Nouvelle forme d'électro-aimant

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Submitted on 1 Jan 1875

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Nouvelle forme d’électro-aimant

A. Camacho

To cite this version:

A. Camacho. Nouvelle forme d’électro-aimant. J. Phys. Theor. Appl., 1875, 4 (1), pp.238-240.

�10.1051/jphystap:018750040023801�. �jpa-00237064�

238

Les différences

qui

^{existent entre ces} diverse s déterminations

paraissent dépendre

^{de la}

pureté plus

^{ou moins}

grande

^des

liquides expérimen tés .

Cette méthode est

plus expéditive

que la méthode du

prisme

^à

litluide ;

^le nettoyage ^{de la}

petite

^{cuve est}

très-facile ;

^il

n’y

^a pas ^à

se

préoccuper

^de

l’angle

^du

prisme,

^{de la} verticalité exacte de ses

arètes;

^{enfin la}

température

^du

liquide

^est

plus

^{facile à déter-}

miner.

Pour une mesure

rapide

d’un indice de réfraction d’un

liquides quand

^on

n’emploie

pas ^avec le

prisme

^un instrument

très-précis,

notre méthode nous

parait

^{devoir donner des résultats}

plus

^exacts

et

plus rapides.

^En

revanche,

la méthode du

prisme

comporte ^une

exactitude

plus grande quand

^on

emploie

^de

grands

cercles donnant les 10

secondes ;

^{cela tient à ce} que l’indécision est moindre

quand

il

s’agit

^de déterminer la coïncidence d’une raie avec un réticule que ^la

disparition

^même

rapide

d’un trait lumineux.

Lorsdu’on

^{a un}

grand

^{nombre de}

liquides

^à

examiner,

^et

qu’on

se contente d’une

approximation

^ne

dépassant

pas quatre ^déci-

males,

^nous croyons ^notre méthode

préférable,

^{à cause de la}

rapi-

dité et de la comnodité

qu’elle présente.

NOUVELLE FORME

D’ÉLECTRO-AIMANT;

PAR M. A. CAMACHO.

Si l’on fait passer ^{un courant} très-faible _par le fil d’un électro- aimant

ordinaire,

celui-ci s’ aiUlal1te

immédiatement ;

^{mais cette}

aimantation est presque

superficielle, puisque l’épaisscur

^{de la}

couche

magnétique

^ne

dépasse

pas ^une fraction de millimètre.

Pour augmenter ^cette

épaisseur,

^{on es t}

obligé

^de renforcer le

courant de

plus

^en

plus, jusqu’à

^ce que le

magnétisme

^{arrive au}

centre.

NIais,

^en observant alors de

quelle ^façon

^le

magnétisme

^{est dis-}

tribué dans la section de

l’électro-aimant,

^{1 on voit}

qu’il

décroit de la circonférence au centre, ^étant nul dans l’axe même, et, ^{si l’on}

veut encore augmenter le

magnétisme total,

^{il sera} nécessaire de renforcer encore le courant

jusqu’à

^une certaine limite

qu’il

^est

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018750040023801

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impossible

^de

dépasser,

^et

apr~~s laquelle

l’électro-aimant s’échaufle

sans augmenter pour cela ^son

magnétisme.

Lors même que l’on arriverait à cette

limite,

^dans les électro- aimants d’un diamètre

considérable,

^on observerait encore que le

magnétisme

décroit de la circonférence au centre.

Des considérations

théoriques

m’ont conduit il penser que, s’il était

possible

^{de faire} passer ^{un courant isolé} non-seulement au- tour de la couche extérieure du

cylindre

^{de fer} d’un électro-animant

ordinaire,

mais aussi autour de toutes les couches

intérieures,

^on

arriverait à obtenir ^un élcctro-aimant

susceptible

^de

prendre

^sa

limite d’aimantation sous l’action d’un courant très-faible et dont la

puissance correspondant

^{a cette} limite serait

beaucoup plus grande

que dans les cas

ordinaires, puisque

^son aimantation serait entiè-

rement

égale

^{dans tous les}

points

^{de sa}

section,

^et que ^de

plus,

^ses

atomes se trouvant à la

plus petite

^distance

possible

^{du courant}

11lagnétisallt,

^son aimantation

complète

serait presque

instantanée, puisque

^le temps

dépendrait

seulement alors de la

période

^variable

de la

propagation

^{du courant à travers le} conducteur

qui

^entourera

l’électro-aimant.

Bien que ^cette

disposition

^soit

impossible

^à réaliser dans la _pra-

tique,

^on peut

cependant

^en

approcher heaucoup,

^et pour cela il suffit de construire ^un électro-aimant formé de la manière sui-

vante.

Cliaduc

noyau ^est constitué par ^une série de tubes de fer

(/~. i) concentriques 1 1 21 3, 4, ... i’, a’, 3’, 4’,

^{laissant entre eux un in-}

Fy. ^1.

tervalle à peu

près égal

^{à leur}

épaisseur;

^{sur chacun de ces tubes}

est

enroulé, toujours

^{dans le même sens, un} fil b de cuivre

isolé,

240

l’épaisseur

de la couche de fil étant

plus grande

^{sur le tube ex-}

térieur.

Les extrémités

f

^{du fil}

correspondant

^à

chaque

^{tube traversent}

la culasse de l’aimant et sont réunies de manière à ne former

qu’un

seul et

unique

conducteur.

En

employant

^{le courant de 1 o éléments}

Bunsen,

^de

grandeur ordinaire,

^{la force} attractive d’un

électro-aimant,

^{comme celui}

décrit ci-dessus

(de

15 centimètres de diamètre de bobine et de 1 ~ centimètres de

longueur),

^{à i} millimètre de

distance,

^{est de}

i o0o

kilogrammes,

et, ^{à 6}

millimètres,

^{de 25 o}

kilogrammes.

Avec un électro-aimant

télégraphique

^{ordinaire de} 5o kilomètres de

résistance, comparé

^{à un autre}

semblable,

^{mais du}

système

^dé-

crit

ci-dessus,

^le

résultat,

^au contact, ^{a été} le suivant : -.

J’indiquerai

^enfin que

l’expérience

^{a montré que, si l’on recouvre}

les extrémités

polaires

^{des tubes}

qui

constituent

chaque

^{noyau de}

. ces

électro-aimants,

^au moyen d’une rondelle de

fer,

l’électro-ai-

mant

perd

^sa

grande puissance

^{et se trouve dans les mêmes condi-}

tions

qu’un

électro-aimant ordinaire.

SUR LA POLARISATION ELLIPTIQUE;

PAR L. MOUTON, Agrégé-Préparateur ^{à l’École Normale.}

On sait

qu’un

rayon

elliptique

peut ^{être considéré comme} résultant de la

composition

^{de ,deux} rayons

polarisés rectiligne-

ment dans la direction des axes de

l’ellipse

^et

présentant

^{une diflë-}

rence de

pliase ^{de f}

ou, ^ce

qui

^{revient au}

^même,

^une différence de

2

marche

de -~ ~ 4

^{étant la}

longueur

^d’onde de la lumière considérée

1

(*) DE SEVARaiOrT, ^{Annales de Chimie et de} Physique, ²⁸ série, ^t. LXIII, p. 3!~5;

JAMIN, idein, ^3P série, ^t. XIX, p. 3a ^et suiv. ; Coiirs ^de Ph3~sique, ^t. III, p. 631;

BILLET, ^Traité d’Optique physique, ^t. II, p. 56.