W+W; CC03 KORALW BE3 39600 15.73
qq PYTHIA BE3 10800 101.8
W+W; CC03 KORALW BE23 40000 15.73
qq PYTHIA BE23 20000 101.8
Tableau 5.3: Nombres d'vnements gnrs 183 GeV en utilisant les options BE3
et BE23 de simulation des corrlations de Bose-Einstein dans JETSET.
Modle JETSET.
Aucun ajustement supplmentaire n'est eectu ici. La table 5.3 donne les nombres d'vnements gnrs pour le signal et le bruit de fond 183 GeV. L'hadronisation est eectue avec JETSET, et nous indiquons galement l'option utilise pour simuler les corrlations de Bose-Einstein .
Avec ce modle, nous ngligerons le fond ZZ que nous n'avons pas gnr. Les prdictions des optionsBE23etBE3 tant trs semblables (gure 5.6), nous ne consi-drerons plus le modle BE23 dans la suite.
5.3 Les corrlations dans les paires WW.
Avant de nous intresser la mesure des corrlations dans les paires de W, nous ferons deux rappels:
Nous rappelons que le Monte-Carlo utilis est toujours compos d'un mlange d'vnementsCC03et4f (cf 3.6). Les sections e!caces de production de paires de W seront donc de 12.6 pb 172 GeV, et de 15.98 pb 183 GeV.
Pour les donnes, la luminosit collecte 172 GeV est de 10.65 pb;1, et de 56.83 pb;1 183 GeV.
Nous prsentons maintenant la mesure des corrlations de Bose-Einstein dans le canal WW !q1q2llet dans le canal WW !q1q2q3q4.
5.3.1 Corrlations dans le canal
WW !q 1q 2
ll
Dans ce canal, le lepton identi est d'abord extrait de l'vnement, la slection des pions tant ensuite similaire celle dcrite en (4.4).
Les distributions simulesN
(Q)etN+;
(Q)sont normalises aux donnes selon:
Nnorm: (Q)= NWWdonnees !qql NWWMCattendus !qql WW L NMCgen eres N (Q)
172 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Figure 5.6: Comparaison du rapport R(Q) obtenu avec les modlesBE3 etBE23pour des vnements WW !q1q2q3q4 183 GeV. Les prdictions tant comparables, nous ne considrerons pas le modleBE23 dans la suite.
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 173 172 GeV 183 GeV NWWdonnees !qql NWWMCattendus !qql NWWdonnees !qql NWWMCattendus !qql 44 46.1 330 317.6
Tableau 5.4: Nombres d'vnements observs et attendus dans le canal WW !
q1q2ll 172 et 183 GeV. Nnorm: +; (Q)= NWWdonnees !qql NWWMCattendus !qql WW L NMCgen eres N+; (Q) o NWWdonnees
!qql est le nombre d'vnements WW ! q1q2llslectionns dans les don-nes, NWWMCattendus
!qql le nombre d'vnements attendus d'aprs le Monte-Carlo WW, le fond tant nglig1. Ces nombres gurent dans la table 5.4. WW est la section e!cace de production de paires de bosons W, et L la luminosit intgre des donnes relles utilise pour eectuer notre analyse.
Nous utiliserons pour l'ajustement du rapport R
(Q)une fonction du type:
C(Q)=(1+ Q)(1+e;2Q2 ):
Rsultats 172 GeV.
La table 5.5 donne les rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) pour les v-nements WW ! q1q2ll 172 GeV. Nous comparons les donnes aux deux modles disponibles cette nergie. A noter qu'ils prvoient tous deux une largeur trop faible de la distribution R
(Q), et que l'eet des corrlations de Bose-Einstein n'est visible que dans le premier intervalle de Q < 0:2 GeV. Les deux paramtres et sont de ce fait presque compltement corrls.
Rsultats 183 GeV.
La table 5.6 donne les rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) pour les v-nements WW ! q1q2ll 183 GeV. Nous comparons les donnes aux trois modles prsents dans le chapitre prcdent.
Combinaison des donnes 172 et 183 GeV.
Les rsultats obtenus en combinant les donnes collectes 172 et 183 GeV sont indiqus dans la table 5.7. Nous comparons les donnes au modle de Jadach
1Cette assertion n'est pas rigoureusement exacte: une partie du bruit de fond (vnementsWe ) tant comprise dans le Monte-Carlo 4 fermions utilis.
