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Submitted on 1 Jan 1953
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Propriétés optiques et structure cristallographique de
CO3HK
Lucienne Couture-Mathieu
To cite this version:
625.
PROPRIÉTÉS OPTIQUES
ET STRUCTURECRISTALLOGRAPHIQUE
DECO3HK
Par LUCIENNECOUTURE-MATHIEU,
Maître de Recherches au C. N. R. S., Laboratoire de Recherches Physiques, Sorbonne.
Sommaire. - Une nouvelle étude
goniométrique et optique des cristaux de CO3HK permet
d’expliquer les
divergences
qui existaient dans la localisation des axes optiques et dans les détermi-nations de structure du cristal.LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. TOME
14,
NOVEMBRE1953,
D’après
la forme extérieure du cristalmono-clinique
deCO3HK,
lès dimensions duprisme
primitif
ont été
calculées;
on les trouve parexemple
dansl’ouvrage
de Groth(1908).
Des études aux rayons X ont ensuite
permis
dedéterminer les dimensions de la maille élémentaire. Les résultats sont donnés dans le tableau
1,
où a,b,
cindiquent
les translations élémentaires enangstrôms,
P l’angle
des axes a et c.On
pouvait
penser, commel’indiquait
Dhar,,
quela maille de Groth avait même orientation que la
maille élémentaire avec la translation c deux fois
plus
grande.
En I95o,
la structure du carbonate acide depotas-sium était
inconnue ; j’ai
publié
une étude[L.
Couture-Mathieu(1950)]
duspectre
de Raman de ce cristalqui
m’avaitpermis
d’enproposer
unestructure
approchée.
La structureprécise,
déterminée par les deux études auxrayons X
ultérieures,
était endésaccord
complet
avec mes conclusions(1952).
.
TABLEAU 1.
L’étude des
propriétés
optiques
donnaitlieq,
d’autre-part,
à desconclusions
divergentes :
labissec-trice
aiguë
des axesoptiques
était située dans leplan
(010)
à 30° de l’axe c dansl’angle
obtusp,
d’après
Miller(1842),
Groth(1908)
et L.Couture-Mathieu
(1950)
et à 3oo de l’axe c dansl’angle
aigu
p,
d’après Mügge
(1980)
et P.Herpin (1952).
Pour trouver la raison de cesdésaccords,
j’ai
entrepris
de faire pousser de nouveaux cristauxafin d’en faire une étude
goniométrique
etoptique
précise.
Les résultats de l’étude des
angles pour les
faces de la zoneparallèle
à l’axe binaire b sont donnésdans le tableau II.
La colonne 1 contient les notations des faces entre
lesquelles
sont mesurés les diversangles,
la colonne 2 lesangles
calculés àpartir
des données obtenues àl’aide des
rayons X
par P.Herpin;
onpeut
remar-quer que les
angles
se retrouventdeux
à deuxégaux
à I°
près.
La colonne 3 contient le résultat de mesmesures
placées
en face des valeurs calculées lesplus
voisines(avec
un écart inférieurà i o’);
cesvaleurs mesurées sont très
proches
de celles obtenuespar Brooke
(I823)
qui
se trouvent dans la colonne4;
si l’on
regarde
cependant,
dans la colonne5,
les’ notations des facescorrespondantes, qui
sontdonnées
par Groth(1908),
parexemple,
on voitqu’elles
necorrespondent
pas à celles de la colonne 1qui,
elles,
sont relatives à la maille élémentaire.TABLEAU II.
On obtient pour les faces la
correspondance
sui-vante :626
Notation relative à la maille
élémentaire :
Notation de Groth :
Les faces du
prisme primitif
choisi par Grothont,
dans les aXes relatifs à la maille élémentaireque nous
appellerons
les axesvrais,
les notations 100 et 201. a,b,
c étant. les translations de la mailleélémentaire,
la maille de Grothcorrespond
donc auxtranslations
a’ = a + 2c et c’ =-2c(fig.
i);
la translation b reste
égale
et de sens contraire.La
divergence
entre lespropriétés optiques
setrouve ainsi
expliquée :
la bissectriceaiguë
des axesoptiques (B.
A. sur lafigure
I)
se trouve à 3oo de cdans
l’angle
obtus des axes a + 2c et -2c et dans
l’angle
aigu
des axes a et c.Les
plans
declivage
notés par Groth a(100),
c(001)
et r(101)
ont pour notation dans les axesvrais
(100)
(20î)
et(401);
les faces lesplus
déve-loppées
sontparallèles
à ces
plans
declivage;
lescristaux se
présentent
leplus
souvent sous forme deplaques
dont lagrande
face est401;
cette face està peu
près perpendiculaire
à la bissectriceaiguë
et
parallèle
auplan
des
ionsCO,.
Les
paramètres
de la mailledonnés
par J. Dhar et P.Herpin
concordent. Ils diffèrent sensiblement de ceux desauteurs
japonais.
Lesangles
calculés àpartir
desparamètres
de la maille élémentaire sont en bien meilleur accord avecl’expérience
quand
onprend
les valeurs de P.Herpin.
Ce sont donc elles que l’on doitadopter.
Les résultats
expérimentaux
desspectres
de Raman ont été donnés relativement aux axes XYZde
l’ellipsoïde
des indices : ils restent donc entiè-rement valables ainsi que toutes lesdéduçtions
qui
sontrapportées
à ces axes. Mais les coordonnées des atomes(x’y’z’)
déduites de cette étude sont donnéespour le
plan
ac dans les axescorrespondants
aux.translations
= a + 2c et c’ - - c : ellesdéfi-nissent un vecteur
Dans les axes
vrais,
les coordonnéescorrespondantes
seraient :
Le tableau III donne les coordonnées déduitès de
l’effet Raman ainsi
transformées,
ainsi que cellesdéduites de l’étude aux rayons
X,
pour les différents atomes de la maille.TABLEAU III.
Les coordonnées y ont dû être
remplacées
pary +
4
pour
qu’il
y ait accord avec les résultats des rayons X.Ceci vient de ce que, par analogie avec la structure de
CO3HNa, j’étais partie
del’hypothèse
fausse de chaînes d’ionsCO, liés par
des liaisonshydrogène,
alors que les ionsCO,
sont dans ce cristal liés deuxà deux. Avec cette
correction,
l’accord estsatis-faisant entre les deux séries de résultats.
Manuscrit reçu le 27 avril I953.
BIBLIOGRAPHIE.
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