Spectres cannelés dans la technique du double étalon

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Submitted on 1 Jan 1958

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Spectres cannelés dans la technique du double étalon

H.G. Kuhn, S.A. Ramsden

To cite this version:

H.G. Kuhn, S.A. Ramsden. Spectres cannelés dans la technique du double étalon. J. Phys. Radium, 1958, 19 (3), pp.383-383. �10.1051/jphysrad:01958001903038300�. �jpa-00235857�

383.

SPECTRES CANNELÉS DANS LA TECHNIQUE ^{DU DOUBLE} ÉTALON Par H. G. KUHN et S. A.

RAMSDEN,

Clarendon Laboratory, Oxford et A. E. R. E. Harwell-Deadcott, Berks., ^{G. B.}

Sommaire. ²⁰¹⁴ Quand ^{on utilise un} double étalon couplé ^{avec un} spectrographe, ^{on obtient un} spectre ^{cannelé en} l’éclairant en lumière blanche ; ceci fournit une méthode commode de mise en

phase des deux étalons. La méthode présente ^des avantages particuliers pour les raies faibles ^ou ultra-violettes.

Abstract. ²⁰¹⁴ When a double etalon is used in conjunction ^{with a} spectrograph, illumination from

a continuous source produces heterochromatic fringes ; ^these provide ^a convenient means of phase adjustment. The method offers special advantages ^{for weak or} ultra-violet lines.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^ET LE RADIUM TOME 19, ^MARS 1958,

Dans la

plupart

^des

applications

^{du double}

étalon,

^{il est non seulement}

permis,

^{mais même}

souhaitable _que

le-rapport

^des

épaisseurs

^{ne soit}

pas exactement un nombre entier. Si l’on utilise ce

dispositif

^{avec un}

spectrographe

^et

qu’on

^l’éclaire

en lumière

blanche,

^{on voit}

apparaître

^{dans le}

plan

focal du

spectrographe

^{une série de}

franges

^bril-

lantes fines

[1].

^Elles

indiquent

^les

longueurs

d’ondes _pour

lesquelles

^{les étalons sont en’ coïncü}

dence de

phase

^{et offrent un} moyen commode de faire le

réglage , de phase.

^Leurs

positions

^{sont les}

mêmes que celles des cannelures

produites

par ^un seul étalon dont

l’épaisseur d

^{est définie} par la relation :

où D et D’ sont’les

épaisseurs

des étalons réels et m

est un nombre entier.

Pour le

réglage

^de

phase, l’épaisseur optique,

c’est-à-dire la

pression

^de

l’air,

^est

modifiée jusqu’à

ce

qu’une

^des cannelures coïncide avec la raie à étudier. Le

réglage

^{sur un maximum}

d’intensité, qui

^{était le}

procédé habituel,

^{est ainsi}

remplacé

par le

réglage

^{sur une}

position.

La méthode est

spécialement

avantageuse ^{si le}

réglage

^{doit être fait} par

photographie,

soit que la raie se trouve dans

l’ultra-violet,

^soit

qu’elle

^soit trop ^faible pour être facilement visible. Deux

photo- graphies prises

^{à des}

pressions

^d’air différentes suffisent _pour déterminer la valeur de

la pression qui

^{assure l’exacte} coïncidence de

phase.

^En

photo- graphiant

simultanément une raie de référence

intense,

convenablement

choisie,

^{et en mesurant}

les

franges,

^on peut ultérieurement faire le

réglage

de

phase

visuellement au moyen de la raie de réfé-

rence et faire ensuite varier la

pression

^d’une

quantité

^{connue. Ce}

procédé

^est intéressant

quand

on utilise des sources de courte

durée,

^telles que des

décharges

^{avec des}

isotopes

^enrichis

[2].

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^KUHN (H. G.) ^et RAMSDEN (S. A.), ^Proc. Phys. Soc., 1956, B 69,1309.

[2] ^KUHN (H. G.) ^{et RAMSDEN} (S. A.), ^Proc. Roy. Soc., 1956, A 237, ^485.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01958001903038300