La mesure des températures élevées par le thermomètre à gaz

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Submitted on 1 Jan 1912

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La mesure des températures élevées par le thermomètre à gaz

Arthur Day, Robert Sosman

To cite this version:

Arthur Day, Robert Sosman. La mesure des températures élevées par le thermomètre à gaz. J. Phys.

Theor. Appl., 1912, 2 (1), pp.831-844. �10.1051/jphystap:019120020083101�. �jpa-00241804�

formule très curieuse; ^{elle n’est} qu’approximative, ^{mais suffisante}

en pratique. ^{Pour un} gaz dans les conditions de ^ces expériences, ^la quantité 2c ^est proportionnelle à la 1 re puissance ^de l’intensité, ^le coefficient de proportionnalité ^étant indépendant ^{de la} fréquence.

Pour une même intensité de courant alternatif, ^le dégagement ^de

chaleur est plus grand ^{dans l’air} que dans 1 ’hydrogène; ^{mais, avec} l’air, ^{les résultats n’ont} quelque régularité que pour ^{les très} grandes

tensions parce que ^le gaz prend ^alors rapidement ^une composition

déterminée. Le rapport des chaleurs dégagées ^{dans ces} deux gaz est, dans ^ce cas, 1,80 environ, ^ce nombre n’étant retenu que pour l’idée qu’il donne de la grandeur ^du phénomène. ^{Il faut} remarquer que, l’air étant moins conducteur, ^{un mèrne courant ne se} produit qu’à l’aide d’une plus forte tension.

LA MESURE DES TEMPÉRATURES ÉLEVÉES PAR LE THERMOMÈTRE A GAZ Par MM. ARTHUR DAY et ROBERT SOSMAN (Institut Carnegie, ^à Washington).

MESURES

du réservoir.

Le réservoir a été rempli d’azote pur,

préparé ^en mélangeant ^{à chaud une} solution de 200 grammes de nitrite de soude dans 250 grammes d’eau ^{avec une} solution de 350 grammes de sulfate d’ammonium ^et de 200 grammes de chro- mate de potasse ^{dans 600 grammes d’eau.} Le gaz ayant ^barboté dans un mélange ^de bichromate de potasse ^{et d’acide} sulfurique ^était

conservé ^sur de l’eau. Avant de l’introduire dans le thermomètre,

on le faisait _passer ^sur du chlorure de calcium, du cuivre divisé chauffé au rouge, puis dans deux flacons d’une solution de pyrogal-

late de potassium, ^{sur de l’acide} sulfurique, ^du chlorure de calcium

est de l’acide phosphorique anhydre. ^{Le réservoir avait été} préalable-

ment évacué et porté ^{à une Ilaute} température. ^Le remplissage ^défi-

nitif ne fut effectué qu’après ^{avoir introduit à} plusieurs reprises ^du

gaz dans ^le réservoir et évacué celui-ci afin d’enlever toute trace de gaz étranger.

(1) ^{Voir ce} volume page i27.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019120020083101

832

Avant de relier le réservoir ^au manomètre pour effectuer le ^rem-

plissage, ^{on a eu soin} de déterminer la constante de départ ^{du ma-}

nomètre. On procédait ^{à cette mesure en mettant les deux branches}

du manomètre en communication ^avec l’atmosphère ^{et en y faisant}

monter le mercure jusqu’à ^ce que, dans ^la branche courte, ^{le mé-}

nisque ^{vînt au} contact de la pointe ^fixe qui ^{limite le volume cons-}

tant. La lecture du manomètre correspondant ^{à cette} position ^consti-

tue la constante de départ.

Marche des mesures.

Nous avons procédé ^{de la} manière suivante à nos premières ^mesures effectuées ^avec le réservoir de platine

iridié.

Le corps du four étant abaissé de manière à dégager ^{le réservoir} thermométrique, ^{on entourait} celui-ci d’un vase rempli ^de glace ^fine-

ment râpée ^{et bien} trempée ^{d’eau. Toute la} partie ^{du tube} capillaire comprise dans le four était également ^{entourée de} glace. ^{On faisait}

alors alternativement plusieurs lectures du manomètre et des deux baromètres pour ^en déduire la pression initiale. Cette détermina- tion était suivie d’une mesure de la pression ^du gaz ^{à 1001.} On rem-

plaçait ^{alors la} glace par ^un appareil ^à ébullition à double circula- tion. La détermination du coefficient de l’azote ainsi obtenu n’a d’ailleurs servi que ^de contrôle, le coefficient de l’azote ayant ^{été dé-} terminé par M. Chappuis ^et par d’autres physiciens ^{avec une} préci-

sion supérieure ^{à celle} que comportaient nos mesures.

