Sur une nouvelle propriété électrique du sélénium et sur l'existence des courants tribo-électriques proprement dits

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Submitted on 1 Jan 1880

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Sur une nouvelle propriété électrique du sélénium et sur l’existence des courants tribo-électriques proprement

dits

R. Blondlot

To cite this version:

R. Blondlot. Sur une nouvelle propriété électrique du sélénium et sur l’existence des courants tribo-électriques proprement dits. J. Phys. Theor. Appl., 1880, 9 (1), pp.407-409.

�10.1051/jphystap:018800090040701�. �jpa-00237706�

407

En

résumé,

^en

copiant

les llliroirs

japonais,

^on

peut

^{faire n1ain-}

tenant des miroirs dont

quelques-uns

^sont

magiques,

^{et on}

^peut

^les

rendre tous

magiques par la pression.

^{La boite à}

pression,

^{avec un}

miroir

métallique façon japonaise,

^{surtout s’il}

porte

^{à la fois des}

ornernents en relief eL des dessins en creux, constitue un

appareil

des

plus

^{curieux est dont la}

place

^est

marquée

^{dans tous} les cabinets de

Physique.

Nous ne nous arrêterons pas là. Un de

ces j our s, pendan t

que

notre miroir sera rendu

magique

par la

pression,

^{nous voulons}

faire mouler la surface

polie,

^{et nous la ferons}

reproduire

par la

galvanoplastie.

^{Cette surface aura toutes les}

irrégularités

^{de celle}

du miroir

magique

^et

produira

^{dans les} rayons réfléchis

Fimagc

d’ornements

qui

n’existeront

plus.

SUR UNE NOUVELLE

PROPRIÉTÉ ÉLECTRIQUE

DU

SÉLÉNIUM

ET SUR L’EXIS- TENCE DES COURANTS TRIBO-ÉLECTRIQUES PROPREMENT

DITS;

PAR M. R. BLONDLOT.

J’ai observé une

propriété électrique

nouvelle du

sélérxi um ,

laquelle

^{est mise en} évidence par

l’expérience

suivante. A l’un des

pôles

^d’un électromètre

capillaire

^on

attache

^au moyen d’un fil de

platine,

^un

fragment

^de sélénium recuit, à l’autre

pôle

^{une lame}

de

platine.

^{Si l’on}

amène,

^{en le tenant} par ^un manche

isolant

le sélénium ^au contact avec le

platine,

l’électromètre reste au

zéro,

comme on

pouvait s’y

^{attendre à cause de la}

symétrie

^du

^circuit;

mais vient-on à frotter le sélénium contre la surface du

métal,

aussitôt l’électrométre est fortement dévié : on atteint facilement

tine déviation

égale

^à celle que

produirait

^{un élément à sulfate}

de cuivre.

J’ai constaté que ni le frottement de deux métaux l’un contre

l’autre,

ⁿⁱ celui d’un corps isolant ^{contre un}

métal, ni,

^{bien en-}

tendu,

^{celui de deux} corps

isolants,

^ne

peut produire

^de

charge

de l’électromètre

capillaire.

Le courant

produit

par ^le frottement du sélénium est

dirigé,

à travers

l’électromètre,

du selenium non frotté au sélénium frotté.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090040701

408

On

peut

^s’assurer que le ^courant

tllermo-éleCtrrclue

^{obtenu en}

chauffant le contact

sélénium-platine

^{va du sélénium chaud au}

sélénium froid dans le circuit

e xtérieur ;

_par

conséquent,

^le

déga-

gelnent

d’électricité

que j’ai

^{observé ne}

^peut

^{etre attribué à la}

chaleur qui

accompagné le

frottement.

Ce dernier

point

^est

important

^au

point

^{de vue}

théorique.

Les courants que ^:1B1.

Becquerel

^{a obtenus en frottant l’une contre}

l’autre deux

plaques

de métal reliées aux

pôles

^d’un

galvanomètre

sont

toujours,

^{comme M.}

Becquerel

^{l’a constaté}

^lui-même,

^de

même sens que ^ceux

qu’on produirait

^en chauffant la surface de frottement

(1).

