Quelques aspects de l'influence du cortège électronique sur l'émission des rayonnements nucléaires

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Submitted on 1 Jan 1955

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Quelques aspects de l’influence du cortège électronique sur l’émission des rayonnements nucléaires

M. A. Grace

To cite this version:

M. A. Grace. Quelques aspects de l’influence du cortège électronique sur l’émission des rayonnements

nucléaires. J. Phys. Radium, 1955, 16 (7), pp.622-624. �10.1051/jphysrad:01955001607062200�. �jpa-

00235231�

622.

QUELQUES ^{ASPECTS DE} L’INFLUENCE DU CORTÈGE ÉLECTRONIQUE

SUR L’ÉMISSION DES RAYONNEMENTS NUCLÉAIRES

Par M. A. GRACE,

The Clarendon Laboratory, ^Oxford (Angleterre).

Summary.

^{It is} shown that in the angular correlation of the 03B3-rays in 60Ni

influence arises through electronic relaxation phenomena : this result is considered in relation to nuclear orientation experiments. ^The isotropic distribution of 03B3-radiation from oriented 57Co nuclei is discussed.

LE

JOURNAL

PHYSIQUE

LE RADIUM. TOME 16, ^JUILLET 1955,

1. Introduction.

Avec la précision ^croissante

des instruments détecteurs et avec le développement

de techniques nouvelles, l’influence du voisinage atomique ^{sur la} désintégration des noyaux ^a acquis

une grande importance. ^Il s’agit ^d’une part ^de

l’influence sur la période ^de désintégration, ^d’autre part ^{de la} perturbation des états nucléaires excités

apportée par les champs électrique ^et magnétique

au voisinage du noyau, ^comme l’ont très bien montré les groupes de chercheurs de Zurich ^et de l’Uni- versité d’Illinois.

Un autre domaine où de tels effets peuvent acquérir

une grande importance ^{est celui de} l’orientation nucléaire dans laquelle ^des champs atomiques ^ou produits à l’extérieur servent à polariser les noyaux.

Dans ce cas les noyaux dont ^on examine le rayon- nement sont orientés par les champs atomiques lorsque ^la température ^{est assez} faible pour que seuls les sous-états nucléaires les plus bas soient occupés.

Quand ^ce rayonnement ^{est émis} directement par les noyaux qui ^{ont été} orientés, ^{il est clair} que ^l’on n’aura aucune influence perturbatrice, mais si la transition radiative est précédée d’autres transitions

provenant par cascade d’un état orienté originel,

on doit s’attendre à une certaine perturbation ^des

états consécutifs, apportée par leur interaction ^avec les champs extranucléaires.

2. Perturbation de l’orientation nucléaire dans le cobalt 60.

Les premières expériences ^d’orien-

tation nucléaire [1], [2] ^ont été effectuées avec 6°Co.

Le schéma suivant servira à illustrer la discussion.

Le rayonnement y observé est précédé ^{dans la}

cascade par ^une transition p; l’occupation ^{des sous-}

états du niveau i, qui gouverne la distribution du

rayonnement y, dépend ^{non seulement} de l’occu-

pation des sous-états fondamentaux du 6ÙCo et des moments angulaires compris ^{dans la} transition, mais aussi du couplage du niveau

avec les champs

extranucléaires. L’importance ^{de ces} champs ^dans l’induction des transitions entre ces sous-états, dépendra ^{de la} vie moyenne Ti ^du niveau, ^{de son}

moment nucléaire, ^{de la} grandeur ^des champs

statiques ^{ou variables et} peut-être ^du temps. ^de relaxation pour l’échange d’énergie ^{entre l’atome et}

le réseau. Une telle perturbation peut ^se produire

si T1 E1

- 1

ou > i, AE étant l’intervalle entre les

’

Fig.i.

sous-états dans le champ (si ^le champ ^{varie avec}

le temps ^{à cause de} l’effet de recul, par exemple,

il faudra tenir compte ^{des termes} dépendant ^{de la}

variation du champ, ^{mais. on devra} toujours ^avoir

des valeurs du champ telles que AEi satisfasse cette

relation).

Ce critère est aussi invoqué ^{dans les} expériences

de corrélation angulaire. Mais dans le cas présent,

il est nécessaire que les transitions soient induites entre les sous-états dans l’intervalle de temps T, pour observer ^une perturbation quelconque ^tandis

que dans les corrélations angulaires, ^{il est seulement}

nécessaire que le noyau ait ^une direction de précession

différente de celle de l’émission du rayonnement.

De telles perturbations extérieures peuvent pro- venir de :

Io Recul du noyau dû à l’émission p ^{dans les} champs ^variables.

20 Champs fluctuants dus à l’ionisation ou à l’excitation de l’atome pendant ^la désintégration p :

ce cas serait particulièrement importante ^{au cours}

de la capture K ^où l’ionisation multiple ^est fréquente.

