Sur les mesures des éléments de la polarisation elliptique

(1)

HAL Id: jpa-00239130

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00239130

Submitted on 1 Jan 1890

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L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Sur les mesures des éléments de la polarisation elliptique

G. Meslin

To cite this version:

G. Meslin. Sur les mesures des éléments de la polarisation elliptique. J. Phys. Theor. Appl., 1890, 9

(1), pp.436-438. �10.1051/jphystap:018900090043600�. �jpa-00239130�

(2)

436 SUR LES MESURES DES ÉLÉMENTS DE LA POLARISATION ELLIPTIQUE;

PAR M. G. MESLIN.

Pour connaître les éléments de la polarisation elliptique ,

^y

^on

doit mesurer deux quantités : ^le ^retard ^de deux vibrations et le rapport ^{de leurs} amplitudes.

,

La première ^méthode employée (de Senarmont) ^consiste ^à ^in-

terposer ûn ^{mica d’un} quart ^d’onde qui ^rende ^la polarisation ^rec- tiligne, ^ce qu’on ^constate ên éteignant ^le champ ^à l’aide d’un nicol dont on noue la position. Ôn ^{doit donc} réaliser l’extinction abso- lue du champ ên manoeuvrant à la fois le mica et le nicol, et, par suite de ce double tâtonnement, ôn a, pour âinsi dire, ûne înfinité d’essais successifs à faire ; ^de plus, lohsqu’on â ôbtenu ûn champ,

très peu éclairé, ^{on ne} sait si l’on doit, pour l’éteindre encore, agir

sur le mica, ^{ou sur} l’analyseur, ^{ou sur} ^les deux, ^et d’ailleurs, par

cette double action, ôn ^réalise ûn ^second ^état qu"on peut ^diffici- lement comparer âu précédent, puisqu’il ^ne 1"a pas suivi d’une

façon ^continue ^et que ^ces deux états ont été produits ^à ^{des inter-}

valles de temps qui peuvent ^être ^assez distants, ^ce qui ^enlève ^toute précision ^à ^cette estimation photométrique.

On obvie à ces inconvénients en employant ^le compensateur ^de Babinet. Il se produit ûne frange ^à ^l’endroit ôù ^la polarisation ^rec- tiligne êst rétablie ; l’appareil â întroduit ûne différence de marche

égale êt ^contraire ^à ^celle qui êxistait, êt, ^comme îl êst gradué ^de façon ^à ^faire ^connaître ^ce retard, ^la première quantité êst ^donc

,ainsi déterminée ; ^on ^tourne ^ensuite l’analyseur ^de ^façon ^à ^rendre

-

cette frange âussi noire que possible, êt ^l’on ^connaît âlors ^le rapport

des amplitudes.

Mais ici ces deux mesures sont indépendantes ^{l’une de} ^l’autre,

car on peut remarquer que la position ^de ^la frange ^est indépen-

dante de celle du nicol,

^y

^et ^c’est grâce ^à ^cette propriété que NI. Cornu a pu employer ^ce procédé ^pour ^étudier ^la polarisation elliptique des radiations invisibles ; ^au lieu d’observer à F0153il _nu,

on obtenait un cliché photographique ^sur lequel ^la position ^de ^la frange indiquait ^le ^retard.

Cette mesure esu susceptible ^d’une grande précision; ^car, ^au ^lieu

d’être basée sur une estimation d’éclairement, elle repose ^{sur une}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018900090043600

(3)

437 évaluation de position ; ôn âmène ^la frange êntre ^deux ^fils êt si, habituellcment, ôn ^{la rend} noire, ^c’est pour ^{mieux la} distinguer

sur le fond éclairé du champ ; ^c’est ainsi clue j’ai ^{pu, dans} ^un ^tra-

vail antérieur ( 1 ~, ^{en me} ^servant ^d’un compensateur ^dont l’angle

était environ de 4°, ^mesurer ^des ^retards ^{avec une} approximation

de i ;’0 u ^de demi-longueur ^d’onde.

Mais cette méthode est loin d’être précise lorsqu’il s’agit ^de

mesurer le rapport ^des amplitudes; ^car ^il ^est difficile, ^à ^cause ^de

la petite largeur ^{de la} frange, ^d’esulmer ^à quel ^moment ^elle ^est ^le plus noire : les résultats peuvent différer de plusieurs degrés.