La pression ^{initiale étant bien} déterminée, ^on disposait ^{les trois} couples tliermoélectriques ^aux points qu’ils devaient occuper, ^{soit au} haut du réservoir, ^{au milieu et à la} base, ^et après avoir fermé her-

métiquement ^le four, ^{on en} réglait ^le chauffage. ^{Dans nos} premières expériences, ^nous prenions ^la précaution ^de remplacer par de l’azote l’air qui remplissait ^{la bombe avant} chaque série d’observa- tions. L’azote préparé par la méthode de liutton et Petavel était con-

servé sous pression ^{dans des} cylindres ^{reliés au four} par ^des tuyaux

métalliques munis de robinets. Nous avons reconnu dans la suite qne l’on peut employer ^sans inconvénient pour charger ^la bombe, ^l’air atmosphérique ^{bien séché. Un manomètre} disposé ^{sur la} conduite per-

mettait de lire à tout instant la pression régnant ^{dans le} four, ^{et l’ob-}

servateur avait sous la main les robinets de réglage nécessaires pour rendre cette pression égale ^{à la} pression du gaz ^dans le réservoir-

thermométrique. ^Ce réglage ^{est facile à obtenir} lorsque ^{le four est}

bien étanche, car, par l’échauffement du four la pression augmente-

graduellement ^de quantités ^à peu près égales ^{dans le four et dans le}

réservoir thermométrique.

Lorsque ^la température ^choisie pour l’observation était atteinte,

on procédait ^au réglage des résistances des fils de chauffe, ^{de ma-}

nière à obtenir une uniformité suffisante. Cette opération exigeait

environ trois quarts d’heure, ^ce qui ^{réduisait à six ou} sept ^{le nombre} des mesures de la journée. ^{Pour couvrir} chaque jour ^{un intervalle}

considérable de température, ^nous espacions ^les observations de 50

en 50 degrés ^{ou de 100 en 100} degrés, ^en choisissant les jours ^sui-

vants des points intermédiaires, ^{de manière à avoir une} comparaison

tous les 25 degrés ^{environ. On} commençait chaque journée par l’ob- servation de la pression ^{initiale, afin d’avoir un contrôle} rigoureux

de l’invariabilité du point ^de départ.

La température ^{du four éta’nt bien constante dans toute l’étendue}

du réservoir, ^un des observateurs se plaçait ^à la lunette du mano-

mètre, ^{l’autre au} galvanomètre; ^ils procédaient simultanément à la lecture des couples thermoélectriques ^{et de la} pression du gaz.

Chaque ^{mesure du manomètre était} précédée ^{et suivie de} lectures de la pression barométrique.

Les observations étaient disposées par groupes symétriques ^afin

d’éliminer de la moyenne ^des résultats les effets des variations de

température pendant ^{le cours des mesures.}

Capacité du réservoir de platine ^iridié.

^{On a déterminé la} capa- cité du réservoir thermométrique ^{et du tube} capillaire ^en pesant ^le

réservoir vide et plein ^{d’eau avant et} après ^{les mesures.}

Les capacités ^{trouvées sont :}

Va = 195,79 centimètres cubes ^en septembre 1905, et

Vo

19~,6~~ centimètres cubes en février 1908.

Coefficient ^{de sous VOht1ne constant.}

Les valeurs sui- vantes du coefficient de l’azote ont été obtenues ^sous différentes

pressions initiales :

834

Ces valeurs sont en bonne concordance ^avec les coefficients déter- minés _par 1B1. Chappuis :

Calcul des résultats.

Nous avons fait usage de la formule ^sui-

vante pour le calcul des expériences.

Dans cette expression ^{on a}

= volume du réservoir à 0°

195 . 5~7 ;

V - volume du réservoir à t° ;

po

pression ^initiale (pression ^à 0°)

p = pression ^{à la} teinpérature t° ;

v~ == capacité ^{de la} partie ^{du tube} capillaire incluse dans le four (la ^tem- pérature ^{de cette} partie ^varie depuis t° à la température ^{de la} salle)

=

0,161 centimètres cubes ;

V2 _-__ capacité ^{de la} partie ^{du tube} capillaire située hors du four=

tl = température moyenne de vi le réservoir étant à t° ;

t’, _-_ température ^moyenne de V. ^{le réservoir étant à} 0° ; t2

température ^de V2, le réservoir étant à to ;

t;

température de V2, le réservoir étant à 0° ;

x coefficient de l’azote sous volume con stant ; fi

coefficient de dilatation linéaire du platine ^iridié.