^M.

Gaugain (2)

^{a cru}

pouvoir

affirmer que ^ces

courants étaient dus à l’échauffement

produit

par la

friction, indépendamment

^{de tout effet} direct de celle-ci. M. G. Wiede-

mann

partage

^{la même}

opinion (3).

^Or

l’expérience

que

j’ai

^faite

montre que, dans ^{le cas du}

sélénium,

l’effet direct du frottement existe

certainement;

^{il est} extrêmement

probable qu’il

^{en est}

de même dans le cas de deux

métaux,

^{comme l’avait}

présumé

M.

Becquerel.

L’électromètre de l%I.

Lippmann joue,

^dans

l’expérience qui

fait le

sujet

^{de cette}

Note,

^{le rôle d’un}

galvanomètre

^{d’une sen-}

sibilité très

grande

^et

indépendante

^{de la} résistance du circuit.

Il

n’y

^a pas ici

équilibre

^{entre la} force électromotrice du

ménisque

de l’électromètre et celle de la _{source, à} cause du peu d’électricité

produite

^{par cette}

^dernière;

^la

petite quantité

d’électricité à haute tension

produite

par le frottement ^se

communique

^au

ménisque

et, ^{vu la}

grande capacité

^de

celui-ci,

^{n’en élève} que fort peu ^la différence

électrique.

Ce dernier fait

explique

^une

particularité remarquable

^que

j’ai

observée :

si, après

avoir obtenu par le frottement ^une déviation

électrométrique,

^{on cesse de}

^frotter,

^{la déviation}

persiste ;

^cela

provient

^{de ce} que le

sélénium, qui

^{avait laissé} passer l’électricité à haute tension due au

frottement,

oppose ^une résistance que

ne

peut

^{surmonter la faible}

polarisation

^{du mercure} de l’électro- mètre.

(1) BECQUEREL, ^{Annales de Chimie et de} Phys., ^2C série, ^t. XxXVIII, p. ¹ 13 ; ^1828.

(2) GAGGAIN, ^{Annales de Chimie et de} P12Tsique , ^;’c série, ^t. V, p. 31; ^1865.

(3) Galyanismus und Electronlagnetismus, ^t. I, S ^168.

409 Le choc et même la

pression produisent

^{le même effet} que ^le

frottement quoique

d’une manière moins

n1arquée.

NOTE SUR QUELQUES APPLICATIONS DES SYSTÈMES

ARTICULÉS;

PAR M. PAUL ROBIN.

Les

systèmes

^articulés

permetten t

de donner à ^un certain nombre de

problèmes géométriques

des solutions utilement

appli-

cables ^aux

appareils scientifiques :

par

exemple,

l’isoclinostat de

Kemp

^{fournit un nombre}

quelconque d’angles adjacents égaux.

Rappelons-en

^le

principe.

On sait

qu’un antiparallélogramrne

^{est un}

quadrilatère

^{dont les}

côtés

opposés

^sont

égaux

^{et dont les}

grands

^{côtés se croisent.}

Comme _{pour les}

triangles,

^{il est aisé de voir} que deux

antipa- rallélogrammes qui

^{ont deux}

angles égaux

^{chacun à chacun sont}

semblables,

^et

inversement,

^{d’où il découle} que ^deux

antiparal- lélogrammes

^articulés semblables resteront semblables dans toutes

leurs déformations.

Soit

l’antipar allélograrnme

^ABCD

(fig. 1).

^{Sur le}

^grand

^côté

^CI1,

Fig. ^{i .}

devenant un de ses

petits côtés,

construisons

l’antiparallélogramme

semblable

CBFE,

^{de même} sur ce nouveau

grand

^côté

FB,

^{et ainsi}

de suite. Les

angles ^{ABC, CBF,}

^{... seront}

égaux

^{dans toutes les}

déformations

possibles

^de

l’appareil.

L’appareil

^de

Kemp

^{dérive du}

système

^{articulé à}

_quatre

^barres

de

Hart,

^{comme celui de}

Sylvester

^{dérive du système à}

sept

^barres