Enfin, ^en ^troisième lieu, ^on peut songer ^à employer le compen-

sateur de Bravais, ôù ^l’on â ^à juger ^de l’extinction d’un champ présentant ûne ^certaine étendue ; ôn ^doit agir ^à ^la fois pour faire varier l’épaisseur de la lame et l’azimut de l’analyseur ^{de manière}

à réaliser cette extinction; les inconvénients indiqués plus ^haut

pour ^ce double tâtonnement existent donc encore ici, tandis que si le retard était exactement compensé, ^on pourrait ^déterminer

avec beaucoup ^de précision ^l’azimut correspondant ^à l’extinction absolue.

En résumé, ^le compensateur ^de ^Babinet ^est préférable pour ^me-

surer les retards; celui de Bravais peut, ^dans ^certaines conditions,

être supérieur pour faire ^connaître le rapport ^des amplitudes.

J’ai songé ^à employer la méthode suivante, qui ^utilise ^ces ^deux

compensateurs, ^chacun ^d’eux pour la ^mesure pour laquelle ^il pré-

sente un avantage :

J’installe d’abord le compensateur de Babinet et j’amène ^la frange ^entre les deux fils par ^un déplacement convenable d’un des

quartz, ^{le nicol} ayant ^été ^mis a~proxin~c~tLVement dans l’orienta- tion qui ^rend ^cette frange ^aussi noire que possible ; ^on ^connaît

ainsi le retard (3; ^on enlève le compensateur ^de Babinet, ^on ^lui

substitue le colnpensateur ^à ^teintes plates installé de façon ^à ^dé-

truire le retard 0’; pour cela, ^on déplacera ^le repère, ^à partir ^du zéro, ^d’un ^{nombre n} ^de ^divisions donné par

(1) ^{Sur la} polarisations elliptique des rayons réfléchis ^et transn1Ís pal’ les

lan1aes métalliques ^niinces.

(4)

438 iV étant le déplacement nécessaire pour produire, ^à l’aide de ce

compensateur, ûn retard 2. _> Ôn âura âinsi ^rendu ^la polarisation rectiligne, êt ^l’on ^{aura un} champ ûniforme ^éclairé qu’on ^{amènera à}

l’extinction sans toucher au compensateur, ^en agissant ^seulement

sur le nicol.

^,

Lorsque la lumière est légèrement converbente, ^si ^la compensa- tion a été exactement établie, ^{on verra} apparaître ^une ^croix ^noire

dont les branches ^sont les asymptotes ^de JB1uller; ^le ^centre ^du champ, ^où ^se ^trouve ^le point ^de croisement, présente ^un aspect

assez uniforme _pour qu’on puisse ^bien juger ^du ^moment ^{de l’ex-}

tinction. J’ai vérifié que ^cette méthode était beaucoup plus pré-

cise _{pour la} mesure du rapport ^des amplitudes.

ANGELO BATTELLI. 2014 Sol fenomeno Peltier a diverse température ê ^sulle ^sue relazioni col fenomeno Tliomson (Sur ^le phénomène ^Peltier ^à ^diverses tempé- ratures, êt ^ses relations avec le phénomène Thomson); Îl ^nuovo ^Cimento,

3e série, ^t. XXVII, p. III; I889.

Il y ^a grand ^intérêt ^à ^mesurer directement l’effet Peltier à di-

verses températures, pour contrôler les résultats indiqués par ^la théorie des phénomènes thermo-électriques. ^L’auteur ^a ^étudié ^an-

térieurement l’effet Thomson et a montré que, pour presque ^tous les métaux, la chaleur spécifique ^c ^était proportionnelle ^à ^la ^tem- pérature absolue. Si l’on _a, pour deux métaux

Sur les mesures des éléments de la polarisation elliptique

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Submitted on 1 Jan 1890

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

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Sur les mesures des éléments de la polarisation elliptique

G. Meslin

To cite this version:

G. Meslin. Sur les mesures des éléments de la polarisation elliptique. J. Phys. Theor. Appl., 1890, 9

(1), pp.436-438. �10.1051/jphystap:018900090043600�. �jpa-00239130�

436

SUR LES MESURES DES ÉLÉMENTS DE LA POLARISATION ELLIPTIQUE;

PAR M. G. MESLIN.

