Travaux néerlandais

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Submitted on 1 Jan 1903

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Travaux néerlandais

E. Mathias

To cite this version:

E. Mathias. Travaux néerlandais. J. Phys. Theor. Appl., 1903, 2 (1), pp.463-474.

�10.1051/jphystap:019030020046301�. �jpa-00240780�

463 de lopalescence. ^{Il se} propose de rechercher quels rapports ^existent

entre le même phénomène ^et les variations de la tension de vapeur du mélange liquide. ^{Il mesure} la tension dé vapeur ^en déterminant le poids de vapeur ^entraînée par ^un volume déterminé d’air passant

au-dessus du liquide. L’auteur fixe ensuite les caractères qui indiquent que l’on ^{se trouve} dans le domaine critique ^d’un mélange liquide ^{et cite à ce} propos les caractères admis par Rothmund,

Friedlândler et Guthrie. Il décrit ensuite les phénomènes d’opales-

cence observés par lui dans ^ces conditions et en recherche la cause.

L. MARCHIS.

TRAVAUX NÉERLANDAIS.

L.-H. SIERTSENIA. - Die Dispersion ^der 111magnetischen Drehung der Polari- sationsebene in Wasser ini sichtbaren Spektrum (La dispersion ^rotatoire magnétique de l’eau dans le spectre visible). - Coneneunicalions frorn ^the

of Leiden, ^{n° 73 .}

’

L’auteur s’est proposé ^de reprendre ^{les mesures de Verdet et de}

Van Schaik sur la rotation magnétique ^{dans l’eau ; à cet} effet, ^{il a} employé ^deux dispositifs expérimentaux différents. Le premier ^est

celui dont il s’est servi pour étudier les solutions salines (1); ^la

bobine magnétisante ^{avait 30} centimètres de long ^{et i 107 tours de} fil, ^dans lesquels passait ^{un courant d’environ 60 ampères. L’eau}

était contenue dans un tube cylindrique ^{de 55} centimètres de long ^et

de 45 millimètres de diamètre, fermé par des lames de glace ^{à faces} parallèles, qui sortaient suffisamment de la bobine pour que l’in- fluence du champ de celle-ci sur les lames fût nulle. Les rotations étaient d’environ Il,’ pour le rouge ^{et 3~°} pour le violet; ^{toutes les} précautions ^étaient prises pour annuler, par des corrections appro-

priées, ^{les causes d’erreur connues.} La rotation correspondant ^{à une} longueur ^{d’onde connue ),} était divisée par l’intensité ^{du courant}

magnétisant, ^{et le} quotient ^{divisé à son tour} par la rotation corres-

pondant ^à la lumière du sodium et à un courant d’un ampère. ^On

obtenait ainsi le rapport p, dont trois séries d’expériences ^ont

fourni 38 valeurs relatives à des longueurs ^d’onde comprises ^entre

405 et 701

_

~1 j .I. ^4e série, ^t. I, p. 60-61 ; ^1902.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019030020046301

464

Le second dispositif ^est celui que l’auteur ^a employé ^{pour mesurer}

la rotation magnétique ^{dans les} gaz (’) ; ^{ici le} tube-laboratoire a

231 centimètres de long ^{et est} situé dans l’axe d’une bobine de 2 mètres de long, portant ^{3650 tours de} fil. On obtient ainsi une dis-

persion beaucoup plus grande qu’avec ^le premier dispositif ; ^{8 séries} d’expériences ^{ont fourni 76} valeurs de _p.

Si l’on porte les valeurs de ~ en abscisses et les valeurs de p ^en ordonnées, ^{les mesures faites avec les deux sortes} d’appareils ^sont

assez concordantes pour dessiner ^une courbe unique.

La différence entre la valeur observée de p ^{et la} valeur fournie par la courbe ne dépasse 10/0 que dans quelques ^{rares cas ;} générale-

ment elle reste inférieure à 0,5 0/0.

