Influence de la microstructure sur les interactions hyperfines dans Yb-Ag

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Submitted on 1 Jan 1970

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Influence de la microstructure sur les interactions hyperfines dans Yb-Ag

R. Béraud, I. Berkes, J. Danière, R. Haroutunian, G. Marest, R. Rougny

To cite this version:

R. Béraud, I. Berkes, J. Danière, R. Haroutunian, G. Marest, et al.. Influence de la microstructure sur les interactions hyperfines dans Yb-Ag. Journal de Physique, 1970, 31 (11-12), pp.1025-1031.

�10.1051/jphys:019700031011-120102500�. �jpa-00206998�

INFLUENCE DE LA MICRO STRUCTURE

SUR LES INTERACTIONS HYPERFINES DANS Yb-Ag

R.

BÉRAUD,

^I.

BERKES,

^J.

DANIÈRE,

^R.

HAROUTUNIAN,

^{G. MAREST}

et R. ROUGNY

Institut de

Physique Nucléaire,

Université de

Lyon

^I

43,

^{boulevard du}

11-Novembre, 69, Villeurbanne,

^France

(Reçu

^{le 5}

janvier 1970,

révisé le 15

juillet 1970)

Résumé. ²⁰¹⁴ Des mesures différentielles et

intégrales

^sur des corrélations

angulaires

03B3-03B3

qui

^sui-

vent la décroissance radioactive 169Yb ~ 169Tm nous ont

permis de

^{comparer les temps de relaxa-}

tion

électronique

^{à la}

température

ambiante dans un

alliage

^dilué

Ag-Yb

^{et dans une source fabri-} quée par

implantation isotopique.

^Dans

l’alliage,

^{nous avons mis en} évidence l’existence d’un gra- dient de

champ électrique agissant

^{sur le} noyau 169Tm. Nous

interprétons

^{nos résultats} par ^une

précipitation

^{d’Yb et} la formation d’un

composé Yb-Ag5

^dans

l’alliage

^dilué.

Abstract. ²⁰¹⁴ Time-differential and

integral perturbed angular

correlation measurements in 169Tm

following

^the

K-capture

^of

169Yb,

^{embedded in a dilute}

Ag-Yb

alloy ^{and in an}

isotope separator-implanted

^{source allowed} to compare their room temperature electronic relaxation times. In the

alloy

^{also an} electric field

gradient, acting

^on the 169Tm nucleus was determined.

Our results are

interpreted by supposing

in the dilute

alloy

^a

precipitation

^{of Yb to form}

Yb-Ag5.

1. Introduction. ^-

Lorsqu’on

^étudie les interac- tions

hyperfines agissant

^{sur une}

impureté

^diluée

dans un réseau

cristallin,

^les échantillons sont fabri-

qués

par ^une méthode

thermique (fusion, diffusion, ...)

ou par

implantation.

Il semble intéressant de voir si le mode de fabrication de la source

peut jouer

^{un rôle}

sur les interactions

hyperfines.

^Les interactions

magné- tiques

^et

électriques

^entre le noyau radioactif et le milieu ambiant

peuvent

^{donner une} information sur

la microstructure autour de

l’impureté.

^{Les atomes de}

terres rares

ayant

^{un moment}

magnétique

^{bien loca-}

lisé et des moments nucléaires élevés se

prêtent

^bien

à ces études. Nous avons ainsi introduit de

l’ytter-

bium dans un réseau

cubique

^{et non}

magnétique d’argent

^par

simple ^fusion, puis

par

implantation

^à

l’aide d’un

séparateur d’isotopes.

L’ytterbium-169 qui

^{décroît vers le} thulium-169 selon le schéma

présenté

^{sur la}

figure

^{1 a} été choisi pour la

longue

^{durée de vie}

(~

¹

us)

^{du niveau à}

316 keV. Nous _pouvons, par ^{une mesure} de corréla- tion

angulaire différentielle,

suivre l’évolution dans le

temps

^des

perturbations influençant

^le noyau

169Tm.

De

plus,

les niveaux 139 keV et 118 keV à courtes durées de vie

permettent,

par des mesures

intégrales

de corrélations

angulaires,

^{de confirmer les résultats}

de la mesure différentielle.

2.

