L'électrostriction dans les liquides très peu biréfringents

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Submitted on 1 Jan 1924

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L’électrostriction dans les liquides très peu biréfringents

Pauthenier

To cite this version:

Pauthenier. L’électrostriction dans les liquides très peu biréfringents. J. Phys. Radium, 1924, 5 (10),

pp.312-320. �10.1051/jphysrad:01924005010031200�. �jpa-00205163�

L’ÉLECTROSTRICTION ^DANS LES LIQUIDES TRÈS ^PEU BIRÉFRINGENTS

par 31. PAUTHENIER.

Faculté des Sciences de Lille.

Sommaire. 2014 L’électrostriction se manifeste dans les diélectriques ^fluides par ^un accrois- sement de densité et par ^suite d’indice de réfraction en présence ^d’un champ électrique.

par ^une accumulation du fluide dans les régions ^de champ intense. Cet effet se superpose

en général ^{à celui de la} biréfringence électrique.

Le but du présent travail est de mettre en évidence le phénomène d’électrostriction dans des liquides (benzène ^et tétrachlorure de carbone) ^{où il existe seul} par suite ^de la très faible biréfringence.

Méthode.

On mesure, par ^une methode interférentielle analogue à ^celle employée par l’auteur pour l’étude de la biréfringence, la différence d’indice entre le liquide ^intérieur

et le liquide extérieur à un condensateur chargé. ^Cette charge ^{est établie} pendant ^un temps de l’ordre du dix-millième de seconde, suffisant pour l’établissement de l’électros- triction mais trop faible pour donner lieu ^{à un} effet Joule appréciable.

Résultats. -L’accroissement d’indice par électrostriction ^se produit effectivement dans

les liquides dépourvus ^de biréfingence, ^{en accord} quantitatif général ^{avec une formule} théorique ^{obtenue en admettant la} relation de Lozentz, ^{entre l’indice et la densité. Néan-} moins, ^les résultats obtenus avec le tétrachlorure de carbone dépassent sensiblement les valeurs prévues. ^La théorie doit ètre complétée.

1. Généralités. - Il resuite d’llll calcul de Lippmann (1)

^sur lequel ^{nous nous réser-}

vons de revenir

qu’un liquide ^{soumis à un} champ électrique uniforme E subit une dila- tation 61 ^{donnée en} grandeur ^et signe par la formule

oii ^c désigne ^la cornprefsibilité ^du liquide ^{et , la conslanle} diélectrique. ^I.a

z

où ^e désigne ^la compressibilité ^du liquide ^{et s, la constante} diélectrique. ^La quantité î6 ou est ^est

négative : ^le phénomène ^{observé sera donc} toujours ^une Malheureusement

n’est pas, ^en général, ^connu directement ; inais on peut ^{l’évaluer en} admettant la propor- ô6

i

1

tioniiatité de - a la densité et remarquant que ^{0 est} petit, ^ce qui ^nous permet ^(le

& -)- z

poser

On déduit de là :

Il nous reste à calculer la petite ;iirialion isolrope d’indice ré,-ull«,iiit du changeIllPnt ^de densité. ,Xdoptons la valeur doniiée par la formule de Lorentz, c;’est-â-dire écrivons que

212 - 1 _est proportionnel ^{à la densité ; il} vient, de même que plus ^{hant :}

î)2 + 2 e

ji ^{de L 10} (18SiB p.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01924005010031200

313

La variation ^{cherchée sera des} lors, ^{en tenant} compte ^de (1)

quantité positive : L’effet du champ ^{E sera une} aU,q1nentation ^d’indice.

Cette augmentation ^{d’indice a reçu le nom} d’électrostriction.

La question ^de l’existence de l’électrostriction, puis ^cle l’exactitude de la formule (2

s’est posée pour ^nous à propos du problème des retards absolus :

.

Supposons ^lE~ liquide précédent ^{doué de} biréfringence électrique ; ^{soumis au} champ

Il acquiert (Hg. 9) ^les propriétés ^d’un cristal uniaxe dont l’axe optique ^serait parallèle ^au

Fig. 1. - En toait ellipsoïde des indices du liquide ^rleyenu 1>ii’iringeni.

