HAL Id: jpa-00246084
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Submitted on 1 Jan 1989
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597
Dispositif d’étude des décharges électriques
C. Marteau, M. Haidara et A. Denat
Laboratoire d’Electrostatique et de Matériaux Diélectriques (*), Centre National de la Recherche Scientifique,
25 av. des Martyrs, BP 166X, 38042 Grenoble Cedex, France
(Reçu le 10 septembre 1988, révisé le 17 janvier 1989, accepté le 20 janvier 1989)
Résumé. 2014 Nous présentons un dispositif pour l’étude du régime impulsionnel de décharge dans les liquides et
les gaz, à la fois pour la mesure de la charge Qi de chaque impulsion et pour la détermination de l’intervalle de temps 0394t écoulé entre deux impulsions successives. La valeur de la charge est obtenue en mesurant la variation 0394V de la tension aux bornes d’une capacité C montée en série avec la cellule d’étude. Les intervalles de temps 0394t sont mesurés par un ensemble comprenant une horloge et des compteurs. Les valeurs mesurées sont transférées et traitées dans un micro-ordinateur. On obtient les histogrammes de Qi et 0394t, donc la charge
moyenne des impulsions et leur fréquence moyenne ainsi que les écarts-types correspondants. La saisie
simultanée de 4 000 valeurs de Qi et 0394t nous permet de rechercher une corrélation entre les deux grandeurs.
Abstract. 2014 We present a device for the pulse regime study in electrical discharge in liquids and gases ; it allows us to measure the pulse charge Qi and to determine the elapsed time 0394t between two successive pulses.
We obtain the charge Qi by measuring the voltage variation 0394V across a known capacitor C in series with the test cell. The measured values are transfered and processed in a microcomputer. We thus obtain histograms of Qi and 0394t, and then the mean pulse charge value, the mean pulse frequency and the corresponding standard
deviations. Simultaneous seizure of 4 000 values of Qi and 0394t leads us to research a correlation between the two
quantities.
Revue Phys. Appl. 24 (1989) 597-606 MAI 1989, 1
Classification Physics Abstracts
06.70 - 52.80
1. Introduction.
Afin de caractériser les phénomènes de claquage et
de
préclaquage
dans lesliquides
diélectriques, nousétudions la conduction du cyclohexane très pur en
champ
électrique
très intense entre une pointe et un plan. Nous observons, à partir d’une tension seuilVs
l’apparition d’unrégime
d’impulsions de courantsemblable à celui observé dans l’air et les gaz
électronégatifs. Des pics de courant sont également
observés dans le n-hexane
[1]
et dans les gazliquéfiés
tels que l’argon et le xenon[2].
Depuis lestravaux de pionnier de Trichel vers la fin des années
1930
[3],
les impulsions de courant dans les gaz ont faitl’objet
de nombreuses études et dès 1948, Loeben donnait une interprétation
[4].
Signalons entreautres les travaux de Amin
[5] qui
en 1954, entrepre- nait une première analyse desimpulsions
de Tricheldans l’air en
géométrie
pointe-plan, en étudiantl’évolution de leur fréquence en fonction du courant, (*) Laboratoire associé à l’Université Joseph Fourier, Grenoble I.
de la tension appliquée, de la pression du milieu, et
du « conditionnement » de la pointe. En 1974 Lama et Gallo
[6]
ont publié une étude systématique surles impulsions de Trichel, dans l’air à pression
atmosphérique,
en fonction de différents paramè-tres. Si donc beaucoup a été fait dans les gaz
[7-9],
peu d’études, à notre connaissance, ont été consa-
crées au régime
impulsionnel
de courant dans lesliquides
et les gaz comprimés. Il nous semble cepen- dant que la compréhension des mécanismes gouver- nant ce régime peut donner des informations fort intéressantes quant au processus même de ladécharge dans les
liquides.
Lorsqu’une tension négative est appliquée à la pointe, l’impulsion de courant observée dans le
cyclohexane présente un pic tout à fait analogue à l’impulsion de Trichel dans l’air
(Fig. 1).