Principe

^{de la mesure. - Les}

champs magnéti-

ques

agissant

^sur le noyau

169Tm

dans notre

composé

ont pour

origine [1] :

- la contribution due aux électrons de la couche

partiellement remplie

^{4 f}

(~

^{7 MG} pour le thulium

trivalent),

- la

polarisation

^{du coeur}

produite

par les élec- trons 4 f

( ~ -

¹⁰⁰

kG),

- la

polarisation

^{des électrons} de conduction due à ces mêmes électrons 4 f

( ~ -

⁴⁰

kG).

Dans

l’hypothèse

^du

couplage L-S,

^{tous les termes}

sont

proportionnels

^{au moment}

magnétique

^électro-

nique ^{4 f,}

^{de telle sorte que le}

champ

^interne

peut

être

considéré,

^{avec une bonne}

approximation,

comme

proportionnel

^{à ce moment. Ce}

champ

interne fluctue avec la

période

^de relaxation du

spin électronique

^{et crée} des transitions entre les sous-états

magnétiques

de l’état nucléaire intermé- diaire de la cascade étudiée.

La

grande

^{valeur des moments}

quadrupolaires

dans les _noyaux de terres rares

permet

de déceler la

présence

éventuelle d’une

perturbation quadrupolaire électrique.

^{Si une} telle interaction est

observée,

^son

énergie eQ Vzz à température

^ambiante

peut

^être

comprise

^entre

^10-’

^et

^10-6 eV,

^très inférieure à

l’énergie

de l’interaction

magnétique

produite

par le

champ magnétique

^{de l’ion libre.}

Nous considérons _que dans notre

composé

^{ces inter-}

actions sont

indépendantes

et que, leurs ordres de

grandeur

^{étant très}

différents,

^{les termes d’inter-}

férence sont

négligeables.

^En

supposant

que

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019700031011-120102500

1026

où _rs est le

temps

^de relaxation

électronique, zN la

durée de vie du niveau intermédiaire de la cascade nucléaire étudiée et

hmo

^la

plus petite

différence d’éner-

gie

^{non nulle entre} les sous-états

électriques,

^{la corré-}

lation

angulaire

différentielle

s’exprime

par :

Ak

^sont les coefficients du

développement

de la corré- lation

angulaire

^non

perturbée

suivant les

polynômes

de

Legendre Pk (cos 8) ; ¿ Skn

^cos

^{(nwo t)}

^{sont les fac-}

n

teurs de

perturbation

^{dus à une} interaction

quadru- polaire électrique statique

^dans une source

polycris- talline ;

^{e - Ãkt les} facteurs d’atténuation introduits par l’interaction

magnétique dépendant

^du

temps.

Sous

l’hypothèse simplificatrice

^d’un

gradient

^de

champ

^à

symétrie axiale,

nous avons

[2] :

où n ⁼

1/2 1 m,2 - m2 1

pour ^un

spin

¹ demi-entier de l’état nucléaire intermédiaire. Les

constantes

sont données _par

[3] :

W est le coefficient de Racah et

B;nt

^le

champ

^interne

instantané

agissant

^{sur le moment}

magnétique

9PN I du niveau intermédiaire de la cascade étudiée.

Pour une mesure

intégrale

^{de cette} même corréla- tion

angulaire,

^le facteur de

perturbation intégral

^{est :}

soit :

3.

Techniques expérimentales.

^{--- 3.1} PRÉPARATION

DES SOURCES. ^- Pour introduire le minimum

d’impu- retés,

nous avons utilisé de

l’ytterbium-169

^{à forte}

activité

spécifique.

^{Pour cela} nous avons fait irradier de

l’ytterbium

métal dans un flux de

2,4

^x

1013 n/cm2 . s pendant

^{deux semaines. Outre}

^169Yb

^de

période 30,6 jours,

^{nous obtenons} l’activité

parasite ^{17 5Yb}

de

période

⁴

jours qui disparaît complètement

^{si l’on}

attend 15

jours

pour ^commencer les

expériences.

La source alliée a été

préparée

^{dans un four à induc-}

tion _par

lévitation,

^en fondant dans une

capsule

scellée sous faible

pression d’argon

^un

mélange

^d’envi-

ron

1,4 %

^{at. d’Yb dans de}

l’argent. Après

^obtention

de ce

composé Ag-Yb,

^{nous l’avons martelé} pour avoir une feuille très mince n’absorbant pas dans la

source

elle-même,

^la raie à 63 keV que l’on ^veut détecter dans les mesures différentielles.

