Rapport sur les recherches magnétiques effectuées pendant ces dernières années en Italie

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Rapport sur les recherches magnétiques effectuées pendant ces dernières années en Italie

Giorgio Montalenti

To cite this version:

Giorgio Montalenti. Rapport sur les recherches magnétiques effectuées pendant ces dernières années en Italie. J. Phys. Radium, 1959, 20 (2-3), pp.208-214. �10.1051/jphysrad:01959002002-3020800�.

�jpa-00236019�

RAPPORT SUR LES RECHERCHES MAGNÉTIQUES ^EFFECTUÉES

PENDANT CES DERNIÈRES ANNÉES EN ITALIE Par GIORGIO MONTALENTI,

Institut Électrotechnique National " Galileo Ferraris ", Turin, Italie.

Résumé.

On donne

aperçu des recherches principales qui ^{ont été} entreprises

^Italie pendant

dernières années

le ferromagnétisme. ^Au sujet ^{des couches} minces,

montré que l’intensité d’aimantation

fonction de l’épaisseur ^est plus petite que la valeur prévue par la théorie. On

accompli plusieurs ^travaux

^le traînage magnétique,

particulier

qui

établissent

correspondance ^entre le frottement intérieur mécanique ^et magnétique ^causé par les frontières entre grains; la théorie est

bon accord qualitatif

^{les faits} expérimentaux.

Sur les phénomènes d’hystérésis,

généralisé le modèle de Preisach et l’on démontre _que, lorsqu’un cycle d’hystérésis ^et la courbe de première aimantation sont donnés,

peut prévoir

parcours

quelconque de la courbe J 2014 H. D’autres études ont été faites

l’effet Barkhausen. En parti- culier,

pu prévoir ^{la courbe de} la densité spectrale ^du « bruit de Barkhausen », lorsque ^{la forme}

d’une impulsion singulière ^{est donnée ; l’accord entre} la théorie et l’expérience ^est satisfaisant.

D’autres travaux ont été exécutés dans le but d’employer ^{les ferrites dans des} guides d’onde, pour obtenir des atténuateurs

réciproques.

Abstract.

In this communication

give

survey of the main fields of research in ferro-

magnetism ^{made in} Italy during ^{the last} few years. It has been shown that in thin films the intensities of magnetization ^at various film thicknesses

lower than the theoretical values.

Some work has been done

magnetic viscosity : ⁱⁿ particular, ^it

shown that there is

magnetic

after-effect associated with mechanical relaxation due ^to grain boundary slip ; ^the theory ^{is in} qualitative agreement ^{with the} experimental ^{data. In the} theory ^of hysteresis, the Preisach model has been generalized ^{and it has been} proved ^{that all} possible ^{J 2014 H}

^for

given

material

be deduced from the magnetization

and the saturation hysteresis loop. ^Other research

^done

the Barkhausen effect. ^In particular, the energy spectrum of Barkhausen noise

be predicted ^{from the} shape ^of

single pulse ; ^the agreement between the theory ^and

the experimental ^{data is} satisfactory. ^The

^of ferrites in waveguides

non-reciprocal ^atte-

nuators has also been investigated.

LE JOURNAL DE

PHYSIQUE

20, ^FÉVRIER 1959,

Les laboratoires ^{ita,liens où l’on} s’occupe ^des

recherches qui ^font l’objet ^du présent rapport ^{sont :} l’Institut de Physique ^de l’Université de Ferrara et une section de l’Institut Électrotechnique

National Galileo Ferraris.’Les recherches effectuées par d’autres ^{auteurs sur} le même sujet ^{dans des}

laboratoires différents ^ont toujours

^{un caractère}

tout à fait occasionnel.

Pour des raisons de commodité et de clarté il convient de diviser le rapport ^{selon les} sujets ^de

travail plutôt qu’en ^{suivant un critère chrono-} logique. ^Plus précisément

^{exposera les sujets}

suivants : propriétés magnétiques ^{des couches} minces ; traînage magnétique ; ^effet Barkhausen ; hystérésis.

a) Couches minces.