Pour étu-dier les
caractéristiques
du régime d’impulsions decourant dans le
liquide
en fonction de différents paramètres et les comparer avec celles obtenues dans l’air nous procédons à des mesures systémati-ques de la charge et de la fréquence des
impulsions.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/rphysap:01989002405059700
Fig. 1. - Oscillogramme d’une impulsion de courant dans
le cyclohexane purifié. Echelles : 20 ns/cm, 100 fJ-Alcm.
[Current pulse oscillogram in purified cyclohexane.
Scales : 20 ns/cm ; 100 03BCA/cm.]
Pour cela nous avons mis au point un dispositif électronique nous permettant de déduire de la
mesure de la variation de tension aux bornes d’une
capacité, la charge
Qi
del’impulsion.
En outre, ilnous permet de mesurer l’intervalle de temps At entre deux pics consécutifs. Des valeurs moyennes de
Qi
et At sont obtenues à partir d’un traitementstatistique
d’environ 4 000 valeurs dechaque
gran- deur saisies simultanément sur un micro-ordinateur.Une corrélation entre les deux
grandeurs
peut également être recherchée au moyen des courbes de distributionQi (At).
Ledispositif
permet aussi demesurer, en même temps que
Qi
et At, le courant total I moyenné dans le temps. Nous pouvons ainsi tracer la caractéristiqueI(F),
droite passant parl’origine, comme déjà observé dans l’air, et dont la pente Q est une mesure de charge par impulsion.
Dans les paragraphes suivants, nous allons décrire le principe de fonctionnement du
dispositif
demesure et présenter
quelques
résultats obtenus.2. Dispositif expérimental (Fig. 2).
La -chaîne expérimentale se compose d’une source de tension continue
(Spellman)
variable entre 0 et40 kV, de la cellule
pointe-plan,
d’un circuit de détection et de mise en forme, d’un système demesure des intervalles de temps et des
charges
individuelles, d’un
oscilloscope
et d’un micro-ordi- nateur. Un ensemble de programmesd’acquisition
et de traitement des données complète le
dispositif.
2.1 CIRCUIT DE DÉTECTION ET DE MISE EN FORME.
2.1.1 Mise en
forme
dusignal (Fig. 3).
- Le couranti(t) (Fig. 4),
observé dans le cyclohexane et dansl’air
[11],
est constituéd’impulsions
brèvesd’ampli-
tude variable
(quelques
centaines demicroampères)
et d’une composante continue de faible valeur
Fig. 2. - Schéma général du dispositif expérimental.
[Experimental set-up block diagram.] ]
dépendant
de la tensionappliquée (de
l’ordre du.microampère).
Ce courant traverse un ensemblecomposé d’une résistance et d’un condensateur mon-
tés en parallèle. La tension
v (t ) (Fig. 4)
aux bornesde cet ensemble est composée
d’impulsions
dont lesfronts de montée sont brefs et dont la descente, de forme exponentielle, dépend de la constante de temps T = RC. La valeur de la composante continue correspond aux minima de
v (t).
Deux diodes 1N 4148 montées « tête bêche » aux bornes de l’ensem- ble de mesure RC(Fig. 3)
sont destinées à laprotection des circuits en cas de claquage dans la
cellule de mesure et n’interviennent pas dans le fonctionnement normal du montage. Un circuit
composé de deux
amplificateurs
opérationnelsLF 356 et d’un inverseur permet d’obtenir une amplification par 5, une
adaptation
d’impédance etun signal toujours positif en
(A)
quelque soit la polarité des décharges. Une ligne à retard délivre un signal(B)
retardé de 330 ns(Figs.
3,4).
La diffé-rence
(C)
entre les signaux(A)
et(B)
estappliquée
àun
échantillonneur-bloqueur
AD 585 dont la sortieamplifiée
estdisponible
en(D).
L’utilisation d’uneligne à retard suivie d’un
échantillonneur-bloqueur
permet d’obtenir en(D)
une tension proportionnelleau saut de tension et maintenue constante
pendant
toute la durée de la conversion analogique-numéri-
que.
2.1.2 Détection de
l’impulsion (Fig. 5).
