Influence de l'état électrique d'une surface liquide sur la tension maxima de la vapeur de ce liquide en contact avec la surface

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Submitted on 1 Jan 1884

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Influence de l’état électrique d’une surface liquide sur la tension maxima de la vapeur de ce liquide en contact

avec la surface

H. Blondlot

To cite this version:

H. Blondlot. Influence de l’état électrique d’une surface liquide sur la tension maxima de la vapeur de ce liquide en contact avec la surface. J. Phys. Theor. Appl., 1884, 3 (1), pp.442-444.

�10.1051/jphystap:018840030044201�. �jpa-00238278�

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moins saturé, ^et peut-être vircra-t-il ^ait vert, si l’extinction des rayons bleus par transmission l’emporte ^sur leur renforcement par diffusion; ^cela dépend ^{de la dimension des} particules, ^de

leur nombre, ^{de leur} nature, des conditions d’éclairement.

Mais, ^{si la} profondeur ^{est faible, l’effet} pent ^{être renversé et} l’abondance de particules faire tirer ^au bleu une coloration verte.

C’est ainsi que M. le professeur ^{Colladon a observé} que, pendant

un dragage de l’un des côtés du port ^de Genève, opération qui

faisait nager dans l’eau

pen d’argile délayée, ^{le bras du Rhône}

par lequel s’écoulait cette eau légèrement troublée, ^était plus

bleu que l’autre bras formé d’eau ^{tout à} fait limpide. ^{Ceci s’ex-} plique facilement. Dans le Rhône, quand ^{l’eau est claire à sa sortie}

du lac, la coloration est vert bleu, comme nous l’avons rappelé plus ^{haut, ce} qui tient ^en grande partie ^à la couleur plus ^{ou moins} jaune ^{ou verdâtre du} fond ; ^{si l’eau devient} légèrement louche, ^ce

n’est plus ^{le fond} qui ^{renvoie la} lumière, ^c’est l’argile ^en suspen- sion. Or cette argile ^{est blanche et elle} possède ^{à un assez haut} degré la faculté de diffuser la lumière bleue, ^{comme on le recon-}

naît en faisant tomber ^un faisceau de lumière solaire sur de l’eau dans ces conditions. La coloration jaunâtre ^{du fond est donc mas-} quée, ^la coloration _par diffusion prédomine, ^{et la teinte est d’un}

bleu lavé de blanc.

INFLUENCE DE L’ÉTAT ÉLECTRIQUE D’UNE SURFACE LIQUIDE SUR LA TENSION MAXIMA DE LA VAPEUR DE CE LIQUIDE EN CONTACT AVEC LA SURFACE;

PAR M. H. BLONDLOT.

En partant ^du principe ^de l’impossibilité ^{du mouvement} per-

pétuel, ^{on peut démontrer a} priori l’existence de certaines rela- tions entre des quantités physiques. C’est ainsi que SirW. ^rrhon1-

son, applirluant ^ce principe ^aux phénomènes capillaires, ^a prouvé plusieurs propositions ^{relatives à} l’évaporation ^{et à la condensa-}

tion des vapeurs (1).

(’ ) Proceedings of ^tite Royal Society of Edinburg, feb. 7, 1870.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018840030044201

443 Il est aisé de montrer, ^{cn suivant une} marche analogue, que l’état électrique ^de la surface d’un liquide doit modifier la valeur de la tension maxima de la vapeur ^{de ce} liqmide ^{pour une} tempé-

ture donnée.

Pour cela, ^soit

^{tube en U dont on a} recourbé les deux bran- ches l’une vers l’autre pour les souder ensuite ^entre elles de façon

à constituer

vase fermé (fig. 1).

L’appareil ^est placé ^{de façon} que !les ^deux branches de l’U soient verticales, ^{et l’on} suppose qu’on ^y ait introduit primitive-

ment une certaine quantité d’eau ; ^{l’air de} l’appareil ayant ^été

enlevé, ^{le niveau de l’eau est le même dans les deux branches. Le}

Fig.

tout est placé ^{dans un milieu à} température invariable. Imaginons

maintenant que, dans l’une d’elles, ^{on ait introduit un} petit pla-

teau isolé et électrisé _p, disposé horizontalement au-dessus de la surface du liquide. ^{Par suite de} l’attraction électrique, ^le liquide

va s’élever dans cette branche du tube, ^{et il} s’établira

nouvel état d’équilibre, ^une différence h existant entre les niveaux 1B et A’

dans les deux branches du tube.

Si l’on abandonne l’appareil ^{à lui-même,} les choses subsistent ainsi indéfiniment.

Ce fait ne peut s’expliquer que de deux manières : io en ad-

mettan t qu’il ^se produi t ^une distillation perpétuelle de l’une des branches dans l’autre; ^{en admettant} qu’il n’y ^{a ni} évaporation, ⁿⁱ

condensation à l’une ou à l’autre des surfaces A et A’.

La première alternative ne peut ^être admise, puisqu’on ^aurait

ainsi réalisé le mouvement perpétuel. ^{Par suite,} la seconde est né-

cessairement exacte, et l’on peut ^affirmer que, dans ^le voisinage ^de

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la surface A., la vapeur possède la tension qui correspond ^{à l’état} d’équilibre ^{entre le} liquide ^{et sa} vapeur, c’est-à-dire la tension maxima pour ^la température ^{t, et} que ^{de même} près ^{de A’ la va-}

peur ^{a la} tension qui ^{convient à l’état} d’équilibre ^{entre le} liquide

et sa vapeur.

Mais la pression existant actuellement au-dessus de A’ n’est pas

égale ^{à la} pression ^{existant au-dessus de A : elle est} plus petite

de la pression ^{duc à une hauteur A de vapeur,} c’est-à dire de h6,

si l’on désigne par 8 ^le poids spécifique de la vapeur.

Par conséquent, ^{la tension maximum} qui ^{convient à la surface}

électrisée A’ est plus petite que ^la tension qui ^{convient à la surface}

non électrisée A de la quantité ^AS.

Il est d’ailleurs aisé de calculer Iz en fonction de la densité élec-

trique u ^{à la surface du} liquide. ^{En effets, la} pression ^électro- statique ^{est, comme l’on sait,} égale ^à 2npv2; ^{comme c’est cette pres-}

sion électrostatique qui ^{maintient le} liquide ^{soulevé, on doit avoir}

en désignant par A ^le poids spécifique ^du liquide.

On tire de là

Par conséquent) ^une slujace liliiide ^étant électrisée) ^{si l’on} désiyne par u ^la densité électrique ^{à sa} su/face) la tension n1.axilna cle la vapeur ^{en contact avec cette} su/face ^élec-

trisée est plus petite qu’elle ^ne serait si la siiiface n’était pas électrisée, ^la telnpérature ^{étant la} mêîne, ^{de la} quantité

2 TTu. 2 6 A, 6A désignant ^{le rapport} des densités de la vapeur ^et du

liquide.

SUR LA MESURE DES FORCES ÉLECTROMOTRICES MAXIMA ET MINIMA DANS LES COUPLES A UN SEUL ÉLECTROLYTE (1);

PAR M. ÉMILE REYNIER.

Parmi toutes les valeurs que peut prendre ^la force éleelromo-

(1 ) Hésumé d’une Communication faite à la Société française ^de Physique,

dans la séance du 16 novembre 1883.