Expériences de capillarité

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Submitted on 1 Jan 1873

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Expériences de capillarité

D. Gernez

To cite this version:

D. Gernez. Expériences de capillarité. J. Phys. Theor. Appl., 1873, 2 (1), pp.326-328.

�10.1051/jphystap:018730020032601�. �jpa-00236868�

326

La vérification est

satisfaisante, excepté

pour le ^mercure. Il est

vrai que le coefficient de

compressibilité

^{de ce}

liquide

^{est tellement}

faible que ^sa détermination

expérimentale

^{offre des} difficultés par- ticulières. Sa valeur est moindre que les corrections fort ^incer- taines

qu’il

faut lui faire subir pour ^tenir compte ^{de la}

compressi-

bilité de

l’enveloppe.

Il est

possible

d’ailleurs

qu’il

existe des

perturbations qui

rendent la

relation (14) inapplicable.

^En

effet,

la théorie dont cette

relation est déduite n’est

qu’une première approximation.

^Elle

devrait être

corrigée,

^{en tenant} compte ^{de la force} vive de rotation des molécules

qui

^{ne sont} pas des

points,

^{mais des}

particules

^de

dimensions finies.

L’influence de cette

perturbation

^est très-sensible pour les gaz.

Elle

modifie,

^{comme l’a fait voir NI.}

Clausius,

^le rapport ^{des cha-} leurs

spécifiques

^et la fôrme des relations

qui régissent

les transfor- mations

adiabatiques.

^{Elle est}

probablement

^moindre pour les solides dont les molécules oscillent

très-peu

^{autour de certaines}

positions d’équilibre

stable. Ce serait donc à cette

catégorie

^de

corps que la théorie

qui précède

^serait

plus particulièrement appli-

cable.

EXPÉRIENCES DE

CAPILLARITÉ;

PAR M. D. GERNEZ.

(Société française ^de Physique; 27 juin I873.)

Lorsqu’on

introduit des

charpentes métalliques

^{dans un collodion}

très-riche en huile de

ricin,

^et

qu’on

^{les retire}

lentement,

^on

obtient des lames

minces,

extrêmement

mobiles,

^assez résistantes pour supporter, ^sans rupture, ^{une extension}

qui

double leur ^sur-

face,

^{et tellement}

élastique, qu’elles

reprennent leur ^étendue

pri- mitive,

^aussitôt que ^cesse l’action déformatrice.

Les

liquides qui

donnent les meilleurs résultats sont formés de

89 d’éther, 5, 5

^d’alcool

absolu, 5, 5

^de

coton-poudre photogra- phique,

^et de 7o ^{à i oo} d’huile de

ricin, ajoutés après

la dissolution du

coton-poudre.

Voici

quelques expériences qu’ils

permettent ^{de réaliser facile-}

ment.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018730020032601

327 1. Avec

des charpentes métalliques qui

peuvent atteindre 8 cen-

timètres

d’arête,

^on

produit

^les

systèmes

laminaires de M.

Plateau,

et l’on observe ^toutes les

phases

transitoires

jusqu’à

^la

position

^d’é-

quilibre.

^{Les lames restent}

opalines pendant quelques ^minutes,

sans doute à cause de la solidification de l’huile de

ricin, provoquée par l’évaporation

^de

^l’éther;

elles deviennent bientôt transparentes

et

persistent

^souvent

pendant plusieurs

^semaines.

2. :1B1.

Dupré

^{a fait voir}

qu’un grain

^de

plomb

^{peut traverser une}

lame mince d’eau de savon sans la briser. On peut suivre les

parti-

cularités de cette

expérience,

^{à l’aide de lames de} collodion. On

voit,

^en

effet,

^le

grain

^de

plomb

^{former une}

poche qui s’étrangle

^en

s’allongeant

^derrière

lui,

^{de sorte} que, ^{au moment}

qu’il

^se

détache,

les

parois

^{de la cavité se soudent sans} déterminer la rupture ^{de la} lainé. Cette

expérience

^réussit facilement avec des corps de forme

quelconque,

^{à arêtes vives ou} arrondies .

3. On peut ^{de même}

suivre,

^{dans tous ses}

détails ,

^une

expé-

rience que ^{Ni. van} der

Mensbrûgghe

^a utilisée pour déterminer la tension

superficielle

d’une lame

liquide,

^et

qui

^{consiste à}

suspendre

a une lame

plane

un anneau circulaire

qui

^descend

parallèlement

à la lame

fixe, jusqu’à

^ce que le

poids

^{dont on le}

charge

^détermine

la rupture.

4. On vérifie

l’égalité

^{de la tension}

superficielle

^{sur une lame}

plane,

^{dans toutes les}

directions,

par ^une

expérience analogue

^à

celle du fil de M. van der

Mensbrugghe.

^{On fend une lame de}

collodion,

par ^un trait

rectiligne,

^{fait avec une}

pointe

^{ou un fil}

fin,

imbibé

d’éther,

^{et l’on voit} immédiatement les bords de la fente

s’écarter,

^en

présentant

^toutes les formes de transition entre la

ligne

^{droite et} la circonférence. La forme

circulaire,

^{une fois at-}

teinte,

se conserve à mesure que le rayon

grandit,

^même

lorsque l’ouverture,

^en

s’élargissant,

^{rencontre un côté de la}

charpente

métallique.

5. On peut utiliser les

propriétés

^{de ces membranes dans l’étude}

de

plusieurs questions d’acoustique :

leur surface est un véritable miroirs, d’une mobilité

extrême, qui

manifeste les

lignes

^nodales

des membranes vibrantes de forme

quelconque, planes

^ou

^{courbes ;}

elle se

prête

^{à la}

détermination,

par

points,

des surfaces

nodales,

328

dans les masses gazeuses

vibrantes,

^{et dans ce cas} l’observation

prend

^une

grande sensibilité,

^si l’on observe par

réflexion,

^dans

une lame

plane, l’image

d’une fente lumineuse ^{sur un} fond obscur

ou un trait obscur sur un fond vivement éclairé.

RELATIONS NÉCESSAIRES ENTRE LES VARIATIONS DE CERTAINS COEFFICIENTS;

PAR M. A. POTIER.

Une

tige métallique,

^{soumise à une traction}

donnée,

^{a-t-elle le}

même coefficients de dilatation

qu’à

l’état naturel?

Soient

1.

^la

longueur

^{de la barre à zéro et}

lorsqu’elle

^{n’est sou-}

mise à aucune

traction ;

^{1 sa}

longueur quand

^{elle est soumise à}

la traction _{p, à} la

température

^{t. Il est} clair que la connaissance de p ^et de t détermine la

longueur l

^et

qu’on

peut, par

suite,

^écrire

1 ⁼

c(p, t);

^un accroissement infiniment

petit

^{dl est lié aux ac-}

croissements

de p

^{et de t} par ^une relation de la forme

la valeur de _ce, définie _par ^cette

équation,

^est le coefficient de dila- tation à

pression

constante et celle de h ^est

l’inverse I

_E ^{du coeffi-}

cient d’élasticité ^à

température

^constante.

. Mais des relations

on déduit

Donc,

pour ^une

augmentation très-petite cr

^{de la}

^traction,

^la

variation du coefficient, de dilatation sera !7

J:;

^{dt comme cette aug-}

mentation ^w

correspond

^{à un}

allongement proportionnel lo ! ^Acy,