Systèmes à non minimum de phase

Le transfert rationnel G(s) = ^N(s)_D(s) où N(s) et D(s) sont deux polynômes premiers entre eux (i.e., pas de racine commune dans C) est dit à non minimum de phase si l'un de ses zéros (i.e. l'une des racines de N(s)) est à partie réelle strictement positive. On parle alors de zéro instable. Ce type de systèmes est réputé dicile à contrôler. Ces systèmes sont souvent associés à une réponse inverse lors d'une variation en échelon de l'entrée¹⁴.

Pour comprendre la diculté, rien ne vaut un petit exemple. Considérons le second ordre suivant

G(s) = 1−s s² .

Ce transfert correspond, sous forme d'état, à un double intégrateur, typiquement un système mécanique régi par la loi de Newton,

d

dtx₁ =x₂, d

dtx₂ =u

où la mesurey est une combinaison "contradictoire" de la positionx₁ et la vitesse x₂ : y=x1−x2.

En partant de l'équilibre x₁ = x₂ = y = u = 0 pour les t ≤ 0, considérons la réponse à un échelon unitaire u = 1 pour t > 0. Un calcul simple donne y(t) = ^t₂² −t pour t > 0. Ainsi au

14. Cette réponse inverse n'est pas cependant une caractérisation mathématique du fait qu'un zéro soit in-stable.

tout début y commence par être négatif pour à terme devenir positif. Si au lieu de 1−s on avait eu1 +s, nous n'aurions pas eu cette réponse inverse. Ainsi, pour réguler y, un contrôleur proportionnel ne sait pas dans quelle direction partir. Le bouclage u=−K_py conduit toujours à une boucle fermée instable quelque soit le gain K_p choisi. En eet le système bouclé,

d

dtx₁ =x₂, d

dtx₂ =−K_px₁+K_px₂, est instable dès que K_p 6= 0 : la matrice

0 1

−K_p K_p

est toujours instable avec une trace et un déterminant de même signe (voir le critère de Routh, condition 1.12). En transfert, on retrouve ce résultat en regardant les zéros de1 +GK avecK(s) = K_p, soit 1 +K_p^1−s_s2 = 0 qui donne s²−K_ps+K_p = 0.

Avec un correcteur PI de transfert K(s) = K_p + ^K_sⁱ (K_p gain proportionnel et K_i gain intégral) la situation est identique : 1 +GK = 0 s'écrit 1 + ^1−s_s2 Kp +^K_sⁱ

= 0 soit s³−K_ps² + (K_p−K_i)s+K_i = 0.

Le critère de Routh (conditions 1.13) donne ici les conditions de stabilité

−K_p >0, K_p−K_i >0, K_i >0, −K_p(K_p−K_i)> K_i qui sont impossibles à satisfaire quelques soient les valeurs de K_p etK_i.

Il est possible, pour stabiliser, de remplacer le terme "intégral" par un terme "dérivé"

K(s) =K_p+K_ds

de gainK_d. Maintenant,1 +GK = 0 donne l'équation d'ordre 2suivante : (1−K_d)s²+ (K_d−K_p)s+K_p = 0

Ces racines sont stables si, et seulement si, K_d−K_p

1−K_d >0, K_p

1−K_d >0.

Un raisonnement simple montre que ces conditions de stabilité sont équivalentes à 0< K_d<1, 0< K_p < K_d,

Ces deux inégalités dénissent un triangle. Le fait que ce domaine de stabilité soit si peu étendu dans le plan(K_p, K_d) est une indication de petites marges de robustesse. Pour s'en convaincre, il sut de tracer le lieu de Nyquist avecK_d = 1/2etK_p = 1/4, par exemple. De plus un terme

"dérivé" amplie notablement les bruits de mesure et donc il vaut mieux prendre K_d petit.

Pour les systèmes d'ordre plus élevé, une telle analyse avec Routh n'est pas très commode.

Il est alors utile de tracer le lieu de Nyquist de GK pour certaines valeurs des paramètres du correcteur K et d'analyser les marges de gain et de retard.

Chapitre 3

Commandabilité, stabilisation, feedback

Un système commandé _dt^dx =f(x, u) est un système sous-déterminé. La diérence entre le nombre d'équations (indépendantes) et le nombre de variables donne le nombre de commandes indépendantesm= dimu. Il faut noter que le degré de sous-détermination est ici inni car on ne manipule pas des scalaires mais des fonctions du temps. L'étude des systèmes sous-déterminés d'équations diérentielles ordinaires est d'une nature diérente de celle des systèmes déterminés qui ont été l'objet du Chapitre 1. Néanmoins, toutes les notions que nous y avons vues vont nous être utiles.

La particularité de ces systèmes sous-déterminés est qu'on peut utiliser la commande pour agir sur eux. En pratique, deux problèmes nous intéressent : la planication et le suivi de trajectoires.

La notion clef de ces problèmes est la commandabilité. Dans ce chapitre, après une rapide dénition de cette propriété dans le cas non linéaire général (voir Dénition12), nous étudions en détails les systèmes linéaires _dt^dx = Ax+Bu. Leur commandabilité est caractérisée par le critère de Kalman (voir Théorème23). Nous présentons alors deux méthodes pour résoudre les problèmes qui nous préoccupent.

La première méthode utilise la forme normale dite de Brunovsky. L'écriture sous cette forme met en lumière un paramétrage explicite de toutes les trajectoires en fonctions de m fonctions scalaires arbitraires t 7→ y(t) et d'un nombre ni de leurs dérivées. Ces quantités y, dites sorties de Brunovsky, sont des combinaisons linéaires de x. Elles permettent de calculer très simplement des commandes u faisant transiter le système d'un état vers un autre. Le problème de planication de trajectoire est ainsi résolu. Ce point est détaillé à la Section 3.3.4.

Les sorties de Brunovsky permettent également de construire le bouclage (feedback) qui assure le suivi asymptotique d'une trajectoire de référence arbitraire. La convergence est obtenue par la technique de placement de pôles. On se reportera au Théorème 25.

La seconde méthode s'attache à optimiser les trajectoires. On caractérise le contrôle en boucle ouverte permettant d'aller d'un état vers un autre tout en minimisant un critère quadra-tique. On calcule également la commande minimisant l'écart quadratique entre la trajectoire de référence et la trajectoire réelle. On montre que la solution optimale est donnée par un feedback dont les gains sont calculés à partir d'une équation matricielle de Riccati. C'est la commande linéaire quadratique. Cette technique est détaillée à la Section 3.4.

95

Figure 3.1 Deux pendules accrochés au même chariot d'abscisse u, le contrôle.

3.1 Un exemple de planication et de suivi de trajectoires

Nous considérons un système de deux oscillateurs de fréquences diérentes soumis en paral-lèle à un même contrôle. Comme nous le verrons dans l'Exemple15, ce modèle est d'une portée assez générale. Il correspond, à une réécriture près, à la dynamique linéarisée d'un système quantique à trois niveaux dont les transitions entre le niveau fondamental et les deux niveaux excités (d'énergies diérentes) sont contrôlées par la lumière d'un laser.