Les résultats du modèle thermodynamique décrit ci-dessus montrent que l’enri- chissement de la dislocation en oxygène n’est possible que pour des températures très basses (au-dessous de 50 K). Ceci nous permet de déduire que le durcissement du zirconium sous l’effet de l’oxygène n’est pas le résultat d’un vieillissement du matériau mais dû à une interaction entre la dislocation en mouvement et les atomes d’oxygène se trouvant dans la matrice. À partir de nos résultats ab initio, nous proposons différents scénarios possibles.
4.2.1 Premier scénario
On part d’une dislocation dans son état de plus basse énergie dissociée dans le plan prismatique. Si on suppose une contrainte glissile dans le plan prismatique, la dislocation glisse facilement dans son plan de dissociation prismatique sous l’ef- fet de cette contrainte. Lorsque cette dernière rencontre un atome d’oxygène situé naturellement dans un site octaédrique dans son plan de glissement, la dislocation dévie vers le plan prismatique voisin comme le montre la figure 5.18. Cette dévia- tion est assurée par un changement de la structure de cœur de la dislocation vers la configuration métastable pyramidale. Maintenant si on suppose que cette contrainte oblige la dislocation à continuer à glisser dans le plan prismatique, la dislocation
CHAPITRE 5. DURCISSEMENT DU ZIRCONIUM PAR AJOUT D’OXYGÈNE se détache de l’atome d’oxygène en migrant dans le plan prismatique voisin, et re- trouve sa configuration d’équilibre prismatique pour glisser facilement dans ce même plan prismatique (voir Fig. 5.18). On témoigne donc dans ce scénario d’un double glissement dévié de la dislocation vis, d’abord, vers le plan pyramidal π1, ensuite
vers le plan prismatique voisin. Ce premier scénario décrit un durcissement du glis- sement facile prismatique par un double glissement dévié fréquent dans les plans pyramidaux π1. Il n’implique pas la ségrégation de l’oxygène dans la dislocation.
Figure 5.18 – Cartes de Vitek illustrant le glissement de la dislocation vis hai en présence de l’oxygène. Le carré vert désigne l’atome d’oxygène et la croix noire désigne le centre initial de la dislocation.
4.2.2 Deuxième scénario
Dans ce cas on reprend les deux premières étapes du scénario 1 comme le montre la figure 5.19, étapes 1 et 2. Lorsque la configuration métastable est générée sous l’effet de l’oxygène ou lors d’un glissement pyramidal thermiquement ou mécani- quement activé, l’atome d’oxygène peut ségréger sur la dislocation et la piéger dans cette configuration métastable sessile grâce au site attractif décrit précédemment. Ceci correspond à l’étape 3 de la figure 5.19. Cette étape est contrôlée par la facilité ou non de la migration de l’oxygène dans le site attractif. Nous avons donc calculé ab initio la barrière énergétique de la migration de l’oxygène correspondant à l’étape 3 sur figure 5.19. Cette barrière est représentée sur la figure 5.20. Faute de temps, nous présentons sur la figure une barrière convergée à des forces de 123 meV/Å. La convergence de cette barrière à 10 meV/Å est en cours. On obtient pour l’instant une énergie de migration Emig = 2.03 eV. Le durcissement du matériau par pié-
geage de la dislocation dans cette configuration sessile nécessite donc une activation thermique importante. Ce mécanisme est donc limité aux hautes températures.
CHAPITRE 5. DURCISSEMENT DU ZIRCONIUM PAR AJOUT D’OXYGÈNE
Figure 5.19 – Cartes de Vitek illustrant le glissement de la dislocation vis hai en présence de l’oxygène. Le carré vert désigne l’atome d’oxygène et la croix noire désigne le centre initial de la dislocation.
−0.5 0 0.5 1 1.5 2 2.5 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 E mig (eV) Coordonnée de réaction
Figure 5.20 – Barrière de migration de l’oxygène d’un site octaédrique de la struc- ture HCP vers le site octaédrique attractif au centre de la structure de coeur méta- stable pyramidale de la dislocation vis correspondant à l’étape 3 sur la figure 5.19.
CHAPITRE 5. DURCISSEMENT DU ZIRCONIUM PAR AJOUT D’OXYGÈNE
Conclusion
Dans ce chapitre nous avons caractérisé l’interaction de l’oxygène avec les fautes d’empilement prismatique et pyramidale ainsi qu’avec la dislocation vis hai dans ses différentes configurations stable et métastables.
