Sur les changements de longueur d'onde obtenus par la rotation d'un polariseur, et sur le phénomène des battements produits avec les vibrations lumineuses

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Submitted on 1 Jan 1883

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Sur les changements de longueur d’onde obtenus par la rotation d’un polariseur, et sur le phénomène des battements produits avec les vibrations lumineuses

A. Righi

To cite this version:

A. Righi. Sur les changements de longueur d’onde obtenus par la rotation d’un polariseur, et sur le

phénomène des battements produits avec les vibrations lumineuses. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2

(1), pp.437-446. �10.1051/jphystap:018830020043700�. �jpa-00238134�

437

SUR LES CHANGEMENTS DE LONGUEUR D’ONDE OBTENUS PAR LA ROTATION D’UN POLARISEUR, ET SUR LE PHÉNOMÈNE DES BATTEMENTS PRODUITS AVEC LES VIBRATIONS LUMINEUSES ;

PAR M. A. RIGHI (1).

1.

, J’ai

démontré,

dans ^un travail

précédent ( 2 ),

que si l’on

pouvait

faire interférer deux rayons dont les nombres ^de vibrations seraient

légèrement différents,

^on obtiendrait ^{sur un}

diaphragme,

^{au lieu}

des

franges ordinaires,

^des

franges

^{en mouvement} uniforme dans

une direction

perpendiculaire

^{à leur}

longueur,

^{avec une vitesse}

telle que ^sur

chaque point

^du

diaphragme passerait,

^à

chaque

^se-

conde,

^{un nombre de}

franges

lumineuses

égal

^{à la} différence des nombres de vibrations. On aurait donc un

phénomène identique

à celui des hattements que l’on obtient ^avec les vibrations sonores

dans l’air.

Mais une telle

expérience

^est

impossible

^à

effectuer,

^{en clloi-}

sissant deux rayons dans ^un

spectre ;

^{car, avant} tout, ^ces rayons seraient

indépendants,

^{et, en} dehors de

cela,

^le nombre de batte-

ments serait

toujours

^énorme.

J’ai eu l’idée de réaliser les battements lumineux en faisant in- terférer des rayons

provenant

^{de deux sources}

conjuguées,

^mais

don t les nombres de vibrations aient été modifiés

mécaniquement.

M.

Airy (3)

^{et Verdet}

(1)

^ont

^démontré,

^en

effet,

que la lumière

qui

^{sort d’un}

prisme

^{de Nicol} tournant autour de son axe

peut

être considérée comme

composée

d’un rayon circulaire

dextrogyre

de N + ⁿ

vibrations,

^{et d’un}

lévogyre

^{de N + Il}

vibrations,

^{N étant}

le nombre de vibrations du rayon naturel

qui

^{entre dans le}

^nicol,

et ~2 le nombre de tours à

chaque

^seconde

(les signes supérieurs lorsque

^{le nicol tourne à}

droite),

( t ) ^{Le Mémoire} complet ^a paru dans les Mémoires de l ’~c~zdérz2ie de Bologne7 fi, série, ^{t. IV.}

( 2 ) ^Nuovo Cimento, ^3e série, ^t. III, p. 2 ~ ~ ; 1878.

(~) ^{On the} ozadulato yy theory of Optics, ^ed. 18¡ï, p. 156.

( i ) OEuvres de Verdet) ^t. VI, p. 88.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020043700

438

J’ai étudié

théoriquement plusieurs

^cas

analobues,

^et

j’ai

^dé-

montré les énoncés suivants :

(a)

Un rayon de Lzcmière naturelle de l~T

vibrations, qui

^tj°«-

verse un

système

^tournant

capable

^de

poLczniser

cLl’CZGLcztren2el2t la lumière

(nicol

^{et lanie}

quart

d’onde dont l’axe soit cc

l~°

^de

la section

principale),

^se

traresforn2e

^{dccns zcn}

simple

nccyon po-

’

larisé

circulairement,

dont le nombre de vibrations est oit

N -f- ^{n ou} N - _n, szcivant que la rotation du

systéo2e

^tournant

se

fait

^{ou clans le même sens,} ou en sens

contraire,

^{de la rotcz-}

tion des molécules d’éther sur le _rczyon

émef~yef2t,

^{n étant le}

nombre de tours dit

systé7yze

par seconde.

