Exemples d'utilisation d'un enregistreur multiparamétrique

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Exemples d’utilisation d’un enregistreur

multiparamétrique

René Ballini

To cite this version:

31

EXEMPLES D’UTILISATION D’UN ENREGISTREUR

_{MULTIPARAMÉTRIQUE}

Par RENÉ

_BALLINI,

Centre d’Études nucléaires de

_Saclay.

Résumé. 2014

Après rappel de _{quelques résultats obtenus par enregistrement multiparamétrique}

de _{coïncidences,} des _{dispositifs prévoyant} l’extension à des mesures de distributions _angulaires sont décrits.

Abstract. 2014 After _a short

description of some results obtained _by

_{multiparametric}

_recording, devices _designed for _angular distribution measurements are described.

PHYSIQUE

PHYSIQUE APPLIQUÉE TOME 25, MARS _1964, PAGE

Au

_{premier plan}

des

_applications

de

l’enregis-trement «

multiparamétrique

»

[1], [2] figurent

les

mesures de coïncidences

[3],

et

_{particulièrement}

celles

_qui

étaient inabordables ou _{que l’on hésitait} à

_entreprendre

en raison de leur

durée, rallongée

encore _{par la nécessité de}

_répéter

la mesure en

faisant varier tel ou tel

_paramètre.

Un cas très

différent est celui où

_chaque

_signal

d’un détecteur est

_accompagné

d’un autre

_{signal permettant}

un

classement : par exemple, on

_peut

_enregistrer

si-multanément E et

_deldx

_pour une

_particule

chargée

et

_{effectuer, après}

_{coup, le}

_produit

E(dÉldx)

permettant

l’identification ;

un autre

exemple

est

’l’utilisation

du «

bidimensionnel »

à

2 voies de 63 canaux

_[3]

_pour

_apporter

à l’infor-mation de

_temps

d’un

_compteur

à scintillations une

correction due à

_{l’amplitude [4],}

avant

_qu’une

autre solution

_[5]

ait rendu inutile cette correction.

Avant de décrire dés schémas de

_principe

d’enre-gistrement

multiparamétrique, rappelons quelques

résultats

_déjà

obtenus et

_quelques

_projets

immé-diats.

Sélection d’états finals dans une réaction p, n.

-L’enregistrement

simultané du

_temps

de vol des

[

FIG. 1. - Niveaux de 51Cr obtenus par

V(p,

n).

neutrons de

_quelques

dizaines _{de keV par}

_V(p,

_n)

(fig. 1)

et de

_l’énergie

des _{y émis par l’état final} ainsi obtenu

_[6],

a constitué un

appoint

à d’autres

mesures effectuées sur la même réaction

[7], [8].

En utilisant

_{conjointement}

la variation de l’intensité des _y et des

_pics

de

_temps

de

_vol,

la variation relative de la section efficace de

_production

de 51Cr

dans divers états excités a _{pu être déterminée} en fonction de

_l’énergie

initiale entre

_3,05

et

_3,2

MeV :

on _{observe des fluctuations telles que les valeurs}

maximales sont obtenues à des

_énergies

généra-lement différentes pour différents états

_finals,

ce

qui

s’explique

par des effets

statistiques

sur les

niveaux du chrome - 52

_compris

dans une bande

d’énergie

de 3 à 4 keV

_(épaisseur

de la

_cible).

Sélection d’états finals dans les réactions pro-duites par 6Li de

1,8

MeV sur 9Be et 6Li. - Les

spectres

de

_{particules chargées}

d’états finals

com-prenant

1°B*

_{(720 keV),}

’Li*

(480

keV)

ou ’Be*

(430 keV)

ont été _{sélectionnés par} coïncidence avec

les

_impulsions

d’un détecteur de _y vu de la cible sous un

_{grand angle}

solide. Une note récente

_[9]

donne les conclusions de ces mesures

_{[9], [10],}

admettant

_{l’hypothèse}

d’un état

_d’agrégat

inter-médiaire cible + d

_[11].

