Expérience de démonstration pour l'interférence des sons

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Submitted on 1 Jan 1877

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Expérience de démonstration pour l’interférence des sons

A. Terquem

To cite this version:

A. Terquem. Expérience de démonstration pour l’interférence des sons. J. Phys. Theor. Appl., 1877,

6 (1), pp.316-318. �10.1051/jphystap:018770060031600�. �jpa-00237320�

3I6

EXPÉRIENCE DE DÉMONSTRATION POUR L’INTERFÉRENCE DES SONS ;

PAR M. A. TERQUEM.

M.

Lissajous,

il y ^a

quelques

^{années, avait}

proposé

^{de montrer}

l’interférence des sons à l’aide des

plaques vibrantes, plus

^sensible-

ment que ^ne l’avait fait Wheatstone. Dans ce but on

fait,

^comme

l’on

sait,

^{vibrer une}

plaque circulaire,

^avec

production

^{de six}

lignes

^nodales par

exemple, dirigées

suivant des rayons ; au-dessus

on fait tourner un

disque

^{de carton de même} dimension que la

plaque,

^divisé

également

^en six secteurs, dont

trois, non contigus,

sont enlevés presque

jusqu’au

^centre. Par la rotation de ce

disque,

on entend une série de renforcements

qui

^se

produisent chaque

fois que les trois secteurs

qui

subsistent recouvrent

complétement

les secteurs

correspondants

^{de la}

plaque.

1 M.

Tyndall,

^{dans ses}

^leçons d’acoustique,

^a

indiqué

^{une autre}

manière de réaliser la même

expérience :

^on

prend

^une

plaque

carrée ; ^on y

produit,

^comme

lignes ^nodales,

^{les deux}

diagonales

ou les

parallèles

^{aux côtés;}

puis,

pour

produire

le renforcement du

son, ^on

intercepte

^les vibrations de deux

parties

vibrantes op-

posées,

^en

plaçant au-dessus,

^{à une faible}

distance,

^{les deux}

mains,°

les

doigts dirigés

^{vers le centre de la}

plaque.

On peut ^{modifier cette}

expérience

^{et rendre manifeste l’inter-}

férence des sons à l’aide des flammes

manométriques

^{de M.}

Kônig,

en

opérant

de la manière suivante :

On

prend l’appareil

^{destiné à} l’étude dit tilnbre des sons par les flammes

manométriques (Journal

^de

Pliysiqtte,

^t.

II,

p.

I85), qui

se compose ^d’un

pavillon

^dans

lequel

^on

produit

^{le son et d’une}

capsule manométrique

^de

Kônig,

réunis par ^un gros tube de ^caout- chouc.

On fixe

-verticalement,

^à l’aide d’un support ^à

pince,

^le

pavillon

ou cornet au-dessus d’une

plaque

^{carrée, avec} l’ouverture

placée très-près

^{de la}

plaque,

^{et l’on fait vibrer cette} dernière de manière à donner deux

lignes nodales,

^{comme dans}

l’expérience

^de

Tyndall.

^{Si l’axe du} cornet est

placé

exactement au-dessus du

centre de la

plaque,

^{la flamme reste}

complétement ^immobile,

^de

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018770060031600

3I7 même s’il est

placé

au-dessus d’une

ligne nodale ;

^{au contraire la}

flamme vibre dès que l’on

déplace

^tant soit peu le cornet, ^et les vibrations deviennent

très-énergiques quand

^le cornet est

placé

^au-

dessus d’un ventre.

Avec

l’appareil

^{de M.}

König

^{destiné à}

produire

l’interférence des sons

[Journal

^de

Physique,

^t.