L’implantation ^{de 169Yb}

^a été faite dans une feuille mince

(~ 1/10 mm) d’argent

à l’aide du

séparateur d’isotopes d’Orsay.

L’activité d’environ 6

yci

^{a été}

obtenue avec une dose totale inférieure ou

égale

^à

5 x

1013 at/cm2.

Afin de vérifier le bon fonctionnement de notre

dispositif expérimental,

nous avons

également

^mesuré

les corrélations

angulaires

^{dans une source}

liquide

très diluée en ions

Yb, fabriquée

^à

partir

^{de la source}

implantée précédente.

^{Pour cela nous} l’avons dissoute dans 1

cm3

d’acide

nitrique concentré,

5

cm3

d’eau et 5

cm3

d’acide

chlorhydrique

^{N/2. Les chlorures}

de terres rares étant

solubles,

^{le chlorure}

d’argent

^est

précipité. Après plusieurs filtrages, lavages,

^dissolu-

tions et

précipitations, l’ytterbium

^est

récupéré

^en

passant

^{les eaux de}

filtration,

^{amenées à un}

pH

^de

2,

sur une colonne de résine.

L’ytterbium

^{se fixe}

après lavage

^{sur colonne et est élué} par l’acide

nitrique

^{4 N.}

3.2 DISPOSITIFS EXPÉRIMENTAUX. ^- Le niveau 316 keV

pris

pour état intermédiaire

permet

^d’étudier trois corrélations

angulaires

^en différentiel : 63- 177

keV,

^{63-198 keV et} 63-308 keV

(Fig. 1).

^Ces

FIG. 1. - Schéma de décroissance simplifié ^{de 169Yb vers}

169Tm.

corrélations n’ont

jamais

été mesurées _car, avec une

sonde à

scintillation,

^{on ne}

peut séparer

^la raie 63 keV des raies

Ka

^et

Ko d’énergies respectives

^{50 et}

^57,5

^keV.

Pour les

séparer,

nous avons utilisé un détecteur

Ge(Li)

de 4

cm’

^x 5 mm. Seule la corrélation

angulaire

^63-

308 keV a été étudiée. La

longue

^{durée de vie du niveau}

316 keV

impose

une source peu intense afin d’éviter

un

trop grand

^taux de coïncidences accidentelles.

Pour améliorer la

précision statistique,

nous avons

travaillé avec deux

photomultiplicateurs

^{56 AVP}

couplés

^{à des}

NaI(Tl)

^de

0 1,5

^x 2 pouces faisant entre eux un

angle

^{de 900}

(Fig. 2).

^{Le détecteur}

Ge(Li)

se

déplace automatiquement

^{sur une} table de corréla- tion

angulaire. Ainsi, lorsque

^{celui-ci est sur une}

posi-

FIG. 2. ^- Dispositif expérimental.

tion,

^{la mesure se} fait simultanément à 1800 _pour le PM 1 et à 90° pour le PM

2, puis

inversement

lorsqu’il

se trouve sur l’autre

position.

Pour confirmer la mesure différentielle faite avec la

source

implantée,

nous avons

entrepris

^{sur la même}

source, des mesures

intégrales

^des corrélations _angu- laires 198-110 keV et 177-130 keV. Les raies _y de 110 et 130 keV ^ont été

analysées

^{avec un détecteur}

Ge(Li)

FIG. 3. ^- Spectre ^délivré par le détecteur Ge(Li) de 30 cm 3.

de 30

cm’.

La résolution en

énergie

^{de ce détecteur}

est nécessaire car la

présence

^{d’une raie} de 118 keV

(Fig. 3),

^en coïncidence avec la raie 198

keV, peut

introduire une

grande

^{erreur dans la} détermination des coefficients de la corrélation

angulaire

^198-110

^keV,

dans le cas d’une mauvaise sélection en

énergie.

^{Sur la}

figure

^{4 nous}

présentons

^le

spectre

^délivré par ^un

pho-

FIG. 4. ^- Spectre NaI(Tl) ^{et bandes} sélectionnées. Les parties hachurées sont les contributions des autres pics ^{sous le} pic

198 keV.

tomultiplicateur

^{mettant en} évidence la nécessité de ne

prendre

que les

parties

extrêmes du

pic (177- 198)

keV dans les sélecteurs en

énergie.

