Recherches sur l'absorption atmosphérique. II

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Recherches sur l’absorption atmosphérique. II

A. Vassy, E. Vassy

To cite this version:

RECHERCHES SUR L’ABSORPTION

ATMOSPHÉRIQUE.

II.

Par Mme A. VASSY et M. E.

_VASSY,

Laboratoire

_{d’Enseignement}

de

_Physique,

Sorbonne.

Sommaire. 2014 On donne tout d’abord les résultats

bruts relatifs à _quatre nuits de mesures sur

l’absorp-tion par la totalité de l’atmosphère, et à neuf nuits de mesures sur l’absorption par la basse atmosphère. Les résultats sont donnés sous forme de courbes : densité _optique de I km d’air réduit aux conditions normales de température et de pression, en fonction de la longueur d’onde.

Bien que l’atmosphère ait été en _{apparence extrêmement pure,} on constate de notables différences. Dans cette deuxième partie, on examine seulement les deux séries de résultats qui correspondent dans chaque cas à la _{plus grande} transparence.

En s’aidant des données de laboratoire, on examine en détail _{l’absorption} sélective des constituants de l’atmosphère, et l’on identifie les _principales bandes. Cette opération permet de déterminer avec

précision la diffusion moléculaire et de vérifier l’exactitude rigoureuse de la formule de Rayleigh-Cabannes. Elle _permet

_également

de mettre en évidence trois bandes inconnues et de les attribuer à la vapeur d’eau.

II. - Résultats

expérimentaux.

’

1.

_Atmosphère

totale. - Pendant notre

séjour

à

Ifrane,

nous avons

déterminé,

suivant la méthode

indiquée

dans la

_{première partie}

de cet article

_(i),

l’absorption

par la totalité de

l’atmosphère

au cours

de

_plusieurs

nuits :

Le

_{1 ~ j juillet}

_Ig37

_(1),

à l’aide de

_Véga,

les masses

d’air m utilisées étant

_comprises

entre 1,02 et

1,81;

Le 7

août

_{ig3 7,}

avec

_Véga,

1,02 m

_3,96;

Le 12 août

_1937,

avec

_Véga,

m

Le 4

octobre

_1937,

avec

_Sirius,

_1,62

m

_lo,35.

Nous donnerons sous forme de courbes les mesures

concernant les deux nuits _{d’observation pour}

lesquelles

les résultats sont à la fois les

_{plus typiques}

et les

_{plus complets (fig. I ) :}

Courbe 1 :

_{absorption pendant}

la nuit du

4 octobre,

où

_{l’atmosphère}

a

_présenté

la

_{plus grande}

trans-parence.

Courbe 2 :

_{absorption pendant}

la nuit du 12

août,

où

_{l’atmosphère, quoique}

très _pure en _apparence,

s’est montrée

_plus

absorbante.

Afin de

_pouvoir

faire

_plus

facilement des compa-raisons avec

_{l’absorption}

_par la basse

_atmosphère,

nous donnons les résultats sous la forme suivante : densité

_optique

de 1 km d’air ramené aux conditions normales

_(OD,

₇₆₀

mm

_Hg)

de

_température

et de

pression.

On obtient ces valeurs en divisant la

densité

_optique

de la totalité de

_{l’atmosphère}

_par

(1) La date _indiquée sera toujours celle du début de la nuit.

nombres

_{qui représentent l’épaisseur}

réduite en

,kilomètres

de

_{l’atmosphère}

située au-dessus du lieu d’observation

_(2).

Ajoutons

que pour la nuit du

1 5 juillet

les valeurs trouvées coïncident à très peu

près

avec celles

du /,

octobre,

et que pour la nuit

du 7

août

l’atmo-sphère

était sensiblement

_plus

absorbante _que le 2 août et donnait une courbe très

voisine,

les

résultats étant toutefois moins

_complets

et moins sûrs à cause d’une variation

_{systématique}

de la

transparence

sur

_laquelle

nous

aurons

à revenir.

(2) Rappelons que la densité optique se _rapporte à la for-mule I = 7o.to"~", oii k _est le coefficient _{d’absorption et}

e _{l’épaisseur} absorbante.

2. Basse

atmosphère.

- En _ce

qui

concerne la basse

_atmosphère,

nous avons fait

_plusieurs

séries

de mesures dans les conditions

_indiquées

dans le Tableau I. Dans la colonne 1 se trouve la date du

début de la nuit où ont été faites les mesures; dans

la colonne

2,

la distance la

_{plus grande}

du

spectro-graphe

à la source

_{(c f .}

_I,

_{fig. r);}

dans la colonne

3,

la distance la

_plus

courte du

_{spectrographe}

à la

source; dans la colonne

4,

_{l’épaisseur}

d’air

b-a,

ramenée aux conditions normales de

_température

et de

_pression,

sur

_laquelle

a

_porté

la mesure de

l’absorption.

TABLEAU ~.

Il ne nous est _pas

_possible

de détailler ici toutes les données

_{expérimentales;}

nous réunirons dans

la

_figure

2 les résultats relatifs à la nuit du I I

sep-tembre où

_{l’atmosphère}

au

_voisinage

du sol a été trouvée le

_plus

_{transparente,}

et à celle du

4

sep-tembre,

relativement

_plus

absorbante où la courbe

représentant l’absorption

en fonction de la

_longueur

d’onde

_possède

une allure très différente de celle du 11

_septembre.

Ces courbes

_{représentent,}

comme

pour la

figure

i, en fonction de la

_longueur

_d’onde,

la densité

_optique

de i km d’air ramené aux condi-tions normales.

Fig. 2.

Nous

_{compléterons cependant}

ces résultats par

les indications suivantes : si l’on examine l’ensemble des courbes relatives à

_{l’absorption}

au cours de chacune des neufs nuits échelonnées entre

_{le 17 juillet}

et le l 1

_septembre,

on constate

_qu’elles

se divisent

naturellement en deux familles. La

_première

famille

comprend

les courbes des 17

juillet,

3o

juillet,

3

_août,

3o

août,

II

septembre

qui

sont

semblables;

partant

de la courbe relative à la nuit la

_plus

trans-parente

(11 septembre),

on

_peut

en déduire les autres

par

translation,

ou en

_ajoutant

_pour toutes les

longueurs

d’onde une densité constante : .

Quant

aux courbes de la deuxième

famille,

elles

sont _{caractérisées par} une allure très diff érente et

des valeurs de

_{l’absorption}

notablement

_plus

_grandes.