174 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
(GeV;1) (GeV;1) C 2/ndof J.Z. 0:9870:004 0:0070:003 0:310:14 7:513:16 0.98 4.7/11 W.F. 0:9910:007 0:0060:005 0:250:07 6:571:89 0.87 7.8/11 donnes 0:9750:008 0:010:06 0:510:37 4:712:41 0.38 5.7/11 Tableau 5.5: Rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) par une fonction du type
(1+ Q)(1+e;2Q2
), pour les vnementsWW !q1q2ll 172 GeV. Les incertitudes sont d'origine statistique.
(GeV;1) (GeV;1) C 2/ndof J.Z. 0:9950:003 0:0030:002 0:670:63 11:973:87 0.99 10.8/11 W.F. 0:9970:004 0:0030:003 0:680:71 11:944:41 0.99 11.3/11 JETSET 0:9780:005 0:0120:003 0:240:02 4:490:28 0.41 28.1/11 donnes 0:9970:03 0:0:02 0:180:11 3:741:99 0.50 7/11 Tableau 5.6: Rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) par une fonction du type
(1+ Q)(1+e;2Q2
), pour les vnementsWW !q1q2ll 183 GeV. Les incertitudes sont d'origine statistique.
et Zalewski (J.Z.), de Wit et Fialkowski (W.F.) et de Sj*strand (JETSET). Dans ce dernier cas, seule la prdiction 183 GeV est disponible, alors que nous avons somm les prdictions 172 et 183 GeV pour les deux autres modles.
modles (GeV;1) (GeV;1) C 2/ndof J.Z. 0:9930:003 0:0030:002 0:690:63 12:003:82 0.99 10.4/11 W.F. 0:9960:004 0:0030:003 0:550:64 11:085:15 0.99 11/11 JETSET 0:9780:005 0:0120:003 0:240:02 4:490:28 0.41 28.1/11
donnes 0:990:03 0:0050:02 0:210:11 4:121:69 0.47 6.5/11 Tableau 5.7: Rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) par une fonction du type
(1+ Q)(1+e;2Q2
), pour les vnements WW ! q1q2ll, en additionnant les donnes 172 et 183 GeV. Les incertitudes sont d'origine statistique.
Une nouvelle fois, le mauvais 2 de l'ajustement du modle JETSET traduit l'inadquation du paramtrage choisi, essentiellement dans la rgion Q >0:5GeV.
Rsum.
Les rsultats obtenus sont donc:
a 172 GeV =0:510:37 =4:712:41GeV;1
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 175 172 GeV 183 GeV NWWdonnees !qql NWWMCattendus !qql NWWdonnees !qql NWWMCattendus !qql 69 63.4 503 468.2
Tableau 5.8: Nombre d'vnements slectionns et attendus dans le canal WW !
q1q2q3q4 172 et 183 GeV.
a 183 GeV =0:180:11 =3:741:99GeV;1:
La combinaison de l'ensemble des donnes donne quant elle
=0:210:11 =4:121:69GeV;1
comme indiqu sur la gure 5.7, qui montre l'ajustement l'ensemble des donnes
WW ! q1q2ll, ainsi que la comparaison avec les dirents modles proposs pour simuler les corrlations de Bose-Einstein . L'accord entre les donnes et les prdictions est bon pour le modle JETSET, pour lequel cependant la valeur du2 est leve. Les paramtres et obtenus avec les modles JZ et WF ne sont pas trs signicatifs, l'eet n'tant visible que dans le premier intervalle en Q(Q <0:2 GeV).
5.3.2 Corrlations dans le canal
WW !q 1 q 2 q 3 q 4 Les distributionsN (Q)etN+;(Q)simules sont normalises aux donnes relles selon: Nnorm: (Q)= NWWdonnees !qqqq NWWMCattendus !qqqq X i iL NiMCgen eres Ni (Q) Nnorm: +; (Q)= NWWdonnees !qqqq NWWMCattendus !qqqq X i iL NiMCgen eres Ni +; (Q) oNWWdonnees
!qqqq est le nombre d'vnements WW !q1q2q3q4slectionns dans les don-nes, NWWMCattendus
!qqqq le nombre d'vnements attendus d'aprs les Monte-Carlo, avec
i=WW,qq et ZZ. Ces nombres sont prsents dans la table 5.8. Nous utiliserons pour l'ajustement du rapport R
(Q) une fonction du type:
C(Q)=(1+ Q)(1+e;2Q2 ):
Rsultats 172 GeV.