FIG. 2. -

Réaction

32

Les mesures sur

ont confirmé et

_précisé

les conclusions

_déjà

tirées de

_l’énergie

maximale des oc en coïncidence avec _y

de 480 keV _{sélectionnés par} un sélecteur à 1 canal

[12].

Elles ont en outre

permis

d’observer la

_partie

supérieure

du

_spectre

_d’énergie

des oc de ce

₊

n

+10B*.

La

_répartition

étendue

_d’énergie

de ces oc est

difficilement

_compatible

avec 11B intermédiaire dans un des états excités antérieurement connus

(fig. 2) (voir

note à la fin de

_{l’article).}

Les mesures sur 6Li

+

’6Li

_(fig.

₃₎

ont

_permis,

en

_dépit

d’une

_statistique

_pauvre

₍₈

à 10 heures de

mesure _{pour chacun des}

_angles

250 et

_400),

de

mettre en évidence la queue du

_spectre

oc de l’état

fi-nal oc ₊ n

+ 7Be*.

L’intérêt

_technique

de ces mesures

FIG. 3. - Réaction

est _{que la sélection des coïncidences} avec _y de 430 keV

_(en

_présence

de 480 keV de

_7Li*)

aurait

été

_beaucoup

_plus

difficile sans

_{enregistrement}

multiparamétrique :

ce dernier a

permis,

en

_outre,

d’obtenir simultanément

_{l’enregistrement}

des

coïn-cidences fortuites et un

_{auto-étalonnage}

_{par les}

deutons de d

+ 1°B*.

Ces mesures

_{préliminaires}

confirment les conclusions d’autres travaux

_[14]

sur

_l’énergie

d’excitation très élevée de

_8Be,

admis comme état intermédiaire

_(*).,

Des mesures de coïncidences entre

particules

chargées

[15]

(ou

entre neutron et

_particule

char-gée)

sont de nature à

_apporter

des

_{renseignements}

plus

directs sur le mécanisme de

_réaction,

d’autant

plus

qu’elles

ont un caractère de corrélation angu-laire

_(angle

solide

_faible,

donc faible taux _de

comp-tage).

L’enregistrement multiparamétrique

per-mettant _{d’obtenir simultanément les résultats pour}

plusieurs positions

des

_détecteurs,

la durée de ces

mesures rend

_obligatoire

de

_profiter

de cette

possi-bilité

_{(intéressante également,}

bien

_qu’à

moindre

titre,

pour la

simple

sélection de voies de sortie

par coïncidence avec des

_{y). Malheureusement,}

les

petits

appareils

annexes ne sont _pas encore

_produits

industriellement en vue de cette utilisation et doivent être construits par le même service où a

été mis au

_{point l’enregistreur}

multiparamétrique.

Des schémas de

_principe,

en cours de

_{préparation,}

sont

_{exposés plus}

loin avec

plus

de détails _que dans les

_exposés

_précédents

_{[16], [17].}

Corrélations

angulaires

ay dans l’américium-241

(fig. 4).

-

Effectuées par R.

Kamoun,

ces mesures

consistent à

_enregistrer

simultanément le retard

FIG. 4. - Coïncidences

ocy

dans le _rayonnement de l’américium-241. entre une

impulsion

d’oc

(détecté

_par une

_jonction)

et une

_impulsion

de _y, ainsi que les

amplitudes

de ces

_impulsions.

En vue d’observer les effets de

précession qui

se traduiraient par de faibles écarts

par

rapport

à une décroissance

exponentielle

de

137NP*, il a paru nécessaire d’utiliser

deux

détec-teurs y avec le même circuit de définition de

_{temps :}

le numéro du détecteur y

(1

ou

₀₎

est alors un

quatrième paramètre

à

_enregistrer.