Celle du 2g août est intermédiaire entre les courbes de la

_première

famille et celle du

4

septembre.

Quant

à celles du I er et du 5

_septembre,

_presque

_identiques,

les valeurs de

_{l’absorption}

sont très

_grandes

(o, I 25

pour 5 ooo

~);

leurs

spectres

étant tombés

dans la

_région

de

_{sous-exposition,}

ces valeurs sont par suite peu sûres et même

incomplètes;

d’ailleurs de

_légères

variations de

_{l’absorption}

_ayant

été

cons-tatées entre les différentes mesures, nous n’en ferons

pas état par la suite.

En ce

_qui

concerne

_{l’absorption}

dans le

_proche

ultraviolet

_{(due 4}

ooo à 3 ooo

Á),

nous avons

utilisé

la méthode de mesures relatives

_exposée

précé-demment

_{[ 1 ] .}

Les mesures, effectuées les _{7, 8 et g} octobre

portent

sur une

_épaisseur

absorbante de _1,712 km. Les valeurs trouvées se sont révélées

_identiques

et sont raccordées sur la

_figure

2 à celles du II i

sep-tembre. Nous aurons d’ailleurs peu à nous en servir

ici,

nous réservant

_d’y

revenir

_plus

tard.

Fi g. 3.

Nous avons

_complété

ces résultats par

_quelques

mesures destinées à

_préciser

les

_longueurs

d’onde des bandes

_{d’absorption}

du

_proche

_infrarouge.

Notre

spectrographe

à

_prisme

_objectif

_ayant

une

405

spectrographe

à fente modèle

_Cojan

ouvert à

_t!9

et d’une

_dispersion

de

ia5 À

au millimètre vers 7 o00

Â,

nous avons obtenu des

_spectres

d’une

lampe

de 2 kW

_placée

à

_2,~~5

km de distance et déterminé ainsi

_grâce

à un

_spectre

de référence

_(néon)

les

_longueurs

d’onde des maxima

_{d’absorption}

de

plusieurs

bandes

_{( fig.}

_3).

Ceci nous a

_permis

d’assurer dans cette

_région

les résultats obtenus avec le

spectro-graphe

à

_prisme

_objectif

et de _{faciliter par} la suite

l’interprétation

des données

_{expérimentales.}

III. - Examen des résultats.

Pour suivre les directives de ce travail données au début de l’article

_précédent,

nous nous

_placerons

dans le cas où

_{l’atmosphère}

s’est montrée le

_plus

transparente,

c’est-à-dire _que nous considérerons

pour

l’absorption

par

l’atmosphère

totale les résultats du

_{4 octobre,}

et _pour

_{l’absorption}

_par la basse

atmosphère

ceux du 11 i

septembre.

Un

_simple

examen des courbes

_{représentatives}

(courbe

1,

figure 1

et courbe

_1,

_figure

₂₎

nous montre que :

10 L’ultraviolet mis à

_part,

_{l’absorption}

_pour une

même

_longueur

d’onde est notablement

_{plus grande}

pour la basse

atmosphère

que pour

l’atmosphère

totale;

20 Dans l’un et l’autre cas,

l’absorption

ne se

laisse pas

représenter

par une courbe

_régulière;

il

y a de nombreux accidents révélant

_{l’absorption}

propre des divers constituants de

l’atmosphère

et le

_{problème qui}

se _pose maintenant est de faire la

part

de cette

_absorption

et de

_{l’absorption}

_par diffusion.

Dans ce dernier

_domaine,

nous

_disposons

d’un

guide,

en

_l’espèce

la théorie de

_Rayleigh

de la diffusion

moléculaire;

nous l’introduirons donc sans

rien

_préjuger

de sa

_valeur,

_{l’expérience}

devant nous

montrer si elle cadre ou non avec les données de

l’observation.

1.

Étude

de la diffusion moléculaire. - Par suite

de la diffusion _{de la lumière par} les molécules de _gaz, il résulte une

_absorption

_apparente

dont le coeffi-cient

_ko

a été calculé _par Lord

_Rayleigh.

Introduisant la

_{dépolarisarion}

de la lumière

diffusée,

Cabannes

_[2]

en a _{donné pour} valeur

où m -

_{(log e);}

1. =

longueur

d’onde de la

radiation;

p. = indice de réfraction pour cette

longueur

d’onde;

n = nombre de molécules contenues dans 1 cm3 de _gaz dans les conditions

normales;

p = facteur de

dépolarisation

de la lumière diffusée à

_goo

du faisceau

incident;

il

est

_égal

ici à

Cette

_expression

de

_ko

_peut

se mettre sous la forme

en

_posant

A cause du

_grand

intervalle de

_longueurs

d’onde

sur

_lequel

nous avons

_opéré,

il n’était pas

_possible

de

_négliger

la variation de l’indice de l’air en fonction

de la

_longueur

d’onde. A

_partir

de

_plusieurs

déter-minations

_{expérimentales}

de ces

_valeurs,

notamment celles de Pérard

_[3],

_Quarder

_[4].

Tausz et Gôrla-cher

_[5],

Wurst et Reindel

_[6],

nous avons déterminé les valeurs _moyennes

_{de y}

et construit une table

donnant les valeurs de y =

‘ , , I) .

Nous donnerons 1.1

une courbe

_{représentant}

_y en fonction de la

_longueur

d’onde de

_façon

à

_pouvoir

saisir sur les

_figures

suivantes la

_{correspondance}

des abscisses

_(fig.

_4).

Fig. l~.

Dans le cas où

_{l’absorption}

serait due

_uniquement

à

_{l’absorption}

_{par diffusion} moléculaire et suivrait la loi de

_{Rayleigh-Cabannes,}

en

_portant

en

_{abscisses y,}

en

_{ordonnées ko (ou}

la densité

_optique

kilomé-trique

d =

_{105 k 0)’}

on aurait une droite

_passant

_par

.. t d

t 1 t .t 38,56

(

38,56

5)

l’origine

_orIgIne et e dont on la a

_pente

e

serait ou 38,56

serait

_{0_5}

n

ou

n

;

ce

_{qui permettrait}

de déterminer n.

A. Nous allons tout d’abord traiter de la sorte les résultats

_{expérimentaux}

relatifs à

_{l’atmosphère}

totale.

Sur la

_{figure 5 (courbe}

_2),

on a

_porté

_{pour chacun}

des

_points

de la

_figure

1

_(courbe

₁₎

en ordonnées

les densités

_optiques

d,

en _{abscisses les valeurs de y}

correspondantes.