Pour connaître les éléments de la polarisation elliptique ,

on

doit mesurer deux quantités : le retard de deux vibrations et le rapport de leurs amplitudes.

La première méthode employée (de Senarmont) consiste à in-

très peu éclairé, on ne sait si l’on doit, pour l’éteindre encore, agir

sur le mica, ou sur l’analyseur, ou sur les deux, et d’ailleurs, par

cette double action, on réalise un second état qu"on peut diffici- lement comparer au précédent, puisqu’il ne 1"a pas suivi d’une

façon continue et que ces deux états ont été produits à des inter-

valles de temps qui peuvent être assez distants, ce qui enlève toute précision à cette estimation photométrique.

On obvie à ces inconvénients en employant le compensateur de Babinet. Il se produit une frange à l’endroit où la polarisation rec- tiligne est rétablie ; l’appareil a introduit une différence de marche

égale et contraire à celle qui existait, et, comme il est gradué de façon à faire connaître ce retard, la première quantité est donc

,ainsi déterminée ; on tourne ensuite l’analyseur de façon à rendre

cette frange aussi noire que possible, et l’on connaît alors le rapport

des amplitudes.

Mais ici ces deux mesures sont indépendantes l’une de l’autre,

car on peut remarquer que la position de la frange est indépen-

dante de celle du nicol,

et c’est grâce à cette propriété que NI. Cornu a pu employer ce procédé pour étudier la polarisation elliptique des radiations invisibles ; au lieu d’observer à F0153il nu,

on obtenait un cliché photographique sur lequel la position de la frange indiquait le retard.

Cette mesure esu susceptible d’une grande précision; car, au lieu

d’être basée sur une estimation d’éclairement, elle repose sur une

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018900090043600

437 évaluation de position ; on amène la frange entre deux fils et si, habituellcment, on la rend noire, c’est pour mieux la distinguer

sur le fond éclairé du champ ; c’est ainsi clue j’ai pu, dans un tra-

vail antérieur ( 1 ~, en me servant d’un compensateur dont l’angle

était environ de 4°, mesurer des retards avec une approximation

de i ;’0 u de demi-longueur d’onde.

Mais cette méthode est loin d’être précise lorsqu’il s’agit de

mesurer le rapport des amplitudes; car il est difficile, à cause de

la petite largeur de la frange, d’esulmer à quel moment elle est le plus noire : les résultats peuvent différer de plusieurs degrés.

Enfin, en troisième lieu, on peut songer à employer le compen-

sateur de Bravais, où l’on a à juger de l’extinction d’un champ présentant une certaine étendue ; on doit agir à la fois pour faire varier l’épaisseur de la lame et l’azimut de l’analyseur de manière

à réaliser cette extinction; les inconvénients indiqués plus haut

pour ce double tâtonnement existent donc encore ici, tandis que si le retard était exactement compensé, on pourrait déterminer

avec beaucoup de précision l’azimut correspondant à l’extinction absolue.

En résumé, le compensateur de Babinet est préférable pour me-

surer les retards; celui de Bravais peut, dans certaines conditions,

être supérieur pour faire connaître le rapport des amplitudes.

J’ai songé à employer la méthode suivante, qui utilise ces deux

compensateurs, chacun d’eux pour la mesure pour laquelle il pré-

sente un avantage :

J’installe d’abord le compensateur de Babinet et j’amène la frange entre les deux fils par un déplacement convenable d’un des

quartz, le nicol ayant été mis a~proxin~c~tLVement dans l’orienta- tion qui rend cette frange aussi noire que possible ; on connaît

ainsi le retard (3; on enlève le compensateur de Babinet, on lui

substitue le colnpensateur à teintes plates installé de façon à dé-

truire le retard 0’; pour cela, on déplacera le repère, à partir du zéro, d’un nombre n de divisions donné par

(1) Sur la polarisations elliptique des rayons réfléchis et transn1Ís pal’ les

lan1aes métalliques niinces.