Les études

les pro-

priétés des couches ^minces ferromagnétiques ^{ont été}

effectuées _par le Professeur Drigo ^à l’Institut de

Physique de l’Université de Ferrara. On discute

encore pour ^{savoir si un réseau} d’atomes ferroma-

gnétiques, ayant ^deux dimensions seulement, peut

ou ne peut ^{pas être} ferromagnétique, c’est-à-dire

présenter ^une aimantation spontanée. Une théorie avancée par Klein et Smith [1] ^nous porte ^à répon-

dre affirmativement à cette question, ^en prévoyant toutefois une diminution sensible ^de l’aimantation spontanée ^avec l’épaisseur ^{de la} couche, ^{et cela à} partir d’une centaine de couches atomiques. ^Les

mesures effectuées dans ce but _par Drigo [2], qui ^uti-

lise une balance de torsion très sensible dans le vide,

ont

le double but de déterminer la température

de Curie à laquelle les diverses couches, d’épaisseurs différentes, ^{cessent d’être} ferromagnétiques, ^{et de}

mesurer l’aimantation spontanée ^{de ces couches à}

la température ^{ambiante. Les résultats} rapportés

à la figure ^{1 montrent une} diminution de la tempé-

rature de Curie avec l’épaisseur, ^{en bon accord}

avec les théories de Klein et de Smith, tandis que l’aimantation spontanée, ^bien qu’elle ^{diminue avec} l’épaisseur, reste systématiquement plus grande que le prévoit la théorie. La question fondamentale ^de

savoir si un réseau à deux dimensions est ferro-

magnétique, ^comme le laisseraient prévoir ^{aussi les} plus récents calculs de Chang [3], ^{est restée toute-}

fois sans confirmation à cause de la sensibilité insuffisante des dispositifs ^{de mesure. Dans un autre}

travail le même auteur [4] démontre que les couches de fer, cobalt, nickel, ^d’une épaisseur ^{de 10-5 cm} présentent des anomalies dans l’effet Barkhausen,

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01959002002-3020800

209

dans la magnéto-résistance, ^{dans la courbe de} première aimantation, ^{dans les} figures ^{de Bitter-}

Elmore.

b) Traînage ^de difhusion.

CALCUL

LA CHALEUR D’ACTiVATION.

De nombreux tra- vaux [5], [6], [7] ^{effectués à 1’l. E. N. G. F. ont été}

consacrés à l’étude du traînage magnétique ^causé

par la diffusion d’atomes interstitiels dans des structures cristallines cubiques ^centrées. Quel-

ques-uns de ^{ces travaux ont} été exécutés dans le but de confirmer l’équivalence ^{entre le} traînage magnétique ^{et le} frottement mécanique ^interne.

Fast et Meyjering [9], Dijkstra ^{et Sladek} [10] ^ont

étudié la diffusion d’azote interstitiel dans les

alliages ^de fer, ^{en mesurant} l’amortissement d’oscil- lations mécaniques, ^{et ils ont} trouvé que l’azote diffuse en partie ^{comme dans ’le fer} pur, ^{et en}

partie ^{avec une} chaleur d’activation plus ^élevée.

Sur la base de ces résultats on a pensé ^examiner

ce

qui ^se passe ^{dans le} traînage magnétique. ^En expérimentant ^sur du fer silicium

conclu que même ici ^une partie ^du carbone diffuse comme dans le fer _{pur, et} une partie ^{avec une chaleur d’acti-}

vation plus ^{élevée. Étant} donné l’étroite analogie

entre le frottement interne mécanique ^{et le traî-}

nage magnétique

^{a estimé} opportun ^{de tenter}

une interprétation [7] ^{des faits} plutôt que de répéter

les expériences ^de traînage magnétique ^{sur les}

mêmes alliages.

Considérons un réseau cristallin cubique ^cen-

tré comme constitué par des sphères rigides ^de

diamètre atomique égal ^{à celui} de l’atome qui ^cons-

titue ^la matrice comme il est dessiné à la figure (2A)

dans le ^cas du fer. Dans une maille élémentaire il reste des interstices vides. Pour qu’un ^{atome inters-}

titiel

entre )) dans ^un interstice il est nécessaire que les atomes ^voisins représentés par deux sphères

s’écartent. Il se produira ^{ainsi une} énergie ^de’défor-

mation élastique.

