Modle JZ.
En (4.5), nous avons introduit une correction1=n(Q)pour tenir compte de la lgre modication de la multiplicit aprs repondration p
s= 91 GeV. Les multiplicits des vnements plus haute nergie sont galement modies. Par exemple, la table 5.1 donne les multiplicits moyennes des vnements slectionns comme candidats
W+W; 183 GeV, avant et aprs la pondration. Nous donnons dans la mme table les multiplicits observes dans les donnes.
Une autre correction a t ncessaire: l'e!cacit de slection des pions, en fonction de Q, tait modie par le poids attribu chaque vnement dans le canal WW !
164 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W. Evnements nombre de traces nombre de traces
simuls avant repondration aprs repondration
WW !q1q2q3q4
32:700:05 31:980:05
WW !q1q2ll 16:460:04 16:020:04
Z !qq 33:100:16 32:420:15
ZZ 30:670:18 31:820:18
Evnements nombre de traces rels
WW !q1q2q3q4
33:030:34
WW !q1q2ll 16:170:27
Tableau 5.1: Multiplicit moyenne des dirents types d'vnements simuls 183 GeV, avant et aprs repondration, compare celle des donnes. Concernant les tats nals simulsqq et ZZ, les valeurs correspondent aux vnements slectionns commeWW !q1q2q3q4. Le lepton identi (e,,) n'est pas compt dans le nombre de traces charges pour les tats nals WW ! q1q2ll. Les incertitudes sont toutes d'origine statistiques.
q1q2q3q4. Cette e!cacit est dnie comme le rapport du nombre de paires de pions slectionnes sur le nombre de paires de pions formes au niveau de la gnration. La gure 5.1 montre cette e!cacit avant et aprs repondration pour les deux canaux tudis.
Cet eet n'est pas d la mthode de repondration, les distributions du nombre de paires formes restant pratiquement les mmes avec et sans eet de Bose-Einstein au niveau de la gnration (gure 5.2). Au contraire, ces distributions sont direntes pour les vnements slectionns, le nombre total de paires diminuant aprs repondration (gure 5.3).
Cette dirence provient donc de la slection des vnements WW !
q1q2q3q4proprement dite. En eet, la multiplicit moyenne des vnements retenus par le rseau de neurones est plus leve que celle des vnements rejets. Nous avons vri sur les vnements Z !qq que le poids par paires tait plus important sur les vnements de basse multiplicit, comme on peut le constater sur la gure 5.4 dans le cadre des modles (J.Z.) et (W.F.).
Les distributionsN++
BE(Q)etN+;
BE(Q)du nombre de paires de pions de mme signe et de signes opposs sont donc corriges, une fois la repondration eectue, par un facteur 1=n(Q)=(a;b(Q)), avec:
n(Q)=
Npaires de pions reconstruites avec ponderation(Q)
Npaires de pions reconstruites sans ponderation (Q)
=a;b(Q)
5.2. Retour sur l'ajustement des Monte-Carlo. 165
Q(GeV)
Q(GeV) Q(GeV)
Q(GeV)
Figure 5.1: Distribution de l'e!cacit de reconstruction des paires de pions, dnie comme le rapport du nombre de paires de pions slectionnes sur le nombre de paires de pions formes au niveau de la gnration. Ces e!cacits sont donnes pour les paires de mme signe (haut), et celles de signe contraire (bas). Dans le canalWW !
q1q2q3q4(4 jets), l'e!cacit aprs pondration est modie pour Q>0.2 GeV environ, alors qu'elle est inchange pour le canalWW !q1q2ll(2 jets,l,). Nous avons utilis le Monte-Carlo KORALW 183 GeV.
166 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Q(GeV)
Q(GeV) Q(GeV)
Q(GeV)
Figure 5.2: Distribution du nombre de paires formes, en fonction de Q, au niveau de la gnration. En haut pour le canal WW ! q1q2q3q4, en bas pour le canal
WW !q1q2ll. Ces distributions restent pratiquement inchanges avec et sans eet de Bose-Einstein. Nous avons utilis le Monte-Carlo KORALW 183 GeV.
5.2. Retour sur l'ajustement des Monte-Carlo. 167
Q(GeV)
Q(GeV) Q(GeV)
Q(GeV)
Figure 5.3: Distribution du nombre de paires formes, en fonction de Q. En haut pour le canalWW !q1q2q3q4, en bas pour le canalWW !q1q2ll, cette fois uniquement pour les vnements slectionns. Ces distributions sont direntes, essentiellement dans le canalWW !q1q2q3q4, selon que l'eet de Bose-Einstein est prsent ou non. Nous avons utilis le Monte-Carlo KORALW 183 GeV.