- Lesignal
issu du circuit de mise en forme est dérivé par une
cellule comportant un condensateur de 27 pF et une
résistance de 10 k03A9, puis
amplifié
etappliqué
àl’entrée d’un comparateur LM 710 qui délivre une impulsion de commande aux monostables LS 221
(1
et
2)
pour toute décharge dont le saut de tension àl’entrée du circuit de mise en forme
dépasse
0,5 mV.2.2 INTERFACE SYSTÈME DE MESURE/MICRO-ORDI- NATEUR. - Elle comporte quatre parties
principa-
les :
599
Fig. 3. - Circuit de mise en forme.
[Circuit for the shaping of the signal i (t).]
Fig. 4. - Allure des impulsions de courant et variation de la tension aux bornes du condensateur de mesure. A, B, C, D : mise en forme des signaux.
[Current pulse shape and 03BD(t) curve across the measuring capacitor. A, B, C, D : shaping of the signal.]
- le circuit de mesure des intervalles de temps ; - le circuit de mesure des chargez
- la mémoire tampon ;
- le circuit logique de commande.
2.2.1 Circuit de mesure des intervalles de temps
(Fig. 6).
- Le signal de sortie d’un oscillateur 20 MHz est appliqué à un ensemble de deuxFig. 5. - Circuit de détection de l’impulsion.
[Detection circuit of the current pulse.]
compteurs LS 93 comportant chacun quatre bascu- les.
Chaque
sortieQi (i = 0, ..., 7)
de cescompteurs délivre un signal de période double de
celle de la sortie
Qi -
1 qui la précède. On disposeainsi à l’entrée du multiplexeur LS 151 de signaux de périodes 50, 100, 200, 400, 800, 1600, 3 200 et 6 400 ns. A l’aide des lignes de commande ABC de
ce circuit on choisit la période convenable de la base du temps servant à la mesure des intervalles de temps. La commande des lignes ABC est fournie par le circuit LS 75 utilisé comme mémoire et pro-
grammé par les lignes Do à D2 du bus de données du micro-ordinateur. Le programme peut ainsi détermi-
ner la
période
appropriée à l’expérience en cours etprogrammer celle-ci. Le signal
(H) (Fig. 6)
est le signal de base de temps sélectionné. Il estappliqué,
par l’intermédiaire d’une porte
(circuit
LS00),
àdeux compteurs LS 193 montés en cascade. Pour
chaque
décharge, le circuitlogique
de commande(Fig. 9)
délivre un signal de blocage(BL) qui interrompt
le comptage. Cette mêmelogique
decommande délivre le signal
(T)
permettant le stockage du résultat dans le registre à sorties trois états LS 374, effectue la remise à zéro des compteurs LS 193 par le signal(RAZ)
et autorise de nouveau lecomptage
jusqu’à
la prochaine décharge. Le résultat, chargé dans le registre LS 374, peut être mis sur le bus d’entrée de la mémoire tampon par le signal(OE)
issu de lalogique
de commande.2.2.2 Circuit de mesure des charges
(Fig. 7).
- Lecircuit de mesure des charges est constitué d’un
convertisseur AD 7820 de Analog Devices et d’une
source de référence de tension TIL 431 de Texas
Instrument. La tension d’entrée maximale est de 1 V et le temps
d’acquisition
de 1,5 03BCs.2.2.3 Mémoire tampon
(Fig. 8).
- Pour obtenir unevitesse de transfert élevée des informations At
(inter-
valles de
temps)
etQi (charges),
le système utilisel’accès direct mémoire
(D.M.A.).
De plus, en consi-dérant l’aspect variable et non synchrone des vitesses des flux d’informations, d’entrée des données sur le bus et de sortie des compteurs et du convertisseur
analogique-numérique,
une amélioration sensible de la vitesse a été obtenue par l’utilisation d’une mémoire tampon FIFO(First
In-FirstOut).
Elle secompose de deux circuits C 67401J de 64 mots de 4 bits chacun montés en parallèle. Leurs entrées sont connectées aux sorties du convertisseur analogique-
numérique (Fig. 7)
et aux compteurs mesurant les intervalles de temps par l’intermédiaire duregistre
LS 374
(Fig. 6).
Leurs sorties sontappliquées
au busde données du micro-ordinateur par l’intermédiaire d’un registre à sorties trois états LS 374.