Posant pour simplifier :

et

on obtient l’expression d’un usage plus ^commode.

dans laquelle 33t représente la correction pour la dilatation du ^réser- voir et A 2013 --- B la correction relative à l’espace ^nuisible. Les pres-

Po

sions p ^{sont réduites à zéro et} rapportées ^à l’intensité normale de la pesanteur (1).

Résultats des efecliiées ^{ecvee le} ther;/lornètre « ?.éservoir de

platine ^iridié.

^{Nous ne} reproduirons pas ^les résultats des pre- mières séries d’observation exécutées avec un four dont la disposi-

tion ne permettait pas d’atteindre une uniformité satisfaisante. Après

avoir perfectionné ^notre four, ^nous fîmes, ^{du 6 mars au ~3 mai} ~90 i,

une série de 76 comparaisons ^des couples thermoélectriques ^{avec le}

thermomètre à gaz ^à des températures comprises ^{entre 4001 et 1 080°.}

Les pressions initiales observées dans le cours de ces mesures ont

donné les valeurs suivantes :

Nous avons réuni dans le tableau suivant les résultats des 76 com-

paraisons ^{en les} rangeant ^par groupes dans l’ordre des températures

croissantes et en indiquant ^{dans la} première colonne les numéros d’ordre des observations constituant un même groupe. Les obser- vations des couples ^sont rapportées ^au couple ^{normal ic. La méthode}

des moindres carrés appliquée ^{au calcul de} la force électromotrice.

en fonction de la température ^{a fourni} l’expression :

au moyen de laquelle les valeurs ^a calculées ^» ont été obtenues.

(1) ^Les expressions ^{de 106} b, données p. ^et î49, ^se rapportent ^aux cueffi-

cients moyens de la dilatation entre ^{0 et l} du platine ^{iridié et du} platine ^rhodié.

836

I .

Aprés l’exécution des observations ci-dessus, ^{le réservoir fut}

évacué et rempli ^{d’azote sous une} pression ^{initiale un} peu plus ^forte

que ^la précédente pour ^{servir à une} nouvelle série de mesures dont

nous ne reproduirons pas les résultats.

Points fixes.

^{Dans le cours des} comparaisons ^{dont nous venons}

de donner quelques résultats, nous avons déterminé à plusieurs reprises ^les points de fusion du zinc, ^de l’argent ^{et du cuivre à}

l’aide des couples thermoélectriques.

Les déterminations du point ^{de l’or n’ont} pu être renouvelées par

suite d’une contamination accidentelle par le fer du seul échantillon

d’or dont nous disposions ^alors.

Dans les mesures effectuées avec le réservoir de platine ^{iridié, le}

réservoir thermométrique ^{se trouvait} placé ^{dans un four} électrique

dont la température avait été rendue sensiblement uniforme dans toute son étendue; les différences maxima entre la température ^du

centre et celles des bouts ne dépassaient guère 0,3 ^{dans les mesures}

aux températures ^les plus ^élevées.

Nous avons déjà fait remarquer (p. î32j que dans ^{un four} tubu- laire réalisant une uniformité parfaite ^de température, ^{le réservoir} thermométrique placé ^{en son centre} subit, par l’effet du rayonne- ment vers les deux extrémités du tube,

^des pertes ^{de chaleur} qui

abaissent sensiblement sa température. ^{Cet,te source} d’erreur, ^dont

nous n’avons reconnu l’importance qu’après la conclusion des me- sures précédentes, affecte les comparaisons effectuées entre le ther- momètre à gaz ^et les couples thermo-électriques. ^{Il ne nous a} pas été possible ^de déterminer la correction relative au rayonnement dans des conditions identiques ^à celles des ^mesures précédentes;

mais dans les recherches faites ultérieurement avec le réservoir de

platine ^rhodié, qui ^a sensiblement les mêmes dimensions et ne s’en

distingue que par le tube rentrant, nous avons reproduit ^{des condi-}

tions aussi rapprochées que possible ^des conditions antérieures.

A la température ^{de fusion du cuivre} (1 082,6), ayant disposé ^{à une} petite distance du bout supérieur du réservoir un écran recouvert d’une feuille mince de platine ^{destiné à} réfléchir les radiations émanant du réservoir thermométrique, nous avons constaté que l’introduction de l’écran relevait de 0,9 ^la température ^du thermomètre à gaz.