Dans le cas du carbone diffusant dans le fer

l’allongement ^{relatif et} nécessaire pour que l’atome de carbone puisse

^{entrer » dans} l’interstice, ^{sera :}

La diffusion des atomes interstitiels intervient à volume constant. Dans le calcul de l’énergie ^{on doit}

par conséquent considérer seulement l’énergie ^de

distortion élastique causée par l’atome interstitiel

qui

^{entre »} dans l’interstice. Cette énergie rap-

portée ^{à une molécule gramme et à un volume} égal

à une maille vaut :

où N est le nombre d’Avogadro, a3 le ^{volume d’une}

maille élémentaire, ^A l’équivalent mécanique ^{de la} chaleur, ^{G le module de} cisaillement, et ^l’allon- gement ^causé par ^l’atome interstitiel. En tenant

compte de la formule (1) ^{et en} appliquant ^{la f or-}

mule (2) ^{au cas du carbone} qui diffuse dans le fer

on obtient : Q

^{27 000} cal/at.g. Si l’on tient

compte ^des approximations introduites par le

calcul, ^{ce résultat} indique que la voie suivie n’est pas erronée. Il ^est donc utile d’étendre ce modèle

cas d’atomes interstitiels qui ^{diffusent dans des} alliages ayant ^{une structure} cubique ^à corps centré.

En examinant les faits rapportés ^{dans la} littérature

on peut ^{observer en} effet que la chaleur d’activation de diffusion d’un ^atome interstitiel est d’autant

plus grande ^{que la} différence entre le diamètre

atomique de l’atome constituant la matrice et le diamètre atomique ^{de l’atome de} substitution abstraction faite de ^son signe.

Considérons maintenant la figure (2B). ^{Elle cor-} respond ^{à une} section le long ^d’un plan ^{110 d’une}

maille élémentaire ayant ^{un atome de} substitution de diamètre atomique supérieur ^{à celui des autres}

atomes constituant la matrice. Comme

peut ^le

constater les sites 1

0,

0 ^{(sur les arêtes) sont}

élargis par rapport ^{à ceux de la} figure (2a). ^Les

1 1B

sites (0 1/2, 1/2) ^{2 2/ au centre des faces sont au contraire}

rétrécis par rapport ^{à ceux de la} figure (2a). ^Plus

FIG. 1.^- Variation de la température ^{de Curie}

^fonc-

tion de l’épaisseur ^des couches minces selon Klein et Smith. Les points représentent les données expérimen-

tales obtenues _par Drigo

des couches de Fe-Co-Ni.

précisément, ^en supposant toujours ^{valable le}

modèle de sphères proposé, ^le raccourcissement ou

l’allongement ^{des sites est} égal ^à la différence AR entre les diamètres atomiques ^{d’un atome de la}

matrice et d’un atome de substitution. Sur cette

base on peut ^calculer simplement ^le surplus ^{de la}

chaleur d’activation pour ^{un atome} interstitiel ^dif- fusant dans un alliage ^{du fer} [7]. ^{Les calculs de la}

chaleur d’activation ^dans les processus ^de diffusion

FIG. 2.

Section

le plan (110) d’un élément

de fer

a) Fer pur. b) Alliage ^{de fer}

^{atome de}

substitution plus grand

^{centre de} l’élément. c) Alliage

du fer

atome de substitution plus petit

^centre

de l’élément.

ont été repris rigoureusement par A. Ferro [8] ^et

les résultats sont rapportés ^{dans le tableau I.}

Comme

le voit, ^{l’accord est} très satisfaisant.

TABLEAU 1

VALEURS THÉORIQUES

EXPÉRIMENTALES

DE

L’ÉNERGIE D’ACTIVATION

Références : FERRO (A.), ^J. Appl. Physics, 1957, 2,

895. FERRO (A.) ^et MONTALENTI (G.), ^Ricerc. Scient., XXV, 1955, 11, ^3070.

(*) ^Calculée

surplus de la chaleur d’activation

relation

les valeurs expérimentales ^relatives

atomes de carbone diffusant dans du fer _pur.

VÉRIFICATION

THÉORIE

NÉEL SUR LE TRAINAGE DE DIFFUSION.