Le tableau suivant donne la comparaison ^{des mesures de l’auteur}

à celles de Verdet et de Van Schaik, pour lesquelles ^{le p relatif à la}

raie E de. Frauenhofer est pris égal ^{à l’unité ; les rotations de l’au-}

teur sont légèrement plus faibles que celles de ^ses devanciers.

L.-H. SIERTSEMA. - Thé dispersion ^{of the} magnetic ^{rotation of the} plane ^of polarisation ⁱⁿ negatively rotating salt-solutions.

II. Further measurements with potassium ferricyanide (Dispersion ^rotatoire magnétique ^{de solutions}

salines à rotation négative.

II. Nouvelles mesures faites sur le cyanure rouge).

-

Communications the Physical Laboratoy’y of Leiden, ^{n° 76.}

L’auteur reprend ^avec plus ^de précision.les ^mesures déjà signalées

dans ce recueil (5); les deux tubes à dissolution de cyanure rouge ^et à eau sont fermés par les ^mérnes lames de _verre, ce qui ^{réduit énor-}

mément le déplacement ^du spectre quand ^on substitue l’un des tubes à l’autre ; ^enfin l’emploi de la lumière du soleil donne plus ^de préci-

sion à la détermination des longueurs d’onde. I,es observations ont été faites sur des dissolutions à 0,5

¹

^{et 2} 0/0 ; connaissant la

(1) ^{J. de} l’hys., ^3° série, ^t. VII, p. 288-290 ; ^1898.

(~) VERDET, ^C. R., ^t. LXI, p. 630.

(3) VERDET, de Chin2. et de Phys., ^3° série, ^t. p. 410.

(4) ^VAN ScAmh, ^Diss. vtrecht, 1882, p. 31; - ^{et Aoch. 1 ro} série, ^t.

p. 386. -

(5) J. ^cle Plays., ⁴⁶ série, ^t. I, p. 60-6i j 1902.

465 rotation magnétique ^{de l’eau} d’après ^les expériences précédentes, ^on

en déduisait la constante de rotation du sel pour ^chacune des solutions et pour ^une longueur ^{d’onde un} peu variable ^à la vérité, quand ^on passe de la solution ^à l’eau pure. Les expériences ^ne

montrent aucune variation de la constante de rotation avec la con-

centration, ^{mais montrent une fois de} plus l’énorme accroissement de cette quantité lorsqu’on approche de la bande d’absorption ^corres- pondant ^{à ~}

490 pp.

L.-H. SIERTSEMA. - Measurements on the magnetic ^{rotation of the} plane ^of polarisation in liduefied gases under atmospheric pressure.

Il. Measurements with methyl ^chloride (’Nlesure,-, ^{de la} polarisation ^rotatoire magnétique ^{dans les}

gaz liquéfiés ^{sous la} pression atmosphérique. - II. Cas du chlorure de méthyle).

-

COJnrnunications the Physical of LeicLen, ^{n° 80.}

L’appareil précédemment décrit (’) ^{a dû être} remplacé. ^{Le chlo-}

rure de méthyle, provenant ^du produit commercial plusieurs ^fois distillé, est contenu dans un tube de verre horizontal de 35 centi- mètres de long, ^fermé par deux glaces ^{de verre de 1 millimètre} d’épaisseur ^{fixées à la} glu marine. Ce tube, ainsi que les nicols pola-

riseur et analyseur, ^est dans l’axe d’une boîte cylindrique ^{à double} paroi refroidie par du chlorure de méthyle ^et protégée ^contre

l’échauffement de la bobine magnétisante par ^une couche de laine ;

le liquide ^{du tube} laboratoire intérieur, ^{dans ces} conditions, ^est par- faitement tranquille ^et exempt de bulles de vapeur.