L’expérience ^ne put être faite pour l’autre extrémité du réservoir,

mais on peut ^{admettre une} perte ^{de même} ordre, ^{de sorte} que la

perte ^totale par rayonnement des bouts peut ^{être évaluée à 2° envi-}

ron à la température ^{de fusion du} cuivre. Cette correction quelque

peu incertaine ^{a été} ajoutée ^aux résultats obtenus à l’aide du ther- momètre à réservoir de platine iridié pour le point ^de l’argent ^{et du}

cuivre.

Ces premières ^{séries de mesures ont} donné les valeurs suivantes des points de fusiun :

MESURES EFFECTUÉES AVEC LE THERMOIÈTRE A RÉSERVOIR DE PLA-

838

TINE HHODÏÉ.

Etudes sur la disti-ibutio;î de la dans le -Dans les comparaisons ^du thermomètre ^à gaz ^avec les couples thermo-électriques que nous avons poursuivies ^{avec le réservoir de} platine ^rhodié, nous nous sommes tout d’abord appliqués ^{à réduire}

autant que possible ^les pertes par ^le rayonnement des extrémités.

Notre premier ^{soin fut de} supprimer ^{le tube de} magnésie ^à parois épaisses qui servait de support ^{am réservoir d’3} platine ^{iridié et} qui

refroidissait par conductibilité ^la partie inférieure du réservoir. Ce tube fut remplacé par ^un tube mince de porcelaine Marquard, ^sur lequel ^{on avait} disposé ^{un creuset de même matière, écliancré de}

manière à ne reposer que ^sur trois points. Le fond de ce creuset

agissant ^{comme écran} réfléchissait les radiations émanant du réser-

°

voir. Les pertes par conductibilité ^étaient également ^{fort réduites}

par suite de la faible épaisseur ^de paroi ^{du tube.} Dans la suite nous

ajoutâmes ^{un second écran, mais sans} améliorer sensiblement la dis- tribution de la température.

Aux trois couples thermoélectriques placés ^aux extrémités ^{et au}

milieu du réservoir, ^{nous en} ajoutàmes ^un quatrième dont la soudure

fut placée ^au fond du tube rentrant, dans ^la position ⁸ (fig. 8). ^Des

expériences faites dans des conditions variées nous permirent ^de

constater que, lorsque ^la température ^.du four était réglée ^{de manière}

à égaliser ^{les lectures des} conples extérieurs, le couple ^intérieur indiquait ^une température ^{de 2 ou 3} degrés plus ^{élevée. Cette consta-}

tation nous engagea ^à entreprendre ^{une étude} approfondie ^{de la}

distribution de la température ^{à la} surface du réservoir.

Comme le nombre des fils conducteurs pouvant ^être admis dans la bombe _par des joints ^{étanches est forcément} limité, nous avons tiré

parti ^du fait que le réservoir est constitué de platine ^{rhodié à 20} 0/0

de rhodium. Des fils de platine pur furent mis en contact avec la surface du réservoir aux points ^{dont on} voulait déterminer la tem-

pérature. ^{Chacun de ces} fils, relié par ^{son autre} extrémité ^au fil de

platine ^d’un couple ^{normal, en contact avec un} point ^{de la} région

centrale du réservoir, ^{constitue un} couple différentiel qui ^donne

directement la différence de température ^{existant entre les} points ^de

contact choisis. En reliant successivement les fils de platine ^corres- pondant ^à différentes régions ^du réservoir, ^on obtenait la répartition

de la température ^{à sa surface. Les} points ^{de contact choisis sont} indiqués ^{sur le} diagramme’/îy. 8, ^{la section} longitudinale ^{du ré-}

servoir ^en donne la position ^en hauteurs, ^la section transversale l’orientation.

La disposition adoptée ^{nous a} permis ^{de constater} qu’à ^{1 082°, le}

four étant réglé ^{de telle manière que les} couples ^{9, 4 et 1} indiquaient

la même température, ^le point ^{6, à la base du} réservoir, présentait

un excès de 6 à 8 degrés, ^{et le} point ^{7 un excès de 4} degrés ^environ

sur cette température.

Cet excès provient ^{de ce} que ^le couple ^{9, n’étant} pas ^{en contact}

avec le réservoir, perd par conduction ^et par rayonnement ^une quantité ^{de chaleur assez} grande pour maintenir sa température

sensiblement au-dessous de celle des parois métalliques voisines. Le

point ^8, par contre, ^{étant dans un} espace ^à peu près fermé, indique

une température sensiblement supérieure ^{à celle du} coupe 4 ^situé

extérieurement au même niveau.