.,

En pOintillé: sphpre

ellipsoïde des indices du milieu isotrope primitif.

champ (indice ordinaire, no; indice extraordinaire, lie; indice primitif, Un groupe de

théories, parmi lesquelles la théorie de l’orientatioii , prévoit, pour le rapporta des retards absolus défini par la formule

la valeur

2.

ulais, ainsi que l’a fait remarquer Pockels (’), ^si l’électrostriction existe, les résultats directs de l’expérience ^ne donneront pas En effet, l’appareil interférentiel comporter,

d’une manière générale, ^deux faisceaux, dont l’un passe entre les a rmatures d’un con den-

sateur, ^{dans le milieu} modifié par le champ, ^{l’autre à} l’extérieur, dans le milieu

en principe, ^{les deux} déplacements ^de franges ^{observés en} envoyant successivement t tlallS

l’appareil des faisceaux vibrant soit parallèlement, ^soit perpendiculairement ^au champ ^E

devraient être, ^en l’absence de tout phénomène parasite, ^{dans le} rapport ^{R. Mais} l’augmen-

tation d’indice £ii due à l’électrostriction va se superposer également ^aux modifications des deux indices prod-uiiles par la bii-élringeiice, ^{en sorte} que l’expérience ^ne donnera que le

rapport

cela à supposer que l’échauffement Joule du liquide, qui ^n’est jamais ^{un isolant} parfait, ^ne

vienne pas fausser ^encore les/résultats.

En fait, ^sauf peut-être ^{dans le cas très} particulier ^{de la} iiit1-obeiiziiie, les divers résultats obtenus entre 1883 et 1918 sont en désaccord entre eux et avec la théorie de l’orientation.

Pour le sulfure de carbone, ^en particulier, les apparences semblent donner

^iï,.

Nous avons montré (2) ^{comment on} peut ^éliminer rélectrostriction, ^{en mesurant les}

retards absolus un temps extrêmement court après l’établissement du champ, ^avant que ^le

liquide ^{ait eu le} temps ^{de se} condenser d’une manière appréciable ^entre les armatures.

La biréfringence, due à l’orientation sur place ^des molécules, est, ^en effet, ^un pliélio-

lnène quasi-instantané, qui ^{s’établit et} disparaît ^{dans un} temps de l’ordre du temps ^de

relaxation de Maxwell (c’est-à-dir.e notablement inférieur à COntrall’e,

(1) POCKELS, ^Le Radium, ^{t. 9} (1912), p. 148.

(2) PAUTHENIER, Comptes rendus de l’Académie des Sciences, ^t 170 1920), p 101, 803, 1570; Annales ^de

Physique. ^{t. 14} (1920), p. 239; Journal ^de Physique, ^{t. 2} (1921), p. 183

314

l’électrostiietion se traduit par ^un appel ^de liquide ^{entre les} armatures; ^en raison de l’inertie du liquide, elle .sera donc plus lente à s’établir : avec notre montage, ^{et dans le cas}

du sulfure de carbone, elle n’était pas appréciable ^{avant 10- 6} seconde, ^ce qui ^confirmait

nos hypothèses.

En prolongeant ^{les durées de} charge du condensateur de Kerr jusqu’à ^laisser prendre ^à

l’électrostriction sa valeur d’équilibre, ^{nous avons} trouvé que, dans le ^cas du sulfure de

carbone, ^on avait très sensiblement

C’est pourquoi ^les expériences antérieures, qui faisaient intervenir des méthodes sta-

tiques, semblaient donner _nu

ii (pas ^de déplacement ^des franges pour la composante per-

pendiculaire ^au champ).

On peut ^se demander si ce phénomène d’électrostriction, que ^{nous avons} ainsi mis en

évidence pour la première fois à propos du sulfure de carbone, ^{et dont} nous avons ensuite étudié en détail le mécanisme d’établissement (’), ^est général. La forme même de la forlnule

(2) ^laisse prévoir qu’il ^aura le même ordre de grandeur ^dans beaucoup ^de liquides. ^Considé-

rons alors le cas de liquides très peu biréfringents : ^on doit s’attendre à ce que ^{6. n} y soit

grand ^{devant lIe - n et ~y - ii.} Sinon, il faudra admettre que la condensation considérée des molécules est peut-être ^{liée de} quelque manière à leur orientation partielle.

Nous avons ainsi été amené à étudier le benzène et le tétrachlorure de carbone, ^res- pectivement 8 ^{fois et} 43 fois moins biréfringents que le sulfure de carbone.