Les coïnci- dences ont été mesurées à

00,

^{450 et 900 et toutes les}

expériences

^{faites à}

température

^ambiante.

4. Résultats. ^- 4.1 SOURCE ALLIÉE. ^- Nous avons

fait deux mesures différentielles

indépendantes,

^l’une

avec la source

martelée,

^{l’autre avec cette même source}

ayant

^{subi un} recuit à 660 OC sous

vide,

^{afin de déter-}

miner si le

martelage pouvait

modifier le réseau cris- tallin.

L’évaluation des mesures a montré

qu’une

^forte

perturbation

^est

présente

dans les deux sources. Elle

se manifeste par ^une décroissance

rapide

de la fonc- tion

G2(t).

^Pour déterminer les

grandeurs

caractéris-

tiques

^de l’interaction

hyperfine,

nous avons

ajusté

la formule

(1)

^{sur les}

points expérimentaux. Puisque

la transition 63 keV est E 1 pure, le seul coefficient de la corrélation

angulaire

63-308 keV est

A2

⁼

0,2.

Les résultats obtenus ^{avec une} fiabilité

d’ajustage

^de

50

%

^{sont :}

1028

- pour la source non recuite

- pour la source recuite

Si la différence des valeurs obtenues _pour

Î2

n’est pas

significative,

^{il est}

remarquable

^que

l’ajustage

^{donne la}

même valeur _{pour coo} dans les deux sources. Ceci montre que ^cette

perturbation

^ne

provient

pas du

martelage

^et que les deux ^mesures

peuvent

^{être traitées} ensemble. Les

figures

^{5 et 6 donnent les} fiabilités du

FIG 5. ^- Fiabilité de l’ajustage ^en fonction de À _pour une

fréquence quadrupolaire ^{de 55} Mrad/s.

FIG. 6. ^- Fiabilité de l’ajustage ^{en fonction de la} fréquence quadrupolaire pour ⁼ 107 s-1.

FIG. 7. ^- Résultat de l’ajustage de la fonction G2(t) ^{sur les} points expérimentaux ^{dans le cas de la source alliée.}

nouvel

ajustage

^{en fonction}

de 22

^{et de} mo ^et la

figure

⁷

représente

le résultat

global

^de

l’ajustage.

Les para- mètres ainsi trouvés sont :

En

supposant

que la déformation nucléaire ^est iden-

tique

dans les états 139 keV et 316 keV et avec les valeurs de

Â2

^et mo ainsi

déterminées,

^la corrélation

angulaire intégrale

177-130 keV serait atténuée d’un facteur

G2(oo)

⁼

0,992

±

0,004.

^{Cette mesure effec-}

tuée sur un

alliage préparé

^{dans les mêmes}

conditions,

donne

G2(oo)

⁼

0,97

±

0,03,

^en bon accord avec la

mesure différentielle

(la

méthode d’évaluation est

exposée

^dans

le § 4. 3).

L’atténuation n’étant pas

supérieure

à l’erreur

standard,

^{on ne}

peut

^donner

qu’une

^limite pour

À2,

déduite de l’erreur standard mesurée. En considérant wo ⁼ 55

Mrad/s,

^{on obtient}

À2 6 X ^{10’ s-1.}

4.2. SOURCE IMPLANTÉE. ^-

L’ajustage

de la fonc- tion

G2(t)

^a montré que la corrélation

angulaire

^63-

308 keV était effacée dans un

temps

^{inférieur à 10 nano-} secondes. La

probabilité

^de

l’ajustage

^{est si faible que}

l’on ne

peut

^{attribuer une valeur à} mo et que seule une

limite inférieure

peut

^{être donnée à}

Â2 :

Cette valeur limite

implique

que l’atténuation

intégrale

de la corrélation

angulaire

177-130 keV est mesurable.

Nous avons

comparé

^{les résultats des mesures des}

corrélations

angulaires intégrales

^{198-110 keV et}

177-130 keV obtenus dans les sources

liquide

^et

implan-

tée. Cette

précaution

^est

indispensable

car, pour tirer des conclusions d’une mesure

intégrale,

il faut connaî- tre avec

précision

la corrélation

angulaire

^non

pertur-

bée _{que l’on} étudie. Le fait que dans les

liquides

^les

temps

^de relaxation sont courts, ^donc que l’atténuation

provenant

^d’une interaction

dépendant

^du

temps

^est

faible, permettra,

par

comparaison

^{directe des mesures}

dans des sources

liquide

^et

implantée,

d’éliminer toutes les incertitudes résultant d’une mauvaise évaluation des facteurs

géométriques

^{ou d’une mauvaise}

prise

en considération de corrélations

angulaires parasites.