On sait qu’on ^{doit à}

L. Néel [11], [12] ^la théorie fondamentale du traî- nage de diffusion. Si l’on fait les ^mesures point par

point la théorie prévoit ^deux expressions différentes du champ ^de traînage, ^selon qu’il s’agit ^d’une paroi

à 180o ou à 900. P. Brissonneau [13] ^le premier

a

vérifié expérimentalement ^{la forme de la courbe}

du champ ^de traînage ^{dans le}

^{où l’on} expé-

rimente sur une substance constituée _par beau- coup de domaines. Il conclut que les courbes

expérimentales ^du champ ^de traînage _peuvent ^être interprétées ^{comme dues en} partie ^{au mouvement}

des parois ^{à 180° et en} partie ^{au mouvement des} parois ^{à 90°. Dans un travail} [14] ^{en cours de} publi-

cation Biorci, ^{Ferro et} Montalenti reprennent ^la question ^et démontrent comment les parois ^{à 1800,}

donnent aussi en fonction de l’intensité d’aiman- tation une contribution au champ ^de traînage ^sem-

blable à celle des parois ^{à 90°. En} effet, ^au-dessus

d’un champ critique ^{naît une} instabilité dans la

paroi ^{de Bloch.} La condition d’équilibre ^serait

définie sans équivoque ^si pour chaque ^{valeur de H}

il y avait ^une seule valeur de u où

est le dépla-

cement de la paroi. ^Une simple observation de la

figure ^{3 montre} que cela

vérifie seulement pour H H1 ^et pour H > H 2 alors que, pour des valeurs intermédiaires correspondent trois valeurs de

à la même valeur de H (points 1, 2, ^{3 de la} figure 3).

FIG. 3.

Courbe (1) : Champ ^de traînage.

Courbe (2) : Courbe d’aimantation dans l’absence de

bone.

Courbe (3) : ^{Somme de} (1) ⁺ (2).

Courbe (4) : Déplacement effectif de la paroi

^fonction

du champ.

Pour déterminer laquelle des trois valeurs de

sera effectivement atteinte par ^la paroi ^{il suffit de}

se rapporter ^à l’aspect physique ^{de la} question.

Pour des valeurs de champ inférieures à H2 ^la paroi

se déplace ^de

^{0 vers les}

croissants sans

pouvoir rejoindre ^les points ^{2 et} 3. Une fois atteint la valeur H2 la paroi ^se déplace jusqu’à ^une position d’équilibre qu’elle occuperait ^{avec cette valeur de} champ appliqué, ^{même en l’absence de carbone}

interstitiel. Le mouvement de la paroi ^{est alors}

défini par la courbe à trait épais ^{de la} figure ^3.

On

exécuté de nombreuses expériences ^pour

confirmer cette hypothèse. ^En particulier, ^en

variant le rapport ^{entre les} parois ^à 1800 et celles

à 90°

moyen d’une tension mécanique,

^trouve

211

que la première partie ^{de la courbe du} champ ^de traînage ^est identique ^{à celle de la substance non}

sollicitée tandis que ^la seconde partie ^varie.

3. Traînage magnétique ^{à haute} température. -

Les premières ^{études sur le} traînage magnétique ^à

haute températures, sont ^{dues à} Fahlenbrach [15], [16]. ^Il observe, ^{dans le fer} silicium, ^des bandes de

traînage ^{autour de 50° et de 450 °G.} Quatre ^causes

de frottement mécanique interne ^{sont indiquées}

dans la littérature : atomes interstitiels, joints des grains, couples d’atomes, dislocations. Le but d’un travail en cours de publication [17] ^{consiste à}

observer s’il existe ^un traînage magnétique ^aux

limites des grains. ^{Dans ce but on}

étudié Ides échantillons de fer de diverses provenances ^{et on}

observé _que tous, ^aux alentours de 460°, présentent

une variation de perméabilité de l’ordre de 4 %,

un moment après ^la désaimantation. Si l’on exa-

mine la valeur du traînage ^{en fonction} de l’accrois- sement du champ magnétique ^{de mesure} (les expé-

riences étaient exécutées ^en champ alternatif), ^on

observe _{que le} traînage lui-même demeure prati- quement ^{constant. On sait} qu’il ^{doit décroître} rapi-