2. Méthode. - Les deux liquides ci-dessus sont de très bons isolant; néanmoins,

nous avons attiré l’attention sur le fait qu’un très faible effet Joule peut ^{encore fausser com-}

Fig. 2.

plètement les observations faites par des méthodes statiques. ^{Nous avons donc} repris ^la

méthode établie à propos de la question des retards absolus. Cette méthode permettra, ^dans

le cas actuel (fig. ^2):

il de charger ^{dans un} temps extrêmement court le condensateur à tétrachlorure de car-

bone ;

2° d’envoyer ^dans l’appareil interférentiel, ^{au bout d’un} temps réglable (de ^l’ordre.du

cent millième de seconde, pour fixer les idées), deux faisceaux lumineux de très courte durée (de l’ordre de 10-7 _s, par exemple) ;

-idensateur.

3° de décharger ensuite très rapidement le condensateur.

Ces opérations ^sont répétées ^une vingtaine ^de fois par seconde, afin que les franges

données par l’étincelle éclairante produisent ^{sur la rétine une} ilnpression IUlnineuse conti-

nue. Le condensateur ne reste ainsi chargé que pendant ^une fraction infilne du temps (fig. 3); ^d’autre part, ^sa résistance intérieure est de l’ordre de 2 000 mégohlns ^{dans le cas}

du benzène, ^{de 1 000} mégohms ^{dans le cas} du tétrachlorure. L’effet Joule est donc pralique-

ment supprimé.

(1) Cf. Loc. cit. et Comptes rendus de L’Académie des Sciences, ^{t. 171} (1920), ^{p. 102.}

315 Nous ne reviendrons pas ^sur les défaits; ^nous rappellerons rapidement ^les grandies lignes ^cln dispositif, ^en n’insistant que ^sur les modifications.

Fig. ^3.

Exemple de la variation du

champ : dans le condensateur c en fonction du temps ^t,

dans unc de nos expériences.

A l’échelle des abscisses (2 ^mm pour 10-’~ s) et avec 2B1 étincelles par seconde, l’intervalle de deux dents consécutives devrait être de 50 cm.

1°

électrique ^dit

^La figure ^{4 en} reproduit le schéma. La ource

électrique (non figurée) ^est constituée par ^un interrupteur ^{de Wehnelt et une bobine} u’incBuc- tion ; ^{un kénotron est intercalé sur} le secondaire.

Comine clans l’étude des retards absolus, C est le condensateur d’éclairage; ^{c, le con-}

Fig. 4rn

densateur à tétrachlorure. Les résistances sont des tubes à sulfate de cuivre plus ^{ou moins}

dilué. Pour éviter l’échauffement de la résistance R, ^{on a} donné à celle-ci un grand ^volume.

Les conducteurs sont accolés, ^{aussi courts} que possible, les self-inductances négligeables.

La capacité ^{de K étant} grande devant celles de C et _c, le clans le condensa- teur _c, à l’instant ou éclate l’étincelle éclairante, peut être évalué sans peine d’après ^les

constantes des circuits, (1(, ^{R, C, r, c,} distances Il et ~). Un contrôle du calcul par ^une

mesure directe nous a cependant paru utile. A ^cet effet, nous avons monté, ^en parallèle

avec le condensateur à tétrachlorure, ^un petit condensateur à sulfure de carbone c’. La détermination optique ^{de la} biréfringence ^{de ce dernier} liquide ^{au moment où éclate}

l’étincelle d’éclairage 1 permet ^d’évaluer Les condensateurs c et c’, ^{à constante de} temps

très petite (de l’ordre de 10-8 seconde), ^sont chargés depuis longtemps quand éclate l’étin- celle a : Dans les expé1-iences actuelles, ^{où nous} laissons à l’électrostriction le temps ^de prendre ^{sa valeur} d’équilibre, la durée de charge ^est de l’ordre de plusieurs cent-millièmes c3c seconde. Pour plus ^de précaution, ^{nous avons} pris

La résistance R, qui détermine la durée de charge, peut ^{varier l00 000 ohms.}

316

2° .Jlontage optique.

^Les variations de l’indice eiitr(, iiii>iii iiire, Llu conllenRateur

c s’observent encore (fi-. 5) ^entre miroirs de Jamin

Les armatures de e sont constituées par deux lanles de bronze de 90 ^cm de long,

4 cm de large; ^{elles sont} séparées par des cales due ^verres de 3, ~U ^inm d’épaisseur. ^{Ce COI1-}

Fig. 5.

densateur est contenu dans un tube (le 93 czn fie long, pourvu de deux tubulures et fermé

aux deux bouts par des glaces parallèles suffisamment exemptes ^de trempe.