4.3 EVALUATION DES CORRÉLATIONS ANGULAIRES DANS LES SOURCES LIQUIDE ^ET IMPLANTÉE. ^- Outre l’atténuation des coefficients

A2

^et

A4

^des corrélations

angulaires

^{due à}

l’angle

solide de

détection,

^{il faut}

tenir

compte,

pour la corrélation

angulaire

^198-

110 keV des contributions :

- du

Compton (1,1 %)

^{de la raie 261 keV sous le}

pic

^{198 keV dans le détecteur}

NaI(Tl),

- du

pic

^{118 keV}

(1,4 %)

^{sous le}

pic

^{110 keV dans}

le détecteur

Ge(Li).

^{Ceci donne une} corrélation angu- laire avec la raie 198 keV dont le coefficient

publié

par Günther et al.

[4]

^influence

beaucoup

^la

valeur trouvée.

Nous avons

porté

dans le tableau I les résultats

corrigés

des corrélations

angulaires

^{198-110 keV et}

177-130 keV mesurées dans les sources

liquide

^et

implantée.

Ces résultats sont en accord avec ceux

publiés

^récem-

ment. Dans le tableau

II,

nous avons

reporté

^la

compi-

lation des facteurs

A2 G2

^mesurés pour les deux corré- lations dans une source

liquide.

Nous n’avons pas déduit de valeur pour le facteur d’atténuation

G2

^{affectant le} coefficient

A2 de la

corrélation

angulaire

^{198-110 keV car les résultats}

concernant le

paramètre

^de

mélange ^b2

^{de la raie}

198 keV trouvés par ^mesure des coefficients de conver-

sion et par ^mesure de corrélations

angulaires [4, 5, 7, 8, 9]

^ne concordent _pas sufhsamment.

Il n’en est pas de _{même pour} la corrélation

angulaire

177-130 keV _pour

laquelle

^{les mesures de}

^ô2

^faites

par Kel’man et al.

[6]

^{et Günther et al.}

[4]

^{sont en}

excellent accord et conduisent à un

A2 égal à

permettant

^{de déduire}

G2(oo).

TABLEAU 1

Résultats de corrélations

angulaires

mesurées dans les sources

liquide

^et

implantée

TABLEAU Il

Compilation

de résultats sur des corrélations

angulaires

^{mesurées dans} une source

liquide

dans la décroissance

de 169Yb.

Tous les

ajustages,

^à

l’exception

^{de celui de Koicki et}

^al.,

^ont

tenu

compte

^du

coefficient A4 G4.

^{Pour évaluer}

G2(oo)

^{de la} corrélation

angulaire

177-130 keV

A2

⁼

0,282

+

0,002

^{a été}

accepté

par ^tous les auteurs.

1030

5. Discussion. ^- 5.1 SOURCE LIQUIDE. ^- A _par- tir de la valeur de

62(00),

^{nous tirons celle de la cons-}

tante de

décroissance ;12 (tableau III).

^{Pour évaluer le}

temps

^de relaxation

(formule (3)),

^{nous admettons}

que l’intensité du

champ

instantané est celle de l’ion libre

Tm3 + : Bint 2 > 1/2

⁼

7,3 MG, prédominante

devant les autres contributions. Le moment

magné- tique

^{du niveau 139 keV}

[8]

^étant connu, ^nous trou- vons :

Ce

temps

^de relaxation dans une source

liquide

^est

en bon accord avec ceux trouvés pour différents sels de terres rares dissous dans des acides

[10, 11, 12]

et avec ceux que l’on

peut

déduire des facteurs

G2(00)

rassemblés dans le tableau II.

5.2 SOURCE IMPLANTÉE. ^- Ainsi _que nous l’avons

vu dans le

paragraphe 4,

^{la mesure} différentielle ne nous donne

qu’une

^limite inférieure de la constante de décroissance

Â2

^{de la} corrélation

angulaire.