On voit que pour la nuit du

4

octo-bre,

il

_{est possible}

de tracer une droite

_passant

_par

406

au-dessus

_témoignent

d’une

_absorption

sélective

superposée

à

_{l’absorption}

_{par diffusion. On remarque} que la droite

expérimentale

d = A

-E-

By présenterait

une faible ordonnée à

_l’origine

A

_égale

à 0,001, terme

_qui

serait dû à une

_absorption

non sélective

superposée également

aux autres

_absorptions

et sur

laquelle

nous reviendrons. La

_{pente B}

mesurée et trouvée

_égale

à 136.I0-15

_permet

de déterminer n; on trouve n =

_{2,83. 1019,}

ce

_qui

_{donnerait pour} le nombre

_d’Avogadro

N

_{== 6,3(~. 1023.}

et

Fig. 5.

Cette

façon

de

_procéder

est la

_plus

conforme à

l’habitude;

remarquons toutefois

qu’il

serait

possible

de faire passer la droite par

l’origine,

en admettant

une

_{légère absorption}

sélective dans le visible. On aurait alors A = _o, B =

142. 10-15,

ce

_qui

donnerait pour n

_{2,715. 10 19}

et _pour 1B1

_{6,08 . r o2~.}

Nous avons

là deux valeurs limites et leur discussion sera rendue

plus

facile

_après

l’examen de

_{l’absorption}

sélective.

(On

verra

_plus

_{loin que} la droite tracée sur la

_figure

5 est _{celle pour}

_laquelle

A =

_o.)

B.

_Opérons

de la même

_façon

à

_partir

des résultats du I i

septembre

relatifs à la basse

atmosphère

(courbe

1,

figure 5).

Il est

_possible

_également

de tracer une droite

passant

par un assez

_grand

nombre de

_points,

avec

toutefois une sûreté moindre _que dans le cas

précé-dent. Ceci tient à deux causes :

io Précision moins

_grande

dans

_{l’ultraviolet,}

puisque

l’on a déterminé

_{l’absorption}

sur une distance

beaucoup plus

courte;

20

Écart

très notable et

_{systématique}

des

_points

dans la

_{région comprise}

entre 5 200

ùjoo À

(5o

y . ~ 09

100),

écart sur

lequel

nous revien-drons.

_Malgré

cela,

il est très

_possible

de tracer une

droite,

dont la

_pente

se trouve

_comprise

entre les mêmes limites _{que dans le} cas

_précédent.

L’ordonnée

à

_l’origine

A,

représentant

l’absorption

neutre,

est notoirement

_{plus grande}

et

_égale

_{à o,ooj.}

Quoi

qu’il

en

_soit,

aussi

_bien

dans le cas de

l’atmo-sphère

totale que dans celui de la basse

_atmosphère,

les

_points

_{expérimentaux qui}

s’écartent des droites tracées se

_placent

au-dessus sans

_exception;

_et,

principalement

dans le cas de

_{l’atmosphère}

_totale,

étant donnée

_{l’importance}

relative de la diffusion moléculaire _par

_rapport

à

_{l’absorption}

résiduelle,

on n’a aucune raison de

_suspecter

la validité de la loi de

_Rayleigh

et on _{pourra la considérer} comme

parfaitement

vérifiée

_après

_{justification}

de

l’absorp-tion résiduelle.

Examinons maintenant

_{l’absorption}

sélective des différents _{gaz constituant}

_{l’atmosphère.}

2.

Étude

de

_{l’absorption}

sélective. -

L’absorp-tion _{propre par les molécules} des _gaz consti-tuant

_{l’atmosphère}

se manifeste sous la forme

de bandes

_{d’absorption.}

Les unes, par

exemple

certaines bandes de la molécule

_{d’oxygène,}

exa-minées avec un

_appareil

suffisamment

disper-o

sif, peuvent

être résolues en raies. Les

autres,

o comme celles de l’ozone _par

_exemple,

ne sont _pas

° _{résolubles et}

se

_présentent

sous la forme d’une

ô

absorption

continue en

_général

assez

_rapidement

o variable avec la

longueur

d’onde. On

conçoit

faci-0 _{lement que} dans l’un et l’autre cas, mais surtout dans le

_premier,

l’allure de la courbe

_{représentant}

l’absorption

en fonction de la

_longueur

d’onde

dépende

étroitement des

_{caractéristiques}

du

spectro-graphe,

surtout de la

_dispersion.

Étant

donnée la

dispersion

relativement

faible de notre

spectro-graphe,

les bandes

_{d’absorption}

sélectives se

pré-sentent

_toujours

sous la forme de bandes non résolues

et

_quand

nous utiliserons les données

_{expérimentales}

éparses

dans la littérature pour identifier cette

absorption,

il ne faudra pas s’attendre à une

corres-pondance quantitative rigoureuse.

Le

_problème

est d’ailleurs extrêmement

_compliqué

_{par suite de} la

_{superposition}

dans la même étendue

_spectrale

des bandes

_{d’absorption}

de

_plusieurs

constituants.

Heureusement,

nos résultats relatifs à la basse

atmo-sphère

et à

_{l’atmosphère}

totale,

obtenus avec le même

_{spectrographe,}

étant

_comparables

entre eux,

il sera

possible

de faire la

_part

de

l’absorption

des gaz

répartis

non

uniformément

dans

l’atmo-sphère (0 3, H,O)

de ceux à

_répartition

uniforme

_{(0 2).}

D’autre

_part,

bien _que

_{Lejay [7]}

ait

_signalé

des variations de

_{l’épaisseur}

réduite de

_l’oxygène

molé-culaire contenu dans

_{l’atmosphère,}

nous _pourrons

néanmoins la considérer comme

_constante,

et

_puisque

nous

_disposons

d’un nombre suffisant de mesures

portant

sur différentes nuits où en

_particulier

la

quantité

de vapeur d’eau a varié dans de très

_larges

limites,

nous avons utilisé ces variations pour

distinguer l’absorption

propre de ces deux _gaz.

Nous ne

_parlerons

_{pas de} l’azote

_puisque

nous savons _que ce _gaz ne

_présente

_pas de bandes

d’absorp-tion dans la

_{région qui}

nous intéresse. Examinons

d’abord

_{l’absorption}

_{propre par}

_{l’oxygène.}

A.

_Absorplion

séleclive par

l’oxygène.

