HAL Id: jpa-00238012
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Submitted on 1 Jan 1882
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R.-T. GLAZEBROOK. - On the molecular vortex theory of electromagnetic action (Théorie de
l’électromagnétisme fondée sur les tourbillons
moléculaires ) ; Phil. Mag., 5e série, t. XI, p. 381-413;
1881
B. Élie
To cite this version:
B. Élie. R.-T. GLAZEBROOK. - On the molecular vortex theory of electromagnetic action (Théorie de l’électromagnétisme fondée sur les tourbillons moléculaires ) ; Phil. Mag., 5e série, t. XI, p. 381- 413; 1881. J. Phys. Theor. Appl., 1882, 1 (1), pp.510-511. �10.1051/jphystap:018820010051001�.
�jpa-00238012�
510
sont données par
Tout corps
céleste,
suivantqu’il
estpositif
ounégatif,
raréfie oucondense l’éther ambiant. La raréfaction (7
remplace
ici le poten- tielordinaire ;
sa chute - I 4r da dn en unpoint
de la surfaceestl’équi-
Lj. 1t en un point de la surface est l’équi-
valent de la densité
électrique;
la constantediélectrique
a pour valeurB. ÉLIE.
R.-T. GLAZEBROOK. 2014 On the molecular vortex theory of electromagnetic
action (Théorie de l’électromagnétisme fondée sur les tourbillons moléculaires ) ;
Phil. Mag., 5e série, t. XI, p. 381-413; 1881.
Posons, d’après
des notations connues, en n’écrivantqu’une équation
surtrois,
leséquations
de la théorie de l’élasticité :celles de
l’hydrodynamique
dans
lesquelles
lespoints indiquent
unedérivation,
relative au temps, desdéplacements E,
r,,Ç ;
à et d les dérivéespartielles
et to-tales ;
et enfin celles de l’électricité données par Maxwell :Remplacions
dans la dernière Fpar 2 03BCE, iô étant un coefficient
proportionnel
et mêmeégal
au double de la densité p, et considé-rons deux cas : si le milieu est un
diélectrique
nonconducteur, (3)
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018820010051001
511 ne contient
plus
cqui
estnul,
etprend
la forme del’équation (t)
différentiée par rapport au temps, à la condition d’écrire
c’est-à-dire d’assimiler le coefficient
diélectrique
à l’inverse du coefficient derigidité (le
pv deLamé) ;
si le milieu est conducteurnon
diélectrique, (3)
ne contientplus k d dt
et devientidentique
à
(2)
à la condition d’écrirec’est-à-dire d’assimiler la
résistance 1 c
à la viscosité X duliquide.
Laforce
magnétique (a, B, y)
en unpoint
devient la vitesse de rotationélémentaire to,
Wi, w2.M. Glazebrook étudie ensuite les
phénomènes
de Hall et Fara-day (1).
Desexpressions
desénergies cinétique
etpotentielle
danslesquelles
entre un terme de la formeil déduit les
équations (3) auxquelles s’aj oute
le termeDans
l’expérience
de Hall(af, B’, y’)
est la rotation moléculaire due au courant(f,
g,h), (a, B, y)
celle due à l’aiinantdirigée
sui-vant les
lignes
deforce;
lapremière parenthèse
estnulle,
la se-conde donne la force électromotrice. Dans les
phénomènes
de Fa-raday, ( f,
y,h )
est la vibrationlumineuse ; d’aprés
la rotation duplan
depolarisation
de la raie du thallium dans le sulfure de car- bone, l’auteur trouvei étant l’indice de réfraction.
B. ÉLIE.
(1) Journal de Physique, 1re série, t. IX, p. 292.