Largeurs partielles de transition pour les niveaux de spin J = 1 de 184W et 196Pt excités par la capture des neutrons intermédiaires

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Submitted on 1 Jan 1960

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Largeurs partielles de transition pour les niveaux de spin J = 1 de 184W et 196Pt excités par la capture des

neutrons intermédiaires

J. Julien, C. Corge, V.-D. Huyn, F. Netter, J. Simic

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J. Julien, C. Corge, V.-D. Huyn, F. Netter, J. Simic. Largeurs partielles de transition pour les niveaux

de spin J = 1 de 184W et 196Pt excités par la capture des neutrons intermédiaires. J. Phys. Radium,

1960, 21 (5), pp.423-425. �10.1051/jphysrad:01960002105042301�. �jpa-00236291�

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[14] ^Une conclusion similaire est atteinte par TAMURA (T.)

et UDAGAWA (T.), (preprint) qui ^{ont examiné en}

théorie des perturbations ^{les deux cas extrêmes des}

noyaux sphériques ^{et des noyaux} sphéroïdaux. ^Dans

les premiers cas, ^ces deux auteurs utilisent un poten- tiel perturbateur ^{de la} forme 03A3n kn(03B2

03B2n)n ^cosn 303B3

n

qui ^{est une} généralisation ^{de notre} potentiel 03B3 stabilisateur. Nous remercions le Dr. TAMURA de

nous avoir communiqué ^{ses résultats avant} publi-

cation.

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Dan. Vid. Selsk., 1955, 30, ^{n° 1.}

[24] ^BELYAEV (S. T.), ^Mat. Fys. Medd. Dan. Vid. Selsk., 1959, 31, ^{n° 11.}

[25] ^ARVIEU (R.) ^{et VÉNÉRONI} (M.), ^{C. R. Acad.} Sc., 1960, 250, ^992.

KOBAYASI (M.) ^{et MARUMONI} (T.), (preprint) ^ont éga-

lement examiné les excitations collectives de quasi- particules ^{dans une} seule couche sur un modèle simplifié ^{ne contenant} qu’une interaction quadru- polaire ^du type ^{Elliott et} la force de pairing ^de

Mottelson (Cours ^{de l’École} d’Été de Physique Théorique ^des Houches).

Des considérations similaires sont développées

à Copenhague par BRC-JØRGENSEN et HATUFT.

(Communication privée ^{de AAGE} BOHR.)

LARGEURS PARTIELLES DE TRANSITION

POUR LES NIVEAUX DE SPIN ^J

1 DE 184W ET 196Pt EXCITÉS PAR LA CAPTURE DES NEUTRONS INTERMÉDIAIRES Par J. JULIEN, ^C. CORGE, ^V.-D. HUYNII, F. NETTER et J. SIMIC

Section de Physique ^{Nucléaire à Basse} Energie, ^{C. E.} N., Saclay.

Résumé.

On étudie les niveaux excités dans W et _{Pt par} la capture des neutrons intermé- diaires. Certaines fluctuations apparaissent, de résonance à résonance, pour les niveaux excités de spin ^J

^{1 de 184W et} 196Pt, ^{dans les} probabilités de transition radiative au niveau fondamental

ou aux premiers ^niveaux excités. La distribution de ces fluctuations est discutée à la lumière de

l’interprétation de Porter-Thomas.

Abstract.

The J

1 levels excited by ^{resonance neutron} capture have been studied for W and Pt. The relative transition probabilities ^{to the} ground ^{state or to the} first excited levels show

some fluctuations from level to level. In order to analyze the distributions of the partial ^radiation width, ^{it has been} assumed, ^as Porter and Thomas did, ^{that the correct} distribution a ~2 distribution.

LE JOURNAL

PHYSIQUE

^{RADIUM TOME} 21, ^MAI 1960, ^PAGE 423.

Parmi les différents paramètres caractérisant les niveaux excités par l’interaction des ^neutrons

«

s

avec les noyaux, les largeurs radiatives et de diffusion ainsi que l’espacement des niveaux

peuvent, par des ^mesures de transmission, ^être

connues avec assez de précision. La valeur du

spin du niveau excité J, bien que ^ne pouvant

prendre que les deux valeurs 1 :f::: 1/2, ^{est difficile}

à déterminer et exige ^{la mesure} des sections effi-

caces partielles qui, combinées à la valeur de la section efficace totale, permettent ^{de déduire la}

valeur de J. Ces expériences ^{sont en} général ^déli-

cates et longues. ^{Une autre} façon de déduire la valeur de J fut suggérée par Landon et Rae [1].