- On sait

depuis

Janssen

_[8]

_que

_{l’oxygène présente}

dans le visible deux

_systèmes

de bandes

_qui

se différencient

propor-407

tion"nellement à la

_pression

et _{pour l’autre}

propor-tionnellement au carré de la

_{pression. Depuis,}

ces

bandes ont été

_beaucoup

étudiées

_[g,

1o, 1 z,

_12]

soit

au

_laboratoire,

soit dans

_{l’atmosphère,}

et l’on est arrivé aux conclusions suivantes : l’un de ces

_systèmes

est résoluble en raies que l’on a _{pu classer} et attribuer à la molécule neutre

_O2

_{-~ ~1).}

On a

_désigné

les différentes bandes par les lettres suivantes :

A,

qui

s’étend

_{de 7 5g4 à 7 703}

A avec maximum vers 7

5g6;

A’,

de 7 65o

à 7

60?;

B,

de 6

946

à 6

868,

maximum vers 6

_{86g ;}

os, de

_631g

à

_6276,

maximum vers

_6278;

_«’,

de 5 835 à 5

_788,

maximum _{à 5 790;}

_a",

vers 5

380;

il faut

ajouter

aussi une faible bande

_{à 7710.}

Si l’on considère les résultats de Babcock et Dieke

_[g],

en faisant la somme des intensités des

raies,

on

_peut

se faire une idée de

_{l’importance}

comparée

des différentes bandes. Si l’on donne à A la valeur arbitraire i, B serait de l’ordre de

o,5,

«

o,05

et les autres bandes auraient une intensité

négligeable.

Quant

au deuxième

_système,

les données

expéri-mentales les

_{plus complètes}

semblent être celles de Salow et Steiner

_{[13] qui,}

dans un tube de

_2,4o

m,

ont étudié

_{quantitativement l’absorption}

_par

l’oxy-gène

soumis à des

_{pressions comprises}

entre

_4o

et 160 atm. Ces auteurs ont _{vérifié que pour} les différentes bandes dont on trouvera la liste dans le Tableau II

_{l’absorption}

varie comme le carré de la

pression.

Ces bandes ne sont _pas

résolues,

elles sont relativement

_larges

et ainsi les valeurs données _pour les coefficients

_{d’absorption}

_peuvent

être utilisées. Dans ce

_but,

nous avons

_extrapolé

les résultats

jusqu’à

la

_pression

normale et déduit la densité

optique,

pour i km

_{d’oxygène,}

due à ces

_porteurs

de bandes

_{(colonne 2).}

Herman a étudié

égale-ment

_{l’absorption}

dans ces

_bandes,

mais avec un

tube de i oo m de

_long

et _pour des

_{pressions plus}

faibles

_(de

i à 3o

atm).

Les valeurs

correspondantes

se trouvent dans la colonne 3 et concordent

approxi-mativement avec celles de Salow et Steiner.

Pour différentes

raisons,

et surtout à cause de la variation de

_{l’absorption}

avec le carré de la

_pression,

on doit attribuer ce deuxième

_système

de bandes

à la molécule

_(02)1,

soit

_qu’on

ait affaire à une

molécule

_{polymérisée}

stable,

soit que

l’absorption

se

_produise

au moment du choc entre deux molé-cules

_(3).

Salow et Steiner

_ayant

constaté que la

présence

de gaz

étrangers (N 2,

produisait

simplement

un

léger

accroissement

_{d’absorption,}

sans avoir toutefois une influence

_spécifique,

nous avons continué

l’extrapolation

de

_façon

à déterminer la densité

optique

due à ces

_porteurs

de bandes contenus

dans i km d’air à la

pression

_moyenne où nous

avons

_opéré,

c’est-à-dire 660 mm de

_{Hg (pression}

(3) On pourra voir à ce sujet la discussion dans Herman.

partielle

de

_l’oxygène

32 mm de

_Hg);

ces résultats sont contenus dans la colonne 4. Les courbes données

( fig.

2)

se

_rapportant

à une

_épaisseur

réduite d’air de i

km,

il est nécessaire de

multiplier

ces valeurs

par

l’épaisseur

d’air

_{correspondante,}

soit

7-6"

km 66o

(colonne 5).

TABLEAU II.

En ce

_qui

concerne

_{l’absorption}

_par

_{l’atmosphère}

totale,

où la

_pression

décroît suivant une loi

exponen-tielle,

p =

l’absorption

élémentaire

pour une

tranche

_{d’épaisseur}

dh à l’altitude h est dA =

Kp2dh ;

on a donc

En

_intégrant

entre

_{h, (altitude}

du lieu d’obser-vation où la

_pression

est et

_l’infini,

on obtient

.G ft

Nous avons

calculé,

_d’après

cette formule et les données obtenues par

extrapolation

des mêmes résultats

_{expérimentaux,}

la densité

_optique

due aux

molécules

_(°2)2

contenues dans

_{l’atmosphère}

observée suivant la _{verticale pour la} station d’Ifrane. Afin d’utiliser ces

valeurs,

bien que cette

opération

ne

corresponde

à aucune réalité

_physique,

nous les

avons _{divisées par}

6,602

et les résultats se trouvent dans la colonne 6 du Tableau II.

A la lumière de ces données de

laboratoire,

nous

allons maintenant

_reprendre

l’examen de nos résul-tats.

_Commençons

_par

_{l’absorption}

relative aux

molécules

_(O2)2

_pour

_laquelle,

comme nous venons

de le

voir,

nous _pouvons utiliser des données

numé-riques

et considérons successivement chacune des bandes.

6299. Dans la basse

_atmosphère,

la courbe

pré-sente un accident très

_marqué

à cet

_endroit,

mais il

est

_plus

_important

_que ce _{que l’on doit}

_attendre,

et comme il varie d’un

_jour

à

l’autre,

on est en

droit de supposer que la vapeur d’eau absorbe dans

cette

_région.

_{L’absorption}

_par la bande « n’étant

pas

négligeable

ainsi que nous le verrons, on voit

qu’en

cette

_région

les

_{superpositions}

rendent très difficile une discrimination correcte. De

_même,

pour

l’atmosphère

totale,

l’absorption

par l’ozone

est encore relativement

_importante

dans cette

région

et _pour une

épaisseur

réduite de

0,25

cm,

cette

_absorption

serait

_quatre

fois

_plus

_grande

_que celle attendue pour

(02) 2.