^La

source

implantée

^étant considérée comme une solu- tion solide

diluée,

^{nous admettons} que le

champ

fluctuant instantané est celui du

Tm3+.

Pour évaluer le

temps

^de

relaxation,

il faut connaître le facteur g de l’état intermédiaire 316 keV de la corrélation _angu- laire 63-308 keV. Celui-ci n’étant _pas

mesuré,

^nous

adoptons

^la

prévision

^{du modèle de}

Nilsson :

g ^{= +}

0,37.

^{Avec cette}

valeur, ’rs 3, 3

^x

^10-13

^s.

Le calcul du

temps

de relaxation à

partir

^{du facteur}

d’atténuation

intégral G2(OO)

^n’est

possible

que si la contribution d’une éventuelle

perturbation quadrupo-

laire est connue.

Puisque

^{la mesure} différentielle n’a pu ^{mettre en} évidence une telle

interaction,

^nous

pouvons supposer que ^sa

fréquence

^{est au}

plus égale

à celle trouvée dans la source alliée. En

portant

^dans

(5)

la valeur limite trouvée

pour Â2

^{dans la mesure diffé-}

rentielle,

l’influence d’une telle

perturbation

^sur

G2(oo)

^s’avère inférieure à

0,5 %, négligeable

^vis-à-

vis de la

précision expérimentale.

^La

comparaison

des coefficients

A2

obtenus dans la source

liquide

^et

dans la source

implantée,

^{avant la} correction

d’angle

solide de

détection,

^montre que :

ï,

(implantée) -

r,

(liquide) = (5

^±

2) ^{1 O-13}

^{s .}

Cette

quantité

^est

indépendante

^des

paramètres

^de

mélange ^£52

^et des conditions

expérimentales.

^Le

temps

de relaxation est donc

supérieur

^à celui existant dans la source

liquide.

^En utilisant la valeur du facteur d’atténuation

G2 00

⁼

0,905

±

0,024,

^{on obtient}

ïs ⁼

(8

^±

2) ^lO-13

^{s, en accord avec la} limite trouvée par la ^mesure différentielle et celle de H. Bernas et al.

[13].

5. 3 SOURCE ALLIÉE. ^- La

fréquence

^{de la}

pertur-

bation

quadrupolaire

^{dans la source}

alliée, permet

^de déduire

l’énergie

d’interaction

quadrupolaire

^{à tem-}

pérature

ambiante :

eQVzz

^{= 5 x}

^10-’

^{eV. Si nous}

supposons que la déformation nucléaire dans l’état

316 keV est

identique

à celle de la

première

^bande

rotationnelle,

^{la valeur} absolue du moment

quadru- polaire,

calculée par le modèle de

Nilsson,

^serait

N

2,5 barns ;

^{d’où le}

gradient

^de

champ électrique présent

^dans

l’alliage :

Ce

gradient

^de

champ

^ne

peut s’expliquer

que si

au moins une

partie

^de

l’ytterbium

^a

précipité

pour former un

composé Yb-Agn

^{de structure non}

cubique.

Le

gradient

^de

champ n’ayant

pas

changé

^{avec le}

recuit,

^{nous devons admettre} que ^cette formation est stable dans le réseau de

l’argent.

^{J. Pierre et R. Pau-}

thenet

[14]

^ont

déjà

noté que

l’ytterbium

^dans

l’argent

ne donne _pas naissance à un

composé

^{de structure}

cubique.

^Des

diagrammes

^de

phases

^des

alliages

^dilués

en terres rares dans

l’argent

^et

l’or, communiqués après

l’achèvement de ce travail par K. A. Gschneid-

ner et al.

(Aimes Laboratory, Iowa),

^montrent

qu’à

la

température

^{ambiante la solution solide}

Yb-Ag

n’existe _pas

[15].

^{A la}

température eutectique (685 OC)

la solution contient

1,8 %

^at.

d’ytterbium.

^{Par refroi-}

dissement,

^une transformation de structure en

phase

solide amène la création dans

l’argent

^d’un

composé intermétallique

^dans

lequel l’ytterbium

^{est divalent}

mais dont la structure n’est _pas déterminée.

Pour estimer le

temps

de relaxation il faut connaî- tre le

champ magnétique

instantané

agissant

^{sur le}

noyau

169Tm.