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01960002105042301

424

Elle est basée sur la mise en évidence de certaines transitions directes dans le spectre de rayonne- ment y émis par capture ^{des neutrons} pour les résonances considérées. Cette méthode fut employée

pour la détermination des valeurs du spin ^de quelques ^{niveaux des noyaux} composés ^l9spt

et 184W [2] [3].

Porter et Thomas [4] ^ont considéré le problème

des fluctuations des probabilités ^de transition, ^en particulier pour les largeurs de diffusion. Ils sup-

posent que le nombre de voies contribuant indé-

pendamment à l’émission de rayonnements y ^ou de neutrons serait égal ^{au nombre de} degrés ^de

liberté d’une distribution en x2 qui représenterait

la distribution des largeurs radiatives ou de diffu- sion. Dans le cas des largeurs ^de diffusion, ^{la loi} prévue ^des fluctuations correspond ^{à v}

^{1. On}

s’attend à la même loi de distribution pour les fluctuations de probabilités de transition radiative directe d’un niveau initial à un état final bien déter- minés. L’accord d’une distribution correspondant

à une certaine valeur v avec les fluctuations des valeurs expérimentales permet d’en déduire le nombre v de voies ouvertes pour la désexcitation étudiée ^sous la double réserve que ^ces voies soient

indépendantes (sinon l’expérience ^{donne v inférieur}

au nombre réel de voies) ^et que l’énoncé statis-

tique ^du problème ^{soit correct. La mise en évidence}

d’une valeur de v élevée doit faire rechercher si le nombre de voies physiques ^de désexcitation n’a

Le fait de ne pas observer pour ^une résonance la transition cherchée (par exemple ^{1- ~} 0+ ) ^ne

nous autorise pas ^à choisir la valeur J

0, ^{si la} probabilité de transition pour les niveaux de

spin ^J

1 fluctue notablement de résonance en

résonance. Le tableau ci-dessous reflète de telles variations _que nous allons examiner plus ^{en détail.}

pas ^été sous-estimé ou si le dispositif expérimental

n’entraîne pas ^une superposition de processus.

FI G. 1. - 19Spt.

Transition 1- -+ 0+. Nombre de niveaux de largeur ^radiative partielle telle que rl > x.

ri

La figure ¹ représente ^les fluctuations des pro-

babilités relatives de transition 1- - 0+ pour

425 18 résonances de 196Pt. Il est en fait difficile de

choisir entre les valeurs de v

1 et v

2, ^ces

distributions ne se distinguant que par le nombre des probabilités ^de transitions de faible valeur, ^de

telles transitions étant expérimentalement ^très

difficiles à observer. La valeur v

1 est dérivée de l’application ^{de la} méthode du maximum de vraisemblance.

FIG. 2.

196Pt. - Somme des transitions 2+ ^{1- ~ 2’+ .}

Nombre de niveaux de largeurs radiatives partielles

telles que : ri > x.

r·

La figure ² représente ^les fluctuations de la

somme des probabilités relatives des transitions 1- ~ 2+ et 1- ~ 2’+. La valeur v

4 déduite de la méthode du maximum de vraisemblance donne une distribution s’accordant d’une façon

satisfaisante avec les valeurs expérimentales, quoique v

^{2 ne} puisse être radicalement exclue.

Par ailleurs la détection de la transition 1- ~ 0+

contribue peut-être ^{dans une faible mesure à l’al-}

lure des résultats.

Dans le cas du tungstène, ^la présence ^{d’un état}

excité (111 keV) proche de l’état fondamental ne

permet pas de séparer la transition 1- ~ 0+ de l’une des transitions 1- ~ 2+. La figure ³ pré-

sente une allure surprenante pour les fluctuations de la somme de leurs probabilités relatives. La méthode du maximum de vraisemblance donne

v

36 + ^15. Cette valeur de v est anormalement

grande. ^Des expériences de coïncidences entre les

FiG. 3.

184W. - Somme des transitions ^{1- ~ 0 +} Fie. 3.

184W. 2013 Somme des

transitions ^{1- ~2+.}

(1er ^{niveau 2} + ). Nombre de niveaux de largeurs ^radiatives partielles telles que : ri >

ri

rayonnements ^{de 111 keV et ceux de} grande énergie pour séparer ^ces transitions pourraient

fournir les valeurs v 1 ^et v 2 relatives à ces deux transitions et il est vraisemblable _{que l’une} ^au moins des deux valeurs sera grande (probablement pour ^{1- ~ 2+} [5]. L’effet de détection simultanée de rayonnements ^{y de} différentes cascades ^dont

la somme des énergies ^serait voisine de ^{celle de} l’énergie de liaison est faible et ne permet pas

d’expliquer ^{ce résultat.}

BIBLIOGRAPHIE [1] ^LANDON (H. H.) ^{et RAE} (R.), Phys. Rev., 1957, 107,

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