5773. La courbe relative à la basse

_atmosphère

montre un maximum

_{d’absorption}

très

_important,

mais nous _{constatons que cette}

_absorption

diffère

beaucoup

d’un

_jour

à l’autre

_(voir

en

_particulier

la

_{figure 2),}

et si

_{l’absorption}

par

(°2)2

n’est pas

douteuse,

la

_{plus grande partie}

de

_{l’absorption}

constatée doit être attribuée comme nous le verrons

plus

loin à _{la vapeur d’eau}

_(bande

_d).

Pour

l’atmo-sphère

totale,

on constate

_également

un accident

très notable sur la courbe

_{d’absorption,}

mais il

faut remarquer que ce maximum

_correspond

non

seulement à

_{l’absorption}

_{par la vapeur d’eau} et à la bande oc’ de

_l’oxygène

neutre

_(bien

que cette dernière soit

négligeable),

mais coïncide avec un maximum secondaire de

_{l’absorption}

_par

l’ozone;

en

_effet,

pour cette

longueur

d’onde,

l’ozone

présente

un

coefficient

_{d’absorption}

de

0,062,

ce

_qui,

_pour une

épaisseur

réduite de

o,25

cm, donnerait une

absorp-tion

_plus

de

_quatre

fois

_supérieure

à celle due à

_(°2)2.

L’allure des courbes

₍₁

et

_{2) s’expliquerait}

donc non

seulement par la

présence

de

_(02)2’

mais surtout de

_{0 ~.}

4770.

_{L’importance}

de cette

_absorption

est,

d’après

les mesures de

laboratoire,

exactement la même _que pour la bande 6299.

Que

ce soit pour la basse

atmo-phère (fig. 2)

ou _pour

_{l’atmosphère}

totale,

la courbe

présente

un accident

faible,

mais

_dépassant

néan-moins les erreurs

_{expérimentales,}

et il est

juste

de

l’ordre de

_grandeur

attendu.

3607. Aussi bien sur les courbes relatives à

l’absorption

par

l’atmosphère

totale que par la basse

_atmosphère,

on constate un accident

_qui,

dans les deux cas,

_dépasse

l’intensité

prévue;

ainsi que nous le verrons

_plus

loin,

il est

_préférable

d’ad-mettre que

l’absorption

due à

_(0,),

est

_superposée

à une autre _{que d’accuser les données}

_{expérimentales}

de laboratoire d’être

_trop

faibles.

3803. Là encore,

_{l’absorption}

constatée dans les

deux cas est très

_supérieure

à celle attendue et la même conclusion

_s’impose.

Enfin pour les autres bandes

d’absorption,

l’inten-sité calculée est _{tellement faible que,}

_{déj à}

_pour

_4464,

elle est de l’ordre de

_grandeur

de l’erreur

expéri-mentale et l’on ne

_peut

_guère

attribuer l’accident

constaté en cet endroit sur la courbe 1

_qu’à

une

heureuse coïncidence

_puisqu’on

ne le retrouve _pas sur les autres.

Examinons maintenant les bandes

_{d’absorption}

dues aux molécules neutres

_{0 ~.}

Les bandes A et B

sont mises en évidence seulement sur les courbes relatives à la basse

_atmosphère,

la faible émission de Sirius et de

_Véga

dans cette

_région

ne nous

_ayant

pas

permis

de _pousser

_jusque-là

nos mesures relatives à

_{l’absorption}

_par

_{l’atmosphère}

totale. Comme nous

l’avons

_rappelé,

les valeurs trouvées _pour

l’absorp-tion ne sauraient avoir une valeur

_{intrinsèque.}

Pour s’en rendre

_compte,

il suffit de se

_reporter

à la

figure

3;

malgré

la sensibilité

_spectrale

_{particulière}

des

_{plaques Special}

_Long

_Range,

on _{voit que, par}

suite de la

_{plus grande dispersion,}

les bandes sont

plus

étroites mais

beaucoup plus

accusées,

et _que la courbe

_{représentant}

_{l’absorption}

en fonction de

la

_longueur

d’onde doit différer nettement de celles de la

_figure

2. Mais nos mesures sont utiles

_cependant

pour avoir une idée des

_{superpositions possibles.}

Si nous considérons

A,

on voit sur les courbes 2

que la valeur de sa densité

_{kilométrique}

est

d’en-viron o,oi2. En

adoptant

pour les bandes

de

0,

les valeurs relatives déduites des mesures de Babcock et

Dieke,

on devrait avoir pour B

o,006

(ce qui

est

approximativement vérifié),

pour ex

_o,ooo3

et une

valeur

_négligeable

_{pour u’.}

En

conclusion,

nos mesures montrent _que

l’absorp-tion soit par

O2,

soit par

(0 2) 2

est relativement très faible et est bien loin de

_{justifier l’absorption}

restant

après

avoir enlevé de

_{l’absorption}

totale

_{l’absorption}

par diffusion moléculaire. En second

lieu,

on voit que, des trois bandes _aperçues au

_spectroscope

_par

Janssen sur le soleil

_couchant,

seule 4770

_peut

être

attribuée

_uniquement

à

_l’oxygène

et sous la forme

_(0.),,

les deux

autres,

6299 et

_5773,

cette dernière

surtout,

sont

_superposées

à l’ozone et à la vapeur d’eau. De

même,

pour les deux nouvelles bandes que nous avons observées vers 3600 et

3800,

les molécules

₍₀₁₎₂

sont loin d’en être

_uniquement

responsables

ainsi que nous le

_{préciserons plus}

loin.

B. Absorption

par l’ozone. - Il _{ne nous} est

pas

possible

de

_rappeler

ici les

_propriétés

absorbantes de

l’ozone,

ni même sa distribution en fonction de

l’altitude;

nous renverrons _{pour cela} au Mémoire

_{[ ~ 5 J}

de l’un d’entre nous. On _{y trouvera}

_également

l’étude des variations des coefficients

_{d’absorption}

en fonc-tion de la

_température

dans l’ultraviolet

_(bandes

de

_Huggins)

et dans le visible

_(bandes

de

Chap-puis) (4)

dont les résultats seront utilisés ici. Il faut

_rappeler

aussi que l’un d’entre nous

afin de rendre

_homogènes

les coefficients

_{d’absorption}

dans le visible avec ceux de

_{l’ultraviolet,}

les a

comparés

entre eux

et,

_adoptant

pour la

région

des bandes de

_Huggins

les coefficients de

_Ny

Tsi-Zé et

_Choong

Shin-Piaw

_[17],

a

_publié

une série de

valeurs se

_rapportant

à

_{l’absorption}

dans le visible. De cette

_façon,

si un doute

_peut

exister sur la

quantité

d’ozone en valeur absolue contenue dans

l’atmosphère,

du moins est-on certain de ne _pas

(4) La courbe _{publiée présente} une erreur dans l’échelle des longueurs d’onde; on doit remplacer 3910 par 5 ggo

et G 175 par 6 375. Ce fait _regrettable est toutefois sans

influence sur les calculs qui ont pu être faits à _partir de ces

409

commettre d’erreur sur la valeur de

_{l’absorption}

sélective dans les différents domaines

_spectraux.

