Sur la chaleur spécifique des vapeurs saturées

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Submitted on 1 Jan 1873

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Sur la chaleur spécifique des vapeurs saturées

J. Moutier

To cite this version:

J. Moutier. Sur la chaleur spécifique des vapeurs saturées. J. Phys. Theor. Appl., 1873, 2 (1),

pp.178-180. �10.1051/jphystap:018730020017800�. �jpa-00236828�

I78

SUR LA CHALEUR SPÉCIFIQUE DES VAPEURS

SATURÉES;

PAR M. J. MOUTIER.

La notion de la chaleur

spécifique

des vapeurs ^{saturées a} été introduite dans la

Thermodynamique

^{en 1850} par M.

Clausius;

^on

sait

quel

^rôle

important joue

^{cet élément dans le}

phénomènes

^{de la}

détente des vapeurs. On trouve dans les ouvrages de MM. Clausius

(1)

et Zeuner

(2)

diverses démonstrations

qui

conduisent aisément à

l’expression

^de la chaleur

spécifique

des vapeurs

saturées;

^{le but de}

cette Note est

d’indiquer

^{une iméthode}

qui

^mène

rapidement

^{à la}

même

expression.

Concevons i

kilogramme

^de

liquide primitivement

^{à la}

tempé-

rature t, ^et proposons-nous de le faire passer finalement ^à l’état de vapeur ^{saturée à} la

température

infiniment voisine t --f- dt. On peut obtenir ce résultat par deux séries distinctes

d’opérations :

I ° On réduit le

liquide

^en vapeur ^{saturée à} la

ieiupé1-atu1-e t

^et

l’on porte ^cette vapeur ^à la

température

infiniment v oisine t + dt

en la maintenant saturée.

Soient :

L la chaleur de

vaporisation

^du

liquide

^{à la}

température t ;

v le volume du

liquide

^{à la}

température t

^{sous la}

pression

p de la vapeur

saturée ;

v’ le volume de la _vapeur

saturée ;

it la différence des volumes

spécifiques

^de la vapeur ^et du

liquide

^{vz v;}

y la chaleur

spécifique

de la vapeur

saturée ;

A

l’équivalent calorifique

^{du travail.}

La chaleur

dépensée

^{dans la}

première partie

^de

l’opération

^est

L;

^la

portion

de chaleur consommée par le travail externe est

A pu,

la

portion

^{de chaleur consommée} par le travail ^{interne est L -}

Apii.

Dans la seconde

partie

^de

l’opération

la chaleur

dépensée

^est

y dt;

(’) R. CLAuSIUS, ^Théorie mécanique ^{de la} Chaleur, traduite par ^F. Folie, ^t. 1, p. 39, 104, 403.

(1) ^G. ZEUNER, ^Théorie mécanique ^{de la} Chaleur, traduite par ^{MM. M.} Arnthal et A. Cazin, p. 28 j.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018730020017800

I79 la

portion

^{de chaleur consommée par le travail externe est}

A pdv’;

la

portion

^{de clzaleur consommée} par le travail interne est

La cllalcur consommée par le travail inicrnc dans la

première opération

^{est donc}

2° On chaude le

liqiiide

de manière i élever la

température

^{de ce}

liquide

^{de t à t + dt sous une}

pression

constamment

égale

^{à celle}

de la vapeur

saturée,

^{et l’on réduit ce}

liquide

^en vapeur ^saturée à la

température t

^{+ dt.}

Soit C la chaleur

spécifique

^du

liquide

^{soumis à une}

pression

constamment

égale

^{à celle de la} vapeur ^saturée.

La chaleur

dépensée

^{dans la}

première partie

^de

l’opération

^est

C dt ;

^la

portion

^{de chaleur consommée} par le travail externe est

Apdv;

^la

portion

^{de chaleur} consommée par le travail intérieur est

C dt - Apdv.

Dans la seconde

partie

^de

l’opération,

la chaleur

dépensée

^est

L -r-

dL;

^la

portion

^{de clialeur} consommée par le travail extérieur

est

la

portion

^{de chaleur consommée} par le travail intérieur ^est

La chaleur consommée par le travail ^interne dans la seconde

opé-

ration est donc

Dans ces deux

opéra tions,

¹

kilogramme

^de

liquide primitive-

ment à la

tcmpérature

^{t a} été amené à l’état de vapeur ^{saturée à} la

température t

^-I-

dit ;

l’état initial et l’état final sont les mêmes dans les deux

opérations.

^{La chaleur} consommée par le travail interne

est la même dans les deux _cas,

En

égalant

^ces deux valeurs et en remarquant que v’ ^{v =} u,

I80

(lV’ - dv ⁼⁼

dit,

^{on trouve aisément}

D’ailleurs, d’après

le théorème de

Carnot,

^{si l’on}

appelle

^{T la tem-}

pérature

^absolue

qui correspond

^{à la}

température

^t,

en substituant cette valeur dans la relation

précédente,

^{on retrouve}

l’expression

^un peu

plus simple

DIFFÉ RENCES D’EFFETS DES FLUIDES POSITIF ET

NÉGATIF ;

PAR M. NEYRENEUF.

(Société ^de Physique; séance du 18 avril 1813.)

Dans des recherches

entreprises

pour connaître l’action de l’élec- tricité sur les _gaz,

irai

été amené à ^soumettre à l’action d’une

pointe

électrisée une flamme formée à l’orifice d’un bec

conducteur,

^en

Fig. ^1.

parfaite

communication avec le sol. Les apparences diffèrent ^beau- coup, suivant que la

pointe

^est

positive

^ou

négative :

I ° Avec une

petite

^flamme

(de

^la

grandeur

^{de celle d’une}

bougie),