( b)

Un rayon circulaire de N

vibrcztions, qui

^{trccverse lin}

nicol tourncxnt cc ⁿ tozcrs par

seconde,

^se

transforme

^{eï2 deux}

azctres rccyons circulaires

inverses;

^celui

qui

^{est de même sens}

que le rayon incident ^a le même nombre N de

vibt°ccttons,

pen- dant que le nombre de vibrations de l’autre ^est N -~- ~ n ^ou N - 2 _n, suivant que lcc rotcztion du nicol ^se

fait

^{ou en sens con-}

traire ou dans le même sens que la rotation des n2oléczcles d’éther szcr le rayon incident.

(c)

^{Un rayon} circulaire de N vibrations

qui

^{traverse un} ~~a- lariseur circulaire

(par exemple,

^{nicol et miccz}

quart d’onde),

tozcrncznt cc rccison de ⁿ tours par

seconde,

^reste

identique

^c~

LZGL-lî2êï22G’,

si le rccyon circulaires que

produirait

^le

polariseur

en recevant de la Lzcmzère naturelle est de même sens que ^le rccyon zncLdefzt.

lllccis,

^{s’il est de ser2s}

contrczzre,

^le rayon ^émer-

gent

^{est un} rayon circulaire de ^Set2S contraire ait rayon inci-

dent,

^{et de N + 2 n OLG N - 2 n}

vibrations,

suivant que le sy’S- tème mobile tourne ou en sens contraire ou dans le même sens

que le ^mouvement de l’éther sur le rayon il2cident.

(d)

^{Un rayon} circulaire de N vzbrcztioj2s

qui

^{trwveJ~se line}

Lczme

quart

^{d’onde tozcrnant dans}

son plan,

^à raisof2 de n tours

par

seconde,

^se

transforme

^comme dccns l’énoncé

( b).

(e)

Un rayon de N vibrations

polarisé r~ectzlz~;v2ement, qui

traverse une laIne de mica demi-onde tozcrnccnt dans son

plan

439

Fi raison de n tours par

seconde,

^se

trccmsf’orme

^{en deux} c°crvorzs circulaires

inc·enses, l’mr2

^{de N -~- ~ n}

vtbl°ations, polarisé

^clans

le sens de la

rotation,

^{l’autre de} 1B1 - ~ r2. On obtient donc le même effet que si l’on faisait passer ^un rayon naturel ^{dans un} nicol tournant à ~ jz tours par seconde.

(~f’~

^Un 7"~"o/~ circulaire de N

vLhrcctioj2s, qui

trccc-~er~se un

mica demi-oncle tournant avec zcne vitesse de n tours ~~czc~ ^se-

conde,

^se

tj°cclzsf’or~me

^{en un}

sin2~le

r~a~·on circulaire de sens con-

trccire ait rayon

incident,

^{et dont le} non2b~~e de vibrations est otc N _{-~- ~ z2} o it bien

N - 2. n,

^suivant que la r’OCCltL012 de la lcczzze

se

fait

^{ou er2 sens contraire ou dans} le mzênze set2s que ^{le lnou-}

ventent de l’éther sur le

nccyon eirczr.lccir~e

^incident.

On a des énoncés un peu moins

simples quand

le rayon incident

est

elliptique.

Voici,

^comme

exemple,

la démonstration de l’énoncé

(cri) (~).

Prenant pour

plan

^{de la}

figure (que

^{le lecteur est}

prié

^{de con-}

struire)

^un

plan

^{normal au} rayon, soient

0 le

point

par ^où arrive ce rayon ;

Ox, Oy

^{deux axes} fixes dans

l’espace ;

o u la direction de la vibration

qui

^{sort du nicol à un instant}

donné ;

0 E la position qu’occupe

la section

principale

^{de la lame}

quart

d’onde entraînée

par le

^{nicol tournant;}

0-n

^la

perpendiculaire

^à

^{0 ç.}

^,

Soit,

^en outre, ^te

l’angle 110~,

que ^nous

ferons,

par la

sui te,

égal

^à

^l5°

^selon

^{l’énoncé,}

^a

l’angle

variable .x O ^u.

La vibration sur le rayon ^{sortant du nicol}

donne les deux

composantes

E

^sera la vibration du rayon extraordinaire. Soit ^{s sa} vitesse dans

(’ ) ^{Pour les auLrcs} démonstrations, ^voir le ~tcmoiv~c complet.