Les deux nicols sont fixés l’un à l’autre et font un angle ^{de 110}

avec leur position ^à angle droit. La bande noire se déplace ^d’une

extrémité du spectre ^{à l’autre} quand l’intensité du courant varie entre ’20 et 60 ampères. Connaissant, d’après ^{les mesures} antérieures faites sur l’eau, ^les constantes de rotation pour différentes longueurs

d’onde du spectre visible, ^on vérifie que les produits ^{de ces cons-}

tantes par les intensités de ^courant nécessaires pour éteindre ^ces différentes longueurs ^{d’onde dans le} spectre ^sont sensiblement iden-

tiques. ^La valeur moyenne ^{de ces} produits ^{n’est autre} que l’angle ^des

sections principales ^{des nicols} polariseur ^et analyseur, exprimée ^avec

une unité complexe. ^{Dans les} expériences ^{faites avec le} chlorure de

méthyle, l’appareil ^{restant le} même, ^le quotient ^de la valeur précé-

demment trouvée de l’angle ^{des nicols} par l’intensité de courant

(1) ^{J. de} Puys., ^3e série, ^t. X, p. 211-212; ^1901.

466

qui ^{éteint une} longueur ^{d’onde connue, donne la constante de rota-}

tion du liquide pour ^cette longueur d’onde. On peut ^{ainsi tracer la}

courbe ayant pour abscisses les longueurs ^{d’onde et} pour ordonnées les constantes de rotation du chlorure de méthyle, ^et former ensuite les quotients des ordonnées par celle qui ^se rapporte ^{à la} longueur

d’onde du sodium. La dispersion ^{ainsi trouvée est normale et diff’ère}

peu de celle ^de l’eau et des autres gaz. ^{Dans ces} expériences, ^{on ne}

tient pas compte ^{de la} polarisation ^rotatoire magnétique ^{des lames}

de verre qui fermentle tube d’expérience ; ^{comme cette erreur intervient}

de la même façon ^{dans les} expériences ^{faites sur l’eau et le chlorure}

de méthyle ^et que les dispersions ^sont presque identiques, ^{la cause}

d’erreur s’élimine d’elle-même sensiblement.

L.-H. SIERTSElBlA. - The calculation of 1 _’n from the magnetic ^{rotation of the} plane ^of polarisation for substances withotit an absorption ^{band in the visible} spectrum (Calcul de e au moyen du pouvoir ^rotatoire magnétique des corps

n2

dénués de bande d’absorption ^{dans le} spectre visible).

Conun1lnications (ton2 the Physical Ltzboî-atoî-y of Leiflen, ^{n° 82.}

.

Dans ^un mémoire analysé ^{dans ce} Recueil (1 ) , M. H. Lorentz cherche

à expliquer ^les propriétés ^du quadruplet ^{de M. Cornu} (raie D 1) ^en

admettant que les phénomènes ^{lumineux sont} produits par les vibra- tions d’un ion sphérique de rayon ^{c~ recouvert} d’une charge électrique.

Cette charge, que l’on suppose liée ^à la matière pondérale, ^{a, à l’état} d’équilibre, ^{une densité} superficielle ^f5 partout uniforme, ^{donc une} charge ^{totale e}

M. Lorentz admet que les points ^{de la sur-}

face sphérique ^ne peuvent ^se déplacer que dans la surface elle-même et que dans ^{ce mouvement} chaque ^élément conserve sa charge, ^ce qui

donne lieu à des condensations et à des dilatcttions de cette charge.

Soit p la densité superficielle de la matière pondérale qui porte ^la charge électrique, ^{la masse} totale 7n du support matériel de l’électri- cité est donnée par m

4xa2p.

Pour une substance dont la dispersion ^est donnée par n - f~X), ^le déplacement ô ^{de la} longueur ^{d’onde ),, dans un} champ magnétique qui ^{donne une rotation} magnétique ú) ^{à une} lame de substance

d’épaisseur z, ^{est donné} d’après 1-1a11o par la formule :

(1) ^{J. de} Phys., ^3t série, t. VIII. p. o02 : i899.