dément avec le champ ^{s’il est dû à la diffusion}

d’atomes interstitiels. On a donné des faits une

interprétation valable pour les parois ^à 90°, qui

conduit à une équation analogue ^{à celle donnée} par Néel pour ^le traînage ^de diffusion. Seule la forme du champ ^{du traînage est} différente. C’est en

effet une fonction qui passe par l’origine ^et croit linéairement avec le déplacement u ^{de la} paroi. ^Le champ ^de traînage ^{calculé est en accord direct avec}

celui observé. Lorsqu’on exécute les expériences

avec des substances constituées par peu de cris- taux, ^le traînage possède les caractères spécifiques

du traînage de diffusion.

c) Hystérésis.

Comme l’on sait, ^les phéno-

mènes d’hystérésis peuvent ^être formellement représentés ^avec le schéma de Preisach [18]. Chaque

élément de volume de la substance est caractérisé par ^un cycle rectangulaire asymétrique ^{de côtés a}

et b les côtés parallèles ^à l’axe des H valent + J.

et

J.. Considérons la figure ^{4a : elle} représente

un matériau désaimanté. Quand ^le champ ^H

externe croît tous les éléments de volume aimantés

négativement pour lesquels

^H passeront ^{à une}

FiG. 4.

Représentation ^{de Preisach.}

a) J Substance désaimantée.

b) Subtance dans

point de la courbe de première aimantation.

c) Substance dans

point de la branche supérieure ^du cycle d’hystérésis.

aimantation positive ( fig. 4b). Lorsque ^le champ ^est

réduit de la valeur H à la valeur Hl ^{tous les élé-}

ments aimantés positivement qui ^{ont b} H1 pas- seront à une aimantation négative (fig. 4c). ^{Il est}

facile de reconnaître qu’à n’importe quel ^chemin

de H correspond ^{une surface bien} déterminée dans le plan (a, b). ^On peut maintenant définir une fonc- tion qp (a, b) qui représente ^la probabilité ^{de trouver}

un élément de volume caractérisé par la possession

d’un cycle ^{de côtés a, b. Cette} fonction doit satis- faire à la condition suivante :

où S est la surface du plan (a, b) qui correspond

à un chemin donné du champ ^{H. Il est clair} qu’une

fois la fonction (p(a, b) ^connue

peut ^calculer

l’intensité d’aimantation causée par n’importe quelle variation de H. L. Néel [19] ^et Lliboutry [20]

ont appliqué ^{avec un} remarquable ^{succès ces consi-}

dérations à l’étude des phénomènes magnétiques ^en

champ ^faible (zone ^de Rayleigh). ^{Ces auteurs} postu-

lent en substance cp(a, b)

^{constante dans une ré-} gion ^{assez étroite autour de} l’origine ^du plan. ^Plus récemment, R. Feldtkeller et A. Wilde [21] ^étu-

dient d’autres propriétés, anomalies des cycles, ^sus-

ceptibilité réversible,

proposant ^{une forme con-}

venable du type répartition ^de Gauss pour çp(a, b).

Biorci et Pescetti [22] ^de, l’I. E. N. G. F. résolvent

au contraire un problème différent : étant donné

un certain nombre de faits expérimentaux, ^ils

cherchent à obtenir pour ^{un matériau} magnétique,

la fonction cp(a, b). ^{Une fois connue cette fonc-}

tion cp(a, b), ^{il est} possible ^de prévoir ^{la valeur de}

l’intensité d’aimantation pour n’importe quelle

variation de H. Pour résoudre le problème ^dessi-

nons la courbe de première aimantation et le cycle d’hystérésis à saturation de la substance. Sur le

plan (a, b) ^au parcours de H pour le tracé de la courbe de première aimantation correspond ^le triangle OP ( fig. 4b). ^{Dans le} champ ^H croissant,

la variable indépendante ^{est a.} Donc l’intensité d’aimantation considérée en fonction de a est :

et ^comme les lignes ^{OP et} OQ ^ont pour équa-

tion b _{= a ;} b

_a, l’intégrale ^{devient :}

En dérivant par rapport ^{à a on}

f(a) ^{n’est autre} que ^la dérivée par rapport ^au champ

de la courbe de première aimantation qui, par

FIG. 5.