440

la

lame ;

^{o la vitesse du} rayon

ordinaire;

^d

l’épaisseur

de la lame . Les vibrations ^à la sortie seront

Mais,

^{comme la lame est}

quart d’onde,

d’où

Donc la valeur de

r,’ devient

Soient maintenant X et Y les

composantes

^{de la vibration finaie} suivant les axes fixes. On aura

Substituant pour

r,’ et ~’ leurs valeurs, _posant

^{w =}

45’

^comme

dans

l’énoncé,

^{et faisant} usage des formules ^connues pour ^trans- former les sommes des

lignes trigonométriques

^en

produits,

^on

obtient aisément

Mais,

^{si le}

système polarisant

^tourne

uniformément,

^{à raison de}

n tours par

seconde,

y

l’angle

^{a devra varier}

proportionnellement

au

temps,

^{et l’on} pourra poser ^{x ^ uo} --~- ~ ^ j2t. On a

donc,

^substi-

tution

faite,

^y

Ces formules

représentent

évidemment ^un _rayon circulaire lé-

~-ogyre de N ^{-i- n} vibrations.

Dans les cas

( tz), (c)

^et

(f ),

la lumière

émergente

^du

système

441 tournant est

simple.

Nul doute donc que, si l’on avait des spectro- scopes ^assez

puissants,

^on

pourrait

^confirmer

expérimentalement,

par ^un

déplacement

^{des raies}

spectrales,

^le

changement

^{du nombre}

de vibrations démontré

théoriquement.

On

peut augmente

les effets par ^un des moyens suivants. Profi-

tant de l’énoncé

( f ),

^on

peut

^{monter sur deux axes}

parallèles,

tournant en

sens: contraires,

^un

grand

nombre de lames de mica

demi-onde ,

de manière que ^les lames de l’un des axes

passent

dans les espaces

qui

restent entre les lames de l’autre axe. Un rayon

polarisé

circulairement pourra ainsi traverser toutes les lames

passant

alternativement par ^une

qui

^{tourne à droite et} par

une

qui

^{tourne à}

gauche. A chaque

passage, le rayon de dextro- gyre deviendra

lévogyre

^{ou vice versa} et, ^en outre, ^son nombre de vibrations s’élèvera ou s’abaissera de _{2 ~2,} selon le sens des rota-

tions.

Autrement,

^on pourra

placer

^entre deux miroirs

plans

presque

parallèles

^une seule lame demi-onde tournante, de manière

qu’an

rayon

circulaire,

^se réfléchissant sur les deux

miroirs,

^traverse

plusieurs

fois la lame. Sur

chaque miroir,

^{il faudra}

placer

^{une lame}

quart d’onde ;

sinon les effets des passages successifs ^ne

s’ajou-

tent pas. Dans ^{ce cas,} le rayon devant ^traverser deux fois

chaque

laine

quart d’onde,

^de

dextrogyre

^{il devient}

lévogyre

^{ou vice}

versa) ^et il arrive ^sur la lame tournante dans des conditions telles que ^son nombre de vibrations soit modifié

toujours

^{dans le même}

sens, ^comme il est facile de le

comprendre.

Dans les autres cas, c’est-à-dire dans le cas de Verdet et dans les ^cas

(b), ( d), (e ),

le rayon

émergent

n’est pas

simple,

^{et l’on}

peut

seulement dire

qu’il

^peut être considéré COlnme résultant de l’ensemble de deux rayons circulaires de ^sens contraire. Verdet admet

qu’un spectroscope

^d’une

grande puissance pourrait

^{les sé-}

parer, mais cela semble bien

douteux,

^{car on}

peut

dire aussi que la lumière

qui

^sort d’un nicol tournant est un rayon N

polarisé rectilignement,

mais dont l’azimut de vibration varie continuelle-

ment. Dès

lors,

^comme la déviation dans le

prisme

^ne

dépend

pas de la direction de la

vibration,

^{on ne} voit pas

pourquoi

le rayon devrait être dédoublé. Le

spectre représente

l’état vibratoire

qui

^a

lieu dans la fente du

spectroscope, décomposé

^en vibrations sim-

ples,

^sans

égard

^à l’état de

polarisation

^{de ces}

vibrations.

442

Si ^{avec un}

analyseur

circulaire on arrêtait l’un des deux rayons

circulaires,

^{alors on} aurait certainement le

spectre correspondant

à l’autre rayon circulaire.

Dans les cas

(a), (c)

^et

( ~f’),

la lumière

émergente

^est

simple

par

elle-même,

^et doit donner dans le

spectre

la raie correspon- dant à son nombre de vibrations

mécaniquement changé.

