P
log10Pj, et enn la probabilit de l'vnement entier de contenir un quark b.
A 183 GeV, les variables utilises sont les moments de Fox-WolframH0 H2 H4, la somme des cosinus des angles entre jets, l'nergie, le nombre de traces char-ges et le nombre total d'objets du jet 1, la somme des probabilits Pj d'tre un jet de quark b, les sommes des cosinus des angles entre la trace charge la plus nergique et les autres traces charges des jets 1 et 2, l'impulsion du jet 4, l'nergie maximum emporte par un seul objet dans le premier, le deuxime et le troisime jet, le cosinus de l'angle entre le deuxime et le troisime jet, l'nergie manquante, le nombre de traces charges, la somme des impulsions transverses par rapport son axe des objets contenus dans le jet 2, la sphri-cit, l'asymtrie10entre le deuxime et le troisime jet, et enn l'nergie du jet 2. Les vnements sont slectionns comme candidatsWW !q1q2q3q4si la valeur du neurone de sortie, OUTNN, est suprieure -0.3. Cette valeur a t choisie de sorte minimiser l'erreur statistique attendue sur MW. L'e!cacit et la puret prdites par le Monte-Carlo 172 GeV en fonction de la coupure sur OUTNN sont indiques sur la gure 3.15. Nous obtenons une e!cacit de 85% (89.8%) 172 (183) GeV.
L'accord entre la distribution prvue pour OUTNN par le Monte-Carlo et celle obte-nue pour les donnes est montr sur la gure 3.16, le signalWW !q1q2q3q4piquant 1 et le bruit de fond piquant -1.
A 172 GeV, 69 vnements sont slectionns dans les donnes relles, pour 63.9 at-tendus (51.2 WW !q1q2q3q4, 0.06 WW !q1q2ll, 11.8 qq, 0.83 ZZ, 0.03 Zee). A 183 GeV, 503 vnements sont slectionns dans les donnes relles, pour 468.5 attendus (372.1WW !q1q2q3q4, 0.51WW !q1q2ll, 83.15qq, 12.41 ZZ, 0.35 Zee).
3.6 Combinaison des slections.
Les vnements passent d'abord la slection WW !q1q2eeet WW ! q1q2. S'ils ne sont pas retenus, ils passent ensuite par la slectionWW !q1q2, et enn par la slection WW !q1q2q3q4.
Les e!cacits de chaque slection pour chaque canal sont donnes dans les tableaux 3.14 et 3.15 172 GeV et 183 GeV respectivement, pour le Monte-Carlo CC03. Les e!cacits indiques pour la slectionWW !q1q2tiennent compte seulement des vnements o le est identi.
Les e!cacits (CC03) globales dans chaque canal des trois slections WW !
q1q2llsont indiques dans les mmes tableaux sur la ligne &slectionWW !q1q2ll'. Les purets et e!cacits globales pour les trois canaux des trois slections semi-leptoniques sont reportes dans la table 3.13 en fonction de l'nergie.
10L'asymtrie est dnie par:jP2 ;P3
j=jP2 +P3
96 Chapitre 3. La slection des vnements WW !q1q2lletWW !q1q2q3q4.
Figure 3.15: E!cacit (points noirs) et puret (cercles) obtenues pour la slection des vnementsWW !q1q2q3q4 172 GeV en fonction de la valeur du neurone de sortie. Courbe extraite de "68].
Energie (GeV) E!cacit (%) Puret (%)
172 79.7 95.0
183 80.5 94.4
3.6. Combinaison des slections. 97
Figure 3.16: Distribution de la valeur du neurone de sortie (OUTNN) pour le Monte-Carlo WW ! q1q2q3q4(histogramme gris), pour le fond et le signal (histogramme blanc) et les donnes 172 GeV (points noirs). Dans notre analyse, les vnements ayant OUTNN>-0.3 sont considrs comme des candidats WW ! q1q2q3q4. Courbe extraite de "68].