L’un des faisceaux f passe ^entre les armatures ; l’autre, cp’, passe à côté. On regarde ^les franges provenant ^{de la source 1} (20 étincelles environ à la seconde ) ^{avec une} lunette J,Z’ pré-

Fi g. ^6.

’

,

cédée d’un nicol -,’t plan de vibration horizontal. Aux deux bouts du condensateur à tétra- chlorure de carbone, deux micas Di, D,, demi-onde pour le jaune moyen, permettent ^tle

faire passer à volonté dans la ^cuve (,champ horizontal) ^des faisceaux yibrallt soit horizon-

talement, soit verticalement.

’

Pour mettre nettement en évidence les petits déplacements ^des franges d’étincelle sous

l’influence des variations de l’indice entre les armatures, ^nous formons, à côté de l’cetincelle 1 ,

317

l’image S’ du filament incandescent S d’une lititipt, Cotton. Nous juxtaposons ainsi. dans le

champ de la lunette G), ^deux systèmes ^de franges :

1" Les franges ^{de filament ou} franges ^de référence ; ^leur position échappe ^à l’action du

champ, puisqu’elles ^{ne lui sont} soumises que pendant ^une fraction infime du temps (cf.

fig,. ;3);

Z° Les franges d’étincelles, ^{dont le} système ^{fait un bond} quand ^{on met en} circiiit le condensateur c. LIl interrupteur ^{facile à} imaginer permet d’effectuer cette opération à

volonté.

Les deux systèmes ^de franges ^{soot t} rendus suffisamment monochromatiques par ^LIII filtre Wratten jaune ^B,~.

Nous avons dit que le champ l,’ ^est donné par la biréfringence instantanée du sulfure de carbone compris ^{entre les armatures} du condensateur c. l,es dimensions de ce dernier sont : longueur, ^{1’7,80 ciii,} épaisseur ^des cales, 3,70 mm; il est contenu dans un tube à deux tubulures de 2) cin de long; les deux bouts sont fermés par des glaces parallèles percées ^de

deux trous de 1 cm de yliamèlrP. ^{Sur ces derniers sont t} collées des glaces ^{choisies sans} trempe ^{de 1 mm} d’épaisseur. ^{Le tube} peut, pour, les réglage, ^{tourner autour de son}

axe.

La biréfringence ^du sulfure de carbone se détermine par la méthode classique ^du quart d’onde. Les rayons lumineux issns traversent un filtre jaune W’, puis ^un premier nicol Ni ^{1 à ~~°} du _{champ E;} la vibration elliptique émergente (axes ^{à 45 de Ej traverse}

ensuite un quart-d’onde i ) jaune-moyen ^{dont les axes sont de} J!.J1. Il en sort une vibra- tion rectiligne, pointée par ^un second nicol analyseur L’oeil, placé ^{derrière un oeilleton} 0:

observe directement les étincelles c ; l’observateur n’a donc qu’à ^tourner l’analyseur ^à partir ^{de la} position ^{de zéro} (extinction ^sans champ E) jusqu’à retrouver l’extinction.

Soit (p ^la différence de phase introduite par la biréfringence ^{entre les deux} composantes principales; la constante de Kerr du sulfure de carbone; l, ^la longueur ^du champ. ^En,

vertu de la loi de la biréfringence électrique, ^{on a}

La rotatioiix de l’analyseur, ^{évaluée en} degrés, ^sera

et

y/est la constante calculable du montage.

En prenant 3~3. i0-~ cgs, 1 (corrigée)

18,00 cm, ^on trouve, ^en calculant E rn

volts par centimètre :

On peut ^ainsi fixer, ^{à la} partie mobile du nicol N2, ^un index ; ^{au cercle} fixe, ^une gra- duation circulaire en volts, construite une fois pour ^toutes. L’appareil ^{est un voltmètre ins-}

tantané pour hauts potentiels.

En restant dans les limites compatibles ^{avec la} rigidité ^{de nos} diélectriques, ^la plus grande valeur trouée pour ^{a a} été ~0,~°, ^à 0,5 degré près. ^Donc

7~

5i 000 volts par centimètre, ^{à 1} pour 100 près.

Une vue d’ensemble du montage est donnée par la figure ^î.