467

D’autre _part, le déplacement S produit par le champ magnétique

H est donné par la théorie élémentaire de l’effet Zeeman, ^{V étant la}

vitesse de la lumière dans le vide :

Si l’on remarque que ^(J)

p étant la constante de rotation de la substance considérée pour la longueur ^{d’onde ~,} il vient défini- tivement :

L’auteur utilise ses propres expériences ^{sur la} polarisation ^rota-

toire magnétique ^{et les} mesures connues de dispersion pour le calcul

de , ^la _longueur ^{d’onde étant} celle du sodium ; ^{il trouve ainsi :}

m

H. KAMERLINGH Expression ^{of the} equation of state of gases and

liquids by ^{means of series} (Expression ^de l’équation d’état des gaz et des li-

quides ^au moyen d’une série).

Coîîîmunications the Physical Laboraloï’y of Leiden, ^{n° ’~1.}

H. IiAMERLINGH ONNES. - Ueber die Reihenentwickelung ^{für die Zustand} glei- chung der Gase und Flüssigkeiten (Sur ^le développement ^{en série de} l’équation

d’état des gaz et des liquides).

Coînînunications fl’om ^the Physical Laboratory

of ^{Leiden, n° ’ï!~.}

L’auteur s’est proposé ^de représenter ^les expériences ^{de M. Ama-} gat ^sur l’hjwdrogène, l’oxygène, ^{l’azote et l’acide} carbonique ^au moyen d’un développement ^en série ordonnée suivant les puissances ^{de la}

densité. Après de nombreux essais, ^{il s’est arrêté à la forme :}

v est le volume moléculaire à Tl sous la pression de p atmosphères ^en prenant ^{comme unité} le volume moléculaire normal théorique. ^Dans

les conditions normales, ^{on a} Ao ^{= 1.}

L’unité employée ^{par M.} Amagat n’étant pas absolument identique

468

à l’unité de volume actuelle, désignons par v A les volumes donnés par M. Amagat ^et par vN le rapport de l’unité employée par lui ^à la

nouvelle; ^{on aura v}

^vAvN.

Les coefficients AA, BA, CA, ..., F,,, qui représentent ^les expériences

de M. Amagat, ^donnent

avec les relations :

Le premier ^{terme du} développement ^{en série est déterminé} par la condition que les lois de Mariotte, ^de Gay-I.Jussac, d’Avogadro ^et Ampère ^sont applicables rigoureusement lorsque ^{le volume est infi-}

niment grand. Quant ^aux coefficients BA, CA, DA, EA, FA, ^la pre- mière approximation ^{consiste à} les déterminer pour chaque ^isotherme

en résolvant cinq équations ^{obtenues au} moyen de cinq observations bien choisies. M. Kamerlingh ^{Onnes a} vérifié directement qu’avec ^les

six termes de son développement, pour ^toutes les isothermes étudiées,

la différence entre la pression ^{observée et la} pression ^{calculée était} généralement ^très inférieure à 1 0/0, même pour les grandes ^valeurs

de la pression. ^Aux températures inférieures à la température critique,

les états saturés ont donné lieu à des équations de condition toutes

particulières (critérium ^de lBtlaxwell). ^Pour chaque corps, les quan- tités Ce, DA, EA, FA, que l’auteur appelle ^virial coefficients, apparaissent ^comme des fonctions continues de la température.

M. K. Onnes introduit les quantités réduites :

,

de sorte que le développement ~1) ^{devient, en} posant

avec les relations :

469 Si l’on considère À comme ayant ^{la même} valeur pour ^toutes les

substances, (5) ^{sera une} isotheryne dont les coefficients pour- ront être calculés au moyen des relations (6) pour divers _corps et

pour ^{toute une série de} températures. ^Ces coefficients doivent être des fonctions de la température réduite t, identiques pour ^tous les corps. Après de nombreux essais, ^l’auteur adopte la forme suivante pour ^ces coefficients :

Les vingt ^derniers coefficients, ^les quantités À, vk, Tk ^et A, ^cons-

tituent les vingt-cinq constantes de la formule définitive qui représente,

d’une façon ^très satisfaisante, ^en particulier ^les expériences ^de

M. Amagat ^{sur l’acide} carbonique. ^Les divergences ^{nettes entre}

l’observation et le calcul forment trois groupes : ^le premier correspond

aux fortes valeurs de la pression pour les températures ^{de 30 à 35"; le}

second se rapporte ^à l’équilibre ^du liquide ^en présence ^{de sa} vapeur et au voisinage ^{de cet} équilibre ; le troisième concerne le voisinage

immédiat du point critique.