La table 5.9 donne les rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) pour les v-nements WW !q1q2q3q4 172 GeV. Nous comparons les donnes aux deux modles
176 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Figure 5.7: Rsultat de l'ajustement du rapportR
(Q)dans le canal semi-leptonique, compar trois modles de simulation de l'eet. L'accord entre les modles et les donnes est bon. L'ensemble des donnes collectes 172 et 183 GeV est utilis. Les prdictions des Monte-Carlo (J.Z.) et (W.F.) combinent galement ces deux nergies, alors que le Monte-Carlo (JETSET) n'a t gnr qu' 183 GeV.
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 177 disponibles cette nergie. Nous indiquons par (BEB) et (BEI) les cas avec et sans corrlations entre pions issus de direntsW. A noter que ces deux modles prvoient encore une largeur trop faible de la distribution R
(Q), et que l'eet des corrlations de Bose-Einstein n'est visible que dans le premier intervalle de Q(Q <0:2GeV). Les deux paramtres et sont de ce fait presque compltement corrls.
(GeV;1) (GeV;1) C 2/ndof J.Z. (BEB) 1:0030:005 0:0:003 0:790:83 12:304:2 0.99 7.9/11
J.Z. (BEI) 0:9990:005 0:0020:003 0:620:82 12:255:34 0.99 10.2/11 W.F. 1:0020:008 ;0:0020:005 0:611:10 12:237:35 0.99 6.8/11 donnes 0:9820:03 0:020:02 0:110:09 3:031:54 0.27 9.8/11 Tableau 5.9: Rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) par une fonction du type
(1+ Q)(1+e;2Q2
), pour les vnements WW ! q1q2q3q4 172 GeV. Les incer-titudes sont d'origine statistique.
Rsultats 183 GeV.
La table 5.10 donne les rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q)pour les v-nements WW !q1q2q3q4 183 GeV. Nous comparons les donnes aux trois modles tudis.
(GeV;1) (GeV;1) C 2/ndof J.Z. (BEB) 1:0020:008 0:0:005 0:360:17 7:073:31 0.94 8.6/11 J.Z. (BEI) 0:9990:008 0:0020:005 0:270:08 6:321:97 0.78 8.5/11 W.F 0:9870:014 0:0070:009 0:470:16 6:211:66 0.63 7.2/11 JETSET (BEB) 0:9780:005 0:0120:003 0:270:02 4:410:24 0.45 29.1/11 JETSET (BEI) 0:9850:005 0:0080:003 0:200:02 4:480:33 0.44 24/11 donnes 0:9650:016 0:020:01 0:210:05 2:820:48 0.41 14.3/11 Tableau 5.10: Rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) par une fonction du type
(1+ Q)(1+e;2Q2
), pour les vnements WW ! q1q2q3q4 183 GeV. Les incer-titudes sont d'origine statistique.
Combinaison des donnes 172 et 183 GeV.
Les rsultats obtenus en combinant les donnes collectes 172 GeV et 183 GeV sont indiqus dans la table 5.11. Nous comparons les donnes aux modles de Jadach et Zalewski (J.Z.), de Wit et Fialkowski (W.F.) et de Sj*strand (JETSET). Dans ce
178 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W. dernier cas, seule la prdiction 183 GeV est disponible, alors que nous avons somm les prdictions 172 et 183 GeV pour les deux autres modles. Nous indiquons pour deux modles les prdictions avec (BEB) et sans (BEI) corrlations entre pions issus de direntsW.
modles (GeV;1) (GeV;1) C 2/ndof
J.Z. (BEB) 0:9990:006 0:0:004 0:450:76 8:69:8 0.99 8.4/11 W.F. 0:990:01 0:0050:008 0:450:17 6:552:14 0.74 7.1/11 JETSET (BEB) 0:9780:005 0:0120:003 0:270:02 4:410:24 0.45 29.1/11 J.Z. (BEI) 0:9970:004 0:0010:001 0:280:12 6:862:80 0.91 7.7/11 JETSET (BEI) 0:9850:005 0:0080:003 0:200:02 4:480:33 0.44 24/11 donnes 0:970:02 0:020:01 0:190:04 2:820:46 0.39 14.5/11 Tableau 5.11: Rsultats de l'ajustement du rapport R
(Q) par une fonction du type
(1+ Q)(1 +e;2Q2
) pour les vnements WW ! q1q2q3q4, en combinant les donnes collectes 172 et 183 GeV.