Il est à noter que les 15 «

_{digits »}

de

_{l’enregistreur}

multipara-métrique

disponible

actuellement sont ici en

nombre

_trop

_{faible ;}

en

_effet,

il faudrait

disposer

au moins de 16 canaux sur le

_spectre

_cc, 32 sur le

spectre

y et 128 sur le

_spectre

de

_temps,

ce

_qu

représente

déjà

16

_digits.

La durée des mesures

imposée

par la faible intensité de la source

(réso-lution des _a, coïncidences

_fortuites)

rend souhai-table l’utilisation simultanée de 4 ou 8 détecteurs _y,

numérotés avec 2 ou 3

digits.

En raison des

exi-gences sur la résolution

d’énergie

_oc, il a _paru

préfé-rable de ne _{pas réaliser} un

dispositif

avec un seul

détecteur _{y et}

_plusieurs

détecteurs a : à défaut d’un

«

mélangeur

digital

_», les

empilements

dans un

«

mélangeur

analogique »

auraient

présenté

des

inconvénients

_{appréciables}

dans ce cas et sans

grande importance

sur la « voie _{y )) ;} de

plus,

il est

actuellement

_{utopique d’espérer disposer,}

en toute

sécurité,

de 4 ou 8

jonctions ayant

les

qualités

requises.

Au lieu de ne

_dépendre

_{que d’un circuit de}

coïncidences

_(avec

des limites

_{d’amplitude}

supé-rieures aux seuils des circuits

_rapides

comme éven-tuelles conditions

_{supplémentaires),}

l’ouverture des

traducteurs

_{d’analogique}

en

digital dépend

de l’un

ou l’autre de deux circuits de

coîneidences (fig.

_{5) :}

FIG. 5. - Enregistrement

simultané’de

coïncidences

for-tuites.

l’un est

_réglé

de

_façon

à

_enregistrer

les coïncidences

vraies,

l’autre de

_façon

à

_{n’enregistrer}

_{que des}

coïncidences

_{fortuites ;}

_le

fonctionnement de l’un

d’eux se traduit _par

l’inscription

de 1 sur un des

FIC. 6. - Autre version du

schéma précédent.

«

_digits

u, de

préférence

la

puissance

de 2 la

plus

élevée. Dans ce

_schéma,

les

_temps

de résolution

FiG. 7. -

Spectres

oc en coïncidence fortuite avec des _y, obtenus avec le schéma 6 : « F » _correspond au seuil

supérieur du sélecteur à 1 _canal, « V » à l’intervalle entre

les deux seuils. Dans les mesures _{représentées par la}

34

des deux circuits

_identiques

de coïncidences restent

égaux,

même si leur valeur réelle varie sous l’effet d’un

_comptage

très élevé : ce n’était pas le cas

dans un

_montage

(fig. 6)

déjà

réalisé dans des

expériences [9]

où un

_rayonnement

très intense à basse

_énergie

déformait suffisamment la mise en

forme du

_{signal de jonction}

_{pour que l’intervalle de}

temps

correspondant

au

dépassement

du seuil

supé-rieur du sélecteur à 1 canal ne soit pas

rigoureu-sement constant. La

_figure

7

_représente

les

_spectres

continus «

(obtenus

en

plaçant

un écran

jhétéro-gène

de «

_papier

Joseph »

entre la

jonction

et une

source

_{d’américium-241)}

en coïncidence fortuite avec des _y. Les 3

_spectres

ce

_{représentés}

sur la

figure

7a ont même forme : les

_temps

de résolution sont donc

_{indépendants}

de

_l’énergie

des oc

_(même

lorsqu’un

taux de

_comptage

élevé entraîne d’autres

perturbations)

à

_partir

du seuil du circuit

_{rapide :}

dans la

_{figure 7b,}

ce seuil est

_réglé

de

_façon

à laisser déclencher le circuit

_rapide

_par le bruit de fond.