H. KANIERLINGH ONNES et H. FRANCIS HYNDNIAN. - Isotherms of diatomic gases and their binary ^mixtures.

^{Il. The} determinations of den- sity ^{with the} piezometer of variable volume for low temperatures. - ^{III. The}

isotherms of Oxygen ^at 20°,0

15,°6

^0°.

IV. The compressibility ^of Hy- drogen ^{at 0°} and 5Wo determined by ^the piezometers ^{w ith variable volume for}

low temperatures (Isothermes des gaz diatomiques ^{et leurs} mélanges ^binaires.

-

II. Mesures de densités avec le piézomètre ^{à volume variable à basse} tempé-

rature.

III. Les isothermes de l’oxygène ^{à 20°}

15°,6

^0°.

^{IV. Com-} pressibilité ^de l’hydrogène à 0° et ~0° obtenue _{par les} piézomètres ^{à volume} variable).

Communications the Physical Laboratory of Leiden, ^{n° 78.}

La masse gazeuse ^sur laquelle ^on opère s’obtient, connaissant la

densité normale (à ^{0° et à i} atm.), par la ^mesure du volume normal

dans les mêmes conditions et en suivant le procédé employé par

470

Schalkwi~jk (.). ^{La mesure du} volume normal est faite avant et après

la mesure du volume _gazeux comprimé ^{dans des} conditions connues

de température ^{et de} pression.

La détermination des isothermes de 0°, ~~°,f ^{et ~0°} pour l’oxygène

et l’hydrogène ^a pour but la comparaison ^{des mesures} faites par les auteurs à celles de M. Amagat. L’oxygène ^est préparé par la décom-

position pyrogénée ^du permanganate ^de potasse ^et purifié par ^son passage ^{à travers} des absorbants chimiques convenablement choisis.

La pureté ^était éprouvée par la détermination de ^ses constantes cri-

tiques, ^{dont il sera} question ^{dans une} publication ultérieure. Les résultats sont consignés dans le tableau suivant, désigne ^le

volume du gaz, le volume normal étant pris pour unité.

Les résultats relatifs à l’hydrogène, qui ^sont d’ailleurs en parfait

accord avec les mesures de SchalkBvijk, ^{sont contenus dans le tableau}

suivant :

(1) Voir J. de Phys., ^’~° sér., t. I, p. 1’16-i78 ; 1902 ;

^{J. de} Phys., ^3e sér., ^t. X,

p. 212-213: 1901.

471

B. MEILINK. - On the measurement of _{very low} temperatures. - ^IV. Compa-

rison of the platinum thermometer with the hydrogen thermometer (Sur ^la

mesure des très basses températures. - ^IV. Comparaison du ther momètre de

platine ^{avec le} thermomètre à hydrogène). - C01l1n’lunicatÍons florn ^the Physi-

cal of Leiden, ^{n° 71.}

L’auteur se propose de déterminer la relation qui ^{existe entre la}

résistance électrique d’un fil de platine pur au--dessons ^{de zéro et} la

température donnée par le thermomètre ^à hydrogène. ^{Or ce dernier}

instrument permet de déterminer le pgint d’ébullition de l’oxygène

avec une incertitude moindre que 0°,03 ; ^cette incertitude correspon-

drait, ^{dans la mesure de la} résistance, ^à

:1800, ^à une erreur de 0/0.