Notre étude en simulation ab initio permet de distinguer principalement deux effets majeurs de l’oxygène sur les propriétés de la dislocation vis hai dans le zirconium. L’oxygène favorise d’abord le glissement dévié dans les plans pyramidaux π1 en provoquant un changement de la structure de cœur
de la dislocation. Lorsque l’oxygène est présent dans le plan de glissement de la dislocation, ce dernier entraine le passage de la structure de cœur de la configuration prismatique vers la configuration pyramidale métastable, responsable du glissement dévié dans les plans π1. Cet effet conduit à un
scénario de durcissement du matériau par inhibition du glissement prisma- tique facile et activation du glissement pyramidal plus difficile.
Lorsque cette configuration est activée thermiquement ou mécaniquement, ou encore sous l’effet de la présence de l’oxygène, l’atome d’oxygène peut migrer vers le site octaédrique attractif au centre de la dislocation et piège alors la dislocation dans cette configuration métastable sessile. On témoigne donc d’un deuxième scénario de durcissement par piégeage de la dislocation dans une configuration moins mobile que la configuration prismatique de plus basse énergie. Cependant, ce scénario est a priori moins favorable et limité à des températures importantes.
CHAPITRE
6
GLISSEMENT DES DISLOCATIONS VIS DANS LE
TITANE ET DURCISSEMENT PAR AJOUT
D’OXYGÈNE
D
ans les chapitres précédents, nous avons réussi à tracer le profil énergétique complet de la dislocation vis hai dans le zirconium montrant les différentes configurations possibles de la dislocation au cours de ses différents modes de glis- sement ainsi que leurs niveaux de stabilité relatifs. Nous avons également étudié l’influence de l’ajout de l’oxygène dans le zirconium sur ce profil énergétique et donc sur le comportement de la dislocation vis. Enfin, les résultats obtenus ont permis d’expliquer l’origine du durcissement induit par l’ajout de l’oxygène dans le zirconium, et de proposer un scénario illustrant le mécanisme responsable de ce durcissement.Comme le montre la synthèse bibliographique au premier chapitre, le titane, un métal de transition se situant sur la même colonne du tableau périodique que le zirconium, possède un glissement principal prismatique des dislocations vis tout comme le zirconium [20]. Le but de ce chapitre est d’étendre l’étude effectuée sur le zirconium, au titane. La démarche suivie pour le zirconium est donc adoptée pour le titane. Ce chapitre comporte alors deux parties : la première porte sur le comportement de la dislocation vis hai dans le titane pur. La deuxième partie présente une étude de l’effet durcissant de l’oxygène observé dans le titane.
1
Propriétés des dislocations vis dans le titane pur
On s’intéresse dans cette partie au mouvement des dislocations vis hai dans le titane pur. Les observations microscopiques montrent que dans le Ti pur, le sys- tème principal de glissement des dislocations vis hai est le glissement dans les plans prismatiques (1¯100) [11]. Cependant, les traces de glissement de ces dislocations ne sont pas rectilignes et présentent des ondulations [75]. On parle aussi de mouve- ment saccadé des dislocations vis [43]. Des traces de glissement dévié dans les plans pyramidaux de première espèce ont été également remarquées en microscopie [12].
CHAPITRE 6. GLISSEMENT DES DISLOCATIONS VIS DANS LE TITANE
Les calculs ab initio montrent l’existence d’une configuration stable où la disloca- tion vis est étalée dans le plan prismatique comme dans le cas du zirconium [16, 17]. Néanmoins certains calculs en simulations atomiques montrent que la configuration de la dislocation vis dépend de sa position initiale dans le cristal et qu’il existe éga- lement une autre configuration possible de la dislocation vis où cette dernière est étalée partiellement dans le plan pyramidal [17–19]. Cependant les travaux existants ne permettent pas de connaître les niveaux énergétiques correspondants à ces deux configurations. Nos travaux dans le zirconium présentés dans les chapitres précé- dents montrent l’existence de trois configurations possibles de la dislocations vis hai, une prismatique de plus basse énergie et deux métastables pyramidales. L’in- térêt de cette partie est de déterminer les propriétés de la dislocation vis hai dans le titane pur, afin d’expliquer le mouvement irrégulier de la dislocation vis dans les plans prismatiques ainsi que leur glissement dévié dans les plans π1. Au vu de nos
résultats dans le Zr, on choisit de commencer d’abord par tester la stabilité des dif- férentes configurations possibles de la dislocation vis hai en effectuant des calculs ab initio dans le Ti pur. Ce travail a donné lieu à un article intitulé "Dislocation locking versus easy glide in titanium and zirconium", paru dans Nature Materials [23].