438

iV étant le déplacement nécessaire pour produire, à l’aide de ce

compensateur, un retard 2. &#x3E; On aura ainsi rendu la polarisation rectiligne, et l’on aura un champ uniforme éclairé qu’on amènera à

l’extinction sans toucher au compensateur, en agissant seulement

sur le nicol.

Lorsque la lumière est légèrement converbente, si la compensa- tion a été exactement établie, on verra apparaître une croix noire

dont les branches sont les asymptotes de JB1uller; le centre du champ, où se trouve le point de croisement, présente un aspect

assez uniforme pour qu’on puisse bien juger du moment de l’ex-

tinction. J’ai vérifié que cette méthode était beaucoup plus pré-

cise pour la mesure du rapport des amplitudes.

ANGELO BATTELLI. 2014 Sol fenomeno Peltier a diverse température e sulle sue relazioni col fenomeno Tliomson (Sur le phénomène Peltier à diverses tempé- ratures, et ses relations avec le phénomène Thomson); Il nuovo Cimento,

3e série, t. XXVII, p. III; I889.

Il y a grand intérêt à mesurer directement l’effet Peltier à di-

verses températures, pour contrôler les résultats indiqués par la théorie des phénomènes thermo-électriques. L’auteur a étudié an-

térieurement l’effet Thomson et a montré que, pour presque tous les métaux, la chaleur spécifique c était proportionnelle à la tem- pérature absolue. Si l’on a, pour deux métaux

la force électromotrice d’un couple therino-électriqlie de ces deux

métaux est donnée par la formule d’Avenarius

et le phénomène Peltier est exprimé par

^on

doit mesurer deux quantités : ^le ^retard ^de deux vibrations et le rapport ^{de leurs} amplitudes.

La première ^méthode employée (de Senarmont) ^consiste ^à ^in-

très peu éclairé, ^{on ne} sait si l’on doit, pour l’éteindre encore, agir

sur le mica, ^{ou sur} l’analyseur, ^{ou sur} ^les deux, ^et d’ailleurs, par

cette double action, ôn ^réalise ûn ^second ^état qu"on peut ^diffici- lement comparer âu précédent, puisqu’il ^ne 1"a pas suivi d’une

façon ^continue ^et que ^ces deux états ont été produits ^à ^{des inter-}

valles de temps qui peuvent ^être ^assez distants, ^ce qui ^enlève ^toute précision ^à ^cette estimation photométrique.

On obvie à ces inconvénients en employant ^le compensateur ^de Babinet. Il se produit ûne frange ^à ^l’endroit ôù ^la polarisation ^rec- tiligne êst rétablie ; l’appareil â întroduit ûne différence de marche

égale êt ^contraire ^à ^celle qui êxistait, êt, ^comme îl êst gradué ^de façon ^à ^faire ^connaître ^ce retard, ^la première quantité êst ^donc

,ainsi déterminée ; ^on ^tourne ^ensuite l’analyseur ^de ^façon ^à ^rendre

cette frange âussi noire que possible, êt ^l’on ^connaît âlors ^le rapport

Mais ici ces deux mesures sont indépendantes ^{l’une de} ^l’autre,

car on peut remarquer que la position ^de ^la frange ^est indépen-

^et ^c’est grâce ^à ^cette propriété que NI. Cornu a pu employer ^ce procédé ^pour ^étudier ^la polarisation elliptique des radiations invisibles ; ^au lieu d’observer à F0153il _nu,

on obtenait un cliché photographique ^sur lequel ^la position ^de ^la frange indiquait ^le ^retard.

Cette mesure esu susceptible ^d’une grande précision; ^car, ^au ^lieu

d’être basée sur une estimation d’éclairement, elle repose ^{sur une}

437 évaluation de position ; ôn âmène ^la frange êntre ^deux ^fils êt si, habituellcment, ôn ^{la rend} noire, ^c’est pour ^{mieux la} distinguer

sur le fond éclairé du champ ; ^c’est ainsi clue j’ai ^{pu, dans} ^un ^tra-

vail antérieur ( 1 ~, ^{en me} ^servant ^d’un compensateur ^dont l’angle

était environ de 4°, ^mesurer ^des ^retards ^{avec une} approximation

de i ;’0 u ^de demi-longueur ^d’onde.