^{Si donc}

un

jour

^on

parvient,

^{soit à} obtenir par la rotation d’un

polariseur

des

changements

^de

longueur

^d’onde

plus ^notables,

^{soit à con-}

struire des

spectroscopes

^très

puissants,

^on pourra ^constater le

,

déplacement

^{de raies démontré}

théoriquement

^{dans les cas}

(a), ( c)

^et

(f),

^{de même}

qu’on

^{a un}

déplacement

par le ^mouvement relatif de la source et de I’observateur.

II.

On

peut donc,

de différentes

manières, modifier,

par des

polari-

sateurs tournants, le nombre de vibrations des rayons

qui

^inter-

fèrent dans

l’expérience

^de Fresnel. Voici

quelques-unes

^{des dis-}

positions

que

j’ai réalisées ;

pour les ^{autres et} pour les

détails, je

renvoie ^au Mémoire

complet.

(a)

Les rayons

solaires, polarisés

de manière que ^{leurs vibra-}

, tions soient

verticales,

^{tombent sur} la lentille

cylindrique

^ordi-

naire,

y

qui

^{les réunit en une}

image

^linéaire

verticale,

^{et de là sur}

les miroirs de

Fresnel , disposés

^avec soin pour n’avoir pas de

franges

^de diffraction

gênantes. Après ^cela,

les rayons arrivent ^{à une} lentille

achromatique,

^{au delà de}

laquelle

ils forment deux

images

réelles linéaires

conjuguées.

^Si

plus

^loin encore on

place

^{un dia-}

phragme,

^{on voit les}

franges

^{dues à} l’interférence des rayons ^émis par ^ces deux sources

conjuguées. Mais,

^{entre ces deux sources et}

le

diaphragme,

^on

place

^une lame de Bravais

(formée

^{de deux}

micas

quart

d’onde dont la

ligne

^de

jonction

^est

verticale,

^{avec les}

axes à

450

^{des deux}

côtés),

^de manière que la lumière de

chaque

source traverse la moitié

correspondante

de la lame.

Enfin,

^entre

la lame de Bravais et le

diaphragme,

^on

place

^un

analyseur (prisme biréfringent)

convenablement orienté.

Si,

^cela

étant,

^{le nicol ou le}

prisme biréfringent, qui

^{sert à} po- lariser la lumière

solaire,

^tourne uniformément ou encore si.

443 laissant le

polariseur immobile,

^on le fait suivre par ^une lame de mica demi-onde ^tournant dans son

plan,

^{on voit les}

franges

^se

déplacer

^{d’un mouvement}

^uniforme,

^comme la théorie le faisait

prévoir.

L’expérience peut

^être

expliquée

^comme il suit. La lumière

qui

tombe ^sur les miroirs

peut

^être considérée comme

composée

^d’un

rayon circulaire

dextrogyre

^{et d’un}

lévogyre

de nombres de vibra- tions différents. Or les deux moitiés de la lame de Bravais et

l’analyseur

forment deux

analyseurs circulaires,

^y

qui agissent

^sé-

parément

^{sur les} rayons émis par les deux

images conjuguées auxquelles

^{sont dues les}

franges; mais, pendant

que pour l’une d’elles c’est le rayon

dextrogyre qui

^est

^arrêté,

^{c’est le}

lévogyre

pour l’autre. Les lumières

qui

^{tombent sur le}

diaphragme

^ont

donc deux nombres de vibrations

différents,

^{d’où le}

phénomène

des ba ttemen ts .

(b)

^On

peut supprimer l’analyseur qui

suit la lame de

Bravais,

et

placer

^{entre elle et} les miroirs un gros

quartz

^{normal à l’axe.}

Dès lors il est facile de démontrer

(et l’expérience

^{confirme cette}

prévision)

que ^sur le

diaphragme

^doivent

apparaître

deux sys- tèmes de

franges,

^dans

lesquels

^{le mouvement se} faiu dans les deux directions contraires. Si le

quartz

n’a que

omm,

^{oo8 ou}

Omm,010

d’épaisseur,

^{les deux}

systèmes

^{sont très}

rapprochés

^{et se confon-}

dent en

partie.

^{Suivant le sens dans}

lequel

^{tourne le}

polariseur (ou

^{une lame demi-onde}

placée après lui),

^{on voit les}

franges

naître au milieu du

champ,

^{se dédoubler et}

s’éloigner

^{des deux}

côtés,

^{conme des ondes sur}

l’eau,

^ou bien naître des deux

côtés,

et

s’approcher

^{du centre} pour y

disparaître. L’expérience ^devisent

ainsi extrêmement

remarquable.

