HAL Id: jpa-00206497
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Submitted on 1 Jan 1967
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Diffusions protons-noyaux à 27 GeV/c
A. Bernheim, J.C. Fayolle, M. van Hollebeke, M. Morand, G. Faucher
To cite this version:
A. Bernheim, J.C. Fayolle, M. van Hollebeke, M. Morand, G. Faucher. Diffusions protons-noyaux à 27 GeV/c. Journal de Physique, 1967, 28 (2), pp.139-141. �10.1051/jphys:01967002802013900�.
�jpa-00206497�
139
DIFFUSIONS PROTONS-NOYAUX A 27 GeV/c
A.
BERNHEIM, J.
C.FAYOLLE,
M. VAN HOLLEBEKE et M.MORAND,
Laboratoire de Physique
Enseignement,
Faculté des Sciences de Paris.G.
FAUCHER,
Laboratoire de Physique Théorique et Hautes
Énergies,
Faculté des Sciences d’Orsay.Résumé. 2014 Dans le but d’éliminer le biais de l’observateur dans la détection des diffusions
aux
petits angles
dans les émulsions nucléaires, nous utilisons laprobabilité
de distributionP(03B1)
=G(03B1)
+S(03B1) (Williams) qui
nouspermet
la sélection des événements à l’extérieur de la distributiongaussienne
relative à la diffusionmultiple.
Après
avoir testé cette méthode dans unprécédent
travail(3 GeV/c antiprotons),
nousl’appliquons
ici aux interactionsproton-noyau
à 27GeV/c.
Les résultatsexpérimentaux
obtenusentre 1 et 3 mrd sont en bon accord avec les
prévisions
du modèleoptique
calculées àpartir
de
R0
= 1,40 fermi, W = 22 MeV,V0
= 10 MeV.Abstract. 2014 In order to eliminate the scanner’s bias, the well-known
P(03B1)
=G(03B1)
+S(03B1) probability
distribution for small deflections of aparticle
in nuclear emulsion is used to select events outside thegaussian
limit ofmultiple scattering.
This,having
been tested in apreceding
work
(3 GeV/c antiprotons),
is nowapplied
to elastic interactions of 27GeV/c protons
withnuclei. The
expérimental
results obtained between 1 and 3 mrd agree with theoptical
modelcalculations
using R0
= 1.40 fermi, W = 22 MeV,V0
= 10 MeV.LE JOURNAL DE PHYSIQUE TOME 28, FÉVRIER 1967
INTRODUCTION
Le but du
présent
travail est de vérifier laparti- cipation
de lapartie
réelle del’amplitude
de diffusionnucléaire dans les interactions
élastiques
deprotons
de 27GeV/c
avec les noyaux de l’émulsion.De même que dans un
précédent
travail[1] [2]
relatif aux interactions
antiprotons-noyaux
à 3GeV~c,
nous
utilisons,
pour la détection des diffusions auxpetits angles,
la distributionstatistique [3] P (a)
_G(rx)
-f-S(u),
oùG((x)
est lagaussienne qui
fixe lalimite de la diffusion
multiple
etS(oc)
une contribu-tion des diffusions individuelles
qui
contient les événe- ments recherchés.Les résultats
expérimentaux
sontcomparés,
de lamême
façon qu’à
3GeV/c,
avec lesprévisions
dumodèle
optique [4, 5, 6].
1. Détection des difIusions. - Afin de construire la distribution
statistique
des différences secondes(Di) qui
est à la base de ladétection,
nous avonsenregistré
les coordonnées de 100 mètres de trace de
longueur comprise
entre 5 et 15 cm, avec des cellules de 9 mm.La moyenne
arithmétique
desDi
obtenue pour le total des traces a été :La
figure
1représente
la distributionexpérimentale
des
Di
parmultiple
deD..
FIG. 1. - Distribution des
Di.
Cet
histogramme permet
la sélection des événements recherchés situés au-delà de lagaussienne G(a.),
c’est-à-dire au-delà de 4
DO*
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01967002802013900
140
II. Mesure des
diffusions.
- Nous avons tracé legraphique
de toutes les tracesayant
au moins unDo supérieur
à 4Do,
cequi représente
3%
du nombretotal de traces. Ces
graphiques
nous ontpermis
lamesure des
amplitudes
de diffusion dans leplan
horizontal. Nous avons ainsi obtenu les 235 diffusions
présentées
dans le tableau I.TABLEAU 1
Ces résultats nous
permettent
d’établir la corres-pondance
entre lesD,
et lesangles
0 en milliradians(fin. 2).
FIG. 2. -
Correspondance 0-Di.
Pic. 3. -
Correspondance Ô-Di
à 3GeVlc
et à 27GeV/c.
Il est à noter que cette
correspondance
est la mêmeque celle obtenue
précédemment
à 3GeV/c
avec lamême
longueur
de cellule(fin. 3).
La
figure 2 permet l’étalonnage
desDi
sous laFIG. 4. -
Superposition
des distributionsDi
et 6.141
forme
Do
=0,33 mrd,
cequi
est en accord avecl’unité
d’angle
défini par lalongueur
de la cellule :D’autre
part,
cettecorrespondance
nous apermis
de superposer
( fig. 4)
la distribution 0 à la distribu- tionD,,
cequi suggère
que, au-dessus de 1mrd,
ladistribution
Di permet
d’estimer directement lespectre
des diffusions.III.
Comparaison
des résultatsexpérimentaux
et des résultatsthéoriques.
- Les résultatsthéoriques
ont été obtenus en
employant
unpotentiel
carréen V =
Vo -
1 W de valeur constante à l’intérieur d’unesphère
de rayon R et de valeur nulle à l’exté- rieur[4].
On
peut
considérer que les valeurs pour les troisparamètres : Ro, W, Vo,
varient peu entre 24 et27
Gev/c,
c’estpourquoi
nous avons utilisé les valeursRo
=1,40 fermi,
W = 22MeV, Vo
=10 MeV obte-nues à 24
GeV/c [6].
La
comparaison
des résultatsexpérimentaux
et desrésultats
théoriques
estreprésentée figure
5.Conclusion. - Nous avons confirmé que ce mode de détection
indépendant
de l’observateur per-FIG. 5. -
Comparaison
des résultatsthéoriques
et desrésultats
expérimentaux.
- Résultats
expérimentaux.
- - - Théorie.
met une
analyse rapide
duspectre
des diffusions.Les résultats
expérimentaux
obtenus sont compa- tibles avec les calculsthéoriques.
Le seuil de détection se situe à la limite de la diffu- sion
multiple,
soit pour desprotons
de 27GeVjc
autour d’un
angle
minimum de 1 mrd.Manuscrit reçu le 19 août 1966.
. BIBLIOGRAPHIE
[1]
BERNHEIM(A.),
Thèsed’Université,
Paris, 1965.[2]
BERNHEIM(A.)
et al., Nuovo Cimento, 1966,vol. XLII B, n° 1.