Pression de radiation en électrodynamique non linéaire

HAL Id: jpa-00234473

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Submitted on 1 Jan 1951

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Pression de radiation en électrodynamique non linéaire

Bernard Kwal

To cite this version:

762

En se bornant au

premier

terme, dans le cas où les

poteittiels

des espaces

objet

et

_image

sont

_égaux

(c’est

le cas de la lentille à trois

diaphragmes),

on a une formule t-rèb

simple :

On retrouve ainsi certaines des formules démonlrées

par Scherzer

[2]

en

_{intégrant l’équation}

de Gauss par

approximations

successives. Une

_intégration

par

parties

des formules

précédentes permet

d’ailleurs de

chasser la dérivée seconde du

_potentiel

et de rendre le

résultat

_plus

commodément utilisable.

La convergence des

_intégrales

ne _{soulève pas} de

difficultés dans les lentilles usuelles où V" devient très

rapidement négligeable,

ainsi d’ailleurs que V’

lorsque z augmente.

La

précision

de ces formules est meilleure

qu’on

ne

le

_supposerait

au

premier

abord;

si

_l’emploi

d’un seul

terme entraîne une erreur

_{qui peut}

atteindre

5o pour ioo, des calculs

précis

faits par Goddard

[3]

en utilisant deux termes conduisent à des valeurs

qui

ne diffèrent des mesures

_{expérimentales}

que de 2

ou 3 pour 100. [1] BOUASSE. -

Optique et Photométrie dites Géométriques, Paris, Delagrave, I947, p. 30I.

[2] SCHERZER O. et JOHANNSON H. - Z. Physik, I933, 80,

I83.

[3] GODDARD L. S. 2014 Proc.

phys. Soc., London, I944, 61, 372-396.

Manuscrit reçu le 7 juin I95I.

Manuscrit reçu lue 7 juif 1951.

PRESSION DE RADIATION EN

_{ÉLECTRODYNAMIQUE}

NON

LINÉAIRE

Par BERNARD

_KWAL,

Institut Henri Poincaré.

Kwal et Solonlon ont étudié les

_{modifications,}

subies par la loi de Stefan-Boltzmann en

électrodyna-niique

non linéaire d’une manière

_{générale [2]}

et en

électrodynamique

de Born et

Infeld,

en

particu-lier

_[1].

Dans ce dernier cas, la théorie conduit à

l’existence d’une

_température

limitc de l’ordre de

_{1, 5 . 109}

degrés

(~mc2/3k), oÙ

l’entrohic

du

rayon-nemcnt devient infinic. Ce résultat tient essentiel-lement au _{fait que} la relation p - É

u,

caractéris-3

tique

de

l’électrodynamique

de

_Maxwell,

ne se retrouve

pas en

_{électrodynamique}

non

_linéaire,

où la trace du tenseur de Maxwell n’est pas

nulle,

car on a, en

général,

3p - u =

trace du tenseur de Maxwell

_)’.

D’une manière

_{plus précise,}

si LV est la densité du

Lagrangien,

on trouve

et _{il n’existe pas de relation}

_simple

entre p et u,

comme cela se

_{présente également}

en théorie des solides.

Dans la théorie de Born et

_Infeld,

si l’on

néglige

les termes de l’ordre

_{inférieur à 6’-,,}

on a

alors,

d’une manière

_approchée

ce

_qui

_permet de trouver une relation

simple

entre p et u et d’étudier ainsi les modifications de la loi de Stefan-Boltzlnann

_lorsque

la densité

d’énergie

atteint les valeurs de l’ordre de b2.

[1] C. R. Acad. _{Sc., I936, 202, 933.}

[2] J. _{Phys. Rad., I938, 9,} 205.

Manuscrit reçu le 12 _{juin 1951.}

SUR UN NOUVEAU DISPOSITIF

D’ÉTUDE

DES

RÉACTIONS NUCLÉAIRES

Par MIIe M. ADER et MM.

_{J. AMOIGNON,}

J.

_DEBIESSE,

T. KAHAN et J. LE

_RUN,

Laboratoire de

_{Physique atomique}

et

_{moléculaire,}

Collège

de France.

Nous avons été

_alllellés,

au cours de nos recherches sur la diffusion et la transmutation _{par rayons} ce

_e),

à mettre au

_point,

en

_plus

d’une méthode avec comp-teurs à

_{scintillations,}

une

_technique

_par

_plaques

photo-graphiques

permettant

d’enregistrer

la diffusion totale et simultanée de toutes les

_{particules susceptibles}

d’impressionner

les

_{plaques photographiques.}

DESCRIPTION DE L’APPAREIL

_(fig.

1 et

_{2). --}

Il Se

compose essentiellement d’un « _{anneau »,}

_pièce

en acier

_{inoxydable présentant}

tout autour de sa l’ace

interne des

_méplats

où

_prennent

_place

des

_plaques

photographiques

de dimensions convenables

_disposées

sur ces

_méplats.

la source de

_l’o

canalisée se trouve

,

en S. Le diffuseur est

_{interchangeable}

et

_placé

au

centre de l’ensemble en D.

Un tel

_{dispositif permet l’exploration}

totale et

simultanée dans un

_angle

de 36o) dans un

_plan,

et de

recueillir ainsi les

_corpuscules

diffusés dans tous les

sens. On obtient

_donc,

d’un seul coup, la distribution

angulaire

et

_{énergétique}

de

_particules

de

transmu-tation,

et ce, simultaliément et

_{intégralernent}

dans

toutes les directions.

Tout ce

_dispositif

_peut

être

_placé

soit dans une chambre à

_vide,

soit dans tout autre milieu.

Les

_premiers

résultats obtenus et la

_simplicité

de

cette

_{technique d’exploration intégrale}

et

simul-(1)

Les résultats de ces recherches seront _publiés ultérieu-rement.