’

318

’

Fig. ^7. -- B, ^bobine d’induction ; D, kénotron; ^Y, interrupteur du courant de chauffage ^du filament;

F, réglage ^du chauffage; R, résistance liquide; K, condensateur de O,OOJ C, caisse contenant le conclen- sateur à benzène; I, interrupteur commandant la mise en circuit du condensateur c; ô. étincelle d’éclairage;

W, filtre jaune; )11, 31 ~ , miroirs de Jamin ; Di, ^lame nic~ol; d, ^lunette d’observation;

Q, ^lame quart d’onde; X2, nicol-voltmètre.

Remarque ^{sur une} difficulté de réglage.

^On peut éprouver quelque difficulté à faire passer correctement un faisceau lumineux plat ^entre les armatures du condensateur c (lon-

gueur 90 cm; intervalle, ^{3 Inln} 7U). ^Le réglage ^est immédiat de la manière suivante : Le tube qui ^{contient c est} logé ^{dans une} longue ^{caisse en bois} garnie d’ouate pour éviter ^toute

inégalité ^de température ; ^cette caisse repose ^{sur une} platefortne ^{munie de} vils calantes. Elle lui est liée par ^une vis verticale qui ^traverse le fond de la caisse exactement à l’aplomb ^de

l’une des entrées, ^A (côté source), du condensateur c. On fait entrer en A le faisceau ? ^consi- déré, qui ^a déjà franchi la fente verticale F et s’est réfléchi sur le premier miroir de Jamin

, Mi ; ^il n’y ^a plus qu’à ^faire pivoter ^{la caisse} jusqu’à obtenir la sortie correcte du faisceau à l’autre bout.

3. Résultats relatifs au tétrachlorure de carbone et au benzène. - 1° Au lieu du grand condensateur de 90 cm de long, nous avons d’abord introduit dans le montage ^un petit condensateur long ^{de 18 cm} seulement. La longueur ^du champ ^{non uniforme} était, ^dans

les deux _cas, ~!,5 ^{cm à} chaque ^bout.

Quelles que soient les durées de charge ^{et les} différences de potentiel ^{mises en} jeu (5i 000 v : cm au maximum comme dans 2°), ^{on ne} (,onstate pas de notable déplacement

des franges mobiles. La variation d’indice observée ultérieurement ne se produit donc pas . clans la région ^non uniforme du champ.

2° Avec le condensateur de 90 cm de long et des durées de charge variant de un cent- millième à 2 dix-millièmes de seconde, les franges ^{mobiles font,} à l’établissement du champ,

un bond dans le sens d’un retard, que les vibrations incidentes soient parallèles ^ou perpen- diculaires au champ. L’introduction d’une lame mince sur le parcours du faisceau 9 qui

passe entre les armatures permet immédiatement de s’assurer que l’on ^a bien affaire à une

augmentation d’indice. Le bond est, clans les limites indiquées, indépendant de la durée de

charge.

319 3° quantitatives.

^Les franges précédentes ^{sont nettes et} brillantes ; ^mais

des mesures quantitatives précises ^du déplacement ^des franges ^{mobiles sont} fort difficiles parce que le plan de localisation de ces franges change ^à chaque ^{instant :} or, trois pointés ^sont

nécessaires pour ^mesurer l’interfrange ^et le déplacement. Nous attribuons cette difficulté à la bobine d’induction ; ^{elle ne s’est} jamais présentée ^{dans les autres} recherches effectuées selon la même méthode, mais avec un transformateur à courant alternatif.

Considérons le champ ^{de 51 000 v : cm} (le plans élevé qve ^nous permette actuellement la rigidité ^{de nos} diélectriques liquides). ^{Dans le cas} du benzène (faiblelnent biréfringent),

le déplacement qui correspond ^aux vibrations parallèles ^au champ peut être estimé de 1/4 à d’interfrange; le second est un peu plus petit. ^{Dans le cas du} tétrachlorure de carbone

(biréfringence ^très faible), ^{les deux} déplacements ^sont égaux ^{entre eux, et} peuvent ^être

éyalués encore de 1/4 ^à 1/5 d’interfrange.

-

.

4~ Controle de la théorie.’- Adoptons pour le contrôle de la formule (1) lea (lonnées

numériques suivantes, fournies par les tables : ^-.

(¡(D désigne ^la constante« de Kerr pour la raie D).

L’application de la formule (1) ^{et de} la formule de biréfringence

donne respectivement, pour ^ces deux liquides et la lumière i, == 3890 À,

ces résultats permettent de comparer dan l’un et l’autre ^cas les importances respectives ^de

l’électrostriction et de la biréfringence.

