Sur le rayonnement γ du depot actif de l'actinon

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Sur le rayonnement γ du depot actif de l’actinon

S.P. Choong, J. Surugue

To cite this version:

SUR LE RAYONNEMENT 03B3 DU DEPOT ACTIF DE L’ACTINON Par S. P. CHOONG et J. SURUGUE

(Institut

du

_Radium).

SOMMAIRE. 2014 L’étude du

spectre 03B2 secondaire du _dépôt actif de l’actinon a été _reprise en effectuant des

poses de

très _longue durée afin _d’essayer de mettre en évidence des _{raies 03B2} de très faible intensité. Parmi les raies nouvelles, un certain nombre _{n’ont pu recevoir d’interprétation,} les autres ont _permis d’établir un

schéma de niveaux _d’énergie satisfaisant pour la transformation AcB ~ AcC, avec trois _{rayonnements 03B3}

nouveaux. Pour la transformation AeC ~ _AcC’’, on _indique un seul _{rayonnement 03B3 nouveau, d’ailleurs douteux.}

Introduction. - Le

spectre

des

_{rayons p}

secon-daires dûs à la conversion interne des rayons y des

corps de la famille de l’actinium suivant AcA a

déjà

été étudié _par

_plusieurs

auteurs

₍₁₎

et le

_présent

travail avait seulement _pour

_objet

de rechercher s’il existait d’autres

_{raies p}

de

_trop

faible intensité pour avoir pu être observées

précédemment

et

_pouvant

provenir,

soit de rayons y

faibles,

soit de la

conver-sion de rayon y

déjà

connus sur des couches

électro-niques superficielles.

L’appareillage

utilisé a été

_déjà

_décrit,

c’est celui

qui

a servi dans un travail

_exposé

_par l’un de nous

_(2).

Les activations étaient faites sur la tranche de

_petites

lames d’or de

_0,04

mm.

_{d’épaisseur. Chaque}

source était activée

_pendant

une heure et demie à deux

heures et restait dans

_l’appareil

durant le même

temps.

L’intensité des sources était de l’ordre de

0,04

millicurie

₍₁

millicurie étant la

_quantité

donnant

à travers 1 cm. de

_plomb

le même courant d’ioni-sation que 1 mg. de Radium dans les mêmes

condi-tions).

Les poses ont duré en

_général

30

_h,

et _pour les raies de

_{grande énergie, plus}

difficiles à

_déceler,

jusqu’à

50

_h,

_l’angle

solide utile étant de

_0,1

stéradian

environ.

Une

_première

_catégorie

_{d’expériences}

ont été

effectuées en vue de mettre en évidence _le

rayonne-ment de AcC" seul. Dans ce

_but,

une

_{petite pièce}

d’or était

_placée

au

_voisinage

de celle

_{qui portait}

le

dépôt

actif,

pour recevoir les rayons de recul

(dispo-sitif

_analogue

à celui utilisé _{par Ellis pour ThC"}

_(3)).

Malgré

des _poses très

_prolongées,

de 60 à 70

_h,

aucune

raie n’a _{pu être}

_décelée,

dans le domaine des

_énergies

de

_plus

de 200 ekV. environ. Le rendement d’un tel

_dispositif

_est,

suivant

_Ellis,

de l’ordre de

_1,7.10~3.

On

_peut

donc dire seulement

_qu’au

cours de la

trans-formation AcC" -~ Pb ne sont _{pas émises de}

_raies

très intenses et

_qu’en

_particulier

les raies les

_plus

fortes,

indiquées

dans les

_{précédentes publications}

_par

(1) 0. HAHN et L. MEITNER. Z. Physik, 1925, 34, p. î95.

-SZÉ-SHIH-YUAN. C. R., 1932,195, p. 773. - T. GRAF. C.

R., 1933, 197, p. 238. - J. SURUGUE. J.

Physique, 1936, 7, p. 337. (~) J. SURUGUE. Ann. de Physique, 1937, 8, p. 484.

(3) ELLIS. Proc. _{Roy. Soc., 1932, 136,} p. 396.

des lettres

_majuscules,

ne lui

appartiennent

certaine-ment _pas.

Résultats

_{expérimentaux. -}

L’examen des

clichés obtenus a

_permis

de déceler

_plus

de 20 raies

nouvelles,

dont certaines d’ailleurs ne sont _pas très

sûres,

car elles se détachent très mal sur un fond

assez sombre.

_L’énergie

des raies est calculée

_d’après

des mesures absolues d’induction

_magnétique

_qui

ont donné en

_particulier

les valeurs suivantes du

pro-duit H R de l’induction _{par le rayon} de courbure : 1 946 gauss-cm pour la raie la

plus

intense du

_dépôt

actif de l’actinon et 1 388 _{gauss-cm pour} la raie la

plus

intense du

_dépôt

actif du thoron

_(2).