30 I.a résistance employée par M. lVleilink affecte la forme d’une spi-

rale de de diamètre, ^{faisant 50 tours sur un} cylindre ^{de verre}

de 50 millimètres de hauteur et de 41 millimètres de diamètre exté-

rieur, ^sur la surface extérieure duquel ^{a été taillé un} pas de vis. La résistance du fil de platine ^{est de 30 ohms au} point d’ébullition de

l’oxygène, ^{et elle} peut être mesurée avec le pont ^de Wheatstone à moins de 1 ₁₀₀ 0/0. Deux des branches du pont ^sont constituées par des bohines en manganine de résistance _{connue ;} la quatrième

branche est constituée par ^une boite de résistance de Hartmann et

Braun, dont les résistances sont également ^en manganine, ^et qui ^a

été étalonnée par l’Institut physico-technique ^de Charlottembourg .

W.-H. KEESOM. - Contributions to the knowledge ^{of van der Waals} ’L-surface.

-

V. The dependence ^{of the} plait-point constants of the composition ⁱⁿ binary mixtures with small proportions ^{of one of the} components.

^{VI. Thé} increase of pressure ^at condensation of a substance with a small admixture (Contributions à la connaissance de la surface ~ ^{de van der V. Rela-}

tion entre les constantes du point ^de plissement ^{et la} composition ^{dans le}

cas de mélanges binaires contenant un des composants ^{en faible} proportion.

-

VI. Accroissement de pression lors de la condensation d’une substance à

laquelle ^{on méle une faible} proportion ^d’une autre).

Coïnmunications the Ph,ysical of ^{Leiclen, n’,} ’~4 et i9..

Soit un mélange binaire formé de (i

xj molécules d’un corps de

poids moléculaire M, ^de constantes critiques ^{Pk, T k, Vk et de .~ molé-}

cules d’un autre corps, qui ^est l’impureté ^du premier, ^{x étant voisin}

de zéro. Soient T pl ^et ppi la température ^{et la} pression ^du point ^de

472

plissement ^du mélange ^de titre ce ; ^{la théorie de Van der Waals,}

donne les relations suivantes :

dans lesquelles ^{on a, R étant la constante des gaz :}

vxk, sont respectivement ^la pression, ^{le volume et la tem-} pérature ^absolue critiques ^du mélange ^{considéré comme} corps homo-

gène, 7r, ^w et T étant les valeurs réduites de _p, ^v et T données _{par les} relations :

L’auteur montre que l’on peut, x ^{étant voisin de} zéro, ^{admettre les}

valeurs numériques suivantes :

Si donc on connaît ^o,. et ~ ^et la variation du point ^de plissement ^en

fonction de _x, les équations (1) permettront de calculer la tempéra-

ture et la pression critiques du corps Pour comprendre ^{le calcul}

de ce et ~, ^{il faut se} reporter ^{au mémoire de MM.} Kamerlingh ^Onnes

et Reinganum (’), dont le travail actuel est la continuation. La pres- sion du mélange ^{considéré comme} homogène ^est donnée par l’équa-

tion :

dans laquelle n = f ,64i ^et

l’indice 1 se rapportant ^au corps prépondérant ^et l’indice 2 à l’im-

473

puretés ^étant petit, ^on démontre que « et # ^{sont donnés} par les relations :

L’auteur montre, ^sur différents mélanges, que ^ces formules con-

duisent à des résultats peu. éloignés ^{de la vérité.}

CH. HARTàIAN. - On th e first plait in Van der Waals free energy surface for mixtures of two substances (Sur ^le premier pli ^{dans la} surface ut ^{de van der} ivaals) . - Comrnunications fl-oin ^the Pjaysical o f Leiclen, supplément

n° 3.

Ce mémoire, qui ^{a servi à} l’auteur de thèse pour le doctorat, ^est

l’histoire de tous les perfectionnements qui ^{ont été} apportés depuis plusieurs ^années, par lui ^et les autres physiciens, ^{à la} conception ^de

van der VVaals relative à l’étude des propriétés ^des mélanges ^binaires.

