Analyse numérique sur IBM 7090 des résonances dues aux neutrons « S » dans les expériences de transmission par temps-de-vol

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Submitted on 1 Jan 1962

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Analyse numérique sur IBM 7090 des résonances dues aux neutrons “ S ” dans les expériences de transmission

par temps-de-vol

G. Bianchi, C.R. Corge

To cite this version:

G. Bianchi, C.R. Corge. Analyse numérique sur IBM 7090 des résonances dues aux neutrons “ S ” dans les expériences de transmission par temps-de-vol. J. Phys. Radium, 1962, 23 (10), pp.875-876.

�10.1051/jphysrad:019620023010087500�. �jpa-00236706�

875.

LETTRES A LA RÉDACTION

ANALYSE NUMÉRIQUE SUR IBM 7090 DES RÉSONANCES DUES AUX NEUTRONS ^{« s »}

DANS LES EXPÉRIENCES

DE TRANSMISSION PAR TEMPS-DE-VOL Par Mme G. BIANCHI et C. R. CORGE,

Service de Physique Nucléaire à Basse Énergie,

Centre d’Études Nucléaires, Saclay (S. ^et O.).

LE JOURNAL DE PIIYSIQUE ^{ET LE RADIUM TOME} 23, ^OCTOBRE 1962,

Il est désormais possible de faire de bout en bout,

sur un ordinateur IBM 7090, l’analyse numérique ^des

résonances dues aux neutrons « s » dans les expériences

de transmission par temps-de-vol. ^{La méthode à} laquelle ^{on a recours ici est la} méthode des aires par- tielles [1], [2], ^{dont nous} rappellerons ^brièvement qu’elle ^{se ramène à la} résolution, par ^une méthode de moindres carrés, ^d’un système surabondant d’équa-

tions du genre

où les seconds membres désignent des aires expéri- mentales, ^les premiers ^{membres étant} définis par

où

avec

Dans les relations (1), (2), (3), (4) ci-dessus à désigne

la largeur Düppler, do la section efficace maximum,

Fie. 1.

Extrait des résultats relatifs au platine. Exemple de contrôle des valeurs de paramètres ^obtenus.

La présence ^{du seul} signe ⁺ pour certains ^canaux indique que ^le point expérimental ^{et le} point théorique

sont confondus.

PLATINE ER

149,1 ^eV

CouRBE n° 1 - Delta

0,28500E-00 ; ^N

0,24400E-03 ; ^Gamma

0,28700E.00 ; R

0,19130E-00 ; Sigma ⁼ 0,83880E-04 ; K

^0.

COURBE n° 2.

Expérimentale. ¹

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019620023010087500

876

n le nombre d’atomes par cm2 de surface offerte ^norma- lement au faisceau, K ^le double du déphasage ^de l’amplitude ^{de diffusion} potentielle, ^oc

’3E III ^les

limites entre lesquelles ^{on mesure} (AJR)exp. ^{En outre}

on a posé p

2A/I’, cp

R/r, R ^{et r étant respec-}

tivement la largeur de résolution et la largeur ^{de la} résonance, x

2(E - ER) /r, ER ^étant l’énergie ^de

résonance et E l’énergie ^{du neutron incident.}

Les fonctions T(g, x’) ^et 03A6(03B2, x-) ^sont définies par

L’analyse ^{se fait en trois} étapes.

-

Au cours de la première étape ^sont déterminées les aires expérimentales qui figurent ^{aux seconds}

membres du système (1), pour ^toutes les résonances situées dans la zone d’analyse ^{et dont on veut calculer}

les paramètres. ^{Pour ce} faire le programme effectue d’abord la correction de temps mort, détermine la loi du bruit de fond afférente, calcule les transmissions totales et résonnantes TIR ^dans chaque ^{canal en} temps.

Il calcule aussi, ^outre les aires partielles, les valeurs

approchées ^des paramètres caractéristiques ^de chaque résonance, et trace la courbe TIR ^{dans toute la} région

où l’analyse ^est demandée. Ce programme est conçu pour que l’éventail des possibilités ^{offertes conserve}

toute sa souplesse d’utilisation à l’appareillage ^élec- tronique. ^Le cheminement des calculs tout au long ^de l’organigramme, défini par ^un ensemble de coefficients de définition et d’association, ^est l’exact reflet des con-

ditions expérimentales ^dans lesquelles ^{les mesures ont}

été faites.

