Disposition accessoire de la machine d'Atwood

HAL Id: jpa-00238109

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Submitted on 1 Jan 1883

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Disposition accessoire de la machine d’Atwood

A. Béquié

To cite this version:

A. Béquié. Disposition accessoire de la machine d’Atwood. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1),

pp.323-325. �10.1051/jphystap:018830020032301�. �jpa-00238109�

323

plaque

^{à l’autre et} manifeste la différence des

pouvoirs

^émissifs.

Les mêmes

plaques

^{servent à} étudier les

pouvoirs absorbants ;

^il

suffit de les ranger ^{toutes à} la même distance d’une source de cha- leur à

laquelle

^elles

présentent

leurs faces

différentes;

^chacune

d’elles s’échauie dans ^une

proportion qui dépend

^du

pouvoir

^absor-

bant de la substance dont elle est couverte; ^on

présente

^{ensuite à}

la boule du thermomètre les

faces

^couvertes de noir de

~fLlt)zC’e : l’aiguille

^{dévie d’autant}

plus

^{que la}

plaque

^est

plus ^chaude,

^c’est-

à-dire que le

pouvoir

absorbant de la substance est

plus

^considé-

rable, puisque

^{dans ce cas le}

pouvoir

émissif est constant.

Enfin une

expérience

^très

simple

permet de vérifier

Inégalité

^des

pouvoirs

^{émissifs et} absorbants et de

répéter l’expérience

^connue

sous le nom

d’expérience

de Ritchie. On

prépare

^une

plaque

^de

métal de onl, ^{1 o} environ dont on recouvre la moitié de l’une des faces d’une couche d’or en feuille et l’autre moitié de la même face de noir de fumée. On chauffe cette

plaque

^{à ioo° ou I2o° et on la}

place

devant les deux boules (lu

thermomètre,

^{de telle sorte} que ^la boule noire soit à une

petite

distance de la surface dorée eL la boule dorée à la même distance de la boule

noire; l’aiguille

^{reste ,}

immobile ;

^en retournant la

plaque, l’aiguille

^{déi ie}

énergiquement, indiquant

réchauffement de la boule noire.

Il est évident que le ^même

appareil

^est

susceptible

^{de se}

prêter

à une multitude d’autrcs

expériences.

DISPOSITION ACCESSOIRE DE LA MACHINE D’ATWOOD;

PAR M. A.

BÉQUIÉ.

On connaît la

disposition

de la machine d’AtBvood modifiée _par 11~I. Bourbouze. Pour atteindre le méme

but,

celui de fournir aux

élèves ^{un tracé}

graphique

^{du mouvement varié de la chute des}

corps ^et du mouvement uniforme

qui

lui succède

quand

^on sup-

prime

^le

poids additionnel, j’ai

eu recours à

remploi

^d’un

^récepteur

Morse

clui

fait fonction de

compteur

^{de tours de la}

poulie

^{de la ma-}

chine d’~Xtwoo1. A cet

effet,

^on

peut prendre

la machine d’_fBtByood ordinaire des cabinets de

Physiclue :

il suffit de souder ^{à son axe}

une

pointe

conductrice

qui

^effleure

à chaque

^{tour un bain de mer-}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020032301

324

cure

placé

au-dessous. L’axe de la

poulie

^{et le bain de mercure}

font

partie

d’un circuit contenant une

pile

^{et le}

récepteur

^Morse.

Sans

qu’il

soit nécessaire d’avoir ^recours à des

explications, qui

seraient

prématurées

^au commencement d’un ^cours de

Physique.,

l’éléve

comprendra parfaitement : il,

que

l’espace

parcouru par le corps

qui

^{tombe est}

égal

^{à la}

longueur

^{de fil déroulée sur la}

poulie

de la machine d’ Atvvood et que, pour ^{mesurer cet} espace, ^il suffit de

compter

le nombre de tours effectué par la

poulie;

^2~

qu’une

^dis-

position quelconque, mécanique

^ou

électrique, peu importe,

^et

qu’on

pent

^se

dispenser

^de

^décrire,

^{fournira un}

signal chaque

fois que la

_ roue aura fait un tour : ce

signal

^{sera le trait du}

récepteur 3Iorse ;

3°

qu’une horloge

^étant l’instrument .h.abitc~el

employé

pour ^me-

surer le

temps,

^on

peut charger

^{un mouvement}

d’horlogerie

^de

dérouler

régulièrement

^{une bande de}

papier

au-dessous du

style

ou de la molette

chargée

de marquer les

signaux ; ^4°

que dans ^ces conditions ^une

longueur

^de

papier ^déroulée, égale

^{à 0~,1 1} par

exemple, peut

^être

prise

pour

représenter

l’unité de

temps.