Appliquons-les ^{au cas} d’un condensateur de 90 cm de long. ^{et tenons} compte ^{de ce} que,

d’après la théorie de l’orientation,

le premier retard, ^dû àFangmentation d’indice ne

7i, s’ajoule à l’électrostriction; ^{le second}

s’en retranche. On trouve clans ces conditions, ^en comptant positivelnent ^les retards, ^{et en} désignant par i l’interfrange ponr la radiation A = 5 890 ^,1.

5’ A titre complémentaire, citons l’observation suivante : Mettons le condensateur à tétrachlorure de carbone sous tension en reliant directement ses armatures à la source con-

tinue et montons en parallèle, ^{entre les fils} d’alimentation, ^un éclateur à boules. Le

eliamp E ^croît progressivement, ^tombe brusquement ^{à zéro} quand l’étincelle éclate entre (1) Une évaluation moins bonne nous avait d’abord donné comme bond moyen + 0,22 ⁱ [Cf. Comptes

rendus de l’Académie des Sciences, ^{t. 178} (1924), p. 1899].

320

les boules, lrecoinmence à croître, ^et ainsi de suite. Ôbserv.ons les franges de filament. Le

liquide s’échauffant, ^elles commencent par disparaître ; puis ^elles reparaissent ^{au bout de} quelques ^minutes. Après ^{une étincelle} (champ ^d’abord nul), ^{elles se} déplacent ^lentement

dans le sens d’un retard, tandis que le champ électrique croît ; ^au moment où éclate félin-

celle, ^le champ redevenant nul, elles retombent brusquement ^{à leur} position primitive.

Nous avons déjà ^eu l’occasion de signaler que, ^en raison de l’effet Joule, il serait imprudent

(le tirer de cette expérience ^des conséquences précises.

4. Conclusions et discussion. - "10 Les résultats précédents, rapprochés ^{de nous}

ohservations antérieures sur le sulfure de carbone, montrent l’existence certaine de l’élec-

trostriction, équivalente ^{à une} condensation (lu liquide ^{dans le} champ électrique ^uniforme.

~° Ce phénomène ^{n’a aucun} rapport ^{avec la} biréfringence.

3° Dans les trois cas cités, correspondant ^{à des} biréfringences’ ^très différentes, ^son

ordre de grandeur ^{au moins est} donné par la formule (2).

4° Cependant, ^{dans le cas} du tétrachlorure de carbone particulièrement, l’électrostric- tion mesurée semble dépasser ^{la valeur} prévue. ^Bien qu’ul ^contrôle précis de la formule (~)

n’ait pas été l’objet ^clu présent ^travail, il convient de remarquer deux points importants :

D’abord - ainsi que ^nous l’avons déjà signalé - la condensation brusque ^du liquide ^entre

les armatures du condensateur que ^nous mesurons, est, ^en fait, ^une contraction aUabatlqLles l’équilibre final de condensation peut ^{donc être un} peu ùiliérenl de

l’équilibre isotlieriiiiqtie auquel ^se rapporte la formule (1, ^{En second} licu, la relation admise entre E et la densité, ^et cjui ^{nous a} permis d’arriver à la formule ( 4,, , n’est pas rigoureuse.

Nous nous proposons ^donc de reprendre ultérieurement le point ^{de vue} théorique.

5. Observations générales. - 10 Les étincelles H et 1 sont soufflées, ^ce qui ^donne-

en général ^une collstance assez bonne aux potentiels explosifs, ^au moins dans le cas da l’alimentation par transformateur. Cependant, il serait encore préférable, ^{dans des}

recherches de ce genre, de substituer à la coupure ^entre boules Il un éclateur tournant. Le

grand condensateur ]~ étant alimenté par transformateur à ^courant alternatif et kénotron,

avec résistance convenable intercalée sur le fil d’alimentation, ^la régularité ^sera complète

du côté des potentiels.

2° Il pourrait ^être dangereux ^{de mettre un} condensateur, ^et particulièrement ^{un con-}

densateur à benzène, ^sous tension élevée peu de temps après ^le remplissage du tube. Il convient de laisser le liquide ^au repos pendant plusieurs heures, puis de le mettre sous ten- sinon progressive, ^avec décharges fréquentes. ^{De la} sorte, ^on élimine peu à peu bulles ^et

poussières; ^la rigidité diélectrique croit. En outre, si une étincelle vient par la suite à éclater entre les arlnatures, ^{elle ne} risque plus de briser le tube.

Manuscrit _reçu le 20 illll ^1[}2L