Examinons tout d’abord

_{l’absorption}

_{par l’ozone} dans le cas de la basse

_atmosphère.

On _{sait que,} au

voisinage

du

_sol,

la concentration en ozone est très faible et _{que les} concentrations maxima rencontrées

correspondent

à des

_épaisseurs

réduites de l’ordre de

o,ooo3

cm _par km d’air. Dans la

_région

des bandes

de

_Chappuis,

le coefficient

_{d’absorption}

atteint pour 6

o2o Â

la valeur maximum

o,o68,

ce

_qui

donne pour km d’air une

_{absorption qui}

est loin d’être

mesurable;

il

_n’y

aura donc pas lieu d’en tenir

_compte.

Dans

l’ultraviolet,

l’absorption

par l’ozone devient sensible seulement vers 3 200

À;

aussi nous

réser-verons la

_question

_pour un

_prochain

article.

Occupons-nous

seulement du rôle de l’ozone dans

l’absorption

par

l’atmosphère

totale.

Considérons

_{l’absorption pendant}

la nuit

_{du 4}

octo-bre et admettons

_{provisoirement}

que dans la

région

des bandes de

_Huggins,

_{l’absorption}

est la somme

de

_{l’absorption}

_par diffusion moléculaire et de

l’absorption

pai l’ozone.

D’après

la

figure

5,

on

_peut

alors déduire pour chacune des

_longueurs

d’onde

l’absorption

par diffusion moléculaire de

l’absorption

totale et avoir ainsi

_{l’absorption}

due à l’ozone.

Remarquons

que les deux

façons

de tracer la droite

envisagées

page

406

conduisent à des valeurs très peu différentes. On obtient

ainsi,

pour les

longueurs

d’onde choisies

_qui

sont celles des maxima et des minima

_{d’absorption,}

les densités

_{correspondantes}

dues à l’ozone. Comme il a été montré

expérimen-talement

_[15]

_{que les coefficients maxima} ne se

modifient pas sous l’influence d’un abaissement de

_{température,}

on

_peut

construire un

_graphique

en

_portant

en abscisses les coefficients de

_Ny

et

Choong

des

maxima,

et en ordonnées les densités

correspondantes.

Il est alors

_possible

de tracer une

droite

_passant

_par ces

_points,

dont la

_pente

donne

l’épaisseur

réduite de l’ozone contenu dans toute

l’atmosphère :

on trouve ainsi o,22 cm _pour la nuit

du 4

octobre

_(5).

Le fait _que la _{droite passe par}

l’origine

montre bien la

_légitimité

de l’attribution à l’ozone de

_{l’absorption}

restante.

Quant

aux coefficients minima

_{d’absorption,}

on

sait

_qu’ils

s’abaissent chacun d’une

_quantité

variable

avec la

_longueur

d’onde et avec la

_{température.}

D’après

les valeurs de la densité

_optique

due à

l’ozone,

il est aisé de déterminer ces coefficients pour l’ozone contenu dans

l’atmosphère

pour la nuit

_{du 4}

octobre.

Ainsi _que l’un d’entre nous l’a

_montré,

la variation

des coefficients minima est fonction linéaire de la

température

(du

moins entre

+

’).0° et - 8oD

C.).

Ceci a

_permis

de définir la

_température

_{moyenne de} l’ozone

_{atmosphérique}

et les données

_{expérimentales}

(5) Le _simple examen des courbes de la figure i montre

que le 12 août l’épaisseur d’ozone est beaucoup moins _grande;

on trouve en effet 0,1.) cm.

obtenues au laboratoire ont rendu

_possible

sa déter-mination. En

_procédant

exactement comme il a été

décrit

_{([ I ~],}

_page

_54),

nous avons trouvé - C.

pour

température

moyenne de _{l’ozone pour la} nuit du

_i

_{octobre l g3 7.}

Cette valeur diffère sensiblement de celle

précé-demment trouvée

_(-

_3oDC.)

_{pour d’autres latitudes}

_(6).

Mais,

ainsi que nous l’avons

_prouvé

au cours d’une

étude

_{particulière [ 1 gJ,}

ces valeurs sont

_susceptibles

de varier notablement d’un

_jour

à l’autre.

Cette détermination de

_température

va être

utilisée maintenant en vue de calculer

_{l’absorption}

par l’ozone dans la

région

des bandes de

_Chappuis.

Connaissant

_{l’épaisseur}

réduite de l’ozone et ses

coefficients

_{d’absorption}

dans le domaine

visible,

on

_peut

alors déterminer facilement

_{l’absorption.}

Les

coefficients,

déterminés aux environs de

+

goo

C.,

doivent

_auparavant

être

_corrigés

de l’effet de

tempé-rature. Sachant _{que celle-ci} est de -

4oo C.,

on

_peut

à l’aide des résultats de la _page 31 du Mémoire

précé-demment

cité,

effectuer cette

_opération.

On obtient

alors,

pour la nuit du

4 octobre,

l’absorption

par l’ozone dans la

_région

_comprise

entre 6

_45o

et

_{Q À oo}

A.

Cette

_absorption

_peut

alors être retranchée de

l’absorption

totale et c’est ce _que

_{représentent}

les

points (à)

de la

_figure

5

et,

à

_{plus grande}

_échelle,

la

_figure

6.

Fig. 6.

C.

_Absorption

_{par la vapeur} d’eau. - En

compa-rant les bandes

_telluriques

du

_spectre

solaire avec

celles obtenues _{par l’observation d’une rampe} à _gaz

au travers d’un tube de

_3~

m de

_{long rempli}

de _vapeur

d’eau _{sous 7} atm, Janssen

_[20]

avait identifié

plusieurs

bandes

_{d’absorption. Depuis,}

Mecke et ses collaborateurs

_[21,

_22]

ont

_repris

la

_question

en

utilisant les raies classées comme

_{atmosphériques}

nomes

_qui

ont dressé la « Revision of Rowland’s

Preliminary

Table o

_[23]

et se sont aidés de leurs propres résultats obtenus en examinant le

_spectre

d’absorption

d’un tube

_plein

_{de vapeur d’eau à l’aide} d’un réseau de 6 m. Ainsi ils ont fait une étude

complète

du

_spectre

de bandes de la

_vapeur

d’eau et déterminé les diverses constantes

_{caractéristiques.}

Fig. 7.