Mais cette méthode est loin d’être précise lorsqu’il s’agit ^de

mesurer le rapport ^des amplitudes; ^car ^il ^est difficile, ^à ^cause ^de

la petite largeur ^{de la} frange, ^d’esulmer ^à quel ^moment ^elle ^est ^le plus noire : les résultats peuvent différer de plusieurs degrés.

Enfin, ^en ^troisième lieu, ^on peut songer ^à employer le compen-

sateur de Bravais, ôù ^l’on â ^à juger ^de l’extinction d’un champ présentant ûne ^certaine étendue ; ôn ^doit agir ^à ^la fois pour faire varier l’épaisseur de la lame et l’azimut de l’analyseur ^{de manière}

à réaliser cette extinction; les inconvénients indiqués plus ^haut

pour ^ce double tâtonnement existent donc encore ici, tandis que si le retard était exactement compensé, ^on pourrait ^déterminer

avec beaucoup ^de précision ^l’azimut correspondant ^à l’extinction absolue.

En résumé, ^le compensateur ^de ^Babinet ^est préférable pour ^me-

surer les retards; celui de Bravais peut, ^dans ^certaines conditions,

être supérieur pour faire ^connaître le rapport ^des amplitudes.

J’ai songé ^à employer la méthode suivante, qui ^utilise ^ces ^deux

compensateurs, ^chacun ^d’eux pour la ^mesure pour laquelle ^il pré-

J’installe d’abord le compensateur de Babinet et j’amène ^la frange ^entre les deux fils par ^un déplacement convenable d’un des

quartz, ^{le nicol} ayant ^été ^mis a~proxin~c~tLVement dans l’orienta- tion qui ^rend ^cette frange ^aussi noire que possible ; ^on ^connaît

ainsi le retard (3; ^on enlève le compensateur ^de Babinet, ^on ^lui

substitue le colnpensateur ^à ^teintes plates installé de façon ^à ^dé-

truire le retard 0’; pour cela, ^on déplacera ^le repère, ^à partir ^du zéro, ^d’un ^{nombre n} ^de ^divisions donné par

(1) ^{Sur la} polarisations elliptique des rayons réfléchis ^et transn1Ís pal’ les

lan1aes métalliques ^niinces.

iV étant le déplacement nécessaire pour produire, ^à l’aide de ce

compensateur, ûn retard 2. _> Ôn âura âinsi ^rendu ^la polarisation rectiligne, êt ^l’on ^{aura un} champ ûniforme ^éclairé qu’on ^{amènera à}

l’extinction sans toucher au compensateur, ^en agissant ^seulement

Lorsque la lumière est légèrement converbente, ^si ^la compensa- tion a été exactement établie, ^{on verra} apparaître ^une ^croix ^noire

dont les branches ^sont les asymptotes ^de JB1uller; ^le ^centre ^du champ, ^où ^se ^trouve ^le point ^de croisement, présente ^un aspect

assez uniforme _pour qu’on puisse ^bien juger ^du ^moment ^{de l’ex-}

tinction. J’ai vérifié que ^cette méthode était beaucoup plus pré-

cise _{pour la} mesure du rapport ^des amplitudes.

ANGELO BATTELLI. 2014 Sol fenomeno Peltier a diverse température ê ^sulle ^sue relazioni col fenomeno Tliomson (Sur ^le phénomène ^Peltier ^à ^diverses tempé- ratures, êt ^ses relations avec le phénomène Thomson); Îl ^nuovo ^Cimento,

3e série, ^t. XXVII, p. III; I889.

Il y ^a grand ^intérêt ^à ^mesurer directement l’effet Peltier à di-

verses températures, pour contrôler les résultats indiqués par ^la théorie des phénomènes thermo-électriques. ^L’auteur ^a ^étudié ^an-

térieurement l’effet Thomson et a montré que, pour presque ^tous les métaux, la chaleur spécifique ^c ^était proportionnelle ^à ^la ^tem- pérature absolue. Si l’on _a, pour deux métaux

la force électromotrice d’un couple therino-électriqlie ^de ^ces ^deux

métaux est donnée par ^la formule d’Avenarius

et le phénomène ^Peltier ^est exprimé par