Distributions

_angulaires.

- L’utilisation du code

binaire à l’entrée d’une

_mémoire,

non

_{intégratrice}

comme une bande

_{magnétique [1], [2] ou intégratrice}

comme un « bloc

_{d’exploitation}

_», se

_prête

bien à

l’opération

suivante : coder sur un certain nombre

de

_{digits (2°}

à _{27 par}

_exemple)

une information pro-venant indifféremment de diverses

_origines,

et coder cette

_origine

sur les

_digits

_suivants,

28 et 29 _par

exemple ;

on obtient ainsi 4

_spectres

de 256 canaux

enregistrés

de 0 à

_255,

256 à

_511,

512 à

_767,

768 à 1023 suivant que l’information vient du détecteur

numéroté

_{0, 1,}

2 ou 3.

Deux méthodes sont utilisées :

_mélange

analo-gique [18]

et

_mélange

_digital

_[2].

Dans le

_premier

cas, le

codage

est effectué à

partir

des circuits

d’identité connectés aux entrées d’un

_mélangeur,

dont la sortie est connectée à un traducteur

com-mun. En raison du

_temps

d’accès de ce

_dernier,

l’inscription

de l’identité dans une mémoire

_(remise

préalablement

à

_zéro)

doit être soumise à un

_temps

mort

_suffisant,

afin de ne _{pas y} être

_remplacée

_par une autre avant d’en être extraite en même

_temps

que le numéro de canal inscrit dans les

registres

de sortie du traducteur. D’autre

_part,

le traducteur

ne

_doit,

de

_{préférence,}

être autorisé à fonctionner que si la mise en mémoire de l’identité est

effecti-vement faite.

Le

_projet

_{représ.enté}

_{par la}

_figure

8

_répond

à ces

conditions,

le

_signal

d’ouverture soumis à

_temps

mort

_{pouvant être,}

comme dans l’association

aiguilleur-CA

12 d’ «

_{Intertechnique}

_», le seuil

infé-rieur de

_pilotage

du traducteur. Un des

_procédés

utilisés dans cet

_aiguilleur

_{pour éliminer les}

infor-mations

simultanées

_(présence

simultanée de 2n et 2n

_de

même valeur de

_n)

est

_également

repré-senté dans la

_figure

8 : la mise en mémoire _y est

pré,vue

avant

_codage,

afin d’éviter des erreurs en cas de

signaux

à la limite des

_portes

d’entrée.

de

_traduction)

FIG. 8. -

Codage d’identité : la mise effective en mémoire d’une identité et d’une seule

_permet

_{l’enregistrement} de l’information sortant du _mélangeur.

A moins d’utiliser des

_{amplificateurs}

à seuil aux

entrées du

_mélangeur,

ce

_procédé

n’élimine pas les

empilements

sur une

_{impulsion n’ayant}

_pas

dé-clenché de

_signal

d’identité

_enregistré.

Sauf circonstances

_{exceptionnelles}

_(nombreuses

coïncidences vraies _{éliminées par} un

dispositif

d’ex-clusion),

les

_pertes

relatives de

_comptage

sur tous

les détecteurs sont

_égales

mais

_peuvent

être

impor-tantes,

un

_temps

mort commun élevé

_agissant

sur

tous et étant déclenché

_{conjointement}

_par tous.

Le

_mélange

_digital

consiste à utiliser pour

chaque

détecteur un traducteur dont l’avis de transfert est

utilisé comme

signal

d’identité et dont le

_temps

d’accès

_n’impose

un

_temps

mort

_qu’aux

infor-mations du détecteur intéressé. Les

_pertes

_de

comp-tage

sont alors

_plus

_faibles,

mais _{différentes pour les} divers détecteurs : elles ne

_dépendent,

_pour

_chacun,

que de son _propre taux de

_comptage,

à condition

que le

temps

d’accès de

_{l’enregistreur (après}

mé-lange

digital)

soit faible et ne nécessite l’exclusion

que d’informations très

rapprochées :

c’est le cas

avec un

_rythmeur

et le circuit « OU exclusif

rapide,

étudié _{par A.}

_Pagès

et ses

collaborateurs,

éliminant tous les

_empilements

entre deux

détec-teurs.