Retenons du

_point

de vue

_qui

nous intéresse une

figure

extraite d’un de leurs Mémoires

_[21]

et montrant

_{l’importance}

relative des diverses bandes

d’absorption.

Notons que ces bandes étaient résolues

en raies et _{que les}

_graphiques

obtenus ne sont

qu’approximatifs.

D’ailleurs,

l’étude que nous avons

reprise

au laboratoire de

_{l’absorption}

au travers d’un tube de

_2,5o

m sous 5

atm,

avec le

_{spectrographe}

Cojan

dont il a été

_{question plus}

_haut,

montre bien que, dans ce cas, la notion de coefficient

_{d’absorption}

n’a _pas de sens

_{intrinsèque.}

En

résumé,

les bandes

_{d’absorption}

de la _vapeur d’eau actuellement connues, pour le domaine

spectral

qui

nous

_intéresse,

s’étendent sur les intervalles

suivants :

Nous laisserons de côté _pour le moment d’autres travaux sur

_lesquels

nous reviendrons lors de la

discussion.

A la lumière de ces

_données,

examinons nos

résultats :

a. Baase

_atmosphère.

- Considérons _sur la

figure

.~

les courbes relatives au II i

septembre

et

au 1

sep-ten1bre. Notons que la

pression partielle

de _{la vapeur} d’eau à la station

_{météorologique}

_d’Ifrane,

déduite des indications de

_{l’hygromètre enregistreur.}

était très notablement

_{plus grande}

le 1

septembre

que le II I

septembre.

Nous retrouvons les bandes suivantes : -.

8399-7843. Les

_{plaques Special}

_Long

_Range

étant sensibles

_jusqu’à

8 5oo

À,

c’est cette bande

_qui

limite notre

_spectre

du côté de

_{l’infrarouge.}

7304-6850. Se retrouve très nettement, même

avec les trois maxima secondaires

_{qu’elle comporte}

et l’on

_peut

_{remarquer que,} le

₄

_septembre,

la bande B de

_l’oxygène

est

_{masquée complètement}

_{par celle} de la _{vapeur d’eau.}

6660-6280. Se retrouve

_également

très bien et se

superpose à 2 et à 6300 de

(O).

6060-5860.

_Également

très visible.

5780-5670. Se retrouve

aussi;

recouvre

partiel-lement oc’ et 5773 de

5478-5420. Se devine le II i

septembre;

est bien

visible le

_4.

Quant

à

5111-4981,

elle coïncide avec un minimum

de sensibilité de l’émulsion

_{photographique}

où,

par suite de

_{l’absorption}

due à cette

bande,

les mesures

sont devenues

_impossibles.

Le fait

_important

_qui

se

dégage

de la

_comparaison

des deux courbes

_{du 4}

_septembre

et du 1 l

_septembre

est

_{l’importance}

considérable des bandes de la _vapeur d’eau par

rapport

à celles des autres consti-tuants

_[0,

et

_(°2)2].

Ceci

_justifie

la

_part

de

l’absorp-tion que nous avons

_{précédemment}

attribuée à la

vapeur d’eau dans les

régions

où il _y a

superposition

d’absorptions

dues .à

_plusieurs

éléments.

b.

_Atmosphère

totale. - Considérons la courbe

de la

_figure

6

_qui

_représente

les valeurs de

l’absorp-tion

_{atmosphérique (dont}

on a retranché les valeurs

de

_{l’absorption}

due à

_l’ozone)

_pour i km dans les

conditions normales. On voit immédiatement se

détacher les bandes connues :

6060-5860 avec ses deux

maxima;

5780-5670

et 5111-4981.

Remarquons

que,

le ~

septembre

où il y a

_beaucoup

de vapeur d’eau étant mis à

part,

ces bandes sont mises en évidence d’une

_{façon beaucoup plus}

_nette,

surtout pour les

_plus

faibles,

que dans la basse

atmo-sphère.

Cela tient à ce _{que, dans} ce dernier cas, les

mesures

_portent

sur une

_épaisseur

d’air

_plus

faible

et sont par suite moins

précises.

Dans la

_région

de

l’ultraviolet,

les mesures

_ayant

_porté

sur une distance

beaucoup

plus petite

la

_précision

sera encore

_diminuée,

_{de sorte que,} dans cette

_région,

les résultats relatifs à la basse

_atmosphère

et à

l’atmo-sphère

totale ne sont _que

_{grossièrement}

compa-rables entre eux.

Nous avons ainsi identifié un

_grand

nombre de

bandes;

en examinant la courbe 1 de la

_{figure 5}

411

plus importante

vers 3850 avec un maximum

secon-daire à 4050.

_Remarquons

_{à propos de} cette dernière que les

points expérimentaux

de la courbe sont

peut-être moins sûrs à cause de la _{difficulté que}

_présentent

les mesures

_{photométriques}

entre les raies de la série de Balmer

_qui

deviennent assez serrées dans cette

région,

mais que l’existence d’une

absorption

ne

fait

_cependant

_{pas de doute.}

Nous avons examiné

_jusqu’ici

_{l’absorption}

_{par les} constituants les

_plus

absorbants de

_{l’atmosphère;}

voyons maintenant ceux

_qui

sont

_susceptibles

de

présenter

une faible

_absorption.

D. Autres constituants de

_{l’atmosphère.}

-

Oxydes

d’azote. - On sait

qu’il

existe dans

_{l’atmosphère}

des

_oxydes

d’azote en très faible

_quantité.

Récem-ment,

Adel et

_{Lampland [2L[J}

étudiant

_{l’absorption}

par

l’atmosphère

totale dans

l’infrarouge

lointain ont

trouvé

une bande

_qui

_présente

un maximum

à

_7,6

et ils l’ont

_attribuée,

_d’après

les

_expériences

de laboratoire de

Hettner,

Pohlman et Schumacher

_[26],

à

_N20~.

