Électromètre capillaire horizontal

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Submitted on 1 Jan 1883

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Électromètre capillaire horizontal

Ch. Claverie

To cite this version:

Ch. Claverie. Électromètre capillaire horizontal. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.420-422.

�10.1051/jphystap:018830020042000�. �jpa-00238129�

420

ÉLECTROMÈTRE CAPILLAIRE HORIZONTAL;

PAR M. CH. CLAVERIE.

Un tube de ^verre

V,

^de

o"Boo5

^à

~"l,006

de diamètre

intérieur,

est étiré à la

lampe,

^de

façon

^{à donner un fil}

capillaire légèrement conique ayant

^au

plus

^{0 ooi i de diamètre} intérieur. La

partie capillaire

^{est recourbée comme}

l’indique

^la

figure,

^{et le tout est}

Fig. ^1.

fixé sur une

planchette

^verticale

portée

par ^un

pied

^{à trois vis}

calantes,

^ainsi

qu’un

second tube V’ fei~Iné intérieurement contenant

un peu de ^{mercure et} de l’eau acidulée dans

laquelle plonge

^l’extré-

iniué du tube

capillaire.

Au-dessous de AB sont des divisions ^en lnilli- mètres: a

et fi

^sont des fils de

platine;

^{on les met en contact, on}

verse du mercure en

V,

^{on incline}

l’appareil jusqu’à

^ce que le

mercure coule

goutte

^à goutte ^dans

V’,

^{on redresse}

l’appareil

^en

plaçan

^{AB à} peu

près horizon tal,

^{e t l’on verse} peu ^à peu du ^mercure

en Y jusqu’à

^ce que le

ménisque ^mercuriel

soit dans AB

près

^de

l’extrémité B voisine de V’. C’est le zéro de

l’appareil.

Si l’on rend maintenant a

négatif

par

rapport

^à

~,

^le

ménisque

^se

déplace

^de

B vers

-~,

^{et le}

déplacement

^est

toujours

^{le même} pour ^{une même} force électromotrice si

l’appareil

^est bien construit. Mais il est rare

qu’un appareil

^{construit sans}

précautions particulières

^n’ait pas

plusieurs zéros,

^et que la ^même force électromotrice ne

produise

pas

plusieurs déplacements

différents. Si l’on étudie la variation de diamètre de la

partie capillaire

^en y

promenant

^{une bulle de}

mercure, ^on voit

qu’elles

^{sont en}

général

^très

irrégulières; je

^ne

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020042000

421

conserve que ^les tubes dont les diamètres varient sur une certaine

longueur

^{comme les} ordonnées d’une

ligne droite,

^{et c’est la}

por tion correspondante

^{du tube}

qui

^{sert à faire la}

partie rectiligne

^{et hori-}

zontale AB de l’électromètre.

Les hauteurs de mercure que le

ménisque placé

^{aux différents}

points

^{du tube}

peut supporter

^sont,

d’après

^{la loi de}

^Jurin,

^{en raison}

inverse des diamètres du tube et varient par

conséquent

^{comlne les}

ordonnées d’une ^branche

d’hyperbole qui

ne diffère pas sensible-

ment

éfiune

droite dans la

partie correspondant

^{à la}

branche ~apil-

laire AI~.

’

Supposons que AT3

^{fasse un}

angle

^{x avec} l’horizon én s’abaissant à

partir

^{de A. Par} les différents

points

^{de AB menons} des verticales

sur

lesquelles

^à

partir

^{de cette droite nous}

^porterons

^des

longueurs égales

^{aux hauteurs de mercure} que le

ménisque placé

^{en ces}

points

du tube

peut supporter,

^{les fils x}

et 3

^{se touchant.}

Les extrémités de ^ces

longueurs

déterminent une droite CD. Si l’on établit entre x

et fi

^une différence de

potentiel

^e, les hauteurs de mercure soutenues par le

ménisque

croissent d’une fraction

Fig. ^2.

d’elles-mémes

proportionnelle

^{à e, et l’on a une} nouvelle droite Ci D’

qui

^{rencontre AB au même}

point

que CD. Si le

ménisque

est d’abord ^en

M,

^{il vient en un}

point

^M’ tel que les ordonnées de G~ D~ et de CD

passant

par M~ ^et par M soient

égales.

Si 1 est la

longueur AB, a

^{et b} les hauteurs de mercure soutenues en A et B par le

ménisque lorsque

^{e = o, cc et} x’ les distances de M et de 31’ ^au

point

^{de rencontre de AB avec CD et}

G’ D’,

^{d le}

422

déplacement ^lXIl%1’,

les variations de x sont

toujours

^assez faibles pour

qu’on puisse

considérer x’ comme sensiblement constant; par

exemple,

^{x étant}

égal

^à

^{4-, la} plus grande

différence entre x’ et x sera de om, ^20.

On voit donc que ^ce

déplacement

^{d est}

proportionnel

^{à e. On}

voit de

plus

que la sensibilité

augmente

^{avec oc}

jusqu"a-

^ce que b - a - 1 sin u =

o ; pour ^cette valeur de _oc CD serait

horizontal, l’appareil

^n’mirait

plus

^{de zéro. Pour une valeur}

plus grande

^{de (1.,}

on verrait facilement

qu’il n’y

^{aurai t}

plus

pour ^ce

ménisque qu.’une position d’équilibre ^instable,

^{et le}

ménisque

^{amené en un}

point

du tube se

déplacerait

^en

général

^{soit d’un côté soit de}

l’autre jusqu’à

sortir de AB.

Si l’on incline le tube ^{en sens} contraire en élevant l’extrémité étroite

B,

^on diminue la sensibilité.

On

peut

^{donc avec} les vis calantes

régler l’appareil

pour ^une sensibilité déterminée. Avec ^un

déplacement

^de

^o~,

i so pour ^une force électromotrice d’un

volt,

^{le zéro est}

parfaitement fixe,

^{et les}

arrêts du

ménisque

^{sont très nets.}

F. AUERBACH.2014 Ueber Tonschwingungen ^fester Körper ⁱⁿ Gegenwart ^der Flüssigkeiten (Vibrations ^sonores des solides ^en présence ^des liquides); ^Ann.

der Physik, ^t. XVII, p. 964; ^1882.

L’auteur ^a cherché à déterminer l’influence des

liquides

^{sur la}

hauteur des sons rendus par des ^vases

cylindriques

^{de verre rem-}

plis

^{en totalité ou en}

partie.

Il mesurait le nombre de vibrations des sons au moyen du uonocorde. Ses

premières expériences

^ont

porté

^sur l’eau. Il y ^a

toujours

abaissement du son

produit.

81. A-uerbach

appelle

abaissement

géométrique

^{du son le}

rapport

du nombre de vibrations du vase vide à celui du vase

plein

^et

abaissement

arithmétique

^{du son le}

rapport

^{de la} différence de

ces deux nombres de vibrations à celui du ^vase vide.

Le

premier

^est, pour ^{un vase}

rempli

^de

liquide,

^d’autant

plus

petit

que le ^{son est}

plus aigu,

sensiblement

indépendant

^{de la hau-}