^Le nombre de traits tracés dans cette

longueur

^sera

égal

^{au nombre.}

de tours de la

poulie

^{de la}

^machine,

^et

l’espace

^entre deux traits

sera le

temps

^écoulé

pendant

^t

qu’un

^tour s’effectue. Si le mouve- ment est

uniforme.,

les traits seront

régulièrement espacés,

^{et le}

nombre des

traits,

par unité de

longueur,

^mesurera la vitesse con- stante du mouvement. Si le mouvement est accéléré ^ou

retardée

^les

traits seront de

plus

^en

plus rapprochés

^ou

éteignes

^{les uns des}

autres, ^et le caractère du mouvement sera rendu évident par le tracé.

La démonstration de la loi des espaces ^se fera ^en

comptant

^le nombre des traits sur des

longueurs égales

de la feuille du

~1orse,

à

partir

^de

l’origine

^du mouvement. Pour la loi des

vitesses,

^on

répétera l’expérience classique ordinaire,

^{mais en}

ayant

^{soin de}

placer

^{le curs’eur annulaire à une} distance de

l’origine

correspon- dant à un nombre exact de tours de la

poulie,

que l’on fera d’ailleurs varier d’une

expérience

^à l’autre. Au tracé

correspondant

^{au mou-}

vement varié

succède,

dès que le

poids

additionnel est

enlevé,

^le

tracé d’un mouvement

uniforme,

^{et l’on} mesure sur la feuille de

papier

^{la valeur}

numérique

de la vitesse. On

peut

donc vérifier les formules

325

Cette manière de réaliser les

expériences

^ne

dispense

^{pas de}

l’emploi

^du

procédé classique :

elle n’a d’autre

objet

que d’en faciliter

l’intelligence

^{aux élèves.}

J. FRÖHLICH. 2014 Ueber die Bestimmung ^{des Ohms auf} dynamometrischen Wege (Méthodes dynamométriques de détermination de l’ohm). 2014 Wiedemann’s An- nalen, ^t. XIX, p. 106, ^1883.

M. J. Frôhlich vient d’examiner si les actions

électrodynamiques

peuvent

^servir

simplement

^{à la mesure de}

^{l’ohm ;}

le résultat de ces

recherches

théoriques

^{et d’essais}

d’application

^{a été}

exposé

^le

22

janvier

^{1883 à} l’Acadénxie de

Buda-Pesth,

^{dans un Mémoire}

que je

^vais

analyser.

On

place

^{à côté} l’un de l’autre deux

circuits,

^l’un

induit,

^l’autre

inducteur, qui

^{contient une}

pile

constante. Une force électromotrice instantanée se

produit

dans l’induit

quand

^on ferme le circuit de la

pile

^ou

quand

^{on établit un shunt entre les deux}

pôles

^{de celle-}

ci. On mesure le courant

qui

^{en résulte au} moyen d’un

électrody-

namomètre. La théorie s’établit facilement si

l’on

suppose que,

pendant

^toute la durée de la

période ^variahle,

^la

pile

^conserve

une force électromotrice et une résistance

invariables,

^et

qu’elle

n’intervient par ^{aucune autre}

propriété.

^{C’est là une}

hypothèse

essentielle du calcul

qui distingue

^ces méthodes de la méthode

galvanométrique correspondante :

les actions

électrodynamiques dépendent

de la loi de variation du courant

inducteur,

^tandis que l’action

magnétique

de l’induit ^ne

dépend

que de l’état final de l’inducteur. ^- Cette

hypothèse

^semble

d’ailleurs justifiée

par les

expériences

d’Helmholtz ^sur l’état variable de fermeture.

On

peut placer

les deux bobines toutes deux ^sur

l’inducteur,

^ou

sur

l’induit,

^{ou l’une sur}

l’inducteur,

^{l’autre sur l’induit. La théorie}

montre que ^cette dernière

disposition

^{est la seule}

qui permette

d’élilmirler les coefficients de self’-induction. Cette élimination se

fait ^au lnoyen des deux

expériences

suivantes :

1’ On ferme le circuit de la

pile. Désignons

par

C~A

^l’action

électrodynamique

^{entre deux}

portions

déterminées de l’induit et

de l’inducteur.