(c)

^Dans

l’expérience suivante,

^{c’est un seul} des deux rayons interférents dont le nombre des vibrations est modifié.

Les rayons solaires

passent

avant tout par ^un

polariseur

^circu-

laire

(par exemple,

^{nicol et mica}

quart

^d’onde avec son axe à

45°

de la section

principale

^du

nicol), qui

^{les rend}

polarisés

^circulai-

rement, par

exemple

^à

^droite; puis

^ces rayons

dextrogj~res

^{sont t}

concentrés par ^une

petite

^lentille

cylindrique,

^{y en une}

image

^li-

néaire verticale. De là ils tombent l sur une lentille convergente

444

qui

^{les rend}

parallèles, puis

^{sur le}

biprisme

^{et sur une nouvelle}

lentille convergente. ^{Près du}

foyer

^{de cette dernière}

^lentille,

^on

verra se former deux

images

réelles linéaires

conjuguées,

^et

^si,

^à

une distance

suffisante,

^on

reçoit

^dans

l’oeil,

^armé de l’oculaire de

Fresnel,

les rayons

qu’elles ^émettent,

^des

franges

(1’interférence

apparaîtront

^{dans le}

champ

^{de vision.}

Cela

fait,

^on

place

^{devant une} des moitiés du

biprisme

^une

lame de mica demi-onde

fixe,

devant l’autre moitié une lame ^sem-

blable,

^{mais en forme de}

disque

tournant autour de son centre, ^et devant

l’angle

^{obtus du}

prisme

^un

petit diaphragme rectangulai rc

pour masquer les bords des micas.

Dans ces conditions les rayons, que nous avons

supposés

^dex-

trog~ res,

^{devant traverser} les deux micas

demi-onde,

seront trans-

formés en

lévogyres ; ^mais, pendant

que ^ceux

qui passent

par la lame fixe conservent leur nombre de

vibrations,

^ceux

qui

^traver-

sent la lame tournante auront leur nombre de vibrations

changé (selon l’énoncé f ).

Les rayons

qui partent

^{des deux sources linéaires}

conjuguées, ayant

deux nombres de vibrations

différents, produi-

ront

donc,

^non

plus

^des

franges

d’interférence

fixes,

^{mais des _}

franges

^en mouvement, c’est--à-dire le

phénomène

des batte-

ments.

(cl)

Je suis arrivé à

projeter

^des

franges

d’interférence extrê- melnent brillantes et telles

qu’elles peuvent

^{être vues} par ^un nombreux

auditoire,

^{en faisan t} usage du

parallélépipède

^de

quartz,

que Fresnel inventa pour démontrer la double réfraction circu- laire suivant l’axe. En faisant tourner le

polariseur,

^les

franges

^se

mettent

^en mouvement, ^et l’on réalise l’effet des battements.

Pour obtenir ces

franges

^{y on}

peut opérer

de deux lnanières diffé-

rentes.

Les rayons solaires horizontaux

qui

^entrent par ^une fente ver-

ticale tombent ^sur le

polariseur, puis

^{sur une lentille} convergente,

qui

^{donnera une}

ilnage

réelle de la fente. Au delà de cette

image,

on

place

^les

parallélépipèdes.

La lumière

polarisée qui part

^de

l’image

^se

sépare

^{dans les}

quartz

^{d u}

parallélépipède

^en rayons dex-

trogyres

^{et en} rayons

lévogyres, qui

^{donnent deux}

images

^virtuelles

distinctes de la

première image

^{de fente} formée par la lentille.

Mais les rayons

qui divergent

^{de ces deux}

images

^{étant de}

polari-

445 sation

opposée

^ne donnent de

franges

^visibles

qu’en plaçant

^entre

le

parallélépipède

^{et le}

diaphragme

^un

anal} seul’,

par

exemple

^un

prisme biréfringent.

Alors les

franges apparaissent

^{et sont très}

brillantes,

^et

plus

^{ou moins}

larges

^{selon la distance entre}

¹⁴

pre- mière

image

de la fente et le

parallélépipède.

En faisant tourner le

polariseur (ou

^une lame demi-onde

placée après lui),

^les

franges

^{se meuvent, car le nombre de vibrations}

des ranons circulaires droits devient différent de celui des gau- ches.