Échantillon de Fe-Si à 3,5 % ^{de Si.}

Courbes

^trait plein : cycles expérimentaux.

Courbes pointillées : cycles calculées.

Courbe a : Courbe calculée de l’induction résiduelle de

cycles symétriques

fonction du champ maximum ; les points ^{sont des valeurs} expérimentales.

hypothèse, ^{est obtenue} expérimentalement. ^Avec

des considérations analogues ^{on arrive à établir}

une équation intégrale pour ^{b. Les} auteurs, ^{sous la}

condition cp(a, b)

cp(a).cp(b) ^{donnent une}

méthode numérique de résolution qui permet d’obtenir la fonction cp(a, b) ^à condition que soient

toujours ^connus par l’expérience ^{la courbe} de pre- mière aimantation et le cycle d’hystérésis ^{à satu-}

ration. Les expériences confirment l’hypothèse ^for-

mulée en supposant que la fonction cp(a, b) ^{est à}

variables séparées. ^{Pour des} échantillons de fer et de fer silicium les cycles ^calculés (d’amplitude ^infé-

rieure à J.) ^{sont en} excellent accord avec ceux

obtenus expérimentalement. Il y ^a de même un

excellent accord pour l’intensité d’aimantation rési- duelle en fonction du champ magnétique. Quelques

résultats sont rapportés ^{à la} figure ^5.

D’autres résultats obtenus _par ^ce même _pro- cédé seront présentés pendant ^ce colloque par les auteurs (p. ^233-236).

d) ^Eûet de Barkhausen.

Comme on le sait,

un grand ^{nombre de} chercheurs ont consacré leur activité à l’étude de l’effet Berkhausen pour relever

principalement ^{la forme d’une} impulsion parti-

culière. Biorci et Pescetti [27] ^{ont au contraire}

obtenu les courbes de densité spectrale quand ^la

substance décrit ^un cycle d’aimantation ^{avec une}

fréquence ^de quelques ^hertz. Les résultats relatifs

au fer sont rapportés ^{à la} figure ^6. En admettant

FIG. 6.

Densité spectrale ^de l’effet Barkhausen dans le fer. Fréquence ^du champ d’aimantation : 2 Hz.

que l’effet Barkhausen soit constitué par ^{une série}

d’impulsions ^toutes égales ayant la forme obtenue

expérimentalement par Tebble [26] ^{et en} appli-

213

quant ^{le théorème de} Campbell ^{on a réussi à donner}

une interprétation satisfaisante des faits expéri- mentaux. Les courbes théoriques varient fort peu

avec la variation de la forme de l’impulsion que l’on postulait. ^Une impulsion rectangulaire ^et expo- nentielle de la même durée donnent les courbes de densité spectrale peu différentes. Des mesures ulté- rieures _pour examiner divers autres aspects ^de

l’intéressante question ^sont actuellement en cours.

e) ^{Travaux sur divers} sujets.

^{A l’}

^Istituto Superiore ^{delle Poste e} Telecomunicazioni

ont été effectués [23], [24], [25] ^{des travaux} sur l’utili- sation technique ^{de la résonance} ferromagnétique

dans les ferrites pour la réalisation d’atténùateurs

non réciproques ^en guide ^d’onde rectangulaire ^dans

le domaine de 9 000 MHz. Le premier travail traite d’atténuateurs non réciproques utilisant de petits

blocs de ferrite associés à de petits ^{blocs de subs-}

tance céramique ^{à haute constante} diélectrique.

Le second travail, ^{où l’on étudie divers} types ^de ferrites Ni-Zn et de Mg-Mn, considère des atté- nuateurs non réciproques utilisant des couches minces de ferrite disposées dans l’air.

Il est bon de rappeler ^{encore un autre travail en}

cours d’exécution à l’I. E. N. G. F. ^sur l’effet d’irradiation aux neutrons de matériaux magné- tiques. ^Au sujet ^des propriétés magnétiques

^n’a

observé aucune variation sensible du champ ^coer- citif, ^une diminution considérable de la perméa-

bilité maxima et de l’induction résiduelle. Les recherches sont actuellement en cours. Il semble toutefois qu’une application intelligente ^{des théo-}

ries fondamentales de Néel sur le champ ^coercitif

et sur l’allure des courbes de première aimantation

au voisinage ^de la saturation permettra ^{d’établir la} nature, ^ou mieux, ^{l’ordre de} grandeur ^{des défauts.}

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28, 777.