Exemples simples

de «

_{mélange analogique »}

_dans

des mesures de coïncidences. -

L’enregistrement

radio-actifs a été cité

plus

haut. Dans le schéma 9 d’abord

réalisé,

on

_profite

de la

_présence

d’un traducteur

(immobilisé

dans un « bi-convertisseur CA 12

_»)

pour

signaler

le fonctionnement _{du détecteur y, :}

au cours d’essais n’utilisant que ce

_détecteur,

on

FIG. 9. -

Dispositif

utilisé _{pour les premières} mesures sur

l’américium-241 : le _mélangeur

_analogique

a été mis au

point

par R. Chaminade et ses collaborateurs

_(Saclay,

SPNME).

contrôle que toute information est

_accompagnée

de l’avis de transfert de ce traducteur

_auxiliaire,

utilisé comme

_signal

d’identité. On

_accepte

dans

ce cas le

_risque

_négligeable

de coïncidences

_triples

FIG. 10. - Utilisation de deux détecteurs de neutrons

produits

par T(d, n) et diffusés : le détecteur a

enre-gistre la « _particule associée » au neutron.

ocyy avec

_codage

erroné

(attribution

à

_y,)

mais aussi

celui

_{d’enregistrer}

avec une identité correcte une

impulsion

ayant

donné lieu à coïncidence

_rapide,

empilée

sur une

impulsion

de l’autre détecteur

n’y

ayant

pas donné lieu.

Bien

_qu’il

ne

_s’agisse

_pas, à

_proprement

_parler,

d’un

_{enregistrement}

_{multiparamétrique}

de

coïnci-dences,

le

_dispositif

de

_temps

de vol

_{( fig.}

₁₀₎

dans

lequel

Mme

_Conjeaud

et ses collaborateurs utilisent

deux détecteurs de neutrons est à

_rapprocher

du

précédent :

le

_réglage

de la sensibilité du

_registre

d’identité et de celle du circuit d’ouverture du

traducteur assurent ici l’élimination des erreurs

de

_codage.

,

Distributions

angulaires

en coïncidence. - On

peut

imaginer

de nombreuses variantes pour chacun des schémas

_suivants,

_{constitués pour} l’essentiel par un

_assemblage

d’éléments

_déjà

étu-diés

_(dont

des discriminateurs

_rapides

à seuil

réglable, tels que

ceux

qu’ont

mis au

point

J.

Qui-dort et ses

_{collaborateurs).}

Les

_figures

11 et 12

_{représentent}

des

_exemples

de

mélange

analogique,

la

_figure

13 un

exemple

de

mélange

digital.

FiG. 11. - Autre version de la

figure 9,

généralisable à

_plus

de deux détecteurs y.

La

_figure

11 est une autre version de la

_figure

9

(enregistrement

du retard ocY en même

_temps

_que

des

_amplitudes

cc et

y) :

la

généralisation

à

plus

36

FIG. 12. -

Codage de coïncidences doubles AB

_(avec

enregistrement des

_fortuites),

un _mélangeur

analogique

étant utilisé sur chacune des _voies A et B.

FiG. 13. - Utilisation d’un

mélangeur digital

dans une mesure de coïncidences.

soit en

remplaçant

_par un «

_{aiguilleur »}

industriel

₍₁₎

avec

_quelques

_{aménagements,}

les circuits ET

d’entrée des

_registres

_{(fig. 11)}

et tout ce

_qui

suit.