’

D’autre

_part,

en

_opérant

_{par voie}

_chimique,

Paneth et

_{Edgar [26]}

ont déterminé la concentration de l’air en

_peroxyde

d’azote. Ils _{trouvent des}

quan-tités extrêmement variables d’un

_jour

à

l’autre;

la valeur _moyenne est

_{o, 4}

_pour

_{(en volumes).}

Si nous considérons alors les coefficients

d’absorp-tion de

_N02

et

_{N2O4 d’après}

les données

expéri-mentales de

_Lambrey

et Corbière

_[27],

nous _voyons

que pour

N2O4

le coefficient

d’absorption

atteint

une valeur maximum de

1,05

pour 3

400

-À.

La valeur maximum de la densité

_optique

due au

gaz

N2O4

contenu dans 1 km d’air dans les condi-tions normales atteindrait

_quantité

_qui

se

trouve de l’ordre de

_grandeur

des erreurs

expéri-mentales.

Maintenant supposons que la concentration de l’air en

_peroxyde

d’azote ne soit pas

_uniforme,

et que, à

l’exemple

de celle de

l’ozone,

elle croisse avec

l’altitude de

_façon

à donner une concentration moyenne

supérieure

à la concentration au

_voisinage

du

sol;

si nous tenons

_compte

des coefficients d’absor-tion de

_Lambrey

et

Corbière,

on ne voit aucune

absorption

par

N,O,.

D’autre

_part,

_N02

ne

_peut

rendre

_compte

à lui seul de

_{l’absorption}

résiduelle. Si l’on se

_reporte

aux résultats

_{expérimentaux}

de

Melvin et Wulf

_[28],

on voit que les

mélanges

de

NO,

N02

et

_{H,O présentent}

des bandes

_{d’absorption}

dont l’ensemble ne se retrouve

_également

_{pas dans}

l’atmosphère.

Aldéhyde formique.

- Dahr et Ram

[2~],

par

dosage

chimique

de l’eau de

_pluie,

_y ont trouvé des

_quantités

de formol

_comprises

entre

0,00015

et o,ool2

gjL

Le

spectre

d’absorption

de

_{l’aldéhyde}

_formique

_ayant

été étudié dans l’ultraviolet par V. Henri et

.4. Schou

_[30],

il était intéressant de voir si l’on

n’apercevait

pas les

principales

bandes 13,

C,

C’, D et D!.

àlais,

pas

plus

que Adel et

Lampland

dans l’infra-rouge

lointain,

nous n’avons pu mettre en

évi-dence d’une

façon

nette

_{l’absorption}

_par

_{l’aldéhyde}

formique.

IV. - Cas de

_{l’atmosphére}

la

_plus

_{pure :} conclusions.

Si nous nous

_reportons

à la courbe 2 de la

_figure

5,

nous _voyons

_qu’il

est maintenant

_possible

de

_préciser

la valeur de

_{l’absorption}

_{par diffusion moléculaire.} On

_peut

en effet tracer sans

_ambiguïté

la droite dont nous avions donné les

_positions

limites °

page

4c6.

Elle passe par

l’origine

et sa

_{pente B}

a _{pour valeur} ±

_1,5,

ce

_qui

donne pour

N 6,11

1 ±

0,06 . I o23,

valeur en excellent accord avec la valeur couramment admise _{pour la} constante

_{d’Avogadro.}

Cette valeur est à

_rapprocher

de celles données par Tien Kiu

[31]

]

par une méthode

statis-tique :

6,13~.10~3;

par Cabannes et

Dufay [3?],

et par

Arnulf,

Déjardin

et

_{Falgon [33]}

?~’ =

6,5.10~.

Remarquons

à ce _{propos combien} le fait d’avoir des mesures

_portant

sur des

_longueurs

d’onde très

voisines nous a été

_précieux

_{pour la discrimination}

entre

_{l’absorption}

sélective et

_{l’absorption}

_par

diffu-sion moléculaire.

Remarquons

aussi que si nous nous limitions à la

région 4

800-3 800

~,

nous

_pourrions

constater une

augmentation

régulière

de la

_pente,

comme l’ont

_déjà

remarqué Déjardin

et ses

collaborateurs;

cette

augmentation

serait d’autant

_{plus importante}

que

l’absorption

dans la bande située vers 3

8oo Â

est

plus

intense.

Les

_points

_{expérimentaux}

situés au-dessus de la droite tracée

_{correspondant,}

comme nous venons

de’ le

montrer,

à

_{l’absorption}

sélective des différents constituants de

_{l’atmosphère,}

on voit donc que

l’absorption

par

diffusion

moléculaire est

bien

repré-sentée

_{par la}

_formule

de

_{Raylei gh-Ca bannes.}

Nous avons identifié toutes les bandes

_{d’absorption}

sélective

_qui

se

_superposent

à

_{l’absorption}

_par

diffusion moléculaire à

_{l’exception}

de 4 4oo,

3 850 et 3

6oo Â.

En se

_reportant

aux courbes relatives

aux différentes nuits

_{d’observation,}

nous avons

remarqué

que l’intensité de ces bandes variait et

qu’il

existe une corrélation évidente entre leur

intensité et l’humidité au

_voisinage

du sol. Bien que

la formule de Hahn

_qui

relie l’humidité au sol et la

_quantité

_{de vapeur d’eau contenue dans la} totalité de

_{l’atmosphère}

ne soit pas

_rigoureuse,

on

_peut

cependant

penser que la vapeur d’eau est respon-sable de ces bandes. Une confirmation

_plus

sérieuse réside dans l’étroite corrélation constatée avec

l’intensité de la bande de la

_pluie.

La courbe relative

égale-ment

constaté,

au cours de la nuit

_{du 7}

août,

une

variation

_progressive

et simultanée des bandes attri-buées à _{la vapeur d’eau.}

Rappelons

que Cabannes et

Dufay

[3~]

avaient aperçu l’existence d’une

absorption

variable dans la

_{région 4}

_{ooo-3 goo et} aussi vers 3 600

1B.

Nous avons ainsi

_justifié

les résultats

expérimen-taux dans le cas de

l’absorption

par

l’atmosphère

totale _{pour les deux nuits} où la

_transparence

était maximum

₍₄

octobre et 15

_juillet).

Le rôle de la diffusion moléculaire et

_{l’absorption}

sélective des constituants de

_{l’atmosphère}

étant ainsi

_précisés,

en examinant les autres courbes relatives aussi bien à

_{l’absorption}

_par

_{l’atmosphère}

totale que par la basse

_atmosphère,

nous _voyons

_qu’il

reste encore

dans le

_spectre

visible une

_absorption

notable que

nous examinerons dans un

_prochain

article.

Manuscrit reçu le 26 avril 1939.

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