ÉTUDE DES RÉACTIONS (n, α) PAR LA MÉTHODE DES ONDES DISTORDUES

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Submitted on 1 Jan 1966

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ÉTUDE DES RÉACTIONS (n, α) PAR LA MÉTHODE

DES ONDES DISTORDUES

C. Fayard, G. Lamot, J. Massot, J. Lafoucrière

To cite this version:

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C l - 1 3 2 C. FAYARD ET COLL.

FIG. 2.

-

Les points noirs sont les points expé- rimentaux.

La courbe en trait plein est la courbe théorique obtenue par le lissage de la distribution angulaire de diffusion élastique avec les paramètres sui- vants :

V = 43,2 MeV ; RO = 1,418 fermi ; A = 0,394 fermi ; j3 = 0,305 (y03 = 30,7 MeV).

Les courbes en trait pointillé sont les courbes théoriques obtenues par le lissage des distributions angulaires élastique et inélastique simultanément avec les paramétres suivants :

V = 32,97, MeV ; RO = 1,618 fermi ; A = 0.415 fermi ;

p

= 0,392 (V02 = 32,5 MeV)

Elnb = 8,4 MeV.

Bibliographie

[l] LANE (A. M.) et THOMAS (R. G.), Rev. Mod. Phys., [4] ROBSON (D.) et al., Nucl. Phys., 1963, 16, 370. 1958,30,257. [5] BUCK (B.) et al., Phil. Mag., 1963,8, 1805.

[2] VOGT (E.), Rev. Mod. Phys., 1962, 34, 723. [6] OKAI (S.) et al., Nucl. Phys., 1962, 31, 185. [3] SHUTE (C. G . ) et al., Nucl. Phys., 1962,37, 535.

ÉTUDE DES RÉACTIONS (n,

a)

PAR LA METHODE DES ONDES DISTORDUES

C . FAYARD, G. H. LAMOT, J. N. MASSOT et J. LAFOUCRIÈRE

Institut de Physique Nucléaire de Lyon

Résumé.

-

On étudie les réactions 28Si(n, or) 25Mg et 160(n, a) 13C par un mécanisme d'échange d'interaction directe dans le cadre de la méthode des ondes distordues.

Abstract.

-

We have studied 28Si(n, a) 25Mg and 160(n, or) 13C reactions by an exchange mechanism of direct interaction using the distorted-wave Born approximation.

Les résultats expérimentaux de plus en plus nom- et les particules a, aux énergies correspondant à celles breux sur les réactions (n, a) semblent étayer la thèse de la réaction (n, a) peut être disjoint de l'interaction d'une interaction directe [l] [2] [3) [4]. L'étude basée générale, on obtient pour l'amplitude de transition sur l'approximation de Butler-Born ayant donné des (expression (( prior ») :

résultats prometteurs [5], nous avons repris les calculs

par la méthode DWBA.

K g =

< ~ & j T / , - ~ / , I x b

>

+

En considérant que l'ensemble du potentiel coulom-

bien et du potentiel optique tiré d'expériences de

diffusion élastique, respectivement pour les neutrons avec les notations consacrées par l'usage.

(3)

ÉTUDE DES RÉACTIONS (n, a) PAR LA MGTHODE DES ONDES DISTORDUES C l - 1 3 3 Dans notre calcul nous avons envisagé un mécanisme

d'échange neutron

-

a. Dans ces conditions le potentiel d'interaction VB se présente sous la forme :

V = V a que l'approximation d'impulsion ramène à la forme : Vg = Va,

+

Van ou dans la voie cc :

va

=

vnc

+

vna.

Nous avons utilisé des potentiels de contact pour notre première étude. Les valeurs respectives des profondeurs nous étant inconnues, nous effectuons la normalisation sur deux points expérimentaux.

Pour définir les diverses variables externes on représente l'interaction par le diagramme (Fig. 1) :

Dans ces conditions, on écrira l'amplitude de transition :

Tag =

1

d r *:(ka, 'a) y&,,(la) y:f~f(lc, [b, r d { V I _{Le calcul poursuivi au moyen de sommations}

x $b(kbr rb) ysbPb(tb) Y I ~ M ~ ( S ~ , ta, roc) graphiques des coefficients 3

-

J [6] conduit à la formule :

où l'on a posé :

H!::: =

J

$:(ka, 'a) i - I D ~Xrbc) ~ ~ ( ' b c ) {VI ula(rac) ila

$b(kb, rb) drac, d~bc

.