-

La deuxième étape ^{du calcul est dévolue à la}

résolution même du système (1).

-

La troisième étape ^{est une} étape de contrôle des résultats. Au cours de cette étape ^{on calcule en} chaque

canal en temps la transmission résonnante théorique

déformée par l’effet Doppler ^et par l’effet de résolution.

Le programme procède ^{ensuite au tracé} superposé ^de

la courbe expérimentale ^et de la courbe théorique, ^tel qu’il apparaît ^{sur la} figure 1. Un tel tracé sur l’ordi- nateur IBM 7090 se fait avantageusement, ^en langage FORTRAN, ^à l’aide des cartes de formulation booléenne.

La précision ^{obtenue sur la} position ^des points ^est

de 1,2 % pour l’ordonnée unité. Un tel contrôle doit être systématiquement effectué, ^{non seulement} pour ^la méthode des aires, ^mais aussi pour la méthode de la

mi-largeur ^à f ^{de la} profondeur [3] ^{et la méthode des}

formes [4], dont les programmes ^{sont en cours} de test.

Lettre reçue le ⁷ mai 1962.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^CORGE (Ch.), Rapport ^{C. E. A. n°} 1998, 1961.

[2] ^BIANCHI (G.) ^{et CORGE} (Ch.), Rapport ^{C. E. A.} 2156,

1962.

[3] ^BIANCHI (G.) ^{et CORGE} (Ch.), Rapport ^{C. E.} A., ^à paraître.

[4] BIANCHI (G.) ^{et CORGE} (Ch.), Rapport C. E. A. à

paraître.

INFLUENCE DES PAROIS

DANS LES PHÉNOMÈNES DE TRAINAGE Par M. Aleksander BRAGINSKI (*)

et

Mlle Thérèse MERCERON,

Laboratoire de Magnétisme ^{et de} Physique ^{du Solide,}

C. N. R. S., ^Bellevue (Seine-et-Oise).

Par l’étude de la désaccommodation de la perméa-

bilité initiale en fonction de la température ^{dans les} systèmes MnxFe3_x04+ Y, Ni0153Fea-xÜ4+y (0 ^x 1)

nous avons mis en évidence au-dessus de 0 OC trois

phénomènes ^de traînage I, II, III dans différents do- maines de température [1]. Ces effets sont dus au

réarrangement ^de configurations ioniques ^en présence

de lacunes, quand, ^{dans un domaine} magnétique, ^l’ai-

mantation change ^{de direction sous} l’action d’un

champ alternatif de désaimantation.

Au cours de ce réarrangement, ^les parois ^{des do-}

maines magnétiques qui, après ^la désaimantation, peuvent ^{se mouvoir} librement, perdent peu ^à peur leur mobilité. En effet ^la diffusion ionique permet ^{la créa-}

tion d’une anisotropie ^uniaxiale qui stabilise progres- sivement les parois ^et provoque ainsi ^une décroissance de la perméabilité ^{dans le} temps.

L’étude du traînage magnétique, ^à température fixe,,

en fonction du champ ^{de mesure} appliqué après ^désai- mantation, permet ^de caractériser, d’après ^{la forme des}

courbes obtenues, ^la participation ^au phénomène ^de

relaxation des deux sortes de parois ^{à 900 ou à 1800} [2], [3].

FIG. 1.

Nous avons entrepris ^{cette étude sur une ferrite de} composition MnO,4Fe2,6Û4+ 0,018 pour chacun des effets I, II, ^{III. Pour} chaque phénomène, ^{nous mesu-}

rons à température ^fixe l’intensité de la désaccom- modation de la perméabilité ^{DA en fonction du} champ

de mesure Hm appliqué. Hm ^varie de 10 m0e à 500 m0e. DA = (yo

03BC30) /03BCo, où 03BC0 représente ^la

valeur de la perméabilité 1 seconde environ après ^la

désaimantation et 03BC30 ^trente minutes après. ^{La mesure} (*) ^Adresse permanente : Laboratoire de Recherches

« Polfer », Varsovie, Pologne.