Le schéma 12

_(à

_compléter

_par 11 et

₈₎

est destiné

à

_{l’enregistrement}

de coïncidences AB : à chacune des

_{paires A,Bl, AlB2, A2BI}

et

_A2B2

sont associés

(1)

Quelques

aménagements de _{l’aiguilleur} «

Inter-technique » du _type « 32 voies » sont alors à _{prévoir :} remise

en forme _(avec

_allongement)

du signal d’ouverture des

traducteurs, ordre de transfert délivré soit _par le circuit de

_temps

mort, soit par les traducteurs s’ils

s’y

prêtent

montage de _type « XY _»).

deux circuits de

_{coïncidence,}

dont l’un ne détecte

que des fortuites

(voir fig. 5).

Dans le schéma

_13,

c’est un

_mélangeur

_digital

_[2]

qui

dirige

sur la « voie B » les

_spectres

d’ampli-tude

_B¡

à

_B4.

Les traducteurs B

_reçoivent

les

mêmes ordres d’ouverture et de

_transfert,

ce

qui

augmente

la

_probabilité

de

_{superposition}

_mais

per-met d’éliminer alors

_{l’enregistrement par}

un

pro-cédé relativement

_{simple, s’appliquant}

à des

signaux

vraiment simultanés. L’utilisation de

pilo-tages

distincts _pour les traducteurs B

_{(à partir}

de

plusieurs

circuits de coïncidences installés comme dans les

_figures

11 et

₁₂₎

diminuerait la

_probabilité

de

_{superposition,}

mais

_imposerait

un

dispositif

d’exclusion

_{plus complexe,}

si la condition « OU

exclusif » était

_jugée

nécessaire.

Le schéma 14

_permet,

en utilisant un

mélangeur

analogique,

d’éliminer les

_empilements

sur des

FIG. 14. - Utilisation d’un

mélangeur analogique

avec

élimination des

_empilements

sur des

_impulsions

n’ayant

pas donné lieu à coïncidence

rapide.

L’ordre définitif de

transfert, destiné aux traducteurs et aux _registres d’iden-tité, n’est pas

représenté.

Le schéma 8 _peut être utilisé

en encadrant les signaux d’identité, à l’entrée des

registres, par une

_porte

assez

_large.

impulsions n’ayant pas

donné lieu à coïncidence

rapide. L’opération

« OU exclusif »

_{n’est, ici,}

_pas

effectuée sur des informations mises en mémoire

(fige 8)

mais sur les

_signaux

d’identité non soumis à coïncidence

_{rapide :}

sous la

_triple

condition notée dans la

_figure

_14,

et

_pendant

le

_temps

mort

_imposé

digital reçoivent

l’ordre définitif d’ouverture et le

codage

d’identité est mis en

_{mémoire, après}

mise

préalable à zéro. Pour que

ce

_montage

soit

équi-valent au schéma

_13,

il faudrait en toute

_rigueur

que le

mélangeur

ne

_reçoive

_que des informations

accompagnées

d’un

signal

d’identité

_provenant

, d’un

amplificateur

à seuil ou d’une

_porte

_{linéaire ;}

de

_plus,

l’intervalle de

_temps

où les

_empilements

sont

_possibles

est

_{plus long qu’avec}

le

_mélange

digi-tal.

_Enfin,

l’installation et le

_réglage

sont

_beaucoup

plus

faciles dans ce dernier cas

( fig.13).

Dans les

_{dispositifs qui}

ont été

_énumérés,

un

temps

mort

_global

est

_imposé

à toutes les

coïnci-dences

_{enregistrées}

et _{déclenché par}

_toutes,

ce

_qui

ne constitue pas un inconvénient bien sérieux en raison des faibles taux de

_comptage.

Les instal-lations effectivement réalisées avec le matériel actuel

_seront,

à

_quelques

détails

_près,

conforme à un des schémas 11 à 14.

Manuscrit reçu le 23 juillet 1963.