Rsum.
Les rsultats obtenus sont alors:
a 172 GeV =0:110:09 (stat) =3:031:54(stat)GeV;1
a 183 GeV =0:210:05 (stat) =2:820:48(stat)GeV;1:
La combinaison de l'ensemble des donnes donne quant elle
=0:190:04 (stat) =2:820:46 (stat)GeV;1
comme indiqu sur la gure 5.8, qui montre l'ajustement l'ensemble des donnes
WW !q1q2q3q4, ainsi que la comparaison avec les dirents modles proposs pour simuler les corrlations de Bose-Einstein . Sur la gure du haut, les prdictions des Monte-Carlo incluent d'ventuelles corrlations entre pions issus pour l'un du W+ et pour l'autre du W;, alors que la gure du bas prsente les prdictions des Monte-Carlo quand les corrlations entre pions issus de W dirents sont interdites. Cette deuxime hypothse est favorise par les donnes.
Comme dans le canal WW ! q1q2ll, les modles JZ et WF ne permettent pas d'obtenir des valeurs signicatives des paramtres. Le modle JETSET reproduit bien la valeur observe de , mais la taille de la source ( ) observe est plus petite que dans ce modle ( 2.8 carts standard). Elle est galement plus petite que celle observe dans le canalWW !q1q2llet dans les vnements Z !qq p
s=91GeV ( 2.6 carts standard).
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 179
Figure 5.8: Figure du haut: comparaison des donnes WW ! q1q2q3q4aux prdic-tions des dirents modles incluant la possibilit de corrlaprdic-tions entre pions issus pour l'un du W+ et pour l'autre du W;. Figure du bas: comparaison des donnes
WW ! q1q2q3q4aux prdictions des dirents modles quand seuls les pions issus du mme W peuvent tre corrls. Cette hypothse est favorise par les donnes (ligne continue). L'amplitude de l'eet dans le canal hadronique est plus faible que dans le canal WW !q1q2llou que dans les vnements Z ! qq 91 GeV (courbe pointille). L'ensemble des donnes collectes 172 et 183 GeV est utilis. Les pr-dictions des Monte-Carlo (J.Z.) et (W.F.) combinent galement ces deux nergies, alors que le Monte-Carlo (JETSET) n'existe qu' 183 GeV. Les incertitudes sont d'origine statistique.
180 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Mesure des corrlations de Bose-Einstein entre pions issus de dirents
W.
Dans plusieurs publications "93395], il a t tent de mesurer les corrlations de Bose-Einstein entre les pions provenant de W dirents en soustrayant aux distri-butions obtenues dans le canal WW ! q1q2q3q42 fois les contributions provenant des pions issus d'un seulW, extraite des vnements WW !q1q2ll. Le nombre de paires dans le canalWW ! q1q2llest normalis au nombre de paires dans le canal
WW !q1q2q3q4selon: Nnorm: qql(Q)= NWW!qqqq NWW!qql Nqql(Q) Nnorm: +;qql(Q)= NWW!qqqq NWW!qql N+;qql(Q)
o NWW!qqqq est le nombre d'vnements WW ! q1q2q3q4slectionns dans les donnes ou attendus d'aprs le Monte-Carlo, et NWW!qql le nombre d'vnements
WW !q1q2llslectionns dans les donnes ou attendus d'aprs le Monte-Carlo. On forme ensuite le rapport
R (Q)= NWW!qqqqdonnees ;2NWW!qqldonnees NWW!qqqqdonnees +; ;2NWW!qqldonnees +; NWW!qqqqMC ;2NWW!qqlMC NWW!qqqqMC +; ;2NWW!qqlMC +;
qui est ajust avec une fonction du type(1+ Q)(1+e;2Q2
). La gure 5.9 reprsente le rsultat de cet ajustement sur les donnes collectes 172 et 183 GeV. Les paramtres obtenus sont=0:200:23et =2:121:43GeV;1. L'erreur statistique est telle qu'il n'est pas possible de conclure partir de cette observable sur l'existence de corrlations de Bose-Einstein entre les pions issus de W dirents dans le canal
WW !q1q2q3q4.