Instruits par ^ces expériences, ^{nous excluâmes les} observations du

couple ^{9 et nous} procédâmes ^au réglage ^{de la} température par l’ob- servation des couples ^aux points ^{1 , fi est 7 ou 2, 4 et G.}

Nous constatâmes également ^des différences de température

entre le milieu et le point 2 ^{situé au haut du} réservoir, ^{enfin des}

expériences particulières ^{nous firent} reconnaître qu’à ^{ces variations}

840

à différents niveaux s’ajoutaient ^{aussi des} variations azimutales qui s’élevaient, ^{au maximum à} 1,3 degré par rapport ^à la moyenne, ^à la

température ^{de 1 4500 et} qui ^unt évidemment pour ^cause des irrégu-

larités locales du revêtement du fil de chauffe.

Pour éliminer l’effet de ces variations locales, ^nous adoptâmes

pour la température ^du milieu du réservoir la moyenne des lectures faites aux quatre points ^{1.1, 4.3, ~.3 et 4.7, situés en} des azimuts différents du réservoir. Pour nous assurer en outre qu’aucune ^erreur

FIG. 9. FIC . ’10.

Firx. 9.

Section d’un four électrique ^{avec ses 3 fils} de chauffe indépendants

donnant la distribution la plus uniforme de la température dans tout l’inter- valle des 111esnres. Le réservoir thermométrique ^{est muni de ses écrans.}

FIG. 10.

Disposition spéciale ^{du fil} de chauffe en vue d’une bonne distribution de la température. ^A l’intérieur du fil divisé en, trois sections indépendantes

on a placé ^{un bon} conducteur, tandis que l’enveloppe extérieure est isolante. Ce four a servi seulement à la détermination du point ^{du cuivre.}

systématique ^n’était introduite par l’emploi ^{du four à fil de chauffe} placé intérieurement (fig. 9), ^{nous fîmes un} certain nombre de mesures avec un four dont le fil de chauffe en platine ^{était enroulé extérieu-}

rement sur un tube de porcelaine. ^{Dans ce four} (fig. 10), ^une grande

masse se trouvant placée ^{entre le fil de chauffe et le} réservoir, ^on peut ^{obtenir une} distribution plus ^{uniforme de la} température

9 et 10).

Une mesure du point ^{du cuivre} effectuée dans ces conditions donna la température 1 082°,6, ^valeur identique ^à la moyenne des résultats obtenus avecl’autre disposition ^{du four} électrique. Ce résultat prouve que les ^mesures effectuées avec l’enroulement intérieur dn fil de chauffe ne sont pas affectées d’erreurs systématiques. ^{Le four à}

enroulement extérieur donne évidemment une uniformité de tempé-

rature plus parfaite, ^{mais il n’est} pas applicable ^{à un} intervalle de

température ^aussi étendu, ^{et son} réglage présente ^de plus grandes

difficultés.

lté glage ^du four.

Pour obtenir une température ^{bien uniforme,}

il est nécessaire de surveiller continuellement le courant des trois fils de chauffe, ^{à cause des} changements ^de régime qui ^{résultent de}

l’élévation de la température ^des parties extérieures. Il faut environ

une demi-heure _pour obtenir l’équilibre ^{à une} température ^donnée.

On ne commençait les observations que quinze ^{à trente minutes} après ^{avoir obtenu cet} équilibre. ^{Dans ces} conditions, les variations de température ^{du four} pendant les lectures ne dépassaient pas 0°,1

à 0,3.

Au-dessus de 1 ~00°. nous constatâmes fréquemment ^des pertes de courant provenant de défauts d’isolation des fils de chauffe et des couples. Pour éviter les perturbations ^causées par ^ces pertes,

nous avons été obligés de chauffer le four au delà de 1 1000 à l’aide de courants alternatifs.

La marche suivie dans les observations a été décrite à propos des

expériences ^{de la} première ^série. Dans les nouvelles séries, ^nous

avons donné un soin particulier aux mesures thermoélectriques.