3° Couplage par l’intermédiaire du champ ^{h. f. s.}

avec les vibrations thermiques ^{du réseau.}

Des considérations semblables s’appliquent ^à

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001607062200

623

l’ éta t 2; de m Ti>,àE,

l’état _2; de même si ri -7- -

ou > i, ^on peut t t ^trouver

une certaine déviation à partir ^de la distribution

angulaire théorique (naturellement, ^{si le niveau}

n’est pas perturbé la distribution angulaire ^{de Y2} peut ^{néanmoins différer} de la distribution théorique

à cause de la perturbation apportée ^{au niveau} i),

mais dans ce cas, une mesure de corrélation angu- laire effectuée dans les conditions d’une expérience

d’orientation nucléaire ne donnera pas les mêmes résultats que la corrélation ^non perturbée puisque

les champs qui perturbent l’orientation nucléaire

perturberont la corrélation angulaire. Inversement, l’observation dans ces conditions, de la corrélation

angulaire complète, ^montre l’absence de toute pertur-

bation des sous-états nucléaires du ^niveau

3. Corrélation angulaire des rayons dans ^le cobalt 60.

M. Lemmer a effectué une telle mesure

de corrélation angulaire ^au Laboratoire de Cla- rendon [3j ^{en utilisant}

petit ^cristal paramagné- tique (ZnSO,, ^Rb2SO4, 6H2O) analogue ^aux spé-

cimens utilisés dans les mesures d’orientation et contenant du 60CO. L’axe magnétique ^{K, est} placé

normalement aux plans des détecteurs de façon

que la perturbation ^{observée sur la} corrélation angu- laire soit maxima.

Trois séries d’expériences ^sont effectuées : io Avec une petite ^source métallique. ^{Dans ce}

cas on doit s’attendre à une corrélation angulaire complète : ^{Lawson et} Frauenfelder [4] ^{ont montré} qu’une ^{source de cette forme ne donne aucun effet}

. ( 1t

de perturbation. ^{On obtient} pour s

2n W( 1 ) ^la

. 2

valeur o,143 ^± 0,002 à comparer à la valeur théo-

rique o, I42 que l’on doit ^trouver dans les conditions

géométriques utilisées. Cette mesure a servi de base de comparaison ^{et de test} pour l’appareillage expé-

rimental.

2° Avec une source cristalline à 2880 K. Dans ^ce cas, on devrait avoir une certaine perturbation pro- duite par le recul dû ^au premier rayonnement ^{y ou}

par l’ionisation de l’atome. On ^{ne peut, cependant,}

avoir aucun effet dû au couplage ^avec les vibrations

thermiques du réseau à cause de la faible durée du

temps ^de relaxation spin-réseau ^{T,. : à la tempé-}

rature du laboratoire, ^{on a} montré d’après l’impossi-

bilité de résoudre les raies des spectres de résonance

paramagnétique, que ^ce temps de relaxation était inférieur à 10-11 s. Ceci ^a pour effet, ^{comme l’ont} montré Abragam ^{et Pound} [5], ^de produire près

du noyau ^une variation continuelle de la direction du champ, ^{de sorte} que, si Tv est très inférieur à T2,

vie moyenne de l’état ^2, la valeur moyenne du champ près ^du niveau tendra ^vers zéro; ^{on a trouvé dans}

ce cas pour s la valeur 0,142 ^-!- o,oo3.

30 Avec le même cristal à la température ^{de 2oo K.}

Les effets de recul et d’ionisation devraient toujours

se faire sentir, de même que la perturbation prove- nant du couplage ^{avec le} champ atomique. ^{La consé-}

quence d’un refroidissement de ces sels à 20° K est

un

allongement ^du temps de relaxation jusqu’à

environ 10-7 s ou plus, ^{comme on} peut le déduire des mesures de largeur de raies dans les expériences

de résonance paramagnétique. On obtient une

valeur - o,i44 + o,oo5.

D’après ^{ces mesures, on} peut conclure que le

paramètre T.,,àE, «

^et que la réorientation due

aux effets de recul ^ou d’ionisation est négligeable.

En supposant qu’aucun phénomène ^{nouveau de} perturbation n’apparaîtrait ^{si la} température ^était

réduite jusqu’à ^{0,010 K environ, on} peut ^conclure de ^ces expériences qu’aucune perturbation ^{ne suit}

l’émission du premier rayonnement y dans le niveau

dans les mesures faites avec les noyaux orientés.

Il n’est cependant pas possible ^{d’en déduire} qu’aucune perturbation n’est causée au niveau

et il serait très intéressant d’effectuer des expé-

riences auxiliaires pour éclaircir ^ce problème, par

exemple ^{des mesures} indépendantes ^du spin ^{et du}

moment magnétique ^{du ’·°Co.}

4. Orientation nucléaire du cobalt 57.

La distribution isotrope ^du rayonnement ^{y émis dans}

la désintégration ^{du 57Co} suggère qu’une perturbation

est provoquée ^{dans les} expériences d’orientation dans la capture ^K.

La figure

^montre le schéma de désintégration

de ce noyau.

Fig. 2.