5.3.3 Vrications supplmentaires et erreurs systmatiques.
Mesure des corrlations dans les vnements
Z !qqradiatifs.
Une premire vrication concerne les eets dus l'acceptance. Elle sera dirente pour des W d'impulsion non nulle et pour des Z produit au repos p
s=91 GeV. Pour valuer cet eet, nous avons mesur les corrlations de Bose-Einstein dans les vnements Z ! qq radiatifs dans les donnes enregistres 130 (L = 2:87 pb;1), 136 (L=2:86 pb;1) et 140 (L =51 nb;1) GeV.
Nous rappelons que dans les retours radiatifs, un photon nergique est mis dans l'tat initial, ramenant l'nergie disponible dans le centre de masse au environ de
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 181
Figure 5.9: Rsultat de l'ajustement R
(Q)dni dans le texte. L'erreur statistique est telle qu'il n'est pas possible de conclure partir de cette observable sur l'existence de corrlations de Bose-Einstein entre les pions issus de W dirents dans le canal
WW !q1q2q3q4. L'ensemble des donnes 172 et 183 GeV est utilis. Les prdictions des Monte-Carlo (J.Z.) et (W.F.) combinent galement ces deux nergies, alors que le Monte-Carlo (JETSET) n'existe qu' 183 GeV. L'ajustement a un 2 de 8.9 pour 11 degrs de libert.
182 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
p
s=91 GeV. L'impulsion duZ reculant contre le photon 133 GeV (de l'ordre de 35 GeV) est du mme ordre de grandeur que celle d'un W 172 (de l'ordre de 30 GeV) ou 183 GeV (de l'ordre de 44 GeV).
La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans de tels vnements devrait donc donner des rsultats similaires ceux obtenus dans le canal WW !q1q2ll.
La slection des vnements Z ! qq radiatifs demande tout d'abord que le nombre de bonnes traces charges soit suprieur 5, et que l'nergie totale de ces traces soit plus grande que 10% de p
s. La seconde tape de la slection est la recherche d'ventuels photons mis dans l'tat initial. Pour identier ces photons, nous formons des jets avec l'algorithme JADE et un YCUT de 0.008, les objets reconstruits dans le SICAL et le LCAL n'tant pas pris en compte. Pour chaque jet, on appellera nergie lectromagntique EECAL la somme de l'nergie des lectrons (2.4.1), de celle des photons (2.4.2) et de celle des dp(ts rsiduels dans le ECAL. La fraction d'nergie lectromagntique est alorsEel: =EECAL=Ejet, oEjet est l'nergie du jet. Le nombre d'objets neutres dans le jet,Nn, est gal au nombre de photons et de rsidus reconstruits dans l'ECAL. Un photon dpose son nergie dans le ECAL, o il cre une gerbe lectromagntique compacte. Un jet sera donc considr comme tant un photon si son nergie est plus grande que 4 GeV et si plus de 90% de son nergie est dpose dans le ECAL. Pour les jets les moins nergiques (entre 4 et 25 GeV), la multiplicit en objets neutres doit tre faible et au moins 95% de l'nergie doit tre dpose dans le ECAL, an de rejeter les dsintgrations 0
! . Nous appliquons donc les critres suivant pour l'identication des photons:
NN 3et Eel:>0:95, ou
NN 5et Eel:>0:95 etjcosjetj>0:92, ou
Ejet >25 GeV etEel:>0:9.
L'axe du photon, ~P , est reconstruit partir des lectrons, photons et rsidus neutres contenus dans le jet. Si plusieurs photons sont reconstruits ~P total =
P
~P . Dans le cas d'un retour radiatif, leZ aura une impulsion oppose au photon mis dans l'tat initial, qui dnit l'axe du boost. Deux jets sont alors reconstruits dans l'vnement auquel on a retir ce (ces) photon(s). L'nergie de ce systme hadronique sera notep
s0. On calcule la fraction d'nergieq
s0=s partir des angles 1 et2 des jets par rapport la direction ~P , ou par rapport l'axe z si aucun photon n'est identi. Nous utilisons q s0=s= v u u tsin1 +sin2 ;jsin(1 +2 )j sin1 +sin2 +jsin(1 +2 )j :
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 183 L'nergie p
s0 du systme hadronique et sa masse invariante Minv doivent tre dans une fentre de 20 GeV autour de la masse du Z: 0:52 < q
s0=s < 0:82 et
70 < Minv <110 GeV. Enn, l'nergie manquante (les ventuels photons ISR tant retirs de l'vnement) doit tre plus grande que65% (ELEP;MZ), ce qui correspond un photon d'au moins 25 GeV. Le Monte-Carlo est constitu de deux lots de 7500 vnements Z !qq gnrs 130 GeV et 136 GeV.