A ce stade nous calculons séparément les deux A

éléments de matrice correspondant respectivement

aux deux termes d'interaction. 8 -

-

do FIG. 3.

-

(n, a,) 13c

d n

En = 14,l MeV Nous avons appliqué notre théorie aux deux réac-

tions 28Si(n, a) 2 5 ~ g [2] et 1 6 0 (n, a) 13C [3].

- Dans la réaction 28Si(n, a) 25Mg le neutron se

,TZTTq

_---b = ,

fixe sur le cœur de 24Mg dans un état S. Les calculs cr 0,53 36 14 1,75

(4)

C 1-134 R. CEULENEER, M. DEMEUR ET J. REIGNIER - Dans la deuxième réaction, par contre, la par-

ticule a considérée comme particule élémentaire est liée dans un état L = O sur le cœur de carbone 12, on a alors intérêt à poursuivre les calculs avec l'interaction dans la voie de sortie : figure 3.

On constate que les deux types d'interactions V,,

et V,, donnent des remontées respectives à l'arrière

et à l'avant. Nous avons normé sur deux points et considéré simplement la distribution angulaire comme résultant de la superposition des deux phénomènes. On remarque que les moments angulaires et la cinématique déterminent les prédominances vers l'avant ou l'arrière. Les phases, quant à elles, sont liées essentiellement aux paramètres du potentiel optique. Faute de résultats expérimentaux a

-

a à 14 MeV,

nous avons dû tirer les valeurs du potentiel optique de la voie de sortie de l'étude des diffusions a

-

a

à 24 MeV.

Bibliographie

[l] LEROUX (B.), DALMAS (J.), DOAN (P.), LE THANK (Ph.), CHASTEL (R.), Nuclear Phys., 1965, 67, 333. [2] MORGENSTERN (H.), Rapport interne No 6, Hahn-

Meitner Institut, Berlin.

[3] DICKEN (N. MC), Communication privée.

[4] CHAMBON (B.), BILLEREY (R.), SALIN (R.), DEPRAZ (J.), C. R. Acad. Sci., 1965,261,3582.

[5] MASSOT (J. N.), EL-BAZ (E.), LAFOUCRIÈRE (J.), NUCI. Phys., 1964,58,273.

161 MASSOT (J. N.), EL-BAZ (E.), LAFOUCRIÈRE (J.), Lycen 6529, Nucl. Phys. (à paraître).

UN MODELE

PHÉNOMÉNOLOGIQUE

DE LA DIFFUSION ELASTIQUE ALPHA-~~C

Université Libre de Bruxelles

Résumé.

-

Nous présentons une analyse des données expérimentales concernant la diffusion élastique cc-12C vers l'arrière, dans la région de 20 MeV, a l'aide d'un modèle où l'amplitude est complètement déterminée par un seul pôle de Regge. Les données expérimentales nécessaires pour tester le modèle de manière quantitative sont indiquées.

Abstract.

-

We present an analysis of some experimental results concerning the backward elastic scattering of cc-particles by C12, around 20 MeV. The amplitude of Our model is completely determined by means of one single Regge pole. We discuss the experimental data needed to test the model.

Les sections efficaces de diffusions lastiquées « a-

noyaux légers pairs >) présentent aux grands angles des

oscillations dont l'enveloppe croît considérablement au voisinage de 180" et dont l'allure générale et l'amplitude évoluent rapidement en fonction de l'éner- gie [l]. L'ensemble de ce phénomène peut être repro- duit par la formule suivante, obtenue en adaptant au cas spécifique « a-noyaux légers pairs » un modèle phénoménologique proposé par Reignier [2] pour la diffusion n+ p :

Cette formule résulte des hypothèses suivantes :

a ) l'amplitude de diffusion est complètement détermi-

née par un seul pôle de Regge situé en a(E) = a(E)

+

ib(E) et l'intégrale de Watson-SommerfeId ne joue en particulier aucun rôle ; b) l'absorption des a est limitée aux ondes 1

<

k R

<

a(E) lesquelles sont d'ailleurs négligées ici. Ces hypothèses restreignent a

priori le domaiqe d'applicabilité du modèle aux seuls grands angles. On voit aisément que la formule ci- dessus possède des propriétés qui conviennent pour la description qualitative du phénomène étudié : après un choix convenable de la trajectoire a(E), on aura :

a) à énergie fixe, des oscillations qui pour certaines parties de la trajectoire auront une enveloppe remon- tant considérablement vers l'arrière (propriété des

Pa + ,(- cos 8)) ; b) à angle fixe,