168 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Figure 5.4: Poids Wpaire par paire (approxim par Wpaire = W=(N=2)
2, o N est le nombre de bonnes traces charges de l'vnement et W son poids) en fonction de la multiplicit pour les vnements Z ! qq 91 GeV. Les vnements de plus basse multiplicit sont l'origine des valeurs de Wpaire les plus grandes, d'o l'eet observ de la slection WW ! q1q2q3q4sur le nombre de paires reconstruites aprs repondration.
5.2. Retour sur l'ajustement des Monte-Carlo. 169
Q(GeV)
Q(GeV)
Figure 5.5: Distribution R++
(Q) (R+;
(Q)) du nombre de paires de pions de mme signe (de signes opposs) avec eet de Bose-Einstein divis par le mme nombre sans l'eet, dans les vnements simuls WW ! q1q2q3q4 183 GeV. Les cercles montrent ces rapports sans correction, alors que les points noirs les montrent une fois les distributions N++
BE(Q) et N+;
BE(Q) corriges par 1=n(Q). Cette correction n(Q), paramtre par a ;b(Q), est indique en trait pointill sur les distributions avant correction.
Ceci permet d'obtenir le mme nombre de paires deavant et aprs repondration pour Q >0:2 GeV. La gure 5.5 montre les rapports R++
(Q)=N++ BE(Q)=N++ noBE(Q) etR+; (Q)=N+; BE(Q)=N+;
noBE(Q)obtenus dans le canalWW !q1q2q3q4avec et sans cette correction. Les distributions N++
BE(Q) et N+;
BE(Q) sont corriges diremment pour le signal et pour le fond. Les direntes valeurs de aetb utilises sont indiques dans la table 5.2.
Modle WF.
Comme dans le premier modle, les distributions N++
BE(Q) etN+;
BE(Q) sont corri-ges dans chaque intervalle en Q par une fonction 1=(a;b(Q))pour les vnements Monte-Carlo slectionns comme candidats WW !q1q2q3q4. Les direntes valeurs de a etb utilises sont indiques dans la table 5.2.
170 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W. Distribution corrige a b (GeV;1)
Mthode de Jadach et Zalewski 172 GeV
N++ (Q) WW !q1q2q3q4 0.96 0.038 N+; (Q) WW !q1q2q3q4 0.96 0.036 N++ (Q)Z !qq 0.82 0.037 N+; (Q)Z !qq 0.82 0.034 N++ (Q) ZZ 1.10 0.076 N+; (Q) ZZ 1.12 0.068 Mthode de Wit et Fialkowski 172 GeV
N++ (Q) WW !q1q2q3q4 1. 0.057 N+; (Q) WW !q1q2q3q4 1. 0.057 N++ (Q)Z !qq 1.31 0.12 N+; (Q)Z !qq 1.27 0.10 N++ (Q) ZZ 1.05 0.046 N+; (Q) ZZ 1.06 0.037 Mthode de Jadach et Zalewski 183 GeV
N++ (Q) WW !q1q2q3q4(BEB) 0.97 0.032 N+; (Q) WW !q1q2q3q4(BEB) 0.97 0.035 N++ (Q) WW !q1q2q3q4(BEI) 0.96 0.018 N+; (Q) WW !q1q2q3q4(BEI) 0.96 0.022 N++ (Q)Z !qq 0.89 0.069 N+; (Q)Z !qq 0.89 0.069 N++ (Q) ZZ 0.95 0.035 N+; (Q) ZZ 0.95 0.035 Mthode de Wit et Fialkowski 183 GeV
N++ (Q) WW !q1q2q3q4 1. 0.047 N+; (Q) WW !q1q2q3q4 1. 0.047 N++ (Q)Z !qq 1.55 0.25 N+; (Q)Z !qq 1.52 0.25 N++ (Q) ZZ 0.93 0.033 N+; (Q) ZZ 0.93 0.033 Tableau 5.2: Corrections appliques aux distributions N++
BE(Q) et N+;
BE(Q) sous la forme1=(a;b(Q)). Ces corrections assurent de retrouver le mme nombre de paires de pions avant et aprs la repondration de l'vnement. A 183 GeV, la correction est dirente selon que des pions issus chacun d'un desW peuvent (BEB) ou non (BEI) tre corrls pour le modle (J.Z.).
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 171