2.2.4 Logique de commande
(Fig. 9).
- Un ensem-ble de monostables LS 221 et de bascules LS 74 délivre les différents signaux de commandes des circuits composant l’interface. La
figure
10 donne lesdifférents signaux de commande ainsi que les temps
caractéristiques.
2.3 CARACTÉRISTIQUES DU SYSTÈME DE MESURE.
- La
fréquence
de 20 MHz de l’oscillateur à quartzautorise une résolution de 50 ns dans une gamme
pratique qui va de 2 03BCs à 3 ms. La sensibilité maximale de l’ensemble est déterminée par le circuit
601
Fig. 6. - Circuit de mesure des intervalles de temps.
[Circuit for the time interval measurement.] ]
de détection et par la valeur de la capacité de
mesure. Le circuit de détection autorise la prise en compte des sauts de tension de 0,5 mV aux bornes
de la capacité de mesure dont la valeur est supérieure
ou égale à 65 pF, soit le déclenchement sur les transferts de charge de Q C AV = 65 x 10-12 . 5 x 10-4 = 3 x 10- 14 C ou 0,03 pC.
Les mesures de charges et de temps sont simulta- nées, ce qui permet d’obtenir à la fois la valeur de la
charge d’une impulsion, le temps de pause qui la
précède
et celui qui la suit. Une corrélation pourra ainsi être recherchée entre la charge de l’impulsionet les temps de relaxation.
2.4 PROGRAMME D’ACQUISITION ET DE TRAITE- MENT. - Le transfert des données du système de
mesure vers le micro-ordinateur est effectué par un programme écrit en ASSEMBLEUR pour obtenir
un maximum de rapidité. Le programme de traite- ment est, par contre, écrit en TURBO PASCAL. Il permet d’obtenir les histogrammes de la charge
Qi
et des temps 0394t entre impulsions successives, d’oùl’on déduit la
fréquence
moyenne F. Lesgraphes Qi(0394t)
permettent d’étudier la corrélation entre les deux variables.3. Résultats expérimentaux.
Pour différentes valeurs de la tension
appliquée
V et de la pression
hydrostatique
P, la saisiesimultanée et le traitement statistique d’environ
4 000 valeurs de
Qi
et At donne les histogrammes deFig. 7. - Circuit de mesure des charges.
[Circuit for the pulse charge measurement.]
Fig. 8. - Mémoire tampon.
[Buffer between the measuring device
and the microcomputer.] ]
603
Fig. 9. - Circuit logique de commande.
[Logical command circuit.]
la figure 11, ainsi que les courbes normales de distribution correspondantes
[12].
Il y apparaît que les histogrammes(de Qi
etAt)
sont des gaussiennes,indiquant
que le phénomène a unefréquence
carac- téristique dépendant de la tensionappliquée
et aussiune charge
caractéristique (dépendant
du rayon de courbure de lapointe).
L’utilisation du dispositif dans le cas de l’air
montre, à la pression
atmosphérique,
un histo-gramme de
Qi
gaussien ou composé souvent de lajuxtaposition
de deux ou trois gaussiens(Fig. 12) [12].
Nousinterprétons
ce cas par le fait que ladécharge a alors lieu à partir de différents sites sur la
surface de la pointe. A pression élevée
(P
>1,5 x 106
Pa)
l’histogramme est gaussien dans tousles cas, comme dans le
liquide.
Il estremarquable
que lorsque l’histogramme de la charge comporte plus d’un maximum comme sur la figure 12, il en va généralement de même pour At. Ceci
indique
natu-rellement qu’il existe une certaine corrélation entre les deux variables.
D’après la figure 13a il apparaît nettement qu’il
n’existe pas de relation fonctionnelle entre la
charge
Qi
d’uneimpulsion
et le temps Atqui
suit cette impulsion. La figure 13b, par contre, montre la corrélation entreQi
et le temps At qui précède,Fig. 10. - Diagramme des signaux de commande et temps
caractéristiques.