L’inten-sité des raies nouvelles n’a pas été

mesurée,

et les valeurs données dans le tableau sont seulement le résultat de

_comparaisons

visuelles avec les raies

anciennes,

lesquelles

avaient été examinées au _moyen

d’un

_{microphotomètre.}

Elles doivent donc être consi-dérées

_plutôt

comme des indications _que comme de

véritables

_rapports.

Nous avons

_désigné

les raies en

_employant

la

nota-tion

_proposée

_{par Ellis}

_(4).

Les raies nouvelles sont

accompagnées

du

_signe

* _{et les}

plus

douteuses du

signe ?

(tableau

I).

Les valeurs

_adoptées

_{pour les}

_énergies

des niveaux

électroniques

ont été calculées

_d’après

les mesures

d’Ingelstam (5).

Le tableau de

_{raies p}

_que nous

_indiquons

_présente

un

_grand

nombre de

_lacunes,

_plusieurs

raies faibles

n’ayant

pu être

interprétées

et reliées à un même

rayonnement

y. Pour ces

_raies,

il

_peut

_s’agir

de

rayon-nements _{y donnant} un effet très

petit

de conversion

interne,

ou de

_rayonnements

faibles

_{correspondant}

à des niveaux

_d’énergie

nucléaire de

_probabilité

réduite.

En ce

_qui

concerne les raies très

_faibles,

_{il y} a lieu de tenir

_compte

_{du fait que leur visée} est difl’lcile à faire correctement et _{que par}

_conséquent

leur

_énergie

peut

n’être pas connue avec une bonne

_précision.

(4) ELLIS. Nature, 1932,129, p. 276.

(5) INGELSTAM. Nova acta _Reg. Soc. Sc. _Upsaliensis, 1937,

10, p. ~. ,

438

439

Transformation Ac.B -~ AcC. - Les

rayonne-ments _y admis

_{précédemment}

pour cette

transfor-mation _{avaient pour}

_{énergie : 65,2,}

_403,8,

_425,7,

829,5

ekV. Les mesures actuelles conduisent à

admettre les

_rayonnements

du tableau suivant : TABLEAU II.

Ces différents

_rayonnements

conduisent à un

schéma cohérent de niveaux

_d’énergie

_nucléaire,

associant d’une

_façon

satisfaisante leurs

_énergies

et leurs intensités.

Fig. 1.

On remarque que les raies Ab et

_De,

_{interprétées}

comme des raies

M,

ont des intensités bien

_grandes.

D’autre

_part,

on ne trouve _pas les raies

_qui

devraient

les _{accompagner si elles étaient}

_produites

dans un

niveau K ou

Ll.

Il est donc

_probable

que les valeurs

indiquées

pour leur intensité sont

_trop

élevées. Transformation AcO -+- AcC". - On connaît à

coup sûr pour cette transformation le

_rayonnement

y

de 350

ekV.,

correspondant

à une raie intense du

spectre

magnétique

des _rayons «, et donnant

quatre

raies de conversion interne. On avait

_signalé

₍₆₎

deux raies «

_douteuses,

les différences

d’énergie

avec la

raie

_principale

étant de 85 et 213 ekV. Nos nombres

indiquent

seulement un

_rayonnement

_y

_possible

de

85 ekV. sans aucune certitude

_puisqu’on

ne trouve

qu’une

seule raie p.

(6) M. CURIE et S. ROSENBLUM. C. R., 1932, ~94, p. 1232. Manuscrit reçu le 29 _juin 1938.

SUR LE RAYONNEMENT _03B3 DU RADIOACTINIUM

Par J. SURUGUE

Nous avons donné dans une

publication précédente (1)

les

_rayonnements

y déduits de l’étude des

rayons ~

de

conversion interne du Radioactinium et de ses dérivés.

Un travail récent de

_Frilley

_(2),

utilisant la diffrac-tion _{des rayons} y sur un

_cristal,

a fourni en

parti-culier un

_rayonnement

de 240 ekV. _que nous n’avions

pas

indiqué

et

_qui

_permet

_{d’interpréter}

correctement les deux raies

_N1

et

_Oc,

de notre tableau :

(~) J. SURUGUE. Ann. de _{Physique, 1937, 8, p.} 484. (~) FRiLLEY. C. R. 1938, 206, p. 1013.

Nl :

énergie

136 ekV +

103,8 ( K 88)

= 240 ekV

Oc3 :

énergie 220,8

ekV + 193

(Ll 88)

=

240,1

ekV

La

_première

de ces raies devient ainsi une raie

dou-ble,

ce

_{qui explique}

son intensité

_trop

_grande

_pour auu raie

L2

du

_rayonnement

de 154 ekV de l’actinium X.

La seconde _{n’avait pas} reçu

d’interprétation.

Frilley

indique

de

_plus

un

_rayonnement

y de

50

_ekV,

très

_intense,

_qu’il

est

_impossible

de retrouver

par ses raies de conversion

interne,

et _pour

_lequel