Note

_ajoutée

sur _épreuve. - Ce résultat avait conduit à

avancer _{l’hypothèse} d’une « tripartition )) ; une

interpréta-tion

_plus

satisfaisante est _{apportée par} des travaux ulté-rieurs sur la réaction _{6Li +} 6Li _[13] et _{par des} mesures de

coïncidences, actuellement en cours entre _{particules chargées}

produites

par 6Li + sLi.

BIBLIOGRAPHIE

[1] PAGES

_{(A.), Colloque}

international sur _{l’électronique}

nucléaire, Paris, 1958, 2, 283.

[2] PAGES

_(A.),

AVRIL (M.) et MOREAU _{(R.), Colloque} de la Société _Française de _{Physique, Orsay,} mai 1963.

J. _{Phys., 1963, 24, 956.}

[3] LEVI

_(C.),

MOREAU

_(R.),

PAGES

_(A.),

PAPINEAU _(L.), REDON _(C.) et SAUNIER _(N.), Mesures de coïnci-dences 03B3-03B3 dans 95Tc, citées

partiellement

par PAGES

_(A.),

J.

_Physique

_{Rad., 1960, 21,} 475.

[4] BALLINI _(R.), CASSAGNOU

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LEVI _(C.) et PAPINEAU

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C. R. Acad. Sc., 1960, 251, 947.

[5] BALLINI _(R.) et POMELAS

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Nucl. Instr. _Methods,

1960, 9, 29.

[6] BALLINI _(R.), CASSAGNOU

_(Y.)

et JERONYMO

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M. _F.), Nucl. Instr. Methods, 1961, 14, 222.

[7] CASSAGNOU _(Y.), JERONYMO

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M. _F.), LEVI _(C.), PAPINEAU

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et STANOJEVIC _(D.), J. _Physique Rad., 1961, 22, 604 ; Proc. of Rutherford Jubilee Int. Conf., Manchester, 1961.

[8] CASSAGNOU _(Y.), LEVI (C.) et PAPINEAU

_(L.),

Colloque

de la _{Société Française}

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_Orsay, mai 1963.

J. _{Phys., 1963, 24,} 881.

[9] BALLINI _(R.) et SAUNIER

_(N.),

_Colloque de la Société

Française de _{Physique, Orsay,} mai 1963. J. _Phys., 1963, 24, 904.

[10] BALLINI _(R.), LEMEILLE _(C.), MARQUEZ (L.) et SAU-NIER _{(N.), Int. symp.} on direct interactions andnucl.

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[11] LEMEILLE

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MARQUEZ (L.), SAUNIER _(N.) et COSTE

(M.), J. _Physique Rad., 1961, 22, 349.

[12] LEMEILLE

_(C.),

MARQUEZ (L.) et SAUNIER

_(N.),

J.

Phy-sique Rad., 1961, 22, 586.

[13] MANESSE

_(D.),

COSTE

_(M.),

LEMEILLE

_(C.),

MAR-QUEZ

_(L.)

et SAUNIER

_(N.),

Nucl. _{Phys. (à paraître).} [14] LEMEILLE _(C.), MANESSE

_(D.),

MARQUEZ (L.), SAUNIER

(N.) et _{QUEBERT (J. L.), Colloque} de la Société

Française

de

_{Physique, Orsay,}

mai 1963. J. _Phys.,

1963, 24, 908.

[15] KAMEGAI

_(M.),

Phys. Rev. _(à

_paraître).

[16] PAGES _(A.), Conférence sur

l’électronique

nucléaire A. I. E. A. _Belgrade, mai 1961, NE/221.

[17] BALLINI (R.), 3e partie du _rapport non

_publié

_(SPNBE,

C. E. N.,

Saclay,

octobre ₁₉₆₂₎ sur les « _Entrées

dans un _enregistreur multidimensionnel ».

[18] CHAMINADE _(R.), Communication à la Journée d’étude