Sur un spectroscope a collimateur et à lunette fixes

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Submitted on 1 Jan 1912

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Sur un spectroscope a collimateur et à lunette fixes

Maurice Hamy

To cite this version:

Maurice Hamy. Sur un spectroscope a collimateur et à lunette fixes. J. Phys. Theor. Appl., 1912, 2

(1), pp.875-877. �10.1051/jphystap:019120020087500�. �jpa-00241810�

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SUR UN SPECTROSCOPE A COLLIMATEUR ET A LUNETTE FIXES ;

Par M. MAURICE HAMY.

Le dispositif ^{dont il} s’agit ^est applicable chaque fois que ^l’on fait usage, ^comme système optique dispersif, ^{de deux} demi-prismes simples ^ou composés provenant ^d’un prisme complet qui ^{a été} coupé

en deux suivant un plan ^de symétrie. La lumière incidente tombe normale ment sur la face de section de l’un des demi-prismes ^et

sort normalement à la face de section du second demi-prisme. ^On

peut ^{donner à} l’angle du collimateur et de la lunette d’observation

telle valeur que l’on veut, ^à condition de ne pas s’approcher trop près ^{de zéro ou de 1800.}

Fic,. 1.

Soit P l’un des demi-prismes (fig. 1), ^P’ le second. Considérons

un rayon ABCI tombant normalement ^sur la face de section DE du

demi-prisme ^{P et soit CI le} rayon qui ^en émerge pour ^une certaine

longueur d’onde ^~,. Appelons ^{C’ le} point correspondant ^du point ^C

sur le demi-prisme P’, point tel que CF = C’fi’. Menons la droite C’I dans une direction telle que

Si l’on fait passer par le point ^{1 de rencontre de CI et C’I un miroir}

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plan convenablement orienté, ^le rayon CI, après ^{réflexion sur le} miroir,’suivra le chemin IC’ B’A’ et sortira normalement àlafaceD’E’

du demi-prisme ^{P’ en un} point ^A’ placé ^{sur le} plan ^{D’E’ comme le} point ^{A sur} la face DE.

Si au lieu de considérer un seul rayon incident, ^on envisage ^main-

tenant le faisceau complei, tombant normalement sur la face d’en- trée DE du demi-prisme ^{P, ce faisceau,} après dispersion ^{et réflexion}

sur le miroir 1B1, pénétrera ^{dans le} demi-prisme ^{P’ et} les rayons de

longueur d’onde ~, sortiront normalement à la face D’E’ en formant

un faisceau parallèle ^{de même} largeur que le faisceau incident ^{à son} entrée dans le demi-prisme ^P.

Il est facile d’établir que, pour recevoir dans ^la lunette d’observa- tion un faisceau dispersé ^{d’une autre} longueur d’onde que celle déjà considérée, ^il faut faire tourner le miroir M autour d’un axe fixe, ^le

faisceau émergeant normalement à la face D’E’ jouissant toujours ^de

la propriété ^{d’avoir même} largeur que le faisceau incident pénétrant

dans le demi-prisme ^P.

FIG. 2.

_

Remarquons d’abord que l’angle ^{CIC’ est} égal ^à l’angle « ^{de l’axe}

du collimateur et de l’axe optique ^{de la lunette} d’observation. Il ^est le même, quelle que soit/la longueur d’onde des _rayons réfléchis. Cela étant, considérons les rayons de diverses réfrangibilités qui, après

être sortis en Ii,, ^{rentrent en F’ dans le} demi-prisme P’, après ^réflexion

sur le miroir M supposé ^{mis en} place, ^{comme on l’a} indiqué ^ci-des-

sus, pour chacun des rayons des différentes couleurs. Le lieu du

point ^{de rencontre J de ces} rayons JF ^et J F’ est le segment capable

de l’angle x ^{décrit sur FF’} (fig. 2). ^{A une} position particulière ^du

point J, ^{sur ce} segment, correspond ^une position ^M du miroir. La

877 normale JN, bissectrice de l’angle FJF’, passe par le milieu de l’arc FF’ qui ^{est un} point fixe. Comme l’angle NJQ ^{-est droit, le}

miroir doit passer par ^le point Q, diamétralement opposé ^{de N, fixe} également.

.

Ainsi, pour faire ^{rentrer en} F’ les rayons issus ^de F et les faire sor-

tir normalement à la face D’E’ du demi-prisme P’, ^il faut faire tour-

ner le miroir M autour d’un axe passant par ^le point ^fixe Q. ^{Tous les}

rayons parallèles ^{à ceux} qui passent par F ^et F’ suivront d’ailleurs des chemins identiques etsemblablement placés ^{dans les deux demi-} prismes. Les faisceaux de diverses réfrangibilités, émergeant ^suc-

cessivement du demi-prisme P’, normalement à sa face de sortie, quand ^{on tourne le miroir, auront donc tous même} largeur que le faisceau incident ^{à son} entrée dans le demi-prisme ^P.

SUR LES RELATIONS DES PERTURBATIONS MAGNÉTIQUES

AVEC LES COURANTS TELLURIQUES ET LES ÉRUPTIONS SOLAIRES (1);

Par M. J. BOSLER.

On sait quelle correspondance étroite lie à l’activité solaire les diverses manifestations du magnétisme terrestre. Le nombre des taches du Soleil et aussi celui des facules et des protubérances ^su- bissent, ^{tous les onze} ans, des fluctuations qui ^se retrouvent dans

l’amplitude des variations diurnes de l’aiguille aimantée, ^comme

dans la fréquence ^et l’intensité des mouvements brusques, ^aussi capricieux ^que désordonnés, appelés orages magnétiques. ^{C’est de}

ces derniers que ^{nous nous} occuperons spécialement : ^{il semble} qu’ils permettent ^de prendre, pour ainsi dire, le Soleil plus ^directe-

ment sur le fait ; ^{nombreux sont en} effet les cas où de soudaines

éruptions ^{solaires se sont} plus ^ou moins immédiatement révélées par de brusques déviations des magnétomètres.

Comme bien on pense, ^{l’intérêt} philosophique ^si évident du pro-

blème, ^{mème ainsi} limité, ^{a attiré sur lui les} chercheurs, ^{et de nom-} breuses tentatives ont été faites pour expliquer ^{cette influence mys-}

térieuse du Soleil. Il m’a paru toutefois que certaines des théories

) Communication faite il la Société française ^de Physique, ^{séance du}

3 mai l9~2.