- ture (1963)
44 MeV. Les résultats montrent que UR dépend linéairement de l'énergie des alpha bien que s a détermination soit moins précise à 44 MeV. La dispersion des valeurs de U e s t plus grande que
1
celle de UR pour des alpha d'énergie E, ,( 100 IvkY A 166 MeV l a possibilité d'obtenir des potentiels
sans l'usage de paramètres ajustables nous per- met de conclure que l'intéraction effective e s t bien déterminée. Il faut cependant remarquer que cette méthode n'est pas a s s e z sensible pour per- m e t t r e l a discussion a e s distributions de matière.
1 Tatischeff (B. ) e t Brissaud (1. ), soumis à Nuclear Physics (1 9 70)
2 Jackson (D.), Phys. ~ e t t e r s 2 (1964) 118