Les forces électromotrices des couples, mesurées à l’aide d’un

potentiomètre ^{de Wolff, ont} été, ^toutes corrections faites, ^réduites

en unités normales par comparaison ^{avec un} élément de Clarls, ^dont

la valeur était 1,4328 ^volt à 15" et avec un élément saturé au cad- mium donnant 1,01835 volt à 250. La constance de ces éléments était vérifiée chaque jour ^par comparaison ^{avec un} élément normal Wes-

ton du Bureau of Standards. Les petites corrections que compor- taient les lectures sont de peu d’importance auprès des variations

provenant ^de l’altération des _{fils par} les _vapeurs métalliques ^déve- loppées ^{dans le four aux} températures elevées. Des traces d’iridium

se rencontrent toujours ^{dans le} platine, ^même lorsqu’il ^{a été} purifié

avec soin en vue de son emploi ^comme fil de chauffe.

C’est pourquoi nous avons jugé indispensable ^{de sortir tous les}

842

couples pour ^{les soumettre à un} contrôle après chaque exposition

assez prolongée pour ^en compromettre l’homogénéité. ^Les parties

contaminées étaient supprimées. On évitait ainsi toute erreur qui

eût influencé soit les comparaisons ^avec le thermomètre à gaz, soit les mesures des points ^{de fusion.}

Essai de.s des couples,

Le contrôle de l’altération des fils peut ^{être fait très} simplement ^{en reliant à la fois au} potentiomètre

l’extrémité du fil que l’rJll veut examiner et un fil de platine pur.

l’romenant l’extrémité libre du fil de platine pur le long ^{du fil à exa-} miner, ^on cliauffe le point ^{de contact au} chalumeau. La variation de la f. é. m. qui ^se produit ^{à ce contact donne} une mesure de l’al- tération du fil. Dans les régions homogènes, les variations obser- vées ne dépassent ^{pas 3} microvolts. La température ^{de la flamme}

du chalumeau, comprise ^entre 1460 et 1 500°, ^est suffisamment constante pour ^cet essai. Il suffit de quelques minutes pour exami-

ner 50 centimètres de fil.

Evaluation de la 1noyenne dit réservoir.

°

trique.

^Le couple tiieriiioélectrique ^{situé dans le tube rentrant}

du réservoir étant moins influencé que les ^autres par ^le rayonnement

et par les ^causes d’altération des couples extérieurs, ^{il convient}

d’attribuer un plus grand poids ^aux observations faites sur ce couple.

Quant ^aux couples extérieurs, des considérations appuyées ^{de divers}

essais nous ont fait adopter ^les poids suivants pour les observations des couples situés dans les différentes sections :

Les couples situés dans l’axe, ^{au sommet et à la base du} réservoir,

ont un poids faible, parce qu’ils ^ne concernent qu’une ^faihle portion

du réservoir thermométrique. ^{On a attribué au} couple placé ^{au bas}

du réservoir (pos 6) ^un poids ^un peu moindre qu’à ^{celui du haut} (pos 2), parce que ^la capacité ^{de la} partie inférieure du réservoir est diminuée par ^le tube rentrant.

Nous avons résumé dans le tableau suivant l’effet sur la mesure

des températures des différentes erreurs et corrections qui ^affectent

nos observations.

TABLE¿Bl’ 1B".

ÉVALl’ATIO.:B DES ERREL’RS ET DE LEUR INFLUENCE

SUR LA DETERMINATION DE LI TE’IPÉRA l’l’RE.

844

11 ressort de l’examen de ce tableau que ^{la source} d’erreur la plus importante ^des mesures aux hautes températures réside dans le défaut d’uniformité du bain d’air. L’incertitude qui ^en résulte affectes sensiblement la détermination des points fixes. L’erreur la plus ^con-

sidérable après ^celle-ci provient de l’état de pureté ^{des métaux et}

des conditions d’observation des points ^{de fusion et} ne concerne pas le thermomètre à gaz.

Les 13~) comparaisons effectuées avec le nouveau réservoir ther-

mométrique ayant ^été publiées 1>1 ^extenso Il), ^{nous nous bornerons}

à reproduire ^{ici comme} exemple ^{la série du 4} juin 1909, ^exécutée après le troisième remplissage ^{d’azote. La} situation des couples thermoélectriques ^autour du réservoir est indiquée par deux chiffres.

dont le premier marque ^le niveau et le second l’azimuth 8 :

Les couples désignés par a (2,4) ^{et b} (6,4) ^{sont les fils de} platine

pur ^{en contact avec} la paroi ^du réservoir de platine ^{rhodié aux} points correspondant ^{à la} position indiquée.

(1) lligh lernperatlo’e AUTHL’R L. DAY and RoB. B. SosmAN, with an investigation of the inetals by ^{E. T.} Washington, ^{D. C.} Carnegie-

Institution of Washington).