En

appelant d

la distance entre le

parallélépipède

^{et la}

première image

de la fente donnée par la

lentille; 2 a

^la

largeur

^du

parallélé- pipède ; ~ b

^sa

longueur;

^{iz l’indice ordinaire du}

quartz ; à

^la quan-

tlte -y-

_v n, où v, et v, sont les vitesses d’un rayon

dextrog~ re

et d’un

lévogyre

^{dans le}

quartz,

^{et V} la vitesse dans

l’air,

^on

_peut

démontrer que la distance Z ^entre les deux

images conjuguées,

données par le

parallélépipède,

^est donnée par

La deuxième manière

d’opérer

^est la suivante. La lumière so-

laire entre par ^une

large

ouverture, ^{tombe sur le}

polariseur, puis

elle rencontre successivemen t le

parallélépipède,

la lentille conver-

gente, l’analyseur

^{et le}

diaphragme.

^En

déplaçant

^{ce dernier ou bien}

la

lentille,

^{on trouve une}

position

^dans

laquelle

^des

franges

^très

brillantes

apparaissent

^{sur le}

diaphragme,

^{et cela}

lorsque

^{les dis-}

tances entre le

parallélépipède

^{et la}

^lentille,

et entre cette dernière

et le

diaphragme,

^sont des distances

conjuguées

par

rapport

^{à la} lentille. Ces

franges, qu’on

n’avait pas ^encore

projetées, s’expli-

quent

d’une manière

analogue

^à celles que ^montre le compensa-

teur de

Babinet;

^{ce sont les mêmes}

franges

utilisées dans le

polari-

scope de Senarmont.

L’expérience

^ainsi

disposée,

^{on fait tourner} uniformément le

polariseur (ou

encore une lame de mica demi-onde

placée

^{à la}

suite);

^on obtient alors les

franges

^{en mouvement ou les batte-}

ments.

Il est naturel que, ^{à cause} des moyens par

lesquels

^{on arrive à}

modifier la

longueur

d’onde des rayons

interférents, chaque expé-

rience

puisse

^être

expliqo ée

^{encore en} considérant

q uel

^{doit être}

446

l’aspect

^des

franges

pour

chaque position

successive du

polariseur

tournant. Mais

pendant

que de ^cette manière

l’explication

^est

presque

toujours plus longue

^et

difficile,

^{elle est encore moins ra-}

tionnelle,

^{car, en}

effet,

^{on a vu} _que,

lorsque

les rayons de

longueur

d’onde modifiée ont été

séparés,

^{ils ont une existence}

^réelle,

^et

un

prisme

doit certainement les réfracter en raison de ^cette nou-

velle

longueur

^d’onde.

Ces

expériences

réalisent donc bien le

phénomène optique

^des

battements. Elles réussissent toutes d’une manière très

saisissante.

car elles

évoquent

^{l’idée de la}

périodicité

^{ou de la nature vibratoire}

des mouvements de

l’ét,her,

^{de la même} manière que les batte-

ments sonores

imposent,

^{même à ceux}

qui

^ne connaissent pas la

nature des _sons, l’idée de mouvements alternatifs ou d’oscilla- tions.

SUR LES SPECTRES BRILLANTS DU DIDYME ET DU SAMARIUM;

PAR M. ROB.

THALÉN.

J’ai donné les

longueurs

^{d’onde des raies}

spectrales

^les

plus

^mar-

quées

^des corps

yttrium, ^erbium, didyne

^{et lanthane}

(1 ). Depuis

cette

époque

^{les chimistes se sont} efforcés de trouver des corps ^nou-

veaux

parmi

^ce groupe des éléments

simples,

^et leurs efforts ont

été

dirigés principalement

^vers les deux corps erbium ^et

didyme, qui jouissent

^{de la}

propriété remarquable

^de

posséder

^des

spectres

d’absorption.

^Par

rapport

^{aux résultats}

auxquels

^{ils sont}

^arrivés,

il faut se

rappeler

^en

premier

^lieu

qu’ils

^{ont réussi en outre à}

séparer l’ytterbium

^de

^l’erbium,

^{et de}

plus

^à détacher le samari um du

didyme. Quels

^sont maintenant les

spectres

brillants de ces corps différents?

En

1875,

^{on attribua à} l’erbium aussi bien le

spectre

^d’absor-

ption

^{bien connu} que le

spectre

d’émission

qui y correspond,

^et

en outre les raies

spectrales,

^{énumérées dans ma liste de cette date.}

Cependant, depuis ^lors,

^{on a été forcé} de modifier ces vues d’une

(’ ) ^Voir Journal de Physique) ^Ire série, ^t. IV, p. 33.