Il est d’environ 7 MG _pour

Tm3+

^et

peut

être estimé à

4,2

^MG

d’après

^la

configuration électronique ^4f13

^du

^Tm2+. Après capture

^{K de}

l’169Yb,

l’atome résiduel ^se trouve dans ^un état multi- ionisé

qui

^{se réduit très}

rapidement

^{pour atteindre}

l’état stable. Le thulium se

comporte

^{comme un ion}

3+

dans ^un

alliage intermétallique

^{dans de}

l’argent

^mais

l’examen de la

systématique

^des

températures

^eutec-

tiques

^{dans les}

composés

^terres

rares-argent

^a conduit le groupe d’Aimes à attribuer une

légère

tendance à la divalence _{pour le} thulium dans l’ar-

gent [15].

Il n’est pas exclu que l’ion ^{Tm se trouvant} lié à un réseau stable dans

lequel l’ytterbium

^{est diva-}

lent,

^soit lui-même divalent. Les

temps

^{de relaxation}

correspondant

^{à des états} d’ionisation

3 +

^ou

2+

seraient alors

respectivement

ou

La

première

^valeur

particulièrement

^{courte semble}

donner une

préférence

^{à la seconde}

hypothèse.

6. Conclusion. ^- Nos

principaux

^{résultats sont}

résumés dans le tableau III. De la différence des cons-

tantes de décroissance

Â2

^{pour les sources alliée et}

implantée,

^on

peut

conclure à une différence de la microstructure autour de l’ion Yb. Ce

changement

^ne

peut

^{être un effet} de concentration

(1,4 %

^at. pour la

source

alliée, - 0,14 %

^at. pour la ^source

implantée)

car, même pour

0,1 %

^{at., le}

diagramme

^de

phase n’indique

pas de solution solide à la

température

ambiante

[15].

^Nous

interprétons

^la différence de

TABLEAU III

Résultats trouvés _par mesures

intégrales

^et

différentielles

^dans les diverses sources

microstructure par ^une

précipitation

^{au cours de la}

fabrication de notre

alliage,

^car

celui-ci,

formé par fusion dans un four à

induction,

^a été refroidi très

lentement,

^ce

qui

^a favorisé la formation du

composé Yb-Ags.

^{Nos deux mesures faites dans la source alliée}

confirment la stabilité de ce

composé

^{vis-à-vis d’un}

traitement

thermique.

Des conclusions semblables

peuvent

^{être tirées de} deux mesures récentes faites ^sur

169Yb implanté

^dans

le fer. Une mesure de H. Ravn et al.

[16]

^montre que la microstructure ^autour des ions Yb

implantés

^ne

change

pas pour des concentrations variant

approxi-

mativement de

0,014 %

^{à 14}

%

^{at., couvrant}

large-

ment notre gamme de concentrations. En

revanche,

ces auteurs ont observé ^une

précipitation

^de

l’ytter-

bium

après

^un recuit à 200 OC dans une source dont la dose

d’implantation

^{5 x}

¹⁰¹⁴ at./cm2 correspond

^à

la concentration de notre

alliage [17].

^De

même,

A. J. Becker et R. M. Steffen

[18],

étudiant l’influence de la

température

^{sur la}

perturbation

^des corrélations

angulaires

^{dans le}

^169Tm implanté

^{dans le}

fer,

^ont

montré

qu’après

^un recuit à 425,DC on ne retrouve pas la

perturbation

initialement mesurée à la

tempéra-

ture ambiante.

Remerciements. ^- Nous remercions Messieurs les Professeurs J.

Friedel,

^{R. Pauthenet et J. I.}

Vargas

ainsi que Monsieur J. Pierre pour d’utiles

discussions ;

MM. R.

Lemaire,

^L.

Vidal,

H. Bernas et D.

Span- jaard,

ainsi que le groupe du

séparateur d’isotopes d’Orsay

pour la

préparation

^des

échantillons ;

^Mon-

sieur S. Morier et Madame M. Joos _pour leur aide

technique.

^{Ce travail a été}

possible grâce

^{à l’aide}

matérielle de la Direction des Recherches et

Moyens

d’Essais

(D.

^{R. M.}

E.).

Note

ajoutée

^aux

épreuves.

^{- « F. T. Parker et}

J. C. Walker ont montré que le

champ

^effectif

dans des

composés intermétalliques

^{de terres rares}

peut-être

^{souvent très inférieur} à celui de l’ion libre.

(Conférence

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