98 Chapitre 3. La slection des vnements WW !q1q2lletWW !q1q2q3q4. Slections Canaux WW !q 1 q 2 ee WW !q 1 q 2 WW !q 1 q 2 WW !q 1 q 2 q 3 q 4 WW !q 1 q 2 ee 81.56 0.30 7.96 0.01 WW !q 1 q 2 0.03 88.29 4.22 -WW !q 1 q 2 5.83 3.57 47.25 0.11 WW !q 1 q 2 ll 87.4 92.2 59.4 0.12 WW !q 1 q 2 q 3 q 4 0.10 85.0
Tableau 3.14: E!cacit (%) des slections dans chaque canal 172 GeV, calcules pour le Monte-Carlo CC03. Slections Canaux WW !q 1 q 2 ee WW !q 1 q 2 WW !q 1 q 2 WW !q 1 q 2 q 3 q 4 WW !q 1 q 2 ee 80.11 0.31 8.88 -WW !q 1 q 2 0.01 84.88 4.63 -WW !q 1 q 2 6.41 4.71 51.32 0.47 WW !q 1 q 2 ll 86.5 89.9 64.8 0.47 WW !q 1 q 2 q 3 q 4 0.13 89.78
Tableau 3.15: E!cacit (%) des slections dans chaque canal 183 GeV, calcules pour le Monte-Carlo CC03.
La puret de la slection des vnements WW ! q1q2q3q4est de 80.1% (79.4%), pour une e!cacit de 85% (89.8%) 172 (183) GeV.
Dans le cadre de l'analyse des corrlations de Bose-Einstein , le Monte-Carlo utilis 172 GeV pour le signalWW compte 20000 vnements CC03et 110000 vnements 4 fermions (vnements gnrs avec des diagrammes additionnels par rapport aux seuls diagrammesCC03). Nous utiliserons une section e!cace de 12.6 pb dans la suite pour WW. De mme, 183 GeV, 50000 vnements CC03 et 320000 vnements 4 fermions ayant t utiliss, la section e!cace considre sera de WW =15:98pb. Les e!cacits et purets des slections sur ces chantillons sont similaires celles obtenues sur le Monte-Carlo CC03 seul, sauf pour le canal WW ! q1q2ee. Dans ce cas, l'e!cacit est infrieure de 1.5 et 2% ( comparer 0.7% et 0.4% d'erreur statistique) 172 et 183 GeV respectivement.
99
Chapitre 4
L'ajustement des modles de
corrlations de Bose-Einstein
p
s =
91 GeV.
4.1 Introduction
Nous avons vu dans le premier chapitre que les corrlations de Bose-Einstein taient mises en vidence par l'accroissement de la section e!cace direntielle de production de paires de pions identiques, qui peut tre paramtr par une expression de la forme C2
= 1+exp(;Q2 2
). Nous concluions ce chapitre en insistant sur le fait que de nombreux eets pouvaient avoir une in uence sur la mesure des corr-lations de Bose-Einstein . Par exemple, les interactions forte et coulombienne entre pions, les rsonances de longue dure de vie et la procdure exprimentale utilise se traduisent par des eets se superposant celui des corrlations de Bose-Einstein . Les mesures eectues sont corriges dans la mesure du possible de ces eets. Ces corrections conduisent des rsultats dirents selon les expriences, et rendent trs di!cile l'estimation des erreurs systmatiques. Aprs avoir dcrit la mthode exp-rimentale gnrale, nous allons brivement rappeler les mesures de corrlations dj eectues, en insistant sur les dirences entre expriences. Dans une autre section, nous reviendrons sur le domaine plus particulier des collisionse+e;, et prsenterons les modles utiliss dans cette analyse. Nous dcrirons ensuite l'ajustement de ces modles au pic du Z. Nous consacrerons dans ce cadre une section la mesure des corrlations dans les dsintgrations Z ! bb, et une autre l'valuation des erreurs systmatiques.
100Chapitre 4. L'ajustement des modles de corrlations de Bose-Einstein p
s =91 GeV.