Le spin 2 ^{et le moment} magnétique [8] (4,6 ^n. m.)

du -7Co ont été mesurés. En raison du choix limité dans la désignation ^des spins possibles, ^on peut prédire qu’une anisotropie importante ^{doit s’observer}

pour le rayonnement y de 0,123 MeV provenant des noyaux de ’7Co orientés. En fait, ^on n’a observé

aucune anisotropie bien que l’on puisse ^{être sûr}

d’un refroidissement effectif de la matière expéri-

624

mentée, ^le rayonnement ^{émis à} partir ^{du 5GCO} présent

dans le cristal en faibles proportions étant lui-même

anisotrope,

Cette absence d’anisotropie peut provenir ^de

trois causes :

a. La transition MI est impure ^{et contient}

3 pour

d’une addition E2. Cette explication exige ^le mélange fortuit de la quantité voulue de E2

(restreinte ^entre des limites plutôt étroites à cause

de la complète absence de toute anisotropie) et par

conséquent n’est pas très satisfaisante.

b. Les détecteurs à scintillation’ utilisés ne per- mettent pas de séparer effectivement la faible tran- sition transverse. Si cette transition a une intensité

égale ^à 70 pour 100 de la transition principale, ^son diagramme polaire pourrait donner à la distribution résultante l’apparence isotropique. ^{La mesure} expé-

rimentale de l’intensité de cette transition montre

qu’elle ^{se situe entre 5 et 12} pour

^et proba-

blement plus près de la valeur la plus faible. Ceci ^ne semble donc pas expliquer ^l’effet considéré, ^bien qu’il puisse y contribuer.

c. La vie moyenne Tj ^est suffisamment longue pour

permettre ^au champ atomique ^variable provenant

du phénomène ^de capture ^K d’induire des transi- tions entre les sous-états nucléaires, laissant ainsi le système ^{orienté au} hasard. Il n’a été possible

de donner aucune confirmation de cette interpré- tation, puisque ^Tl n’a pas été mesuré (bien que des

expériences ^sont actuellement en cours) ^et puisque

les valeurs des champs qui interviennent dans la

capture ^{K et du moment} nucléaire de l’état consi- déré ^ne sont pas ^connus. D’après les données expé- rimentales, il semble possible que T1

puisse ^durer jusqu’à 10-6 ^s (bien que les données provenant ^de

l’excitation coulombienne seraient ^en faveur d’une vie moyenne considérablement plus courte - 10-1 ° s),

ce qui permettrait ^{à une certaine} perturbation ^de

l’état de se produire. -

D’un autre côté, l’isotope ^{58Co ne montre dans la} capture K ^aucun affaiblissement important ^d’ani- sotropie [9] ^et par conséquent ^si (c) ^est l’explication correcte, ^{les moments} magnétiques ^{ou les vies}

moyennes de ces états excités (ou ^{les deux à la} fois)

doivent être très différents.

Intervention de M. Heer.

Dans le cas du 57CO

on pourrait établir facilement si l’isotropie ^est produite par ^un mélange ^{de ,E2} et MI dans _{la pre-} mière transition. Il faudrait seulement mesurer les coefficients A2 ^et A4 séparément ^et pas seulement

l’anisotropie

(rr) W (")] - ²

Réponse de M. Grace.

J’accorde qu’une ^mesure

exacte de la distribution angulaire permettrait ^en principe de vérifier cette hypothèse.

Intervention de M. de Groot.

Peut-on expliquer

l’énorme différence ou les perturbations produites

pour 57Co ^et 58CO ?

Réponse de M. Grace.

Il est possible qu’il ^faille

attribuer la grande différence de perturbation ^{à la}

différence entre les vies moyennes des deux états excités. En d’autres termes, ^{on aurait} peut-être

ainsi ^une méthode pour ^mesurer la vie moyenne du niveau de 58Fe excité produit pendant la décrois-

sance de b8Co.

Intervention de M. Abragam. - ^{Quelle est} l’énergie

de la capture K ^{dans la} désintégration ^{de 57Co ?}

Intervention de M. Grace.

L’énergie ^{de désin-} tégration ^{déduite des mesures de masses nucléaires}

de Collins, ^{Nier et Johnson est de} o,6 ^-!- o,5 ^MeV.

D’autre part, ^si l’on suppose qu’il s’agit d’une transi- tion permise, l’énergie devrait être d’environ o,2 MeV.

En aucun cas l’énergie ^{de recul du} noyau résiduel

ne peut dépasser ⁵ eV environ.

Intervention de M. Rose. - ^Le degré d’orientation

pourrait-il changer suffisamment, après ^une cap- ture K ^{ou une} transition p, pour réduire l’aniso-

tropie ^{à une valeur} trop faible pour être observée ?

Réponse ^de M. de Groot.

Le changement ^d’orien-

tation dû à une émission g ^de capture K ^ne change

pas l’ordre de grandeur ^des paramètres ^d’orien-

tation nucléaire. (Il n’en serait pas de même de la

précession ^du spin ^nucléaire consécutive.)

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