Chapitre III : Effet de la fluoration sur les propriétés physico-chimiques de la farine de bois
III. C.2. Analyse de la diffusion hydrique (Loi de Fick)
La deuxième loi de Fick peut être utilisée pour modéliser la diffusion de l'eau dans le
bois en dessous du point de saturation des fibres (Kawai, 1980). L’étude est ici réalisée sur
les résultats obtenus par la méthode des sels pour laquelle la forme de l'échantillon est
connue.
III.C.2.a. Modélisation
L’échantillon de farine de bois utilisé lors de l’analyse hygroscopique est modélisé par
un cylindre poreux, de rayon et de hauteur , contenu dans une capsule plastique,
elle-même représentée par un cylindre creux fermé sur la face inférieure (Figure III-25).
Figure III-25 - Modélisation de l'échantillon réel (gauche) et sans fond (droite)
La deuxième loi de Fick, en coordonnées cylindriques est exprimée suivant l’équation
III-2 :
III-2
Où est la concentration en eau dans l’échantillon en un point (r, θ, z) et un instant
(t) donné, et est le coefficient de diffusion, supposé constant pour chaque humidité
étudiée.
Effet de la fluoration sur les propriétés physico-chimiques de la farine de bois
La configuration de l’échantillon étudié pousse à poser les hypothèses de travail
suivantes :
la diffusion est uniaxiale suivant ,
l’échange d’eau entre l’air et le bois se fait sur la surface supérieure
uniquement, les bords et le fond étant considérés imperméables,
la surface supérieure de l’échantillon a une concentration égale à celle de
l’atmosphère pour ,
la concentration dans le reste de l’échantillon est nulle à , l’échantillon
étant considéré totalement sec au début de l’essai.
Suivant ces hypothèses, la simplification de l’équation III-2 conduit à l’équation III-3 :
III-3
Avec pour conditions aux limites :
pour , , ,
pour , , ,
III.C.2.b. Diffusion uniaxiale
On considère tout d’abord un échantillon sans fond, modélisé par une plaque
cylindrique avec bords latéraux uniquement (Figure III-25). L’équation de diffusion hydrique
unidimensionnelle dans un milieu poreux, en régime isotherme, peut s’écrire comme suit
(Pham, 2006) :
III-4
Où est la masse d’eau parunité de volume à l’instant t et à la coordonnée spatiale
z.
Nous étudions la diffusion hydrique dans une plaque mince de farine de bois,
d’épaisseur ( ) sur l’intervalle de masse correspondant à un intervalle
d’humidité relative . Les mesures ayant été réalisées à partir de l'état anhydre, la
masse est nulle. La condition initiale, pour , devient :
Et la condition aux limites, c'est-à-dire sur les faces supérieure et inférieure de
l’échantillon, pour :
La phase expérimentale (paragraphe III.C.1.a) a fourni la valeur de la masse d’eau
dans les échantillons de farine de bois en fonction du temps, soit :
III-5
Les masses d’eau initiales et finales des éprouvettes s’écrivent :
et
Avec le volume des échantillons.
On suppose que la variation de masse des échantillons n’est due qu’à l’adsorption
d’eau. La masse d’eau dans l’échantillon est donc égale à la variation de masse, définie
comme suit :
et
Avec : la variation de la masse au cours de l’essai de sorption de 0% à HR, et
la variation totale, une fois l’équilibre hygroscopique de l’échantillon atteint, lors de ce même
essai.
III.C.2.c. Résolution
La résolution de l’équation III-4, en tenant compte des conditions initiales et aux
limites, est obtenue par la méthode de la transformation de Laplace (Crank, 1975) :
III-6
Avec .
En intégrant cette équation dans le volume , on obtient :
Effet de la fluoration sur les propriétés physico-chimiques de la farine de bois
La diffusion hydrique dans la farine de bois peut alors être déterminée en résolvant
l’équation III-7. La solution obtenue peut être écrite sous la forme suivante :
III-8
Où pour un temps considéré.
En ne conservant que les deux premiers termes de l’équation III-7, on obtient la
formule approchée suivante :
III-9
Dans le modèle réel, l’échantillon possède un fond en , modélisé par une
surface imperméable. Cette condition aux limites est équivalente à celle vérifiée pour une
feuille plane avec condition de symétrie en son plan milieu. La solution donnée au
paragraphe précédent pour une plaque mince occupant la région reste donc
valable pour une plaque mince occupant la région avec une surface imperméable
en (Crank, 1975).
III.C.2.d. Résultats
Afin de résoudre l’équation III-7, on définit la fonction suivante :