DISCUSSION

M. Kurti.

Quelle ^était l’énergie ^{des neutrons}

utilisés pour les expériences d’irradiation ?

M. Montalenti.

La pile ^{utilisée est celle de} Saclay ^{et les} neutrons sont des neutrons rapides

avec un spectre égal ^ou proche ^au spectre ^{de fis-} sion, c’est-à-dire avec une valeur moyenne de l’or- dre du MeV. La dose des neutrons rapides ^{est de}

1,14 ^{X 1017} n/cm2.

Mr. Kondorskij.

^The relations which connect the magnetization ^and hysteresis curves were also considered by Popcov ^{and Cernikov in Moscow.}

These authors compared ^the experimental ^{and cal-}

culated curves for iron, transformer steel _{and per-}

malloy.

Mr. Biorci.

Thank you for the quotation ^of

the _paper. Our problem ^{is not the} theoretical _pre- diction of hysteresis curves, but the prediction ^of

them

the basis of the knowledge of the magne-

tization"curve and saturation loop.

M. Rathenau. - 1) ^Est-il permis ^de prendre ^le

même diamètre des atomes en insertion pour ^cal- culer les énergies d’activation de diffusion dans différents métaux ?

2) ^{M. Bosman et} M. Brommer dans notre labora- toire ont mesuré le volume d’activation pour ^la diffusion de N dans le fer. Ce volume est très petit (Physica, 1957, 23, 1001). Pensez-vous qu’il ^est

naturel que la diffusion du C dans le fer _par exemple

doive

faire aussi à volume constant ?

3) ^M. Alberts, Bindels, Bijvoet ^{ont fait aussi des} expériences ^{à basses} températures ^{avec du fer}

contenant de l’azote ^sous tension mécanique. ^{On a}

des lames unicristallines, ^{dont la} plan ^est (110) ^et

l’aimantation se fait dans une direction [100]. ^Le champ ^de stabilisation n’est pas réduit ^à zéro même pour des inductions élevées. Cela peut, ^sans doute, s’expliquer par ^un couplage ^des parois ^{à 1800}

visibles avec des domaines à clôture limités par des

parois ^{à 900. Les} expériences ^sont reprises ^avec

des monocristaux de fer de plus grande pureté.

M. Montalenti.

En effet, le diamètre des atomes interstitiels dans le réseau de différents métaux peut changer ^un peu, mais il s’agit ^{de diffé-}

rence§ qui ^{ne modifient} pas substantiellement les calculs _{que l’on}

faits qui, ^d’autre part, ^{sont très} approximatifs.

En ce qui ^{concerne le volume} d’activation, ^nous

croyons ^en effet _{que pour la} diffusion interstitielle dans les métaux cubiques centrés, ^{il est très} petit

et l’énergie élastique qui joue est surtout l’éner-

gie ^de distortion du réseau comme le confir- ment les calculs faits par A. Ferro sur de

breux alliages. Le résultat dont vous avez parlé

dans la dernière question ^{est très} intéressant et

l’explication que ^vous donnez nous semble ^fort

probable.

M. Brissonneau.

Référence à la figure ^{3. La} pression ^de rappel R(u) ^d’une paroi ^{de Bloch à 1800}

doit être plus insensible à l’effet des tensions méca-

niques ^{exercées sur la substance} que la pression correspondante ^{sur une} paroi ^à 900. L’effet des tensions mécaniques ^{sur le} trainage ^{de diffusion}

doit être imputé plutôt ^aux parois ^{à 900.}

Mr. Biorci.

In fact, ^{we have} given the spe- . cimen

tension in order to vary the role played by ^{the 1800} and 900 walls. The function R(u) ^has

been strongly ^varied by ^cold workingthe specimen.

Reference of this work

be found in : BIORCI ( G. )

FERRO (A.), MONTALENTI (G.), ^{A. R. D. C. Tech-}

nical (Final) Report 1c, Cntr., ^March 1958,61 (514),

1331.