Nous obtenons comme rsultat de la mesure des corrlations de Bose-Einstein
=0:400:10 =5:821:40GeV;1 C =0:61 =0:980:01 =0:0:01GeV;1
o les erreurs sont statistiques. Le rsultat de l'ajustement est superpos aux don-nes sur la gure 5.10. Nous considrons que l'erreur systmatique est la mme qu'
p
s=91GeV.
Les valeurs centrales de et sont plus leves que celles obtenues dans les dsint-grationsZ !qq 91 GeV. Cependant, tant donne la grande erreur statistique sur ce rsultat, nous n'ajouterons pas d'erreur systmatique lie l'acceptance.
Mesure des corrlations dans les vnements
Z !qqnon radiatifs.
Les vnements e+e;
! Z ! qq non radiatifs constituent le bruit de fond principal dans le canal WW ! q1q2q3q4. Nous verrons par la suite comment la mesure des corrlations de Bose-Einstein dans ces vnements qq peut tre utilise pour calculer l'erreur systmatique lie ce bruit de fond.
Nous dnissons ces vnements de la faon suivante:
ils ne doivent pas tre retenus par les slections WW ! q1q2llet WW !
q1q2q3q4.
Le nombre de bonnes traces charges, selon les critres de (3.3), doit tre d'au moins 5.
La dnition des photons ISR est identique celle du paragraphe prcdent. L'nergie manquante, dnie comme la dirence entre l'nergie dans le centre de masse et la somme des nergies de tous les objets reconstruits, doit tre inf-rieure 15% de l'nergie dans le centre de masse. An de rejeter les vnements radiatifs o le photon est dans l'acceptance du dtecteur, la mme coupure est applique l'vnement une fois ce photon enlev de la liste des objets recons-truits.
Enn, seuls les vnements vriantq
s0=s >0.9 sont retenus.
Les corrlations de Bose-Einstein sont alors mesures par l'ajustement du rapport
R
184 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Figure 5.10: Rsultat de l'ajustement du rapportR
(Q)=R(Q)donnees=R(Q)MC pour les vnements slectionns comme e+e;
! Z( ) ! qq radiatifs 133 GeV. Nous obtenons = 0:400:10 et = 5:821:40 GeV;1. Les incertitudes sont d'origine statistique.
5.3. Les corrlations dans les paires WW. 185
Figure 5.11: Rsultat de l'ajustement du rapportR
(Q)=R(Q)donnees =R(Q)MC pour les vnements slectionns commee+e;
!Z( )!qqnon radiatifs 183 GeV. Nous obtenons =0:220:04 (P1) et =3:190:46 GeV;1 (P2). Les incertitudes sont d'origine statistique.
vnements W+W; et ZZ sont prises en compte dans l'valuation de R(Q)MC. Le rsultats de l'ajustement est montr sur la gure 5.11. Nous obtenons
=0:220:05 =3:190:46GeV;1 =0:970:02 =0:010:01GeV;1
o les erreurs sont statistiques. La corrlation C est de 40%. Nous considrons que l'erreur systmatique est la mme qu' p
s = 91 GeV. Ces valeurs sont du mme ordre que celles obtenues dans les vnements Z ! qq 91 GeV et dans les vnements WW !q1q2ll. Aucun eet d l'nergie dans le centre de masse n'est visible entre 91 et 183 GeV.
186 Chapitre 5. La mesure des corrlations de Bose-Einstein dans les paires de W.
Eet de la slection dans le canal
WW !q1q2q3q4.
Dans ce canal, tant donn l'eet observ de la slection des vnements sur le nombre de paires reconstruites, nous avons vri que le rsultat ne dpendait pas de la valeur de la coupure sur la sortie du rseau de neurones (OUTNN), autrement dit du nombre d'vnements slectionns: pour cela, nous avons compar le rsultat obtenu avec le modle JZ et la coupure standard -0.3 aux rsultats obtenus avec