^II,

p. 188

(fig. 5)],

^on peut

réaliser,

^{aussi à l’aide d’une}

plaque,

^{la même}

expérience,

^en pre-

nant les tubes a’

représentés

^{à côté de}

l’appareil ;

^mais

l’expérience que j’indique

^est

plus simple

^et

plus

^{facile à faire.}

On

pourrait

^encore

prendre

^{deux cornets}

semblables, placés

^au-

dessus de deux ventres à mouvements

identiques

^ou

contraires,

^et

réunir les vibrations sur une seule flamme à l’aide d’un tube en

Y,

en ayant ^soin

d’interposer

^{sur le}

trajet

^{d’un des} mouvements vi- bratoires un tube à

tirage. L’avantage

^{de cette}

disposition

^serait

de

produire

des vibrations isolées

très-énergiques ;

^{en outre on}

arriverait à donner à celle-ci exactement la même intensité en dé-

plaçant

latéralement un des cornets. Pour obtenir l’immobilité absolue de la

flamme,

^il

faut,

^en

effet,

que ^les deux mouvements

qui

^se combinent aient exactement la même

amplitude.

^Cette

méthode,

pour obtenir deux mouvements vibratoires de même hauteur que l’on

puisse

^faire

interférer,

^{me semble}

préférable

^aux

autres méthodes

employées

^{dans ce but, à cause de} l’intensité con-

sidérable des mouvements composants ^{et de la} facilité que l’on ^a de rendre les intensités absolument

égales

^{entre elles.}

Pour rendre la flamme

plus

^{brillante et}

plus

^{visible de}

loin,

^on

3I8

peut carburer le _gaz

d’éclairage

^en le faisant passer ^{dans un}

grand

flacon

rempli

^de

pierre

ponce imbibée de benzine ou d’essence de

pétrole.

^{Le bec est entouré d’un tube}

plus large AB,

par

lequel

^on

fait arriver un courant modéré

d’oxygène, juste

^suffisant pour donner à la flamme tout son éclat. Il est bon, ^en outre, de

placer

^la

flamme dans une

petite

^{cheminée formée d’une} lame de mica con-

tournée en

cylindre

^et noircie intérieurement du côté

opposé

^au

miroir tournant. La

galerie qui

supporte ^{la cheminée est fixée sur} le tube

AB,

^{et se trouve}

percée

^de

quelques

ouvertures

qui

^laissent

arriver l’air et permettent ^la combustion de la flammes avant que l’on envoie

l’oxygène

par le tube AB.

W.-H. CHRISTIE. 2014 On the magnifying power of ^the half-prism as a means of ob-

taining great dispersion, ^{and on the} général theory ^{of the} half-prism spectroscope (Du pouvoir grossissant ^du demi-prisme employé pour obtenir ^une grande disper- sion, ^{et théorie} générale ^du spectroscope ^à demi-prisme) ; Proceedings of ^the royal Society, ^t. XXVI, p. 8, I877.

L’auteur

rappelle

que ^le

demi-prisrne,

^{obtenu en} coupant ^un

prisme

isoscèle par ^un

plan perpendiculaire

^{à sa}

^base,

^{a été}

fréquem-

ment

employé

dans la construction des spectroscopes, ^{mais l’em-}

ploi qu’on

^{en a fait n’était} pas

réglé

par ^une théorie

approfondie.

M. Christie vient combler cette lacune.

Il s’occupe

^{d’abord d’un}

prisme

^{seul et}

distingue:

1° La

dispersion;

2° Le

pouvoir grossissant :

30 La

pureté.

Le

pouvoir grossissant

^{est le} rapport de l’ouverture

angulaire

du

pinceau émergent , compris

^entre deux raies du spectre ^infi- niment

voisines,

^{à celle du}

pinceau

^incident

compris

^{entre les}

mêmes raies. On démontre

qu’il

^est

égal

^au rapport ^{de la}

largeur

d’un faisceau incident de rayons

parallèles monochromatiques

^à

la

largeur

^{du faisceau}

émergent correspondant,

^et

qu’on

peut ^le considérer comme le

quotient

^du

pouvoir grossissant

^{de la face}

d’émergence

par celui de ^la face d’incidence.

La

dispersion

^{est l’étendue}

angulaire

^du spectre.

Enfin la

pureté

^{est le} rapport ^{de cette étendue}

angulaire

^à

l’angle