M. Hartman revient avec insistance sur la question ^à propos de

laquelle M. P. Duhem et lui sont divisés, ^{à savoir} si les isothermes

théorique ^et expérimentale ^d’un mélange ^binaire peuvent ^se couper

en deux points (~ ), ^et il maintient ses conclusions premières ^avec l’approbation officielle de ses maîtres. Enfin l’auteur cite tous les

mélanges binaires étudiés jusqu’ici, qui ^rentrent dans les trois types de courbes auxquelles donne lieu la représentation des isothermes dans le plan ^{des t} (Duhem) ; le troisième type, celui pour lequel

la ligne ^de plissement ^{est fortement courbée et tourne sa concavité}

vers l’axe des ordonnées, qu’on n’avait pour ainsi dire pas ^rencontré il y ^a quelques ^{années, commence à être mieux connu.} Une biblio-

graphie ^très complète ^{de la} question ^des mélanges ^{binaires accom-}

pagne ^cet important ^mémoire.

E. van EVERDINC.EN. - Quelques remarques ^sur l’application ^{de la théorie}

des électrons à l’augmentation de la résistance électrique ^{dans un} champ magnétique ^{et au} phénomène ^{de Hall.}

Comnîunications from ^the Physical Laboratory of Leiden, ^{n° 72.}

Dans un rapport présenté ^au Congrès international ^de Physique

de 1900 (2), ^{M. J.-J.} Thomson, ^en appliquant ^les équations ^connues

(1) ^{J. de} Plays., ^3e série, ^t. X, p. I6~ ; ^1901.

(2) Rapports ^du international de Physique, ^t. 111, p. 138; ^1900.

474

du mouvement d’un électron, ^{dans un} champ magnétique perpendi-

culaire au champ électrostatique, ^{au cas} particulier d’un électron commençant le libre parcours ^{avec une} vitesse parallèle ^{à la direc-}

tion de la force électrique, ^trouve pour les chemins parcourus paral-

lèlement à la force électrique, dans l’intervalle de deux collisions,

avec et sans champ magnétique ^{H, un} rapport égal ^{à 1} - ^HU02, 2 ⁰

étant la vitesse acquise ^sous l’influence d’un champ électrique égal

à 1. De là, ^{M. J.-J.} Thomson conclut à une augmentat£on ^relative

d"

1 1 ²

de résistance égale à 3 ^Huo2.

Le physicien anglais n’ayant pas ^tenu compte ^{de ce} que l’intervalle de temps qui sépare ^deux collisions n’est pas ^{le même} quand ^le champ magnétique ^{est excité et} quand ^{il ne} l’est pas, ^l’auteur refait la théorie en considérant, ^à l’exemple ^{de M.} Riecke, ^{le mouvement} irrégulier naturel des électrons ; ^{et il arrive à ce résultat inattendu} qu’on devrait observer non une augmentation, ^{mais une diminution}

de résistance, ^et qu’en ^{vertu d’un tel mouvement l’effet Hall ne}

devrait pas exister (~).

E. van EVERDINC.EN. - Recherches sur les phénomènes que présentent ^les

métaux traversés par ^un courant électrique ^ou calorifique ^{dans un} champ magnétique. - Communications lhe Physical of Leiden, sup-

plément ^{n° 72.}

Ce mémoire donne un aperçu de ^toutes les recherches qui ^{ont été}

faites sur le phénomène ^{de Hall au} Laboratoire de physique ^{de l’Uni-}

versité de Leyde depuis ^i89o, d’abord par M. Lebret, puis par l’au- teur lui-même. Elles sont suffisamment connues des lecteurs du Journal de Physiqtte (2) pour qu’il ^ne soit pas nécessaire d’y revenir ;

elles constituent une monographie ^{en cent et} quelques pages ^du

phénomène ^de Hall chez les solides ; ^{le cas des} liquides ^{est laissé} complètement ^{de côté.}

E. MATHIAS.

(1) ^{J. de} Phys., ⁴¹ série, ^t. I, p. 60; ^1902.

(2) ^{J. de} Phys., ^3e série,"1. X, p. 2t!~-219 ; ~ 901 ;

^4e série, ^t. l, p. ~9-60 ; ^1902.