[Command diagram and characteristic times.] J
c’est-à-dire le temps d’évacuation des charges créées
par la décharge précédente. Le même type de corrélation est observé dans l’air aux pressions supérieures à 1,5 x 106 Pa. Nous l’interprétons en
rp de la
pointe ;
-
histogrammes
desQi
et 0394t tout à fait analoguesdans le cyclohexane et dans l’air à
pression
élevée(densité élevée) ;
- même corrélation entre
Qi
et At dans les deux milieuxmontre
qu’il
existe une très grande similitude entre lescaractéristiques
de la déchargeélectrique
dans le liquide et dans l’air à densité élevée. Nous pouvons ainsi supposer que le processus de l’impulsion dansle cyclohexane purifié est régi par le même méca- nisme que l’impulsion de Trichel dans l’air et les gaz
électronégatifs. Un autre résultat
remarquable
obtenu est l’inégalité
Qi
Q(Q
est la pente de ladroite
I(F)
et exprime une charge parimpulsion)
aussi bien dans le
liquide
que dans l’air. Ce résultatsera étudié en détail dans un prochain article.
4. Conclusion.
Avec le dispositif décrit, nous avons accès à la valeur
Qi
de la charge individuelle de l’impulsion, avec unebonne approximation, et à la valeur At du temps de
« pause » entre deux impulsions successives. L’étude
Fig. 11. - Histogrammes de la charge Qi (a) et de l’intervalle de temps At (b) dans le cyclohexane (P = 1,1 x 106 Pa, V = 3 000 V).
[Histograms of Qi and At values in cyclohexane (hydrostatic pressure P = 1.1 x 106 Pa, applied voltage V =
3 000 V).]
605
Fig. 12. - Histogrammes de la charge Qi (a) et de l’intervalle de temps At (b) dans l’air (P = 105 Pa,
V = 2 800 V).
[Histograms of Qi and At values in air at atmospheric pressure (applied voltage V = 2 800 V).]
Fig. 13. - Distributions Qi(0394t) dans le cyclohexane purifié avec: (a) At suivant l’impulsion Qi ; (b) At précédant l’impulsion Q;.
[Qi (At) distributions in cyclohexane with : (a) At being the following time interval of the pulse ; (b) 0394t being the preceding time interval of the pulse.]
statistique des deux grandeurs a
permis
d’obtenir deshistogrammes dont l’allure
gaussienne,
aussi bien dans leliquide
que dans l’air,indique
que le processus mis enjeu
a unefréquence caractéristique
pour une tension donnée, et développe une charge
caractéristique
pour une pointe de rayon donnée.Les graphes
Qi (ât)
dans les deux milieux ont permisd’établir qu’il existe une corrélation entre la
charge
d’une impulsion et le temps de relaxation de la
charge d’espace créée par la décharge précédente.
Par contre aucune relation fonctionnelle n’existe entre la charge de
l’impulsion
et l’intervalle de tempsqui
la suit. En même temps que lesQi
et At, nousmesurons le courant moyen I, correspondant au
courant total moyenné dans le temps, et nous disposons de la période moyenne T
d’apparition
desimpulsions,
égale à la moyenne des àt. Ainsi nouspouvons déterminer simultanément I,
Qi
moyen,T, et leur variance, en fonction de différents paramè-
tres
(V,
P,rp ),
et étudier les différentes caractéristi- ques en fonction de ces paramètres.L’ensemble de tous les résultats obtenus avec le
dispositif (histogrammes,
courbes de corrélation,caractéristiques)
nous permet d’établir la trèsgrande
similitude des
caractéristiques
du régime d’impul-sions de courant dans le cyclohexane purifié et dans
l’air à densité élevée. Nous en déduisons que les
régimes d’impulsions de courant dans les deux
milieux relèvent des mêmes processus, c’est-à-dire le mécanisme décrit par Leob pour rendre compte des impulsions de Trichel dans les gaz électronégatifs.
Cette déduction
implique
l’existence d’avalanchesélectroniques dans le
liquide,
unpoint
que nous aborderons dans un prochain article.Press, Berkeley, California) 1965.
[8] GOLDMAN M. and GOLDMAN A., Gaseous Electron-
[12] HAIDARA M., Thèse Doctorat de l’Univ. J. Fourier, Grenoble (1988).